WikiDer > Псевдотензор напряжения-энергии-импульса - Википедия

Stress–energy–momentum pseudotensor - Wikipedia

В теории общая теория относительности, а псевдотензор напряжения-энергии-импульса, такой как Псевдотензор Ландау – Лифшица, является продолжением негравитационного тензор энергии-импульса который включает энергию-импульс гравитации. Он позволяет определить энергию-импульс системы гравитирующего вещества. В частности, он позволяет всей материи плюс гравитирующей энергии-импульсу образовывать сохраненный ток в рамках общая теория относительности, таким образом общий энергия-импульс, пересекающий гиперповерхность (3-мерная граница) любой компактный пространство-время гиперобъем (4-мерное подмногообразие) обращается в нуль.

Некоторые люди (например, Эрвин Шредингер[нужна цитата]) возразили против этого вывода на том основании, что псевдотензоры являются неподходящими объектами в общей теории относительности, но закон сохранения требует только использования 4-расхождение псевдотензора, который в данном случае является тензором (который также обращается в нуль). Кроме того, большинство псевдотензоров - это участки жгуты, которые теперь признаются в GR как вполне допустимые объекты.

Псевдотензор Ландау – Лифшица

Использование Псевдотензор Ландау – Лифшица, напряжение – энергия – импульс псевдотензор для комбинированной материи (включая фотоны и нейтрино) плюс гравитация,[1] позволяет распространить законы сохранения энергии-импульса на общая теория относительности. Вычитание материи тензор энергии-импульса-импульса из комбинированного псевдотензора приводит к гравитационному псевдотензору напряжения-энергии-импульса.

Требования

Ландо и Лифшиц при поиске псевдотензора гравитационного импульса энергии руководствовались четырьмя требованиями: :[1]

  1. чтобы он был построен полностью из метрический тензор, так что они имеют чисто геометрическое или гравитационное происхождение.
  2. чтобы он был симметричным по индексу, т.е. , (чтобы сохранить угловой момент)
  3. что при добавлении к тензор энергии-импульса материи, , всего 4-расхождение исчезает (это требуется для любого сохраненный ток) так что мы имеем сохраняющееся выражение для полного напряжения-энергии-импульса.
  4. что он исчезает локально в инерциальная система отсчета (что требует, чтобы он содержал только первую, а не вторую или более высокую производные метрики). Это потому, что принцип эквивалентности требует, чтобы гравитационное силовое поле, Символы Кристоффеля, исчезают локально в некоторых кадрах. Если гравитационная энергия является функцией его силового поля, как это обычно бывает для других сил, тогда соответствующий гравитационный псевдотензор также должен исчезнуть локально.

Определение

Ландау и Лифшиц показали, что существует уникальная конструкция, удовлетворяющая этим требованиям, а именно:

куда:

Проверка

Изучив 4 условия требований, мы видим, что первые 3 относительно легко продемонстрировать:

  1. Поскольку тензор Эйнштейна, , строится из метрики, поэтому
  2. Поскольку тензор Эйнштейна, , симметричен, поэтому поскольку дополнительные члены симметричны при осмотре.
  3. Псевдотензор Ландау – Лифшица построен так, что при добавлении к тензор энергии-импульса материи, , всего 4-расхождение исчезает: . Это следует из сокращения тензора Эйнштейна, , с тензор энергии-импульса, посредством Уравнения поля Эйнштейна; оставшийся член алгебраически обращается в нуль из-за коммутативности частных производных, применяемых по антисимметричным индексам.
  4. Псевдотензор Ландау – Лифшица, по-видимому, включает в себя члены второй производной в метрике, но на самом деле явные члены второй производной в псевдотензоре сокращаются с неявными членами второй производной, содержащимися в Тензор Эйнштейна, . Это более очевидно, когда псевдотензор прямо выражается через метрический тензор или Леви-Чивита связь; сохраняются только первые производные члены в метрике, и они исчезают, если система отсчета локально инерционна в любой выбранной точке. В результате весь псевдотензор исчезает локально (опять же, в любой выбранной точке) , что демонстрирует делокализацию гравитационной энергии-импульса.[1]

Космологическая постоянная

При формулировке псевдотензора Ландау – Лифшица обычно предполагалось, что космологическая постоянная, , было ноль. Настоящее время мы не делаем этого предположения, а выражение требует добавления срок, дающий:

Это необходимо для согласования с Уравнения поля Эйнштейна.

Версии с метрическим и аффинным подключением

Ландау и Лифшиц также предоставляют два эквивалентных, но более длинных выражения для псевдотензора Ландау – Лифшица:

[2]
[3]

Это определение энергии-импульса ковариантно применимо не только при преобразованиях Лоренца, но и при общих преобразованиях координат.

Псевдотензор Эйнштейна

Этот псевдотензор был первоначально разработан Альберт Эйнштейн.[4][5]

Поль Дирак показал[6] что смешанный псевдотензор Эйнштейна

удовлетворяет закону сохранения

Ясно, что этот псевдотензор для гравитационного стресса – энергии построен исключительно на основе метрического тензора и его первых производных. Следовательно, он обращается в нуль в любом случае, когда система координат выбирается так, чтобы первые производные метрики обращались в нуль, потому что каждый член в псевдотензоре квадратичен по первым производным метрики. Однако он несимметричен и поэтому не подходит в качестве основы для определения углового момента.

Смотрите также

Примечания

  1. ^ а б c Лев Давидович Ландау и Евгений Михайлович Лифшиц, Классическая теория поля, (1951), Pergamon Press, ISBN 7-5062-4256-7 Глава 11, Раздел № 96
  2. ^ Уравнение Ландау – Лифшица 96.9
  3. ^ Уравнение Ландау – Лифшица 96.8
  4. ^ Альберт Эйнштейн Das hamiltonisches Prinzip und allgemeine Relativitätstheorie (Принцип Гамильтона и общая теория относительности). Sitzungsber. преусс. Акад. Wiss. 1916, 2, 1111–1116.
  5. ^ Альберт Эйнштейн Der Energiesatz in der allgemeinen Relativitätstheorie. (Закон сохранения энергии в общей теории относительности). Sitzungsber. преусс. Акад. Wiss. 1918, 1, 448–459.
  6. ^ П.А.М. Дирак, Общая теория относительности (1975), Princeton University Press, краткое изложение основ GTR. ISBN 0-691-01146-X страницы 61—63

Рекомендации