WikiDer > Штюкельберг действие

Эта статья включает список литературы, связанное чтение или внешние ссылки, но его источники остаются неясными, потому что в нем отсутствует встроенные цитаты. Пожалуйста, помогите улучшить эта статья введение более точные цитаты. (Июнь 2020 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

В теория поля, то Штюкельберг действие (названный в честь Эрнст Штюкельберг^[1]) описывает массивное поле спина 1 как р (в действительные числа являются Алгебра Ли из U (1)) Теория Янга – Миллса в сочетании с настоящим скалярное поле φ. Это скалярное поле принимает значения в реальном 1D аффинное представление из р с участием м как сила сцепления.

${ Displaystyle { mathcal {L}} = - { frac {1} {4}} ( partial ^ { mu} A ^ { nu} - partial ^ { nu} A ^ { mu} ) ( partial _ { mu} A _ { nu} - partial _ { nu} A _ { mu}) + { frac {1} {2}} ( partial ^ { mu} varphi + mA ^ { mu}) ( partial _ { mu} varphi + mA _ { mu})}$

Это частный случай Механизм Хиггса, где, по сути, λ и, таким образом, масса скалярного возбуждения Хиггса была доведена до бесконечности, поэтому Хиггс развязался, и его можно игнорировать, что привело к нелинейному, аффинному представлению поля вместо линейное представление - в современной терминологии U (1) нелинейный σ-модель.

Фиксация калибровки φ = 0 дает Proca действие.

Это объясняет, почему, в отличие от случая неабелевых векторных полей, квантовая электродинамика с массивным фотоном является, по факту, перенормируемый, хотя это явно не калибровочный инвариант (после исключения скаляра Штюкельберга в действии Прока).

Штюкельбергское расширение Стандартной модели

Расширение Штюкельберга Стандартной модели (СтСМ) состоит из калибровочный инвариант кинетический термин для массивного U (1) калибровочное поле. Такой член может быть реализован в лагранжиане Стандартная модельбез нарушения перенормируемости теории и, кроме того, обеспечивает механизм массового генерации, отличный от Механизм Хиггса в контексте Абелев калибровочные теории.

Модель включает нетривиальное смешение секторов Штюкельберга и Стандартной модели путем включения дополнительного члена в эффективный лагранжиан Стандартной модели, задаваемый формулой

${ displaystyle { mathcal {L}} _ { rm {St}} = - { frac {1} {4}} C _ { mu nu} C ^ { mu nu} + g_ {X} C _ { mu} { mathcal {J}} _ {X} ^ { mu} - { frac {1} {2}} left ( partial _ { mu} sigma + M_ {1} C_ { mu} + M_ {2} B _ { mu} right) ^ {2}.}$

Первый член выше - это напряженность поля Штюкельберга, ${ displaystyle M_ {1}}$ и ${ displaystyle M_ {2}}$ топологические массовые параметры и ${ displaystyle sigma}$ - аксион. После нарушения симметрии в электрослабом секторе фотон остается безмассовым. Модель предсказывает новый тип калибровочного бозона, получивший название ${ displaystyle Z '_ { rm {St}}}$ который наследует очень отчетливый узкий ширина распада в этой модели. Сектор St StSM отделяется от SM в пределе ${ displaystyle M_ {2} / M_ {1} to 0}$.

Связи типа Штюкельберга естественным образом возникают в теориях, включающих компактификации многомерных теория струн, в частности, эти связи возникают в размерной редукции десятимерного N = 1 супергравитация в сочетании с суперсимметричный Калибровочные поля Янга – Миллса при наличии внутренних калибровочных потоков. В контексте пересечения D-брана при построении модели произведения калибровочных групп U (N) разбиваются на их СОЛНЦЕ) подгруппы через связи Штюкельберга и, таким образом, абелевы калибровочные поля становятся массивными. Кроме того, гораздо проще можно рассмотреть модель только с одним дополнительным измерением (тип Модель Калуцы – Клейна) и компактифицироваться до четырехмерной теории. Результирующий лагранжиан будет содержать массивные векторные калибровочные бозоны, которые приобретают массы благодаря механизму Штюкельберга.

Смотрите также

• Механизм Хиггса # Аффинный механизм Хиггса

использованная литература

• Отредактированные PDF-файлы курса физики профессора Штюкельберга в открытом доступе с комментариями и полными биографическими документами.
• Обзор: Штюкельбергское расширение стандартной модели и MSSM
• Борис Корс, Пран Нат: [1], [2], [3]
• Даниэль Фельдман, Зуовей Лю, Пран Нат: [4], [5]