WikiDer > Пульсирующий поток - Википедия

Pulsatile flow - Wikipedia

В динамика жидкостей, течение с периодическими вариациями называется пульсирующий поток, или как Уомерсли поток. Профили потока были впервые получены Джон Р. Уомерсли (1907–1958) в своей работе с кровотоком в артерии.[1] В сердечно-сосудистый система хордовые животные является очень хорошим примером, когда обнаруживается пульсирующий поток, но пульсирующий поток также наблюдается в двигатели и гидравлические системы, в результате вращающийся механизмы перекачка жидкости.

Уравнение

Показаны четыре профиля пульсирующего потока в прямой трубе. Первый график (синий) показывает градиент давления как функцию косинуса, а другие графики (красный) показывают безразмерные профили скорости для различных чисел Уомерсли.

Профиль пульсирующего потока задается в прямой трубе формулой

куда:

тыэто продольный скорость потока,
рэто радиальная координата,
тявляется время,
αэто безразмерный Число Уомерсли,
ωэто угловая частота из первых гармонический из Ряд Фурье из колебательный градиент давления,
пявляются натуральные числа,
П'п- величина градиента давления для частоты ,
ρэто плотность жидкости,
μэто динамическая вязкость,
рэто труба радиус,
J0(·)это Функция Бесселя первого рода и нулевого порядка,
яэто мнимое число, и
Re {·}это реальная часть из комплексное число.

Характеристики

Число Уомерсли

Профиль пульсирующего потока меняет свою форму в зависимости от числа Уомерсли.

За , вязкие силы преобладают в потоке, и импульс считается квазистатический с параболическим профилем. , силы инерции преобладают в центральном ядре, тогда как силы вязкости преобладают вблизи пограничного слоя. Таким образом, профиль скорости сглаживается, и фаза между волнами давления и скорости смещается к ядру.

Ограничения функций

Нижний предел

Функция Бесселя в нижнем предел становится[2]

который сходится к Поток Гагена-Пуазейля профиль для устойчивого потока для

или к квазистатический импульс с параболическим профилем при

В этом случае функция действительна, поскольку волны давления и скорости находятся в фазе.

Верхний предел

Функция Бесселя на верхнем пределе принимает вид[2]

который сходится к

Это очень напоминает слой Стокса на колеблющейся плоской пластине или проникновение переменного магнитного поля на глубину скин-слоя в электрический проводник. , но экспоненциальный член становится незначительным, когда становится большим, профиль скорости становится почти постоянным и не зависит от вязкости. Таким образом, поток просто колеблется в виде профиля пробки во времени в соответствии с градиентом давления,

Однако близко к стенам, слоем толщиной , скорость быстро устанавливается на ноль. Кроме того, фаза временных колебаний быстро меняется в зависимости от положения в слое. Экспоненциальное затухание более высоких частот происходит быстрее.

Вывод

Для получения аналитического решения этого нестационарного профиля скорости потока приняты следующие допущения:[3][4]

Таким образом Уравнение Навье-Стокса и уравнение неразрывности упрощены как

и

соответственно. Градиент давления, управляющий пульсирующим потоком, разлагается на Ряд Фурье,

куда это мнимое число, это угловая частота из первых гармонический (т.е. ), и являются амплитуды каждой гармоники . Обратите внимание, что, (означает ) - установившийся градиент давления, знак противоположна установившейся скорости (т.е. отрицательный градиент давления дает положительный поток). Аналогичным образом профиль скорости также раскладывается в ряд Фурье по фаза с градиентом давления, поскольку жидкость несжимаема,

куда - амплитуды каждой гармоники периодической функции, а установившаяся составляющая () просто Поток Пуазейля

Таким образом, уравнение Навье-Стокса для каждой гармоники читается как

При выполнении граничных условий общее решение этого обыкновенное дифференциальное уравнение для колебательной части () является

куда это Функция Бесселя первого рода и нулевого порядка, - функция Бесселя второго рода нулевого порядка, и - произвольные постоянные, а это безразмерный Число Уомерсли. Осесимметическое граничное условие () применяется, чтобы показать, что чтобы производная приведенного выше уравнения действовала, как производные и приближаются к бесконечности. Далее, граничное условие прилипания стенки () дает . Следовательно, амплитуды профиля скорости гармоники становится

куда используется для упрощения. Сам профиль скорости получается из настоящий часть сложная функция в результате суммирование всех гармоник импульса,

Скорость потока

Скорость потока получается интегрированием поля скорости по сечению. С,

тогда

Профиль скорости

Масштабированные профили скорости пульсирующего потока сравниваются в соответствии с числом Уомерсли.

Для сравнения формы профиля скорости можно предположить, что

куда

- функция формы.[5]Важно отметить, что в этой формулировке не учитываются инерционные эффекты. Профиль скорости приближается к параболическому профилю или профилю пробки для низкого или высокого числа Уомерсли соответственно.

Напряжение сдвига стенки

Для прямых труб напряжение сдвига стенки является

Производная функции Бесселя равна

Следовательно,

Скорость центральной линии

Если градиент давления не измеряется, его все же можно получить, измерив скорость на центральной линии. Измеренная скорость имеет только действительную часть полного выражения в виде

Отмечая, что , полное физическое выражение становится

по центральной линии. Измеренная скорость сравнивается с полным выражением путем применения некоторых свойств комплексного числа. Для любого произведения комплексных чисел () амплитуда и фаза имеют соотношения и , соответственно. Следовательно,

и

которые, наконец, дают

Смотрите также

Рекомендации

  1. ^ Уомерсли, Дж. Р. (март 1955 г.). «Метод расчета скорости, скорости потока и вязкого сопротивления в артериях, когда известен градиент давления». J. Physiol. 127 (3): 553–563. Дои:10.1113 / jphysiol.1955.sp005276. ЧВК 1365740. PMID 14368548.
  2. ^ а б Местел, Джонатан (март 2009 г.). «Пульсирующий кровоток в длинной прямой артерии» (PDF). Имперский колледж Лондон. Получено 6 января 2017. Механика биожидкостей: лекция 14
  3. ^ Фунг, Ю. К. (1990). Биомеханика - движение, поток, стресс и рост. Нью-Йорк (США): Springer-Verlag. п. 569. ISBN 9780387971247.
  4. ^ Nield, D.A .; Кузнецов, А. (2007). «Принудительная конвекция с ламинарным пульсирующим потоком в канале или трубе». Международный журнал термических наук. 46 (6): 551–560. Дои:10.1016 / j.ijthermalsci.2006.07.011.
  5. ^ Сан, Омер; Скобы, Энн Э (2012). «Усовершенствованная модель физиологических потоков жидкости пониженного порядка». Журнал механики в медицине и биологии. 12 (3): 125–152. arXiv:1212.0188. Дои:10.1142 / S0219519411004666.