WikiDer > Квантово-точечный контакт

Эта статья включает в себя список общих Рекомендации, но он остается в основном непроверенным, потому что ему не хватает соответствующих встроенные цитаты. Пожалуйста, помогите улучшать эта статья введение более точные цитаты. (Июль 2015 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

Проводимость точечного контакта как функция напряжения затвора. Проводимость показывает плато, кратное ${displaystyle e ^ {2} pi / hbar}$^[1].

А квантовый точечный контакт (QPC) представляет собой узкую перетяжку между двумя широкими электропроводящий области шириной, сравнимой с электронной длина волны (от нанометров до микрометров).^[2]

Важность QPC заключается в том, что они доказывают квантование баллистической проводимости в мезоскопических системах. Проводимость QPC квантуется в единицах ${displaystyle 2e ^ {2} / h}$, так называемый квант проводимости.

О квантовых точечных контактах впервые сообщила в 1988 г. голландская группа из Делфтский технологический университет и Philips Research (Ван Вис и другие. ^[3]) и, независимо, британской командой из Кавендишская лаборатория (Варам и другие. ^[4]). Они основаны на более ранней работе британской группы, которая показала, как можно использовать разделенные ворота для преобразования двумерный электронный газ в одномерном, сначала в кремний (Дин и Пеппер ^[5]), а затем в арсенид галлия (Торнтон и другие.,^[6] Берггрен и другие. ^[7])

Это квантование напоминает квантование Проводимость зала, но измеряется в отсутствие магнитного поля. Квантование проводимости в нулевом поле и плавный переход к квантовому эффекту Холла при приложении магнитного поля по существу являются следствием равнораспределения тока между целым числом распространяющихся мод в сужении.

Изготовление

Есть несколько различных способов изготовления квантового точечного контакта. Это может быть реализовано в разрыв растягивая кусок проводника, пока он не сломается. Точка разрыва образует точечный контакт. Более контролируемым способом квантовые точечные контакты формируются в двумерный электронный газ (2DEG), например в GaAs/AlGaAs гетероструктуры. Применяя Напряжение для электродов затвора подходящей формы электронный газ может быть локально истощен, и в плоскости 2DEG можно создать много различных типов проводящих областей, в том числе квантовые точки и квантовые точечные контакты. Другой способ создания QPC - это размещение кончика сканирующий туннельный микроскоп близко к поверхности проводника.

Характеристики

Геометрически квантовый точечный контакт представляет собой сужение в поперечном направлении, которое представляет собой сопротивление к движению электроны. Подача напряжения ${displaystyle V}$ через точечный контакт вызывает протекание тока, величина этого тока определяется выражением ${displaystyle I = GV}$, куда ${displaystyle G}$ это проводимость контакта. Эта формула напоминает Закон Ома для макроскопических резисторов. Однако здесь есть принципиальная разница, связанная с малым размером системы, что требует квантово-механического анализа.

Классический баллистический перенос через точечный контакт, вызванный разностью концентраций.

Чистый ток через точечный квантовый контакт, переносимый заштрихованной областью в k-пространстве. Поддиапазоны 1D тогда соответствуют парам горизонтальных линий на ${displaystyle k_ {y} = pm npi / W}$, при n = 1, 2,. . . , N - максимальное количество мод, разрешенное энергией Ферми. ^[8]

Чаще всего изучать КФК в двумерных электронных газах. Таким образом, геометрическое сужение точечного контакта превращает проводимость через отверстие в одномерную систему. Более того, это требует квантово-механического описания системы, которое приводит к квантованию проводимости. С точки зрения квантовой механики, ток через точечный контакт равномерно распределяется между одномерными поддиапазонами или поперечными модами в сужении.

Важно отметить, что предыдущее обсуждение не принимало во внимание возможные переходы между режимами. В Формула Ландауэра фактически можно обобщить, чтобы выразить эти возможные переходы

${displaystyle G = {2e ^ {2} over h} sum _ {n, m} | T_ {n, m} | ^ {2}}$,

куда ${displaystyle T_ {n, m}}$ матрица перехода, которая включает ненулевые вероятности передачи из режима п к м.

При низких температурах и напряжениях нерассеянные и не захваченные электроны, вносящие вклад в ток, имеют определенную энергию / импульс / длину волны, называемую Энергия Ферми/ импульс / длина волны. Как и в волновод, поперечное ограничение в квантовом точечном контакте приводит к «квантованию» поперечного движения - поперечное движение не может изменяться непрерывно, но должно быть одной из серии дискретных мод. Аналогия с волноводом применима до тех пор, пока когерентность не теряется из-за рассеяния, например, на дефекте или участке захвата. Электронная волна может пройти через сужение только в том случае, если она конструктивно мешает, что для данной ширины сужения происходит только для определенного количества мод. ${displaystyle N}$. Ток, переносимый таким квантовым состоянием, является произведением скорости на плотность электронов. Эти две величины сами по себе отличаются от одного режима к другому, но их произведение не зависит от режима. Как следствие, каждое государство вносит одинаковое количество ${displaystyle e ^ {2} / h}$ на направление вращения к полной проводимости ${displaystyle G = NG_ {Q}}$.

Это фундаментальный результат; проводимость не принимает произвольных значений, а квантуется кратно квант проводимости ${displaystyle G_ {Q} = 2e ^ {2} / h}$, который выражается через заряд электрона ${displaystyle e}$ и Постоянная Планка ${displaystyle h}$. Целое число ${displaystyle N}$ определяется шириной точечного контакта и примерно равна ширине, деленной на половину электронного длина волны. В зависимости от ширины точечного контакта (или напряжения затвора в случае устройств с гетероструктурой GaAs / AlGaAs) проводимость имеет ступенчатый характер, поскольку все больше и больше мод (или каналов) вносят вклад в перенос электронов. Высота ступеньки определяется выражением ${displaystyle G_ {Q}}$.

Экспериментально при повышении температуры обнаруживается, что плато приобретают конечный наклон до тех пор, пока не перестают разрешаться. Это следствие термического размытия корпуса. Распределение Ферми-Дирака. Ступеньки проводимости должны исчезнуть на ${displaystyle Tlesssim Delta E / 4k_ {m {B}} около 4; mathrm {K}}$ (здесь ∆E расщепление поддиапазонов на Уровень Ферми). Это подтверждается как экспериментом, так и численными расчетами.^[9]

Внешний магнитное поле примененный к квантовому точечному контакту поднимает вращение вырождение и приводит к полуцелым скачкам проводимости. Кроме того, количество ${displaystyle N}$ режимов, которые вносят вклад, становится меньше. Для больших магнитных полей ${displaystyle N}$ не зависит от ширины перетяжки, заданной теорией квантовый эффект холла. Интересной особенностью, еще не полностью изученной, является плато на ${displaystyle 0,7G_ {Q}}$, так называемая 0,7-структура.

Приложения

Помимо изучения основ переноса заряда в мезоскопический проводники, квантовые точечные контакты могут использоваться как чрезвычайно чувствительные детекторы заряда. Поскольку проводимость через контакт сильно зависит от размера сужения, любые колебания потенциала (например, создаваемые другими электронами) поблизости будут влиять на ток через QPC. По такой схеме возможно обнаружение одиночных электронов. С учетом квантовые вычисления в твердое состояние систем, QPC могут использоваться как устройства для считывания состояния квантовый бит (кубит).^{[10][11][12][13]} В физике устройств конфигурация QPC используется для демонстрации полностью баллистического полевого транзистора.^[14] Еще одно применение устройства - его использование в качестве переключателя. Никелевая проволока подводится достаточно близко к поверхности золота, а затем с помощью пьезоэлектрического привода расстояние между проволокой и поверхностью может быть изменено, и, таким образом, транспортные характеристики устройства изменяются между туннелированием электронов и баллистическим.^[15]

Рекомендации

дальнейшее чтение

• К. В. Дж. Бинаккер и Х. ван Хаутен (1991). «Квантовый транспорт в полупроводниковых наноструктурах». Физика твердого тела. 44: 1–228. arXiv:cond-mat / 0412664. Bibcode:2004 второй мат. 12664B. Дои:10.1016 / с0081-1947 (08) 60091-0. ISBN 9780126077445.
• К. Дж. Томас; и другие. (1996). «Возможная спиновая поляризация в одномерном электронном газе». Письма с физическими проверками. 77 (1): 135–138. arXiv:cond-mat / 9606004. Bibcode:1996ПхРвЛ..77..135Т. Дои:10.1103 / PhysRevLett.77.135. PMID 10061790.
• Николас Аграит; Альфредо Леви Йяти; Ян М. ван Руйтенбек (2003). «Квантовые свойства проводников атомных размеров». Отчеты по физике. 377 (2–3): 81. arXiv:cond-mat / 0208239. Bibcode:2003ФР ... 377 ... 81А. Дои:10.1016 / S0370-1573 (02) 00633-6.
• Тимп, Г. (1992). «Глава 3: Когда проволока становится электронным волноводом». Полупроводники и полуметаллы. Том 35.. Полупроводники и полуметаллы. 35. С. 113–190. Дои:10.1016 / S0080-8784 (08) 62393-5. ISBN 9780127521350.