WikiDer > Электрическая потенциальная энергия

Статьи о
Электромагнетизм
Электричество Магнетизм История Учебники
Электростатика Электрический заряд Закон Кулона Дирижер Плотность заряда Разрешающая способность Электрический дипольный момент Электрическое поле Электрический потенциал Электрический поток / потенциальная энергия Электростатический разряд Закон Гаусса Индукция Изолятор Плотность поляризации Статичное электричество Трибоэлектричество
Магнитостатика Закон Ампера Закон Био – Савара Закон Гаусса для магнетизма Магнитное поле Магнитный поток Магнитный дипольный момент Магнитная проницаемость Магнитный скалярный потенциал Намагничивание Магнитодвижущая сила Правило правой руки
Электродинамика Закон силы Лоренца Электромагнитная индукция Закон Фарадея Закон Ленца Ток смещения Магнитный векторный потенциал Уравнения Максвелла Электромагнитное поле Электромагнитный импульс Электромагнитное излучение Тензор Максвелла Вектор Пойнтинга Потенциал Льенара – Вихерта Уравнения Ефименко Вихревой ток Уравнения Лондона Математические описания электромагнитного поля
Электрическая сеть Переменный ток Емкость Постоянный ток Электрический ток Электролиз Плотность тока Джоулевое нагревание Электродвижущая сила Импеданс Индуктивность Закон Ома Параллельная схема Сопротивление Резонансные полости Последовательная схема Напряжение Волноводы
Ковариантная формулировка Электромагнитный тензор (тензор энергии-импульса) Четырехтоковый Электромагнитный четырехпотенциальный
Ученые Ампер Биот Кулон Дэви Эйнштейн Фарадей Физо Гаусс Хевисайд Генри Герц Джоуль Ленц Лоренц Максвелл Ørsted Ом Ричи Savart Певица Тесла Вольта Вебер
v т е

Электрическая потенциальная энергия, или же Электростатическая потенциальная энергия, это потенциальная энергия (измеряется в джоули), который является результатом консервативный Кулоновские силы и связан с конфигурацией определенного набора точек обвинения в пределах определенного система. An объект может иметь электрическую потенциальную энергию благодаря двум ключевым элементам: собственному электрическому заряду и своему положению относительно других электрически заряженных объекты.

Термин «электрическая потенциальная энергия» используется для описания потенциальной энергии в системах с временной вариант электрические поля, в то время как термин «электростатическая потенциальная энергия» используется для описания потенциальной энергии в системах с неизменный во времени электрические поля.

Определение

Электрическая потенциальная энергия системы точечных зарядов определяется как работа, необходимая для сборки этой системы зарядов путем их сближения, как в системе с бесконечного расстояния.

Электростатическая потенциальная энергия, U_E, одного точечный заряд q на позиции р в присутствии электрическое поле E определяется как отрицательное значение работай W сделано электростатическая сила вывести из исходной позиции р_ссылка^{[примечание 1]} на эту позицию р.^{[1][2]:§25–1[заметка 2]}

куда E - электростатическое поле, а dр' вектор смещения кривой от исходной позиции р_ссылка до конечной позиции р.

Электростатическая потенциальная энергия также может быть определена из электрического потенциала следующим образом:

Электростатическая потенциальная энергия, U_E, из одной точки q на позиции р в присутствии электрический потенциал ${ Displaystyle scriptstyle Phi}$ определяется как произведение заряда и электрического потенциала.

куда ${ Displaystyle scriptstyle Phi}$ это электрический потенциал генерируется зарядами, что является функцией положения р.

Единицы

В SI единицей электрической потенциальной энергии является джоуль (назван в честь английского физика Джеймс Прескотт Джоуль). в Система CGS то эрг - единица энергии, равная 10⁻⁷ J. Также электронвольт можно использовать, 1 эВ = 1.602 × 10⁻¹⁹ Дж.

Электростатическая потенциальная энергия одного точечного заряда

Один балл q при наличии другого точечного заряда Q

Точечный заряд q в электрическом поле другого заряда Q.

Электростатическая потенциальная энергия, U_E, из одной точки q на позиции р при наличии точечного заряда Qс бесконечным расстоянием между зарядами в качестве исходного положения:

куда ${ displaystyle k_ {e} = { frac {1} {4 pi varepsilon _ {0}}}}$ является Постоянная Кулона, р это расстояние между точечными зарядами q & Q, и q & Q - заряды (а не абсолютные значения зарядов, т. е. электрон будет иметь отрицательное значение заряда при включении в формулу). Следующий план доказательства устанавливает вывод из определения электрической потенциальной энергии и Закон Кулона к этой формуле.

Схема доказательства

Электростатическая сила F действуя по обвинению q можно записать через электрическое поле E в качестве ${ Displaystyle mathbf {F} = д mathbf {E}}$, По определению, изменение электростатической потенциальной энергии, UE, точечной оплаты q который переместился из исходной позиции рссылка позиционировать р в присутствии электрического поля E отрицательный результат работы, проделанной электростатическая сила вывести из исходной позиции рссылка на эту позицию р. ${ displaystyle U_ {E} (r) -U_ {E} (r _ { rm {ref}}) = - W_ {r _ { rm {ref}} rightarrow r} = - int _ {{r} _ { rm {ref}}} ^ {r} q mathbf {E} cdot mathrm {d} mathbf {s}}$. куда: р = положение заряда в трехмерном пространстве q, используя декартовы координаты р = (Икс, у, z), заняв позицию Q заряд на р = (0,0,0), скаляр р = |р| это норма вектора положения, ds = дифференциал вектор смещения по пути C идущий от рссылка к р, ${ displaystyle scriptstyle W_ {r _ { rm {ref}} rightarrow r}}$ это работа, совершаемая электростатической силой, чтобы вывести заряд из исходного положения рссылка к р, Обычно UE устанавливается в ноль, когда рссылка бесконечность: ${ Displaystyle U_ {E} (г _ { rm {ref}} = infty) = 0}$ так ${ displaystyle U_ {E} (r) = - int _ { infty} ^ {r} q mathbf {E} cdot mathrm {d} mathbf {s}}$ Когда завиток ∇ × E равен нулю, линейный интеграл выше не зависит от конкретного пути C выбран, но только на его конечных точках. Это происходит в постоянных во времени электрических полях. Когда говорят об электростатической потенциальной энергии, всегда предполагаются постоянные во времени электрические поля, поэтому в этом случае электрическое поле равно консервативный и закон Кулона. С помощью Закон Кулона, известно, что электростатическая сила F и электрическое поле E создается дискретным точечным зарядом Q радиально направлены от Q. По определению вектора положения р и вектор смещения s, следует, что р и s также радиально направлены от Q. Так, E и гs должны быть параллельны: ${ Displaystyle mathbf {E} cdot mathrm {d} mathbf {s} = | mathbf {E} | cdot | mathrm {d} mathbf {s} | cos (0) = E mathrm {d} s}$ Используя закон Кулона, электрическое поле определяется выражением ${ displaystyle | mathbf {E} | = E = { frac {1} {4 pi varepsilon _ {0}}} { frac {Q} {s ^ {2}}}}$ и интеграл легко вычисляется: ${ displaystyle U_ {E} (r) = - int _ { infty} ^ {r} q mathbf {E} cdot mathrm {d} mathbf {s} = - int _ { infty} ^ {r} { frac {1} {4 pi varepsilon _ {0}}} { frac {qQ} {s ^ {2}}} { rm {d}} s = { frac {1 } {4 pi varepsilon _ {0}}} { frac {qQ} {r}} = k_ {e} { frac {qQ} {r}}}$

Один балл q в присутствии п точечные сборы Q_я

Электростатическая потенциальная энергия q из-за Q₁ и Q₂ система заряда:${ displaystyle U_ {E} = q { frac {1} {4 pi varepsilon _ {0}}} left ({ frac {Q_ {1}} {r_ {1}}} + { frac {Q_ {2}} {r_ {2}}} right)}$

Электростатическая потенциальная энергия, U_E, из одной точки q в присутствии п точечные сборы Q_яс бесконечным расстоянием между зарядами в качестве исходного положения:

куда ${ displaystyle k_ {e} = { frac {1} {4 pi varepsilon _ {0}}}}$ является Постоянная Кулона, р_я это расстояние между точечными зарядами q & Q_я, и q & Q_я - присвоенные значения сборов.

Электростатическая потенциальная энергия, запасенная в системе точечных зарядов

Электростатическая потенциальная энергия U_E хранится в системе N обвинения q₁, q₂, ..., q_N на позициях р₁, р₂, ..., р_N соответственно это:

где для каждого я значение, Φ (р_я) - электростатический потенциал всех точечных зарядов, кроме р_я,^{[заметка 3]} и равно:

${ displaystyle Phi ( mathbf {r} _ {i}) = k_ {e} sum _ {j = 1} ^ {N (j neq i)} { frac {q_ {j}} { mathbf {r} _ {ij}}}}$,

куда р_ij это расстояние между q_j и q_я.

Схема доказательства

Электростатическая потенциальная энергия UE хранящаяся в системе двух зарядов равна электростатической потенциальной энергии заряда в электростатический потенциал генерируется другим. То есть, если заряд q1 генерирует электростатический потенциал Φ1, которая является функцией положения р, тогда ${ displaystyle U _ { mathrm {E}} = q_ {2} Phi _ {1} ( mathbf {r} _ {2}).}$ Проделав тот же расчет относительно другого заряда, получим ${ displaystyle U _ { mathrm {E}} = q_ {1} Phi _ {2} ( mathbf {r} _ {1}).}$ Электростатическая потенциальная энергия распределяется между ${ displaystyle q_ {1}}$ и ${ displaystyle q_ {2}}$, поэтому общая запасенная энергия ${ displaystyle U_ {E} = { frac {1} {2}} left [q_ {2} Phi _ {1} ( mathbf {r} _ {2}) + q_ {1} Phi _ {2} ( mathbf {r} _ {1}) right]}$ Это можно обобщить, чтобы сказать, что электростатическая потенциальная энергия UE хранится в системе N обвинения q1, q2, ..., qN на позициях р1, р2, ..., рN соответственно это: ${ displaystyle U _ { mathrm {E}} = { frac {1} {2}} sum _ {i = 1} ^ {N} q_ {i} Phi ( mathbf {r} _ {i} )}$.

Энергия хранится в системе точечного заряда

Электростатическая потенциальная энергия системы, содержащей только один точечный заряд, равна нулю, поскольку нет других источников электростатической силы, против которых должен действовать внешний агент, перемещая точечный заряд из бесконечности в его конечное местоположение.

Часто возникает вопрос о взаимодействии точечного заряда с собственным электростатическим потенциалом. Поскольку это взаимодействие не приводит к перемещению самого точечного заряда, оно не влияет на запасенную энергию системы.

Энергия хранится в системе двух точечных зарядов

Рассмотрите возможность использования точечной зарядки, q, в свое окончательное положение около точечного заряда, Q₁. Электростатический потенциал Φ (р) из-за Q₁ является

${ displaystyle Phi (r) = k_ {e} { frac {Q_ {1}} {r}}}$

Отсюда получаем электрическую потенциальную энергию q в потенциале Q₁ в качестве

${ displaystyle U_ {E} = { frac {1} {4 pi varepsilon _ {0}}} { frac {qQ_ {1}} {r_ {1}}}}$

где r₁ расстояние между двумя точечными зарядами.

Энергия хранится в системе трехточечных зарядов

Не следует путать электростатическую потенциальную энергию системы из трех зарядов с электростатической потенциальной энергией Q₁ из-за двух обвинений Q₂ и Q₃, потому что последний не включает электростатическую потенциальную энергию системы двух зарядов Q₂ и Q₃.

Электростатическая потенциальная энергия, запасенная в системе из трех зарядов, равна:

${ displaystyle U _ { mathrm {E}} = { frac {1} {4 pi varepsilon _ {0}}} left [{ frac {Q_ {1} Q_ {2}} {r_ {12 }}} + { frac {Q_ {1} Q_ {3}} {r_ {13}}} + { frac {Q_ {2} Q_ {3}} {r_ {23}}} right]}$

Схема доказательства

Используя формулу, приведенную в (1), тогда электростатическая потенциальная энергия системы трех зарядов будет: ${ displaystyle U _ { mathrm {E}} = { frac {1} {2}} left [Q_ {1} Phi ( mathbf {r} _ {1}) + Q_ {2} Phi ( mathbf {r} _ {2}) + Q_ {3} Phi ( mathbf {r} _ {3}) right]}$ Где ${ displaystyle Phi ( mathbf {r} _ {1})}$ электрический потенциал в р1 созданный обвинениями Q2 и Q3, ${ displaystyle Phi ( mathbf {r} _ {2})}$ электрический потенциал в р2 созданный обвинениями Q1 и Q3, и ${ displaystyle Phi ( mathbf {r} _ {3})}$ электрический потенциал в р3 созданный обвинениями Q1 и Q2. Возможные варианты: ${ Displaystyle Phi ( mathbf {r} _ {1}) = Phi _ {2} ( mathbf {r} _ {1}) + Phi _ {3} ( mathbf {r} _ {1 }) = { frac {1} {4 pi varepsilon _ {0}}} { frac {Q_ {2}} {r_ {12}}} + { frac {1} {4 pi varepsilon _ {0}}} { frac {Q_ {3}} {r_ {13}}}}$ ${ Displaystyle Phi ( mathbf {r} _ {2}) = Phi _ {1} ( mathbf {r} _ {2}) + Phi _ {3} ( mathbf {r} _ {2 }) = { frac {1} {4 pi varepsilon _ {0}}} { frac {Q_ {1}} {r_ {21}}} + { frac {1} {4 pi varepsilon _ {0}}} { frac {Q_ {3}} {r_ {23}}}}$ ${ Displaystyle Phi ( mathbf {r} _ {3}) = Phi _ {1} ( mathbf {r} _ {3}) + Phi _ {2} ( mathbf {r} _ {3 }) = { frac {1} {4 pi varepsilon _ {0}}} { frac {Q_ {1}} {r_ {31}}} + { frac {1} {4 pi varepsilon _ {0}}} { frac {Q_ {2}} {r_ {32}}}}$ Где рab это расстояние между зарядами Qа и Qб. Если сложить все: ${ displaystyle U _ { mathrm {E}} = { frac {1} {2}} { frac {1} {4 pi varepsilon _ {0}}} left [{ frac {Q_ {1 } Q_ {2}} {r_ {12}}} + { frac {Q_ {1} Q_ {3}} {r_ {13}}} + { frac {Q_ {2} Q_ {1}} {r_ {21}}} + { frac {Q_ {2} Q_ {3}} {r_ {23}}} + { frac {Q_ {3} Q_ {1}} {r_ {31}}} + { гидроразрыв {Q_ {3} Q_ {2}} {r_ {32}}} right]}$ В итоге получаем, что потенциальная электростатическая энергия хранится в системе из трех зарядов: ${ displaystyle U _ { mathrm {E}} = { frac {1} {4 pi varepsilon _ {0}}} left [{ frac {Q_ {1} Q_ {2}} {r_ {12 }}} + { frac {Q_ {1} Q_ {3}} {r_ {13}}} + { frac {Q_ {2} Q_ {3}} {r_ {23}}} right]}$

Энергия, накопленная в распределении электростатического поля

Плотность энергии или энергия на единицу объема, ${ displaystyle { frac {dU} {dV}}}$, из электростатическое поле непрерывного распределения заряда составляет:

${ displaystyle u_ {e} = { frac {dU} {dV}} = { frac {1} {2}} varepsilon _ {0} left | { mathbf {E}} right | ^ { 2}.}$

Схема доказательства

Можно взять уравнение для электростатического потенциальная энергия непрерывного распределения заряда и выразить это с точки зрения электростатическое поле. С Закон Гаусса для электростатического поля в состояниях дифференциальной формы ${ displaystyle mathbf { nabla} cdot mathbf {E} = { frac { rho} { varepsilon _ {0}}}}$ куда ${ displaystyle mathbf {E} }$ вектор электрического поля ${ displaystyle rho }$ это общая плотность заряда включая диполь обвинения граница в материале ${ displaystyle varepsilon _ {0}}$ это диэлектрическая проницаемость свободного пространства, тогда, ${ displaystyle { begin {align} U & = { frac {1} {2}} int limits _ { text {all space}} rho (r) Phi (r) , dV & = { frac {1} {2}} int limits _ { text {all space}} varepsilon _ {0} ( mathbf { nabla} cdot { mathbf {E}}) Phi , dV end {выровнено}}}$ Итак, теперь используем следующее тождество вектора дивергенции ${ displaystyle nabla cdot ( mathbf {A} {B}) = ( nabla cdot mathbf {A}) {B} + mathbf {A} cdot ( nabla {B}) Rightarrow ( nabla cdot mathbf {A}) {B} = nabla cdot ( mathbf {A} {B}) - mathbf {A} cdot ( nabla {B})}$ у нас есть ${ displaystyle U = { frac { varepsilon _ {0}} {2}} int limits _ { text {all space}} mathbf { nabla} cdot ( mathbf {E} Phi) dV - { frac { varepsilon _ {0}} {2}} int limits _ { text {all space}} ( mathbf { nabla} Phi) cdot mathbf {E} dV}$ с использованием теорема расходимости и взяв область на бесконечность, где ${ Displaystyle Phi ( infty) = 0}$ ${ displaystyle { begin {align} U & = overbrace {{ frac { varepsilon _ {0}} {2}} int limits _ {{} _ { text {of space}} ^ { text {border}}} Phi mathbf {E} cdot d mathbf {A}} ^ {0} - { frac { varepsilon _ {0}} {2}} int limits _ { text { все пространство}} (- mathbf {E}) cdot mathbf {E} , dV & = int limits _ { text {all space}} { frac {1} {2}} varepsilon _ {0} left | { mathbf {E}} right | ^ {2} , dV. end {align}}}$ Итак, плотность энергии, или энергия на единицу объема ${ displaystyle { frac {dU} {dV}}}$ из электростатическое поле является: ${ displaystyle u_ {e} = { frac {1} {2}} varepsilon _ {0} left | { mathbf {E}} right | ^ {2}.}$

Энергия, хранящаяся в электронных элементах

Электрическая потенциальная энергия, запасенная в конденсатор это ты_E= ½ CV²

Некоторые элементы в цепи могут преобразовывать энергию из одной формы в другую. Например, резистор преобразует электрическую энергию в тепло. Это известно как Эффект Джоуля. А конденсатор хранит его в своем электрическом поле. Полная электрическая потенциальная энергия, запасенная в конденсаторе, определяется выражением

${ displaystyle U_ {E} = { frac {1} {2}} QV = { frac {1} {2}} CV ^ {2} = { frac {Q ^ {2}} {2C}} }$

куда C это емкость, V это электрический потенциал разница, и Q то обвинять хранится в конденсаторе.

Схема доказательства

Можно заряжать конденсатор бесконечно малыми приращениями, ${ displaystyle dq to 0}$, так что объем работы, проделанной для сборки каждого приращения в его окончательное положение, может быть выражен как ${ Displaystyle W_ {q} = Vdq = { frac {q} {C}} dq.}$ Общая работа, проделанная для полной зарядки конденсатора таким образом, тогда равна ${ displaystyle W = int dW = int _ {0} ^ {Q} Vdq = { frac {1} {C}} int _ {0} ^ {Q} qdq = { frac {Q ^ { 2}} {2C}}.}$ куда ${ displaystyle Q}$ - общий заряд конденсатора. Эта работа сохраняется в виде потенциальной электростатической энергии, следовательно, ${ displaystyle W = U_ {E} = { frac {Q ^ {2}} {2C}}.}$ Примечательно, что это выражение действительно только в том случае, если ${ displaystyle dq to 0}$, что справедливо для многозарядных систем, таких как большие конденсаторы с металлическими электродами. Для систем с малым количеством зарядов важен дискретный характер заряда. Общая энергия, запасенная в малозарядном конденсаторе, равна ${ displaystyle U_ {E} = { frac {Q ^ {2}} {C}}}$ который получается методом сборки заряда с использованием наименьшего приращения физического заряда ${ displaystyle Delta q = e}$ куда ${ displaystyle e}$ это элементарная единица заряда и ${ displaystyle Q = Ne}$ куда ${ displaystyle N}$ - общее количество зарядов в конденсаторе.

Полная электростатическая потенциальная энергия также может быть выражена через электрическое поле в виде

${ displaystyle U_ {E} = { frac {1} {2}} int _ {V} mathrm {E} cdot mathrm {D} dV}$

куда ${ Displaystyle mathrm {D}}$ это электрическое поле смещения внутри диэлектрического материала, а интеграция осуществляется по всему объему диэлектрика.

Полная электростатическая потенциальная энергия, хранящаяся в заряженном диэлектрике, также может быть выражена через непрерывный объемный заряд, ${ displaystyle rho}$,

${ displaystyle U_ {E} = { frac {1} {2}} int _ {V} rho Phi dV}$

где интегрирование ведется по всему объему диэлектрика.

Эти два последних выражения действительны только для случаев, когда наименьшее приращение заряда равно нулю (${ displaystyle dq to 0}$), такие как диэлектрики в присутствии металлических электродов или диэлектрики, содержащие много зарядов.

Примечания

Рекомендации