WikiDer > Остроту
Остроту или же остаточная намагниченность или же остаточный магнетизм это намагничивание оставлен в ферромагнитный материал (например, утюг) после внешнего магнитное поле удален.[1] Проще говоря, когда магнит «намагничен», он имеет остаточную силу.[2] Остаточная способность магнитных материалов обеспечивает магнитную память в магнитное хранилище устройств и используется в качестве источника информации о магнитном поле Земли в прошлом в палеомагнетизм. Слово «остаточная» происходит от «остаточной + -ентности», что означает «то, что остается».[3]
Эквивалентный термин остаточная намагниченность обычно используется в инженерных приложениях. В трансформаторы, электродвигатели и генераторы большая остаточная намагниченность нежелательна (см. также электротехническая сталь), поскольку это нежелательное загрязнение, например намагниченность, остающаяся в электромагнит после отключения тока в катушке. Если это нежелательно, его можно удалить с помощью размагничивание.
Иногда термин сохраняемость используется для намагничивания, измеряемого в единицах плотность магнитного потока.[4]
Типы
Остаточная насыщенность
Определение магнитной остаточной намагниченности по умолчанию - это намагниченность, остающаяся в нулевом поле после приложения большого магнитного поля (достаточного для достижения насыщенность).[1] Эффект магнитного петля гистерезиса измеряется с помощью таких инструментов, как вибрирующий образец магнитометр; и точка пересечения нулевого поля является мерой остаточной намагниченности. В физика эта мера преобразуется в среднее намагничивание (Общая магнитный момент деленное на объем образца) и обозначается в уравнениях как Mр. Если его следует отличать от других видов остаточной намагниченности, то его называют намагниченность насыщения или же изотермическая намагниченность насыщения (SIRM) и обозначается MRS.
В инженерных приложениях остаточная намагниченность часто измеряется с помощью Анализатор B-H, который измеряет реакцию на переменное магнитное поле (как на рис. 1). Это представлено плотность потока Bр. Это значение намагниченности - один из важнейших параметров, характеризующих постоянные магниты; он измеряет самое сильное магнитное поле, которое они могут создать. Неодимовые магниты, например, имеют остаточную намагниченность примерно 1,3 теслас.
Изотермическая намагниченность
Часто единичная мера намагниченности не дает адекватной информации о магните. Например, магнитные ленты содержат большое количество мелких магнитных частиц (см. магнитное хранилище), и эти частицы не идентичны. Магнитные минералы в горных породах могут иметь широкий диапазон магнитных свойств (см. рок магнетизм). Один из способов заглянуть внутрь этих материалов - добавить или убрать небольшие частицы остаточной намагниченности. Один из способов сделать это - сначала размагничивание магнит в поле переменного тока, а затем приложение поля ЧАС и удалив его. Эта остаточная способность, обозначаемая Mр(ЧАС), зависит от поля.[5] Это называется первоначальная остаточная способность[6] или изотермическая остаточная намагниченность (IRM).[7]
Другой вид IRM может быть получен, если сначала придать магниту остаточную способность насыщения в одном направлении, а затем применить и удалить магнитное поле в противоположном направлении.[5] Это называется остаточное размагничивание или же Остаточная способность размагничивания постоянным током и обозначается символами вида Md(ЧАС), куда ЧАС это величина поля.[8] Еще один вид остаточной намагниченности может быть получен путем размагничивания остаточной намагниченности насыщения в переменном поле. Это называется Остаточная способность размагничивания переменного тока или же размагничивающая способность переменного поля и обозначается символами вида Mаф(ЧАС).
Если частицы являются невзаимодействующими однодоменными частицами с одноосным анизотропия, существуют простые линейные отношения между остатками.[5]
Антигистеретическая остаточная способность
Другой вид лабораторной остаточности - это безгистерезисная остаточная способность или же безгистерезисная остаточная намагниченность (ARM). Это вызвано воздействием на магнит большого переменного поля плюс небольшое поле смещения постоянного тока. Амплитуда переменного поля постепенно уменьшается до нуля, чтобы получить безгистерезисная намагниченность, а затем поле смещения удаляется, чтобы получить остаточную намагниченность. Кривая безгистерезисного намагничивания часто близка к среднему значению двух ветвей петля гистерезиса,[9] и предполагается, что в некоторых моделях представляет состояние с наименьшей энергией для данного поля.[10] Существует несколько способов экспериментального измерения безгистерезисной кривой намагничивания на основе измерителей потока и размагничивания под действием постоянного тока.[11] ARM также был изучен из-за его сходства с процессом записи в некоторых технологиях магнитной записи.[12] и к приобретению естественная остаточная намагниченность в скалах.[13]
Примеры
![[значок]](/wiki/File:Wiki_letter_w_cropped.svg){kind=small} | Эта секция нуждается в расширении. Вы можете помочь добавляя к этому. (Сентябрь 2016) |
| Материал | Остроту | Рекомендации |
|---|---|---|
| Феррит (магнит) | 0,35 т (3500 г) | [14] |
| Самариево-кобальтовый магнит | 0,82–1,16 т (8,200–11,600 г) | [15] |
| AlNiCo 5 | 1,28 т (12800 г) | |
| Неодимовый магнит | 1–1,3 т (10 000–13 000 г) | [15] |
Смотрите также
- Коэрцитивность
- Гистерезис
- Рок магнетизм
- Термоостаточная намагниченность
- Вязкая остаточная намагниченность
Примечания
- ^ а б Тиказуми 1997
- ^ Строго говоря, он все еще находится в поле Земли, но это мало влияет на остаточную способность жесткий магнит.
- ^ "remanence | Происхождение и значение remanence в онлайн-этимологическом словаре". www.etymonline.com. Получено 2020-01-20.
- ^ «Хранение и обращение с магнитной лентой».
- ^ а б c Вольфарт 1958
- ^ МакКарри и Гонт 1966
- ^ Неэль 1955
- ^ Пфайффер 1990
- ^ Бозорт 1951
- ^ Джайлз и Атертон 1986
- ^ Новицки 2018
- ^ Яп 1969
- ^ Банерджи и Меллема 1974
- ^ «Аморфные магнитные сердечники». Hill Technical Sales. 2006 г.. Получено 18 января 2014.
- ^ а б Юха Пирхёнен; Тапани Йокинен; Валерия Грабовцова (2009). Проектирование вращающихся электрических машин. Джон Уайли и сыновья. п. 232. ISBN 978-0-470-69516-6.
Рекомендации
- Banerjee, S.K .; Меллема, Дж. П. (1974). «Новый метод определения палеонапряженности по свойствам A.R.M. горных пород». Планета Земля. Sci. Латыш. 23 (2): 177–184. Bibcode:1974E и PSL..23..177B. Дои:10.1016 / 0012-821X (74) 90190-3.CS1 maint: ref = harv (связь)
- Бозорт, Ричард М. (1993) [переиздание публикации 1951 года]. Ферромагнетизм. Переиздание IEEE Press Classic. Wiley-IEEE Press. ISBN 0-7803-1032-2.CS1 maint: ref = harv (связь)
- Тиказуми, Сошин (1997). Физика ферромагнетизма. Clarendon Press. ISBN 0-19-851776-9.CS1 maint: ref = harv (связь)
- Яп, У. Ф. (1969). «Безгистерезисное намагничивание ансамбля однодоменных частиц». J. Appl. Phys. 40 (3): 1297–1298. Bibcode:1969JAP .... 40.1297J. Дои:10.1063/1.1657638.CS1 maint: ref = harv (связь)
- Jiles, D.C .; Атертон, Д. Л. (1986). «Теория ферромагнитного гистерезиса». J. Magn. Magn. Матер. 61 (1–2): 48–60. Bibcode:1986JMMM ... 61 ... 48J. Дои:10.1016/0304-8853(86)90066-1.CS1 maint: ref = harv (связь)
- McCurrie, R.A .; Гонт, П. (1966). «Магнитные свойства платино-кобальта вблизи эквиатомного состава, часть I. Экспериментальные данные». Фил. Mag. 13 (123): 567–577. Bibcode:1966ПМаг ... 13..567М. Дои:10.1080/14786436608212648.CS1 maint: ref = harv (связь)
- Неэль, Луи (1955). «Некоторые теоретические аспекты магнетизма горных пород» (PDF). Adv. Phys. 4 (14): 191–243. Bibcode:1955AdPhy ... 4..191N. Дои:10.1080/00018735500101204.CS1 maint: ref = harv (связь)
- Новицки, М. (2018). «Методы измерения безгистерезисной намагниченности мягких магнитных материалов». Материалы. 11 (10): 2021. Дои:10.3390 / ma11102021. ЧВК 6213293. PMID 30340358.CS1 maint: ref = harv (связь)
- Пфайфер, Х. (1990). «Определение распределения поля анизотропии в ансамблях частиц с учетом тепловых флуктуаций». Physica Status Solidi. 118 (1): 295–306. Bibcode:1990PSSAR.118..295P. Дои:10.1002 / pssa.2211180133.CS1 maint: ref = harv (связь)
- Вольфарт, Э. П. (1958). «Взаимосвязь между различными режимами приобретения остаточной намагниченности ферромагнитных частиц». J. Appl. Phys. 29 (3): 595–596. Bibcode:1958JAP .... 29..595 Вт. Дои:10.1063/1.1723232.CS1 maint: ref = harv (связь)