WikiDer > Призменный компрессор

Рисунок 1. Призменный компрессор. Красные линии представляют лучи длинных волн, а синие линии - более коротких. Расстояние между красной, зеленой и синей составляющими длины волны после компрессора нарисовано в масштабе. Эта установка имеет положительную дисперсию.

А призменный компрессор является оптический устройство, используемое для сокращения продолжительности положительного чирпированного ультракороткий лазерный импульс давая разные длина волны компоненты с разной выдержкой времени. Обычно он состоит из двух призмы и зеркало. На рисунке 1 показана конструкция такого компрессора. Хотя разброс Из-за материала призмы компоненты с разной длиной волны перемещаются по разным путям, компрессор устроен так, что все компоненты с длиной волны покидают компрессор в разное время, но в одном и том же направлении. Если компоненты с разной длиной волны лазер импульсы уже были разделены во времени, призменный компрессор может заставить их перекрываться друг с другом, что приведет к более короткому импульсу.

Призменные компрессоры обычно используются для компенсации дисперсии внутри Ti: сапфир режим заблокирован лазер. Каждый раз, когда лазерный импульс внутри проходит через оптические компоненты внутри лазерного резонатора, он растягивается. Призменный компрессор внутри полости может быть спроектирован так, чтобы он точно компенсировал эту внутриполостную дисперсию. Его также можно использовать для компенсации дисперсии ультракоротких импульсов вне лазерных резонаторов.

Призматическая компрессия импульсов была впервые введена с использованием одной призмы в 1983 году Dietel et al.^[1] и четырехпризменный импульсный компрессор был продемонстрирован в 1984 году Fork et al.^[2] Дополнительные экспериментальные разработки включают импульсный компрессор с призматической парой.^[3] и шестипризменный импульсный компрессор для полупроводниковых лазеров.^[4] В теория дисперсии с несколькими призмами, для сжатия импульсов, был введен в 1982 г. Дуарте и Пайпер,^[5] распространен на вторые производные в 1987 г.,^[6] и в 2009 году был расширен до фазовых производных более высокого порядка.^[7]

Дополнительный компрессор, использующий большую призму с боковыми отражателями для обеспечения многопроходного расположения на призме, был представлен в 2006 году.^[8]

Принцип действия

Рис. 2. Геометрия призменного компрессора.

Рис. 3. Эффективная длина оптического пути призменного компрессора с А = 100 мм, θ = 55 °, и α = 10 °. Цвета соответствуют разным значениям B, где B = 67,6 мм означает, что луч почти не попадает на вершины обеих призм с показателем преломления 1,6. (Цвета не соответствуют цветам лучей на Рисунке 1.)

Практически все оптические материалы, которые прозрачный для видимый свет есть нормальныйили положительная дисперсия: показатель преломления уменьшается с увеличением длины волны. Это означает, что более длинные волны проходят через эти материалы быстрее. То же верно и для призм в призменном компрессоре. Однако положительная дисперсия призм компенсируется дополнительным расстоянием, которое компоненты с большей длиной волны должны пройти через вторую призму. Это довольно тонкий баланс, так как более короткие волны проходят большее расстояние через воздух. Однако при тщательном выборе геометрии можно создать отрицательную дисперсию, которая может компенсировать положительную дисперсию от других оптических компонентов. Это показано на рисунке 3. При перемещении призмы P2 вверх и вниз дисперсия компрессора может быть как отрицательной относительно показателя преломления. п = 1,6 (красная кривая) и положительный (синяя кривая). Диапазон с отрицательной дисперсией относительно невелик, поскольку призма P2 может перемещаться вверх только на небольшое расстояние до луч света вообще скучает по нему.

В принципе, угол α можно изменять для настройки дисперсионных свойств призменного компрессора. На практике, однако, геометрия выбирается так, чтобы падающий и преломленный пучки имели одинаковый угол на центральной длине волны сжимаемого спектра. Эта конфигурация известна как «угол минимального отклонения», и ее легче выровнять, чем произвольные углы.

Показатель преломления типичных материалов, таких как Стекло ВК7 изменяется лишь на небольшую величину (0,01 - 0,02) в пределах нескольких десятков нанометры покрытые ультракоротким импульсом. В пределах практического размера призменный компрессор может компенсировать только несколько сотен мкм разницы в длине пути между составляющими длины волны. Однако при использовании материала с большим показателем преломления (например, SF10, SF11и т. д.) компенсационное расстояние можно увеличить до уровня в миллиметрах. Эта технология успешно использовалась внутри фемтосекундного лазерного резонатора для компенсации кристалла титана: сапфира и снаружи для компенсации дисперсии, вносимой другими элементами. Однако дисперсия высокого порядка будет вноситься самим призменным компрессором, а также другими оптическими элементами. Это можно исправить путем тщательного измерения ультракороткий импульс и компенсировать фазовые искажения. МИПИ один из формирование импульса методы, которые могут автоматически измерять и компенсировать дисперсию высокого порядка. Как запутанная версия формирование импульса торцевое зеркало иногда наклоняется или даже деформируется, принимая во внимание, что лучи не возвращаются по тому же пути или расходятся.

Теория дисперсии

Угловая дисперсия для обобщенных призматических решеток, применимая к сжатию лазерного импульса, может быть точно рассчитана с использованием теория дисперсии с несколькими призмами.^[5][6][7] В частности, дисперсия, ее первая производная и ее вторая производная определяются выражением^[5][6][7][9]

${displaystyle abla _ {n} phi _ {2, m} = H_ {2, m} + (M ^ {- 1}) {igg (} H_ {1, m} pm abla _ {n} phi _ {2 , (м-1)} {igg)}}$

${displaystyle abla _ {n} ^ {2} phi _ {2, m} = abla _ {n} H_ {2, m} + (abla _ {n} M ^ {- 1}) {igg (} H_ { 1, m} pm abla _ {n} phi _ {2, (m-1)} {igg)} + (M ^ {- 1}) {igg (} abla _ {n} H_ {1, m} pm abla _ {n} ^ {2} phi _ {2, (m-1)} {igg)}}$

${displaystyle abla _ {n} ^ {3} phi _ {2, m} = abla _ {n} ^ {2} H_ {2, m} + (abla _ {n} ^ {2} M ^ {- 1 }) {igg (} H_ {1, m} pm abla _ {n} phi _ {2, (m-1)} {igg)} + 2 (abla _ {n} M ^ {- 1}) {igg (} abla _ {n} H_ {1, m} pm abla _ {n} ^ {2} phi _ {2, (m-1)} {igg)} + (M ^ {- 1}) {igg ( } abla _ {n} ^ {2} H_ {1, m} pm abla _ {n} ^ {3} phi _ {2, (m-1)} {igg)}}$

где

${displaystyle abla _ {n} = частично / частично n}$

${displaystyle, M = k_ {1, m} k_ {2, m}}$

${displaystyle, k_ {1, m} = cos psi _ {1, m} / cos phi _ {1, m}}$

${displaystyle, k_ {2, m} = cos phi _ {2, m} / cos psi _ {2, m}}$

${displaystyle, H_ {1, m} = (an phi _ {1, m}) / n_ {m}}$

${displaystyle, H_ {2, m} = (an phi _ {2, m}) / n_ {m}}$

Угловые величины определены в статье для теория дисперсии с несколькими призмами и более высокие производные даются Дуарте.^[7][9][10]

Сравнение с другими импульсными компрессорами

Наиболее распространенный другой импульсный компрессор основан на решетки (увидеть Усиление чирпированных импульсов), который может легко создать гораздо большую отрицательную дисперсию, чем призменный компрессор (сантиметры, а не десятые доли миллиметра). Однако решетчатый компрессор имеет потери не менее 30% из-за высших порядков. дифракция и поглощение потери в металлическом покрытии решеток. Призменный компрессор с соответствующим антибликовое покрытие может иметь потери менее 2%, что делает его возможным внутри лазерный резонатор. Кроме того, призменный компрессор дешевле решетчатого.

Другой метод сжатия импульсов использует щебечутые зеркала, которые диэлектрические зеркала спроектированы таким образом, что отражение имеет отрицательную дисперсию. Чирпированные зеркала сложно изготовить; кроме того, величина дисперсии довольно мала, а это означает, что лазерный луч должен отражаться несколько раз, чтобы достичь такой же величины дисперсии, как и при использовании компрессора с одной призмой. Это означает, что его сложно настроить. С другой стороны, компрессор с чирпированным зеркалом может иметь определенную кривую дисперсии, тогда как призменный компрессор предлагает гораздо меньше свободы. Компрессоры с чирпированным зеркалом используются в приложениях, где необходимо сжимать импульсы с очень большой полосой пропускания.

Смотрите также

• Усиление чирпированных импульсов
• Ti: сапфировый лазер
• Режим блокировки
• Ультракороткий импульс
• МИПИ, метод калибровки и коррекции искажений высокого порядка фемтосекундного лазерного импульса.
• Теория дисперсии множественных призм

использованная литература