WikiDer > Нормальный порядок

В квантовая теория поля продукт квантовых полей или, что то же самое, их операторы создания и уничтожения, обычно называют нормально заказанный (также называемый Порядок фитиля), когда все операторы создания находятся слева от всех операторов уничтожения в произведении. Процесс приведения товара в нормальный порядок называется нормальный заказ (также называемый Заказ фитиля). Условия антинормальный порядок и антинормальный порядок определяются аналогично, где операторы уничтожения помещаются слева от операторов создания.

Нормальное упорядочение квантовых полей продукта или операторы создания и уничтожения также можно определить во многих другие способы. Какое определение является наиболее подходящим, зависит от ожидаемых значений, необходимых для данного расчета. В большей части этой статьи используется наиболее распространенное определение нормального порядка, приведенное выше, которое подходит для ожидаемые значения используя вакуумное состояние операторы создания и уничтожения.

Процесс обычного заказа особенно важен для квантово-механический Гамильтониан. При квантовании классический Гамильтониан имеет некоторую свободу при выборе порядка операторов, и этот выбор приводит к различиям в энергия основного состояния.

Обозначение

Если ${ displaystyle { hat {O}}}$ обозначает произвольный продукт операторов создания и / или уничтожения (или, что эквивалентно, квантовых полей), тогда нормальная упорядоченная форма ${ displaystyle { hat {O}}}$ обозначается ${ displaystyle { mathopen {:}} { hat {O}} { mathclose {:}}}$.

Альтернативное обозначение ${ displaystyle { mathcal {N}} ({ hat {O}})}$.

Обратите внимание, что нормальный порядок - это концепция, которая имеет смысл только для продуктов операторов. Попытка применить нормальный порядок к сумме операторов бесполезна, поскольку нормальное упорядочение не является линейной операцией.

Бозоны

Бозоны частицы, удовлетворяющие Статистика Бозе – Эйнштейна. Теперь мы рассмотрим нормальный порядок продуктов операторов бозонного рождения и аннигиляции.

Одиночные бозоны

Если мы начнем с бозона одного типа, то нас интересуют два оператора:

• ${ displaystyle { hat {b}} ^ { dagger}}$: оператор создания бозона.
• ${ displaystyle { hat {b}}}$: оператор аннигиляции бозона.

Они удовлетворяют коммутатор отношение

${ displaystyle left [{ шляпа {b}} ^ { dagger}, { hat {b}} ^ { dagger} right] _ {-} = 0}$

${ displaystyle left [{ hat {b}}, { hat {b}} right] _ {-} = 0}$

${ displaystyle left [{ hat {b}}, { hat {b}} ^ { dagger} right] _ {-} = 1}$

куда ${ Displaystyle влево [А, В вправо] _ {-} эквив AB-BA}$ обозначает коммутатор. Мы можем переписать последний как: ${ displaystyle { hat {b}} , { hat {b}} ^ { dagger} = { hat {b}} ^ { dagger} , { hat {b}} + 1.}$

Примеры

1. Сначала рассмотрим простейший случай. Это нормальный порядок ${ displaystyle { hat {b}} ^ { dagger} { hat {b}}}$:

${ displaystyle {: ,} { hat {b}} ^ { dagger} , { hat {b}} { ,:} = { hat {b}} ^ { dagger} , { hat {b}}.}$

Выражение ${ displaystyle { hat {b}} ^ { dagger} , { hat {b}}}$ не было изменено, потому что это уже в обычном порядке - оператор создания ${ displaystyle ({ шляпа {b}} ^ { dagger})}$ уже находится слева от оператора уничтожения ${ displaystyle ({ hat {b}})}$.

2. Более интересным примером является нормальный порядок следования ${ displaystyle { hat {b}} , { hat {b}} ^ { dagger}}$:

${ displaystyle {: ,} { hat {b}} , { hat {b}} ^ { dagger} { ,:} = { hat {b}} ^ { dagger} , { hat {b}}.}$

Здесь обычная операция заказа переупорядочен условия путем размещения ${ displaystyle { hat {b}} ^ { dagger}}$ слева от ${ displaystyle { hat {b}}}$.

Эти два результата могут быть объединены с коммутационным соотношением, которому подчиняется ${ displaystyle { hat {b}}}$ и ${ displaystyle { hat {b}} ^ { dagger}}$ получить

${ displaystyle { hat {b}} , { hat {b}} ^ { dagger} = { hat {b}} ^ { dagger} , { hat {b}} + 1 = { : ,} { hat {b}} , { hat {b}} ^ { dagger} { ,:} ; + 1.}$

или же

${ displaystyle { hat {b}} , { hat {b}} ^ { dagger} - {: ,} { hat {b}} , { hat {b}} ^ { dagger } { ,:} = 1.}$

Это уравнение используется для определения сокращений, используемых в Теорема Вика.

3. Пример с несколькими операторами:

${ displaystyle {: ,} { hat {b}} ^ { dagger} , { hat {b}} , { hat {b}} , { hat {b}} ^ { кинжал} , { hat {b}} , { hat {b}} ^ { dagger} , { hat {b}} { ,:} = { hat {b}} ^ { кинжал} , { hat {b}} ^ { dagger} , { hat {b}} ^ { dagger} , { hat {b}} , { hat {b}} , { hat {b}} , { hat {b}} = ({ hat {b}} ^ { dagger}) ^ {3} , { hat {b}} ^ {4}.}$

4. Простой пример показывает, что нормальный порядок не может быть расширен за счет линейности с мономов на все операторы самосогласованным образом:

${ displaystyle {: ,} { hat {b}} { hat {b}} ^ { dagger} { ,:} = {: ,} 1 + { hat {b}} ^ { кинжал} { hat {b}} { ,:} = {: ,} 1 { ,:} + {: ,} { hat {b}} ^ { dagger} { hat {b} } { ,:} = 1 + { hat {b}} ^ { dagger} { hat {b}} neq { hat {b}} ^ { dagger} { hat {b}} = {: ,} { hat {b}} { hat {b}} ^ { dagger} { ,:}}$

Подразумевается, что нормальный порядок не является линейной функцией операторов.

Множественные бозоны

Если мы теперь рассмотрим ${ displaystyle N}$ разные бозоны есть ${ displaystyle 2N}$ операторы:

• ${ displaystyle { hat {b}} _ {i} ^ { dagger}}$: the ${ displaystyle i ^ {th}}$ оператор создания бозона.
• ${ displaystyle { hat {b}} _ {i}}$: the ${ displaystyle i ^ {th}}$ оператор аннигиляции бозона.

Здесь ${ Displaystyle я = 1, ldots, N}$.

Они удовлетворяют коммутационным соотношениям:

${ displaystyle left [{ hat {b}} _ {i} ^ { dagger}, { hat {b}} _ {j} ^ { dagger} right] _ {-} = 0}$

${ displaystyle left [{ hat {b}} _ {i}, { hat {b}} _ {j} right] _ {-} = 0}$

${ displaystyle left [{ hat {b}} _ {i}, { hat {b}} _ {j} ^ { dagger} right] _ {-} = delta _ {ij}}$

куда ${ displaystyle i, j = 1, ldots, N}$ и ${ displaystyle delta _ {ij}}$ обозначает Дельта Кронекера.

Их можно переписать как:

${ displaystyle { hat {b}} _ {i} ^ { dagger} , { hat {b}} _ {j} ^ { dagger} = { hat {b}} _ {j} ^ { dagger} , { hat {b}} _ {i} ^ { dagger}}$

${ displaystyle { hat {b}} _ {i} , { hat {b}} _ {j} = { hat {b}} _ {j} , { hat {b}} _ { я}}$

${ displaystyle { hat {b}} _ {i} , { hat {b}} _ {j} ^ { dagger} = { hat {b}} _ {j} ^ { dagger} , { hat {b}} _ {i} + delta _ {ij}.}$

Примеры

1. Для двух разных бозонов (${ Displaystyle N = 2}$) у нас есть

${ displaystyle: { hat {b}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {b}} _ {2}: , = { hat {b}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {b}} _ {2}}$

${ displaystyle: { hat {b}} _ {2} , { hat {b}} _ {1} ^ { dagger}: , = { hat {b}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {b}} _ {2}}$

2. Для трех разных бозонов (${ Displaystyle N = 3}$) у нас есть

${ displaystyle: { hat {b}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {b}} _ {2} , { hat {b}} _ {3}: , = { hat {b}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {b}} _ {2} , { hat {b}} _ {3}}$

Обратите внимание, что, поскольку (коммутационными соотношениями) ${ displaystyle { hat {b}} _ {2} , { hat {b}} _ {3} = { hat {b}} _ {3} , { hat {b}} _ { 2}}$ порядок, в котором мы пишем операторы уничтожения, не имеет значения.

${ displaystyle: { hat {b}} _ {2} , { hat {b}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {b}} _ {3}: , = { hat {b}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {b}} _ {2} , { hat {b}} _ {3}}$

${ displaystyle: { hat {b}} _ {3} { hat {b}} _ {2} , { hat {b}} _ {1} ^ { dagger}: , = { шляпа {b}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {b}} _ {2} , { hat {b}} _ {3}}$

Фермионы

Фермионы частицы, удовлетворяющие Статистика Ферми – Дирака. Теперь мы рассмотрим нормальный порядок продуктов операторов фермионного рождения и аннигиляции.

Одиночные фермионы

Для одиночного фермиона интересны два оператора:

• ${ displaystyle { hat {f}} ^ { dagger}}$: оператор создания фермиона.
• ${ displaystyle { hat {f}}}$: оператор аннигиляции фермиона.

Они удовлетворяют антикоммутатор отношения

${ displaystyle left [{ hat {f}} ^ { dagger}, { hat {f}} ^ { dagger} right] _ {+} = 0}$

${ displaystyle left [{ hat {f}}, { hat {f}} right] _ {+} = 0}$

${ displaystyle left [{ hat {f}}, { hat {f}} ^ { dagger} right] _ {+} = 1}$

куда ${ Displaystyle влево [А, В вправо] _ {+} эквив AB + BA}$ обозначает антикоммутатор. Их можно переписать как

${ displaystyle { hat {f}} ^ { dagger} , { hat {f}} ^ { dagger} = 0}$

${ displaystyle { hat {f}} , { hat {f}} = 0}$

${ displaystyle { hat {f}} , { hat {f}} ^ { dagger} = 1 - { hat {f}} ^ { dagger} , { hat {f}}.}$

Чтобы определить нормальный порядок произведения операторов фермионного рождения и уничтожения, мы должны учитывать количество развязки между соседними операторами. При каждой такой замене мы получаем знак минус.

Примеры

1. Снова начнем с самых простых случаев:

${ displaystyle: { hat {f}} ^ { dagger} , { hat {f}}: , = { hat {f}} ^ { dagger} , { hat {f}} }$

Это выражение уже находится в обычном порядке, поэтому ничего не изменилось. В обратном случае мы вводим знак минус, потому что нам нужно изменить порядок двух операторов:

${ displaystyle: { hat {f}} , { hat {f}} ^ { dagger}: , = - { hat {f}} ^ { dagger} , { hat {f} }}$

Их можно комбинировать вместе с антикоммутационными соотношениями, чтобы показать

${ displaystyle { hat {f}} , { hat {f}} ^ { dagger} , = 1 - { hat {f}} ^ { dagger} , { hat {f}} = 1 +: { hat {f}} , { hat {f}} ^ { dagger}:}$

или же

${ displaystyle { hat {f}} , { hat {f}} ^ { dagger} -: { hat {f}} , { hat {f}} ^ { dagger}: = 1 .}$

Это уравнение, которое имеет ту же форму, что и бозонный случай выше, используется для определения сокращений, используемых в Теорема Вика.

2. Нормальный порядок любых более сложных случаев дает ноль, потому что по крайней мере один оператор создания или уничтожения встречается дважды. Например:

${ displaystyle: { hat {f}} , { hat {f}} ^ { dagger} , { hat {f}} { hat {f}} ^ { dagger}: , = - { hat {f}} ^ { dagger} , { hat {f}} ^ { dagger} , { hat {f}} , { hat {f}} = 0}$

Множественные фермионы

За ${ displaystyle N}$ разные фермионы есть ${ displaystyle 2N}$ операторы:

• ${ displaystyle { hat {f}} _ {i} ^ { dagger}}$: the ${ displaystyle i ^ {th}}$ оператор создания фермиона.
• ${ displaystyle { hat {f}} _ {i}}$: the ${ displaystyle i ^ {th}}$ оператор аннигиляции фермиона.

Здесь ${ Displaystyle я = 1, ldots, N}$.

Они удовлетворяют коммутационным соотношениям:

${ displaystyle left [{ hat {f}} _ {i} ^ { dagger}, { hat {f}} _ {j} ^ { dagger} right] _ {+} = 0}$

${ displaystyle left [{ hat {f}} _ {i}, { hat {f}} _ {j} right] _ {+} = 0}$

${ displaystyle left [{ hat {f}} _ {i}, { hat {f}} _ {j} ^ { dagger} right] _ {+} = delta _ {ij}}$

куда ${ displaystyle i, j = 1, ldots, N}$ и ${ displaystyle delta _ {ij}}$ обозначает Дельта Кронекера.

Их можно переписать как:

${ displaystyle { hat {f}} _ {i} ^ { dagger} , { hat {f}} _ {j} ^ { dagger} = - { hat {f}} _ {j} ^ { dagger} , { hat {f}} _ {i} ^ { dagger}}$

${ displaystyle { hat {f}} _ {i} , { hat {f}} _ {j} = - { hat {f}} _ {j} , { hat {f}} _ {я}}$

${ displaystyle { hat {f}} _ {i} , { hat {f}} _ {j} ^ { dagger} = delta _ {ij} - { hat {f}} _ {j } ^ { dagger} , { hat {f}} _ {i}.}$

При вычислении нормального порядка произведений фермионных операторов необходимо учитывать количество развязки соседних операторов, необходимых для перестановки выражения. Это как если бы мы притворялись, что операторы создания и уничтожения антикоммутируют, а затем переупорядочиваем выражение, чтобы гарантировать, что операторы создания находятся слева, а операторы уничтожения - справа - все время с учетом антикоммутационных соотношений.

Примеры

1. Для двух разных фермионов (${ Displaystyle N = 2}$) у нас есть

${ displaystyle: { hat {f}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {f}} _ {2}: , = { hat {f}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {f}} _ {2}}$

Здесь выражение уже нормально упорядочено, поэтому ничего не меняется.

${ displaystyle: { hat {f}} _ {2} , { hat {f}} _ {1} ^ { dagger}: , = - { hat {f}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {f}} _ {2}}$

Здесь мы вводим знак минус, потому что мы поменяли порядок двух операторов местами.

${ displaystyle: { hat {f}} _ {2} , { hat {f}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {f}} _ {2} ^ { dagger }: , = { hat {f}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {f}} _ {2} ^ { dagger} , { hat {f}} _ { 2} = - { hat {f}} _ {2} ^ { dagger} , { hat {f}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {f}} _ {2 }}$

Отметим, что порядок, в котором мы пишем здесь операторы, в отличие от бозонного случая, имеет значение.

2. Для трех разных фермионов (${ Displaystyle N = 3}$) у нас есть

${ displaystyle: { hat {f}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {f}} _ {2} , { hat {f}} _ {3}: , = { hat {f}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {f}} _ {2} , { hat {f}} _ {3} = - { hat {f} } _ {1} ^ { dagger} , { hat {f}} _ {3} , { hat {f}} _ {2}}$

Обратите внимание, что поскольку (антикоммутационными соотношениями) ${ displaystyle { hat {f}} _ {2} , { hat {f}} _ {3} = - { hat {f}} _ {3} , { hat {f}} _ {2}}$ порядок, в котором мы пишем операторы имеет значение в этом случае.

Аналогично у нас есть

${ displaystyle: { hat {f}} _ {2} , { hat {f}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {f}} _ {3}: , = - { hat {f}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {f}} _ {2} , { hat {f}} _ {3} = { hat {f} } _ {1} ^ { dagger} , { hat {f}} _ {3} , { hat {f}} _ {2}}$

${ displaystyle: { hat {f}} _ {3} { hat {f}} _ {2} , { hat {f}} _ {1} ^ { dagger}: , = { шляпа {f}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {f}} _ {3} , { hat {f}} _ {2} = - { hat {f}} _ {1} ^ { dagger} , { hat {f}} _ {2} , { hat {f}} _ {3}}$

Использование в квантовой теории поля

В ожидаемое значение вакуума нормального упорядоченного произведения операторов рождения и уничтожения равна нулю. Это потому, что, обозначая состояние вакуума к ${ displaystyle | 0 rangle}$, операторы рождения и уничтожения удовлетворяют

${ displaystyle langle 0 | { hat {a}} ^ { dagger} = 0 qquad { textrm {and}} qquad { hat {a}} | 0 rangle = 0}$

(здесь ${ displaystyle { hat {a}} ^ { dagger}}$ и ${ displaystyle { hat {a}}}$ являются операторами рождения и уничтожения (бозонными или фермионными).

Позволять ${ displaystyle { hat {O}}}$ обозначают непустое произведение операторов создания и уничтожения. Хотя это может удовлетворить

${ displaystyle langle 0 | { hat {O}} | 0 rangle neq 0,}$

у нас есть

${ displaystyle langle 0 |: { hat {O}}: | 0 rangle = 0.}$

Нормальные упорядоченные операторы особенно полезны при определении квантово-механических Гамильтониан. Если гамильтониан теории находится в нормальном порядке, то энергия основного состояния будет равна нулю:${ displaystyle langle 0 | { hat {H}} | 0 rangle = 0}$.

Бесплатные поля

С двумя свободными полями ф и х

${ Displaystyle: фи (х) чи (у): = фи (х) чи (у) - langle 0 | фи (х) чи (у) | 0 rangle}$

куда ${ displaystyle | 0 rangle}$ снова состояние вакуума. Каждый из двух членов в правой части обычно увеличивается до предела, когда y приближается к x, но разница между ними имеет четко определенный предел. Это позволяет нам определить: φ (x) χ (x) :.

Теорема Вика

Теорема Вика заявляет о существовании связи между заказанным по времени продуктом ${ displaystyle n}$ поля и сумма обычных заказанных товаров. Это может быть выражено для ${ displaystyle n}$ даже как

${ displaystyle { begin {align} T left [ phi (x_ {1}) cdots phi (x_ {n}) right] = &: phi (x_ {1}) cdots phi ( x_ {n}): + sum _ { textrm {perm}} langle 0 | T left [ phi (x_ {1}) phi (x_ {2}) right] | 0 rangle: phi (x_ {3}) cdots phi (x_ {n}): & + sum _ { textrm {perm}} langle 0 | T left [ phi (x_ {1}) phi (x_ {2}) right] | 0 rangle langle 0 | T left [ phi (x_ {3}) phi (x_ {4}) right] | 0 rangle: phi (x_ { 5}) cdots phi (x_ {n}): vdots & + sum _ { textrm {perm}} langle 0 | T left [ phi (x_ {1}) phi (x_ {2}) right] | 0 rangle cdots langle 0 | T left [ phi (x_ {n-1}) phi (x_ {n}) right] | 0 rangle end {выровнено}}}$

где суммирование ведется по всем различным способам объединения полей в пары. Результат для ${ displaystyle n}$ odd выглядит так же, за исключением последней строки, которая гласит

${ displaystyle sum _ { text {perm}} langle 0 | T left [ phi (x_ {1}) phi (x_ {2}) right] | 0 rangle cdots langle 0 | T left [ phi (x_ {n-2}) phi (x_ {n-1}) right] | 0 rangle phi (x_ {n}).}$

Эта теорема обеспечивает простой метод вычисления вакуумных математических ожиданий для упорядоченных по времени произведений операторов и послужила мотивацией для введения нормального порядка.

Альтернативные определения

Наиболее общее определение нормального порядка включает разделение всех квантовых полей на две части (например, см. Evans and Steer 1996).${ Displaystyle фи _ {я} (х) = фи _ {я} ^ {+} (х) + фи _ {я} ^ {-} (х)}$. В продукте полей поля делятся на две части и ${ Displaystyle phi ^ {+} (х)}$ части перемещаются так, чтобы они всегда находились слева от всех ${ Displaystyle phi ^ {-} (х)}$ части. В обычном случае, рассматриваемом в остальной части статьи, ${ Displaystyle phi ^ {+} (х)}$ содержит только операторы создания, а ${ Displaystyle phi ^ {-} (х)}$ содержит только операторы уничтожения. Так как это математическое тождество, можно разбивать поля как угодно. Однако, чтобы эта процедура была полезной, нужно, чтобы обычный заказанный продукт любой комбинация полей имеет нулевое математическое ожидание

${ displaystyle langle: phi _ {1} (x_ {1}) phi _ {2} (x_ {2}) ldots phi _ {n} (x_ {n}): rangle = 0}$

Для практических расчетов также важно, чтобы все коммутаторы (антикоммутаторы для фермионных полей) всех ${ Displaystyle phi _ {я} ^ {+}}$ и ${ displaystyle phi _ {j} ^ {-}}$ все c-числа. Эти два свойства означают, что мы можем применять Теорема Вика обычным способом, превращая ожидаемые значения упорядоченных по времени произведений полей в произведения пар c-чисел, сокращений. В этом обобщенном параметре сокращение определяется как разница между заказанным по времени продуктом и обычным заказанным продуктом для пары полей.

Самый простой пример находится в контексте Теория теплового квантового поля (Эванс и Стир 1996). В этом случае интересующие ожидаемые значения представляют собой статистические ансамбли, трассы по всем состояниям, взвешенные по ${ Displaystyle ехр (- бета { шляпа {H}})}$. Например, для одного бозонного квантового гармонического осциллятора мы имеем, что значение теплового ожидания числового оператора просто равно Распределение Бозе – Эйнштейна

${ displaystyle langle { hat {b}} ^ { dagger} { hat {b}} rangle = { frac { mathrm {Tr} (e ^ {- beta omega { hat {b) }} ^ { dagger} { hat {b}}} { hat {b}} ^ { dagger} { hat {b}})} { mathrm {Tr} (e ^ {- beta омега { hat {b}} ^ { dagger} { hat {b}}})}} = { frac {1} {e ^ { beta omega} -1}}}$

Итак, здесь числовой оператор ${ displaystyle { hat {b}} ^ { dagger} { hat {b}}}$ нормально упорядочено в обычном смысле, используемом в остальной части статьи, но его значения теплового ожидания не равны нулю. Применение теоремы Вика и выполнение расчетов с обычным нормальным порядком в этом термическом контексте возможно, но с вычислительной точки зрения непрактично. Решение состоит в том, чтобы определить другой порядок, чтобы ${ Displaystyle phi _ {я} ^ {+}}$ и ${ displaystyle phi _ {j} ^ {-}}$ находятся линейные комбинации оригинальных операторов уничтожения и созидания. Комбинации выбираются для обеспечения того, чтобы ожидаемые значения температуры для обычных заказанных продуктов всегда равнялись нулю, поэтому выбранное разделение будет зависеть от температуры.

Рекомендации

• Ф. Мандл, Дж. Шоу, Квантовая теория поля, John Wiley & Sons, 1984.
• С. Вайнберг, Квантовая теория полей (том I), Cambridge University Press (1995)
• Т.С. Эванс, Д.А. Рулить, Теорема Вика при конечной температуре, Nucl. Phys B 474, 481-496 (1996). arXiv: hep-ph / 9601268