WikiDer > Эффективная диэлектрическая проницаемость и магнитная проницаемость

Было предложено, чтобы эта статья была слился в Приближения эффективной среды. (Обсуждать) Предлагается с февраля 2020 года.

Эффективная диэлектрическая проницаемость и магнитная проницаемость - усредненные диэлектрические и магнитные характеристики микронеоднородной среды. Они являются предметом Теория эффективной среды.^[1] Есть две широко используемые формулы.^[2] Оба они были получены в квазистатическое приближение когда электрическое поле внутри частицы смеси можно рассматривать как однородное. Таким образом, эти формулы не могут описать размерный эффект. Было предпринято много попыток улучшить эти формулы.

Формула Максвелла Гарнетта

Первая формула была предложена Дж. Максвеллом Гарнеттом.^[3] Максвелл Гарнетт был сыном физика Уильям Гарнетт, и был назван в честь друга Гарнетта, Джеймс Клерк Максвелл. Он предложил свою формулу для объяснения цветных картинок, которые наблюдаются в стеклах, допированных металлическими наночастицами. Его формула имеет вид

${ displaystyle epsilon _ {eff} = epsilon _ {d} left [1 + 3c_ {m} { frac { epsilon _ {m} - epsilon _ {d}} { epsilon _ {m} +2 epsilon _ {d} -c_ {m} ( epsilon _ {m} - epsilon _ {d})}} right],}$ (1)

куда ${ displaystyle epsilon _ {eff}}$ эффективен относительная комплексная диэлектрическая проницаемость смеси, ${ displaystyle epsilon _ {d}}$ - относительная комплексная диэлектрическая проницаемость фоновой среды, содержащей мелкие сферические включения относительной диэлектрической проницаемости ${ displaystyle epsilon _ {m}}$ с объемной долей ${ displaystyle c_ {m} << 1}$. Эта формула основана на равенстве

${ displaystyle epsilon _ {eff} = epsilon _ {d} + c_ {m} { frac {p_ {m}} { epsilon _ {0} E}},}$ (2)

куда ${ displaystyle epsilon _ {0}}$ это абсолютная диэлектрическая проницаемость свободного пространства и ${ displaystyle p_ {m}}$ является электрический дипольный момент одиночного включения, индуцированного внешним электрическое поле E. Однако это равенство годится только для однородная среда и ${ displaystyle epsilon _ {d} = 1}$. Кроме того, формула (1) игнорирует взаимодействие между одиночными включениями. Из-за этих обстоятельств формула (1) дает слишком узкую и слишком высокую резонансную кривую для плазмонных возбуждений в металлических наночастицах смеси.^[4]

Формула Брюггемана

Вторая популярная формула была предложена D.A.G. Брюггеман.^[5] Его формула имеет вид

${ displaystyle epsilon _ {eff} = { frac {H_ {b} + { sqrt {H_ {b} ^ {2} +8 epsilon _ {m} epsilon _ {d}}}} {4 }},}$ ${ displaystyle H_ {b} = (2-3c_ {m}) epsilon _ {d} - (1-3c_ {m}) epsilon _ {m}.}$ (3)

Здесь положительный знак перед квадратным корнем в некоторых случаях должен быть заменен на отрицательный, чтобы получить правильную мнимую часть эффективной комплексной диэлектрической проницаемости, которая связана с затуханием электромагнитной волны. Эта формула основана на равенстве

${ displaystyle Delta Phi = int int epsilon _ {r} ( mathbf {r}) E_ {n} ( mathbf {r}) ds- epsilon _ {eff} int int E_ { 0}, ds = 0,}$ (4)

куда ${ displaystyle Delta Phi}$ это скачок электрическое перемещение поток по всей поверхности интегрирования, ${ Displaystyle E_ {п} ( mathbf {r})}$ - компонента микроскопического электрического поля, нормальная к поверхности интегрирования, ${ displaystyle epsilon _ {r} ( mathbf {r})}$ - локальная относительная комплексная диэлектрическая проницаемость, которая принимает значение ${ displaystyle epsilon _ {m}}$ внутри выбранной металлической частицы значение ${ displaystyle epsilon _ {d}}$ внутри подобранной диэлектрической частицы и значение ${ displaystyle epsilon _ {eff}}$ вне выбранной частицы, ${ displaystyle E_ {0}}$ - нормальная составляющая макроскопического электрического поля. Формула (4) получается из Равенство Максвелла ${ displaystyle mathrm {div} ( epsilon _ {r} mathbf {E}) = 0}$. Таким образом, в подходе Бруггемана рассматривается только одна подобранная частица. Взаимодействие со всеми остальными частицами учитывается только в приближении среднего поля, описываемом ${ displaystyle epsilon _ {eff}}$. Формула (3) дает разумную резонансную кривую для плазмонных возбуждений в металлических наночастицах, если их размер составляет 10 нм или меньше. Но он не может описать размерную зависимость резонансной частоты плазмонных возбуждений, наблюдаемых в эксперименте. ^[6]

Формула, описывающая размерный эффект

Предложена новая формула, описывающая размерный эффект.^[4] Эта формула имеет вид

${ displaystyle epsilon _ {eff} = { frac {H _ { epsilon} + i { sqrt {-H _ { epsilon} ^ {2} -8 epsilon _ {m} epsilon _ {d} J (k_ {m} a)}}} {4}},}$

${ displaystyle H _ { epsilon} = (2-3c_ {m}) epsilon _ {d} - (1-3c_ {m}) epsilon _ {m} J (k_ {m} a),}$ (5)

${ Displaystyle J (x) = 2 { frac {1-x mathrm {cot} (x)} {x ^ {2} + x mathrm {cot} (x) -1}}}$,

куда а - радиус наночастицы и ${ displaystyle k_ {m} = { sqrt { epsilon _ {m} mu _ {m}}} omega / c}$ - волновое число. Здесь предполагается, что зависимость электромагнитного поля от времени определяется множителем ${ displaystyle mathrm {exp} (-i omega t).}$ В этой статье использовался подход Бруггемана, но электромагнитное поле для режима электродипольных колебаний внутри выбранной частицы было вычислено без применения квазистатическое приближение. Таким образом, функция ${ Displaystyle J (к_ {м} а)}$ возникает из-за неоднородности поля внутри выбранной частицы. В квазистатической области ${ displaystyle (k_ {m} a << 1}$, т.е. ${ displaystyle a}$ ≤ 10 нм для Ag${ displaystyle)}$ эта функция становится постоянной ${ Displaystyle J (к_ {м} а) = 1}$ и формула (5) становится идентичной формуле Бруггемана (3).

Формула эффективной проницаемости

Формула для эффективной проницаемости смесей имеет вид ^[4]

${ displaystyle mu _ {eff} = { frac {H _ { mu} + i { sqrt {-H _ { mu} ^ {2} -8 mu _ {m} mu _ {d} J (k_ {m} a)}}} {4}},}$ (6)

${ displaystyle H _ { mu} = (2-3c_ {m}) mu _ {d} - (1-3c_ {m}) mu _ {m} J (k_ {m} a).}$

Здесь ${ displaystyle mu _ {eff}}$ эффективен относительная комплексная проницаемость смеси, ${ displaystyle mu _ {d}}$ - относительная комплексная проницаемость фоновой среды, содержащей мелкие сферические включения относительной проницаемости ${ displaystyle mu _ {m}}$ с объемной долей ${ displaystyle c_ {m} << 1}$. Эта формула получена в дипольном приближении. Магнитная октупольная мода и все другие моды магнитных колебаний нечетных порядков здесь не учитывались. Когда ${ displaystyle mu _ {m} = mu _ {d}}$ и ${ displaystyle k_ {m} a << 1}$ эта формула имеет простой вид ^[4]

${ displaystyle mu _ {eff} = mu _ {d} left (1 + { frac {c_ {m}} {10}} { frac { omega ^ {2}} {c ^ {2 }}} a ^ {2} epsilon _ {m} right).}$ (7)

Рекомендации