WikiDer > Уравнение насоса и турбины Эйлера - Википедия

Некоторые или все формулы, представленные в этой статье, имеют отсутствующие или неполные описания их переменных, символов или констант что может создать двусмысленность или помешать полной интерпретации. Пожалуйста, помогите найти специалиста или улучшить эту статью себя. Увидеть страница обсуждения для подробностей. (Декабрь 2020 г.)

Эйлер насос и турбина уравнения являются наиболее фундаментальными уравнениями в области турбомашина. Эти уравнения определяют мощность, КПД и другие факторы, влияющие на конструкцию турбомашин. С помощью этих уравнений голова создаваемый насосом, и напор, используемый турбиной, можно легко определить. Как следует из названия, эти уравнения были сформулированы Леонард Эйлер в восемнадцатом веке.^[1] Эти уравнения могут быть получены из уравнения момента количества движения при применении к насосу или турбине.

Сохранение углового момента

Следствие Второй закон Ньютона механики - это сохранение угловой момент (или «момент количества движения»), который является фундаментальным для всех турбомашин. Соответственно, изменение момента количества движения равно сумме внешних моментов. Угловые моменты ρ × Q × r × cu на входе и выходе, внешний крутящий момент M и моменты трения из-за напряжения сдвига Mτ действуют на крыльчатка или диффузор.

Поскольку силы давления не создаются на цилиндрических поверхностях в окружном направлении, можно записать:

ρ Q (c2u r2 - c1u r1) = M + Mτ (1.13)^[2]

${ Displaystyle c_ {2u} = c_ {2} соз альфа _ {2} ,}$

${ Displaystyle c_ {1u} = c_ {1} cos alpha _ {1}. ,}$

Треугольники скорости

Цветные треугольники, образованные векторами скорости u, c и w, называются треугольники скорости и помогают объяснить, как работают насосы.

${ displaystyle c_ {1} ,}$ и ${ displaystyle c_ {2} ,}$ - абсолютные скорости жидкости на входе и выходе соответственно.

${ displaystyle w_ {1} ,}$ и ${ displaystyle w_ {2} ,}$ - относительные скорости жидкости относительно лопатки на входе и выходе соответственно.

${ displaystyle u_ {1} ,}$ и ${ displaystyle u_ {2} ,}$ - скорости лопасти на входе и выходе соответственно.

${ displaystyle omega}$ угловая скорость.

На рисунках «a» и «b» показаны рабочие колеса с назад и вперед загнутыми лопатками соответственно.

Уравнение накачки Эйлера

На основе уравнения (1.13) Эйлер разработал уравнение для напора, создаваемого рабочим колесом:

${ displaystyle Y_ {th} = H_ {t} cdot g = c_ {2u} u_ {2} -c_ {1u} u_ {1}}$ (1)

${ displaystyle Y_ {th} = 1/2 (u_ {2} ^ {2} -u_ {1} ^ {2} + w_ {1} ^ {2} -w_ {2} ^ {2} + c_ { 2} ^ {2} -c_ {1} ^ {2})}$ (2)

Y_th : теоретическая удельная подача; ЧАС_т : теоретическое напор; g: ускорение свободного падения

В случае турбина Пелтона статический компонент напора равен нулю, следовательно, уравнение сводится к следующему:

${ displaystyle H = {1 over {2g}} (V_ {1} ^ {2} -V_ {2} ^ {2}). ,}$

использование

Уравнения Эйлера для насоса и турбины могут быть использованы для прогнозирования влияния изменения геометрии рабочего колеса на напор. Качественные оценки производительности турбины / насоса можно сделать исходя из геометрии рабочего колеса.

Это уравнение можно записать как ротальпия инвариантность:

${ displaystyle I = h_ {0} -uc_ {u}}$

куда ${ displaystyle I}$ постоянно на лопасти ротора.

Смотрите также

• Уравнения Эйлера (гидродинамика)
• Список тем имени Леонарда Эйлера
• Rothalpy

Рекомендации