WikiDer > Соотношение теплоемкостей

эта статья нужны дополнительные цитаты для проверка. Пожалуйста помоги улучшить эту статью от добавление цитат в надежные источники. Материал, не полученный от источника, может быть оспорен и удален. Найдите источники: «Соотношение теплоемкостей» – Новости · газеты · книги · ученый · JSTOR (Май 2013) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

В термодинамика, то теплоемкость при постоянной громкости, ${ displaystyle C_ {V}}$, а теплоемкость при постоянном давлении ${ displaystyle C_ {P}}$, находятся обширная недвижимость которые имеют величину энергии, деленную на температуру.

связи

В законы термодинамики подразумевают следующие отношения между этими двумя теплоемкостями (Gaskell 2003: 23):

${ Displaystyle C_ {P} -C_ {V} = VT { frac { alpha ^ {2}} { beta _ {T}}} ,}$

${ displaystyle { frac {C_ {P}} {C_ {V}}} = { frac { beta _ {T}} { beta _ {S}}} ,}$

Вот ${ displaystyle alpha}$ это коэффициент теплового расширения:

${ displaystyle alpha = { frac {1} {V}} left ({ frac { partial V} { partial T}} right) _ {P} ,}$

${ displaystyle beta _ {T}}$ изотермический сжимаемость (обратное объемный модуль):

${ displaystyle beta _ {T} = - { frac {1} {V}} left ({ frac { partial V} { partial P}} right) _ {T} ,}$

и ${ displaystyle beta _ {S}}$ это изэнтропический сжимаемость:

${ displaystyle beta _ {S} = - { frac {1} {V}} left ({ frac { partial V} { partial P}} right) _ {S} ,}$

Соответствующее выражение для разности удельная теплоемкость (интенсивные свойства) при постоянном объеме и постоянном давлении составляет:

${ displaystyle c_ {p} -c_ {v} = { frac {T alpha ^ {2}} { rho beta _ {T}}}}$

где ρ - плотность вещества в соответствующих условиях.

Соответствующее выражение для соотношение удельных теплоемкостей остается прежним, поскольку термодинамическая система Величины, зависящие от размера, будь то на основе массы или на моль, уравновешиваются в соотношении, поскольку удельная теплоемкость является интенсивными свойствами. Таким образом:

${ displaystyle { frac {c_ {p}} {c_ {v}}} = { frac { beta _ {T}} { beta _ {S}}} ,}$

Соотношение разностей позволяет получить теплоемкость твердых тел при постоянном объеме, которую нелегко измерить в терминах величин, которые легче измерить. Соотношение соотношений позволяет выразить изэнтропическую сжимаемость через коэффициент теплоемкостей.

Вывод

Если бесконечно малое количество тепла ${ displaystyle delta Q}$ подается в систему в обратимый путь тогда, согласно второй закон термодинамики, изменение энтропии системы определяется выражением:

${ displaystyle dS = { frac { delta Q} {T}} ,}$

поскольку

${ Displaystyle дельта Q = CdT ,}$

где C - теплоемкость, отсюда следует, что:

${ Displaystyle TdS = CdT ,}$

Теплоемкость зависит от того, как изменяются внешние параметры системы при подаче тепла. Если единственной внешней переменной системы является объем, то мы можем написать:

${ displaystyle dS = left ({ frac { partial S} { partial T}} right) _ {V} dT + left ({ frac { partial S} { partial V}} right) _ {T} dV}$

Из этого следует:

${ Displaystyle C_ {V} = T left ({ frac { partial S} { partial T}} right) _ {V} ,}$

Выражение dS через dT и dP аналогично тому, как указано выше, приводит к выражению:

${ Displaystyle C_ {P} = T left ({ frac { partial S} { partial T}} right) _ {P} ,}$

Можно найти приведенное выше выражение для ${ displaystyle C_ {P} -C_ {V}}$ выражая dV через dP и dT в приведенном выше выражении для dS.

${ displaystyle dV = left ({ frac { partial V} { partial T}} right) _ {P} dT + left ({ frac { partial V} { partial P}} right) _ {T} dP ,}$

приводит к

${ Displaystyle dS = left [ left ({ frac { partial S} { partial T}} right) _ {V} + left ({ frac { partial S} { partial V}} right) _ {T} left ({ frac { partial V} { partial T}} right) _ {P} right] dT + left ({ frac { partial S} { partial V }} right) _ {T} left ({ frac { partial V} { partial P}} right) _ {T} dP}$

и следует:

${ displaystyle left ({ frac { partial S} { partial T}} right) _ {P} = left ({ frac { partial S} { partial T}} right) _ { V} + left ({ frac { partial S} { partial V}} right) _ {T} left ({ frac { partial V} { partial T}} right) _ {P } ,}$

Следовательно,

${ Displaystyle C_ {P} -C_ {V} = T left ({ frac { partial S} { partial V}} right) _ {T} left ({ frac { partial V} { partial T}} right) _ {P} = VT alpha left ({ frac { partial S} { partial V}} right) _ {T} ,}$

Частная производная ${ displaystyle left ({ frac { partial S} { partial V}} right) _ {T}}$ может быть переписан в терминах переменных, не связанных с энтропией, с использованием подходящего Отношение Максвелла. Эти отношения вытекают из фундаментальное термодинамическое соотношение:

${ Displaystyle dE = TdS-PdV ,}$

Отсюда следует, что дифференциал свободной энергии Гельмгольца ${ Displaystyle F = E-TS}$ является:

${ Displaystyle dF = -SdT-PdV ,}$

Это значит, что

${ displaystyle -S = left ({ frac { partial F} { partial T}} right) _ {V} ,}$

и

${ displaystyle -P = left ({ frac { partial F} { partial V}} right) _ {T} ,}$

В симметрия вторых производных F относительно T и V, то следует

${ displaystyle left ({ frac { partial S} { partial V}} right) _ {T} = left ({ frac { partial P} { partial T}} right) _ { V} ,}$

позволяя писать:

${ Displaystyle C_ {P} -C_ {V} = VT alpha left ({ frac { partial P} { partial T}} right) _ {V} ,}$

R.h.s. содержит производную при постоянном объеме, который может быть трудно измерить. Его можно переписать следующим образом. В общем,

${ displaystyle dV = left ({ frac { partial V} { partial P}} right) _ {T} dP + left ({ frac { partial V} { partial T}} right) _{Тихоокеанское летнее время,}$

Поскольку частная производная ${ displaystyle left ({ frac { partial P} { partial T}} right) _ {V}}$ - это просто отношение dP и dT для dV = 0, его можно получить, положив dV = 0 в приведенное выше уравнение и решив для этого отношения:

${ displaystyle left ({ frac { partial P} { partial T}} right) _ {V} = - { frac { left ({ frac { partial V} { partial T}} right) _ {P}} { left ({ frac { partial V} { partial P}} right) _ {T}}} = { frac { alpha} { beta _ {T} }} ,}$

что дает выражение:

${ Displaystyle C_ {P} -C_ {V} = VT { frac { alpha ^ {2}} { beta _ {T}}} ,}$

Выражение для отношения теплоемкостей может быть получено следующим образом:

${ displaystyle { frac {C_ {P}} {C_ {V}}} = { frac { left ({ frac { partial S} { partial T}} right) _ {P}} { left ({ frac { partial S} { partial T}} right) _ {V}}} ,}$

Частную производную в числителе можно выразить как отношение частных производных давления относительно давления. температура и энтропия. Если в отношении

${ displaystyle dP = left ({ frac { partial P} { partial S}} right) _ {T} dS + left ({ frac { partial P} { partial T}} right) _ {S} dT ,}$

мы положили ${ displaystyle dP = 0}$ и решим для отношения ${ displaystyle { frac {dS} {dT}}}$ мы получаем ${ displaystyle left ({ frac { partial S} { partial T}} right) _ {P}}$. Это дает:

${ displaystyle left ({ frac { partial S} { partial T}} right) _ {P} = - { frac { left ({ frac { partial P} { partial T}} right) _ {S}} { left ({ frac { partial P} { partial S}} right) _ {T}}} ,}$

Аналогичным образом можно переписать частную производную ${ displaystyle left ({ frac { partial S} { partial T}} right) _ {V}}$ выразив dV через dS и dT, положив dV равным нулю и решив для отношения ${ displaystyle { frac {dS} {dT}}}$. Если подставить это выражение в коэффициент теплоемкости, выраженный как отношение частных производных энтропии, приведенной выше, получится:

${ displaystyle { frac {C_ {P}} {C_ {V}}} = { frac { left ({ frac { partial P} { partial T}} right) _ {S}} { left ({ frac { partial P} { partial S}} right) _ {T}}} { frac { left ({ frac { partial V} { partial S}} right) _ {T}} { left ({ frac { partial V} { partial T}} right) _ {S}}} ,}$

Взяв вместе две производные при постоянной S:

${ displaystyle { frac { left ({ frac { partial P} { partial T}} right) _ {S}} { left ({ frac { partial V} { partial T}} right) _ {S}}} = left ({ frac { partial P} { partial T}} right) _ {S} left ({ frac { partial T} { partial V} } right) _ {S} = left ({ frac { partial P} { partial V}} right) _ {S} ,}$

Взяв вместе две производные при постоянной T:

${ displaystyle { frac { left ({ frac { partial V} { partial S}} right) _ {T}} { left ({ frac { partial P} { partial S}} right) _ {T}}} = left ({ frac { partial V} { partial S}} right) _ {T} left ({ frac { partial S} { partial P} } right) _ {T} = left ({ frac { partial V} { partial P}} right) _ {T} ,}$

Отсюда можно написать:

${ displaystyle { frac {C_ {P}} {C_ {V}}} = left ({ frac { partial P} { partial V}} right) _ {S} left ({ frac { partial V} { partial P}} right) _ {T} = { frac { beta _ {T}} { beta _ {S}}} ,}$

Идеальный газ

Это вывод для получения выражения для ${ Displaystyle C_ {P} -C_ {V} ,}$ для идеальный газ.

An идеальный газ имеет уравнение состояния: ${ Displaystyle PV = nRT ,}$

где

P = давление

V = объем

n = количество молей

R = универсальная газовая постоянная

T = температура

В идеальный газ уравнение состояния могут быть организованы для предоставления:

${ Displaystyle V = nRT / P ,}$ или ${ displaystyle , nR = PV / T}$

Следующие частные производные получаются из приведенного выше уравнение состояния:

${ displaystyle left ({ frac { partial V} { partial T}} right) _ {P} = { frac {nR} {P}} = left ({ frac {VP} {T}} right) left ({ frac {1} {P}} right) = { frac {V} {T}}}$

${ displaystyle left ({ frac { partial V} { partial P}} right) _ {T} = - { frac {nRT} {P ^ {2}}} = - { frac {PV} {P ^ {2}}} = - { frac {V} {P}}}$

Получены следующие простые выражения для коэффициента теплового расширения ${ displaystyle alpha}$:

${ displaystyle alpha = { frac {1} {V}} left ({ frac { partial V} { partial T}} right) _ {P} = { frac {1} {V }} left ({ frac {V} {T}} right)}$

${ Displaystyle альфа = 1 / Т ,}$

а для изотермической сжимаемости ${ displaystyle beta _ {T}}$:

${ displaystyle beta _ {T} = - { frac {1} {V}} left ({ frac { partial V} { partial P}} right) _ {T} = - { гидроразрыв {1} {V}} left (- { frac {V} {P}} right)}$

${ Displaystyle бета _ {T} = 1 / P ,}$

Теперь можно рассчитать ${ Displaystyle C_ {P} -C_ {V} ,}$ для идеальных газов по полученной ранее общей формуле:

${ Displaystyle C_ {P} -C_ {V} = VT { frac { alpha ^ {2}} { beta _ {T}}} = VT { frac {(1 / T) ^ {2} } {1 / P}} = { frac {VP} {T}}}$

Подставляя из идеальный газ уравнение дает окончательно:

${ Displaystyle C_ {P} -C_ {V} = nR ,}$

где n = количество молей газа в рассматриваемой термодинамической системе, а R = универсальная газовая постоянная. В пересчете на моль выражение для разницы молярных теплоемкостей становится просто R для идеальных газов:

${ Displaystyle C_ {P, m} -C_ {V, m} = { frac {C_ {P} -C_ {V}} {n}} = { frac {nR} {n}} = R}$

Этот результат был бы непротиворечивым, если бы конкретная разница была получена непосредственно из общего выражения для ${ displaystyle c_ {p} -c_ {v} ,}$.

Смотрите также

• Коэффициент теплоемкости

использованная литература

• Дэвид Р. Гаскелл (2008), Введение в термодинамику материалов, Пятое издание, Тейлор и Фрэнсис. ISBN 1-59169-043-9.