WikiDer > Модель Латтинджера – Кона - Википедия

Вкус k · p теория возмущений используется для расчета структуры множественных вырожденных электронных зон в объеме и квантовая яма полупроводники. Метод является обобщением однополосного k·п теория.

В этой модели влияние всех остальных полос учитывается с помощью Löwdinметод возмущения.^[1]

Фон

Все бэнды можно разделить на два класса:

• Класс А: шесть валентных зон (тяжелая дырка, легкая дырка, отщепленная зона и их спиновые аналоги) и две зоны проводимости.
• Класс B: все остальные группы.

Метод концентрируется на полосах в Класс А, и учитывает Класс B полосы пертурбативно.

Мы можем записать возмущенное решение ${ displaystyle phi _ {} ^ {}}$ как линейная комбинация невозмущенных собственных состояний ${ Displaystyle phi _ {я} ^ {(0)}}$:

${ displaystyle phi = sum _ {n} ^ {A, B} a_ {n} phi _ {n} ^ {(0)}}$

Предполагая, что невозмущенные собственные состояния ортонормированы, собственное уравнение таково:

${ Displaystyle (E-H_ {мм}) a_ {m} = sum _ {n neq m} ^ {A} H_ {mn} a_ {n} + sum _ { alpha neq m} ^ { B} H_ {m alpha} a _ { alpha}}$,

куда

${ displaystyle H_ {mn} = int phi _ {m} ^ {(0) dagger} H phi _ {n} ^ {(0)} d ^ {3} mathbf {r} = E_ { n} ^ {(0)} delta _ {mn} + H_ {mn} ^ {'}}$.

Из этого выражения мы можем написать:

${ displaystyle a_ {m} = sum _ {n neq m} ^ {A} { frac {H_ {mn}} {E-H_ {mm}}} a_ {n} + sum _ { alpha neq m} ^ {B} { frac {H_ {m alpha}} {E-H_ {мм}}} a _ { alpha}}$,

где первая сумма в правой части относится только к состояниям в классе A, а вторая сумма - по состояниям в классе B. Поскольку нас интересуют коэффициенты ${ displaystyle a_ {m}}$ за м в классе A мы можем исключить тех, кто находится в классе B, с помощью итерационной процедуры, чтобы получить:

${ displaystyle a_ {m} = sum _ {n} ^ {A} { frac {U_ {mn} ^ {A} - delta _ {mn} H_ {mn}} {E-H_ {mm}} } а_ {n}}$,

${ Displaystyle U_ {mn} ^ {A} = H_ {mn} + sum _ { alpha neq m} ^ {B} { frac {H_ {m alpha} H _ { alpha n}} {E -H _ { alpha alpha}}} + sum _ { alpha, beta neq m, n; alpha neq beta} { frac {H_ {m alpha} H _ { alpha beta} H _ { beta n}} {(E-H _ { alpha alpha}) (E-H _ { beta beta})}} + ldots}$

Эквивалентно для ${ displaystyle a_ {n}}$ (${ displaystyle n in A}$):

${ displaystyle a_ {n} = sum _ {n} ^ {A} (U_ {mn} ^ {A} -E delta _ {mn}) a_ {n} = 0, m in A}$

и

${ displaystyle a _ { gamma} = sum _ {n} ^ {A} { frac {U _ { gamma n} ^ {A} -H _ { gamma n} delta _ { gamma n}} { E-H _ { gamma gamma}}} a_ {n} = 0, gamma in B}$.

Когда коэффициенты ${ displaystyle a_ {n}}$ принадлежат к классу А, определены так же ${ displaystyle a _ { gamma}}$.

Уравнение Шредингера и базисные функции

В Гамильтониан с учетом спин-орбитального взаимодействия можно записать как:

${ displaystyle H = H_ {0} + { frac { hbar} {4m_ {0} ^ {2} c ^ {2}}} { bar { sigma}} cdot nabla V times mathbf {п} }$,

куда ${ displaystyle { bar { sigma}}}$ это Матрица спина Паули вектор. Подставляя в Уравнение Шредингера мы получаем

${ Displaystyle Hu_ {п mathbf {k}} ( mathbf {r}) = left (H_ {0} + { frac { hbar} {m_ {0}}} mathbf {k} cdot mathbf { Pi} + { frac { hbar ^ {2} k ^ {2}} {4m_ {0} ^ {2} c ^ {2}}} nabla V times mathbf {p} cdot { bar { sigma}} right) u_ {n mathbf {k}} ( mathbf {r}) = E_ {n} ( mathbf {k}) u_ {n mathbf {k}} ( mathbf {r})}$,

куда

${ displaystyle mathbf { Pi} = mathbf {p} + { frac { hbar} {4m_ {0} ^ {2} c ^ {2}}} { bar { sigma}} times набла V}$

а гамильтониан возмущения можно определить как

${ displaystyle H '= { frac { hbar} {m_ {0}}} mathbf {k} cdot mathbf { Pi}.}$

Невозмущенный гамильтониан относится к системе спин-орбиты с краем зоны (для k= 0). На краю зоны зона проводимости Волны Блоха обладают s-подобной симметрией, тогда как состояния валентной зоны p-подобны (3-кратно вырождены без спина). Обозначим эти состояния как ${ displaystyle | S rangle}$, и ${ displaystyle | X rangle}$, ${ displaystyle | Y rangle}$ и ${ displaystyle | Z rangle}$ соответственно. Эти блоховские функции можно представить как периодическое повторение атомных орбиталей, повторяющееся с интервалами, соответствующими периоду решетки. Функцию Блоха можно расширить следующим образом:

${ displaystyle u_ {n mathbf {k}} ( mathbf {r}) = sum _ {j '} ^ {A} a_ {j'} ( mathbf {k}) u_ {j'0} ( mathbf {r}) + sum _ { gamma} ^ {B} a _ { gamma} ( mathbf {k}) u _ { gamma 0} ( mathbf {r})}$,

куда j ' находится в классе A и ${ displaystyle gamma}$ принадлежит классу B. Базисные функции могут быть выбраны

${ displaystyle u_ {10} ( mathbf {r}) = u_ {el} ( mathbf {r}) = left | S { frac {1} {2}}, { frac {1} {2 }} right rangle = left | S uparrow right rangle}$

${ displaystyle u_ {20} ( mathbf {r}) = u_ {SO} ( mathbf {r}) = left | { frac {1} {2}}, { frac {1} {2} } right rangle = { frac {1} { sqrt {3}}} | (X + iY) downarrow rangle + { frac {1} { sqrt {3}}} | Z uparrow rangle}$

${ displaystyle u_ {30} ( mathbf {r}) = u_ {lh} ( mathbf {r}) = left | { frac {3} {2}}, { frac {1} {2} } right rangle = - { frac {1} { sqrt {6}}} | (X + iY) downarrow rangle + { sqrt { frac {2} {3}}} | Z uparrow rangle}$

${ displaystyle u_ {40} ( mathbf {r}) = u_ {hh} ( mathbf {r}) = left | { frac {3} {2}}, { frac {3} {2} } right rangle = - { frac {1} { sqrt {2}}} | (X + iY) uparrow rangle}$

${ displaystyle u_ {50} ( mathbf {r}) = { bar {u}} _ {el} ( mathbf {r}) = left | S { frac {1} {2}}, - { frac {1} {2}} right rangle = - | S downarrow rangle}$

${ displaystyle u_ {60} ( mathbf {r}) = { bar {u}} _ {SO} ( mathbf {r}) = left | { frac {1} {2}}, - { frac {1} {2}} right rangle = { frac {1} { sqrt {3}}} | (X-iY) uparrow rangle - { frac {1} { sqrt {3 }}} | Z downarrow rangle}$

${ displaystyle u_ {70} ( mathbf {r}) = { bar {u}} _ {lh} ( mathbf {r}) = left | { frac {3} {2}}, - { frac {1} {2}} right rangle = { frac {1} { sqrt {6}}} | (X-iY) uparrow rangle + { sqrt { frac {2} {3} }}} | Z downarrow rangle}$

${ displaystyle u_ {80} ( mathbf {r}) = { bar {u}} _ {hh} ( mathbf {r}) = left | { frac {3} {2}}, - { frac {3} {2}} right rangle = - { frac {1} { sqrt {2}}} | (X-iY) downarrow rangle}$.

Используя метод Лёвдина, необходимо решить только следующую задачу на собственные значения

${ displaystyle sum _ {j '} ^ {A} (U_ {jj'} ^ {A} -E delta _ {jj '}) a_ {j'} ( mathbf {k}) = 0,}$

куда

${ Displaystyle U_ {jj '} ^ {A} = H_ {jj'} + sum _ { gamma neq j, j '} ^ {B} { frac {H_ {j gamma} H _ { gamma j '}} {E_ {0} -E _ { gamma}}} = H_ {jj'} + sum _ { gamma neq j, j '} ^ {B} { frac {H_ {j gamma) } ^ {'} H _ { gamma j'} ^ {'}} {E_ {0} -E _ { gamma}}}}$,

${ displaystyle H_ {j gamma} ^ {'} = left langle u_ {j0} right | { frac { hbar} {m_ {0}}} mathbf {k} cdot left ( mathbf {p} + { frac { hbar} {4m_ {0} c ^ {2}}} { bar { sigma}} times nabla V right) left | u _ { gamma 0} right rangle приблизительно sum _ { alpha} { frac { hbar k _ { alpha}} {m_ {0}}} p_ {j gamma} ^ { alpha}.}$

Второй срок ${ displaystyle Pi}$ можно пренебречь по сравнению с аналогичным членом с п вместо k. Как и в случае с одной полосой, мы можем написать для ${ displaystyle U_ {jj '} ^ {A}}$

${ Displaystyle D_ {jj '} Equiv U_ {jj'} ^ {A} = E_ {j} (0) delta _ {jj '} + sum _ { alpha beta} D_ {jj'} ^ { alpha beta} k _ { alpha} k _ { beta},}$

${ displaystyle D_ {jj '} ^ { alpha beta} = { frac { hbar ^ {2}} {2m_ {0}}} left [ delta _ {jj'} delta _ { alpha beta} + sum _ { gamma} ^ {B} { frac {p_ {j gamma} ^ { alpha} p _ { gamma j '} ^ { beta} + p_ {j gamma} ^ { beta} p _ { gamma j '} ^ { alpha}} {m_ {0} (E_ {0} -E _ { gamma})}} right].}$

Теперь определим следующие параметры

${ displaystyle A_ {0} = { frac { hbar ^ {2}} {2m_ {0}}} + { frac { hbar ^ {2}} {m_ {0} ^ {2}}} sum _ { gamma} ^ {B} { frac {p_ {x gamma} ^ {x} p _ { gamma x} ^ {x}} {E_ {0} -E _ { gamma}}},}$

${ displaystyle B_ {0} = { frac { hbar ^ {2}} {2m_ {0}}} + { frac { hbar ^ {2}} {m_ {0} ^ {2}}} sum _ { gamma} ^ {B} { frac {p_ {x gamma} ^ {y} p _ { gamma x} ^ {y}} {E_ {0} -E _ { gamma}}},}$

${ displaystyle C_ {0} = { frac { hbar ^ {2}} {m_ {0} ^ {2}}} sum _ { gamma} ^ {B} { frac {p_ {x gamma) } ^ {x} p _ { gamma y} ^ {y} + p_ {x gamma} ^ {y} p _ { gamma y} ^ {x}} {E_ {0} -E _ { gamma}}} ,}$

и параметры зонной структуры (или Параметры Латтинжера) можно определить как

${ displaystyle gamma _ {1} = - { frac {1} {3}} { frac {2m_ {0}} { hbar ^ {2}}} (A_ {0} + 2B_ {0}) ,}$

${ displaystyle gamma _ {2} = - { frac {1} {6}} { frac {2m_ {0}} { hbar ^ {2}}} (A_ {0} -B_ {0}) ,}$

${ displaystyle gamma _ {3} = - { frac {1} {6}} { frac {2m_ {0}} { hbar ^ {2}}} C_ {0},}$

Эти параметры очень тесно связаны с эффективными массами дырок в различных валентных зонах. ${ displaystyle gamma _ {1}}$ и ${ displaystyle gamma _ {2}}$ описать связь ${ displaystyle | X rangle}$, ${ displaystyle | Y rangle}$ и ${ displaystyle | Z rangle}$ государства в другие государства. Третий параметр ${ displaystyle gamma _ {3}}$ связана с анизотропией зонной структуры вокруг ${ displaystyle Gamma}$ указать, когда ${ Displaystyle gamma _ {2} neq gamma _ {3}}$.

Явная матрица гамильтониана

Гамильтониан Латтинджера-Кона ${ displaystyle mathbf {D_ {jj '}}}$ можно явно записать в виде матрицы 8X8 (с учетом 8 зон - 2 проводимости, 2 тяжелых дырки, 2 легких дырки и 2 отщепленных)

${ displaystyle mathbf {H} = left ({ begin {array} {cccccccc} E_ {el} & P_ {z} & { sqrt {2}} P_ {z} & - { sqrt {3}} P _ {+} & 0 & { sqrt {2}} P _ {-} & P _ {-} & 0 P_ {z} ^ { dagger} & P + Delta & { sqrt {2}} Q ^ { dagger} & -S ^ { dagger} / { sqrt {2}} & - { sqrt {2}} P _ {+} ^ { dagger} & 0 & - { sqrt {3/2}} S & - { sqrt { 2}} R E_ {el} & P_ {z} & { sqrt {2}} P_ {z} & - { sqrt {3}} P _ {+} & 0 & { sqrt {2}} P _ {- } & P _ {-} & 0 E_ {el} & P_ {z} & { sqrt {2}} P_ {z} & - { sqrt {3}} P _ {+} & 0 & { sqrt {2}} P_ {-} & P _ {-} & 0 E_ {el} & P_ {z} & { sqrt {2}} P_ {z} & - { sqrt {3}} P _ {+} & 0 & { sqrt {2} } P _ {-} & P _ {-} & 0 E_ {el} & P_ {z} & { sqrt {2}} P_ {z} & - { sqrt {3}} P _ {+} & 0 & { sqrt { 2}} P _ {-} & P _ {-} & 0 E_ {el} & P_ {z} & { sqrt {2}} P_ {z} & - { sqrt {3}} P _ {+} & 0 & { sqrt {2}} P _ {-} & P _ {-} & 0 E_ {el} & P_ {z} & { sqrt {2}} P_ {z} & - { sqrt {3}} P _ {+} & 0 & { sqrt {2}} P _ {-} & P _ {-} & 0 end {array}} right)}$

Резюме

Этот раздел пуст. Вы можете помочь добавляя к этому. (Июль 2010 г.)

Рекомендации