WikiDer > Субир Сачдев

Subir Sachdev

Субир Сачдев
Альма-матерМассачусетский Институт Технологий (B.S),
Гарвардский университет (Кандидат наук)
ИзвестенТеории критических и топологических состояний квантовой материи;
SYK-модель неферми-жидкостей и квантовых черных дыр
Награды
Научная карьера
ПоляТеория конденсированного состояния
ТезисРазочарование и порядок в быстро охлаждаемых металлах (1985)
ДокторантД. Р. Нельсон
Интернет сайтqpt.physics.harvard.edu/резюме.html

Субир Сачдев является Герчел Смит Профессор из Физика[1] в Гарвардский университет специализируясь на конденсированное вещество. Он был избран в Национальную академию наук США в 2014 году и получил Приз Ларса Онзагера от Американское физическое общество и Медаль Дирака от ICTP в 2018 году.

Исследование Сачдева описывает связь между физическими свойствами современных квантовых материалов и природой квантовая запутанность в многочастичных волновая функция. Сачдев внес большой вклад в описание разнообразных запутанных состояний квантовой материи. К ним относятся государства с топологический порядок, с энергетической щелью для возбуждений и без нее, а также критические состояния без квазичастица возбуждения. Многие из этих вкладов были связаны с экспериментами, особенно с богатыми фазовыми диаграммами высокотемпературные сверхпроводники.

Странные металлы и черные дыры

Экстремальные примеры сложной квантовой запутанности возникают в металлических состояниях материи без квазичастица возбуждения, часто называемые странные металлы. Примечательно, что существует тесная связь между квантовой физикой странных металлов, обнаруженных в современных материалах (которые можно изучать в настольных экспериментах), и квантовой запутанностью вблизи черные дыры астрофизики.

Эта связь наиболее отчетливо видна, если сначала более внимательно подумать об определяющей характеристике странного металла: отсутствии квазичастиц. На практике, учитывая состояние квантовой материи, трудно полностью исключить существование квазичастиц: хотя можно подтвердить, что определенные возмущения не создают одиночных квазичастичных возбуждений, почти невозможно исключить нелокальный оператор, который мог бы создать экзотическую квазичастицу, в которой лежащие в основе электроны не локально запутаны. Сачдев утверждал[2][3] вместо этого лучше исследовать, насколько быстро система теряет квантовую фазовую когерентность или достигает локального теплового равновесия в ответ на общие внешние возмущения. Если бы квазичастицы существовали, расфазировка заняла бы много времени, в течение которого возбужденные квазичастицы сталкиваются друг с другом. Напротив, состояния без квазичастиц достигают локального теплового равновесия в кратчайшие сроки, ограниченные снизу величиной порядка (Постоянная Планка)/((Постоянная Больцмана) Икс (абсолютная температура)).[2] Сачдев предложил[4][5] решаемая модель странного металла (вариант которой сейчас называется моделью Сачдева-Е-Китаева (SYK)), которая, как было показано, превысила такую ​​границу времени достижения квантовый хаос.[6]

Теперь мы можем установить связь с квантовой теорией черных дыр: в общем, черные дыры также термализуются и достигают квантового хаоса за время порядка (Постоянная Планка)/((Постоянная Больцмана) Икс (абсолютная температура)),[7][8] где абсолютная температура - это температура черной дыры Температура ХокингаИ это сходство с квантовой материей без квазичастиц не является совпадением: для моделей SYK, Сачдев утверждал, что[9] что у странного металла есть голографический двойной описание в терминах квантовой теории черных дыр в искривленном пространстве-времени с 1-мерным пространством.

Эта связь и другие связанные с ней работы Сачдева и соавторов привели к ценной информации о свойствах электронной квантовой материи и о природе Радиация Хокинга из черных дыр. Разрешаемые модели странных металлов, полученные из гравитационного картирования, вдохновили на анализ более реалистичных моделей странных металлов в высокотемпературных сверхпроводниках и других соединениях. Такие прогнозы были связаны с экспериментами, в том числе с некоторыми[10] которые находятся в хорошем количественном согласии с наблюдениями по графен.[11][12] Эти темы обсуждаются более подробно в Исследование.

Карьера

Сачдев учился в школе Средняя школа мальчиков Св. Иосифа, Бангалор и Кендрия Видьялая, ASC, Бангалор. Он учился в колледже в Индийский технологический институт, Дели в течение года. Он взял перевод в Массачусетский Институт Технологий где окончил факультет физики. Он получил свой Кандидат наук. в теоретической физике от Гарвардский университет. Он занимал профессиональные должности в Bell Labs (1985–1987) и в Йельский университет (1987–2005), где он был профессором физики, прежде чем вернуться в Гарвард, где он сейчас Герчел Смит Профессор физики. Он также занимал выездные должности в качестве Cenovus Energy Джеймс Клерк Максвелл Кафедра теоретической физики [13] на Институт теоретической физики Периметр, а Dr. Хоми Дж. Бхабха Профессура кафедры[14] на Институт фундаментальных исследований Тата.[нужна цитата]

Почести

Субир Сачдев внес новаторский вклад во многие области теоретической физики конденсированного состояния. Особое значение имело развитие теории квантовых критических явлений в изоляторах, сверхпроводниках и металлах; теория спин-жидкостных состояний квантовых антиферромагнетиков и теория фракционированных фаз вещества; изучение новых фазовых переходов деконфайнмента; теория квантовой материи без квазичастиц; и применение многих из этих идей к априори несвязанным проблемам физики черных дыр, включая конкретную модель неферми-жидкостей.

за его основополагающий вклад в теорию квантовых фазовых переходов, квантового магнетизма и фракционированных спиновых жидкостей, а также за его лидерство в сообществе физиков.

Медаль Дирака была присуждена профессору Сачдеву в знак признания его значительного вклада в теорию сильно взаимодействующих систем конденсированной материи: квантовые фазовые переходы, включая идею критического деконфайнмента и разрушение традиционной симметрийной парадигмы Ландау-Гинзбурга-Вильсона; предсказание экзотических «спин-жидкостных» и дробных состояний; и приложения к теории высокотемпературной сверхпроводимости в купратных материалах.

Сачдев добился значительных успехов в теории систем конденсированного состояния вблизи квантового фазового перехода, которые пролили свет на богатое разнообразие статического и динамического поведения таких систем как при конечных температурах, так и при Т= 0. Его книга, Квантовые фазовые переходы.,[2] - основной текст поля.

Исследование

Квантовые фазы антиферромагнетиков.

Сачдев много работал над квантовой теорией антиферромагнетизм, особенно в двумерных решетках. Несколько из спиновая жидкость Состояния антиферромагнетиков можно описать, исследуя квантовые фазовые переходы из магнитоупорядоченных состояний. Такой подход приводит к теории возникающих калибровочных полей и возбуждений в состояниях спиновой жидкости. Удобно рассматривать отдельно два класса магнитного порядка: с коллинеарным и неколлинеарным порядком спина. В случае коллинеарного антиферромагнетизма (как в Неэль состояние) переход приводит к спиновой жидкости с калибровочным полем U (1), а неколлинеарный антиферромагнетизм - к спиновой жидкости с Z2 калибровочное поле.

  • Спиновая жидкость U (1) нестабильна на самых длинных масштабах по отношению к конденсации монополей, и Ягодные фазы конденсирующихся монополей приводят к порядку твердой валентной связи (VBS).[29][30]
  • Z2 спиновая жидкость устойчива,[31][32][33] и это была первая реализация стабильного квантового состояния с симметрией относительно обращения времени, возникающими калибровочными полями, топологический порядок, и анйон возбуждения. Топологический порядок и энионы позже были отождествлены с е, м и ε частицы торический код (см. также самостоятельную работу[34] из Сяо-Ган Вэнь). Сачдев первым определил [35][36][37] что Z2 Спиновые жидкости антиферромагнетиков с полуцелым спином имеют (то, что сейчас называют) аномалию, которая ограничивает преобразования симметрии анионных возбуждений и модифицирует переход анионной конденсации: теперь это отправная точка активной области исследований по "симметрии, обогащенной". топологический порядок ». Эти результаты применимы также к квантовые модели димеров[36][37] и близкородственные модели бозонов на квадратной решетке.[38][39]

Эти результаты согласуются с многочисленными численными исследованиями модельных квантовых спиновых систем в двух измерениях.

Что касается экспериментов, порядок VBS был предсказан.[40] этим механизмом в SrCu2(BO3)2, и наблюдалась по рассеянию нейтронов.[41] Конкретный Z2 Спиновое жидкое состояние, предложенное для решеточного антиферромагнетика Кагоме[33] хорошо согласуется с тензорным сетевым анализом,[42] и было предложено[43] для описания экспериментов по рассеянию нейтронов и ЯМР на гербертсмитите.[44][45] Также наблюдалось состояние спиновой жидкости с зазором.[46][47] в соединении решетки кагоме Cu3Zn (OH)6FBr, и, вероятно, будет Z2 отжимная жидкость.[48]

Квантовая критичность

Сачдев предположил, что аномальные динамические свойства купратных сверхпроводников и других коррелированных электронных соединений можно объяснить близостью к квантовой критической фиксированной точке. В квантовом критическом режиме нетривиальной фиксированной точки ренормгруппы (в более чем одном пространственном измерении) динамика характеризуется отсутствием квазичастиц и локальным временем установления равновесия порядка ħ / (kBТ). Это время было предложено как самое короткое из возможных для всех квантовых систем.[2] С тех пор транспортные измерения показали, что этот предел близок к насыщению для многих коррелированных металлов.[49]Сачдев внес большой вклад в квантово-полевые теории квантовой критичности в изоляторах, сверхпроводниках и металлах.[2]

Ограничительные переходы калибровочных теорий и деконфайнмент критичности

Традиционно классические и квантовые фазовые переходы описывались в рамках парадигмы Ландау-Гинзбурга-Вильсона. Нарушение симметрии в одной из фаз идентифицируется как параметр порядка; действие для параметра порядка выражается в виде теории поля, которая управляет флуктуациями в критической точке и через нее. Определенные критические точки описывают новый класс фазовых переходов, в которых теория поля не выражается через параметр порядка. Брокенсимметрия и параметры порядка, или топологический порядок, присутствуют в одной или обеих соседних фазах. Теория критического поля выражается в терминах деконфайнированных дробных степеней свободы, которые не могут существовать изолированно вне образца.

Калибровочные теории Изинга:Франц Вегнер представил[50] Калибровочные теории на решетке Изинга и их переход между ограничивающей и деконфайндерной фазами, о чем свидетельствует изменение значения Петля Вильсона калибровочного поля от закона площадей до закона периметра. Вегнер также утверждал, что конфайнментный переход этой теории не имеет локального параметра порядка, а вместо этого описывается двойственным Модель Изинга в 3-х измерениях. Этот вывод требует решающего расширения. Одно из следствий работы Сачдева по возникающим калибровочным полям в двумерных антиферромагнетиках[31][32][35] состоял в том, что деконфайндерная фаза 2 + 1-мерной калибровочной теории Изинга имела Z2 топологический порядок. Наличие топологического порядка в одной из фаз подразумевает, что это переход Изинга *, в котором мы выбираем только состояния и операторы, которые инвариантны относительно глобальной инверсии Изинга; см. недавнее численное исследование[51] для наблюдаемых последствий этого ограничения. Поле Изинга представляет собой дробное возбуждение деконфайндерной фазы, "визона" (или м частица), несущая квант Z2 калибровочный поток, а визуоны могут быть созданы только парами. Конфайнментный переход вызывается конденсацией деконфайндинговых визонов, и поэтому это пример деконфайнмента квантовой критической точки, хотя здесь нет бесщелевого калибровочного поля.

Странные калибровочные теории Изинга: Понятие деконфайнментной критичности становится более важным при изучении переходов ограничения "нечетных" калибровочных теорий Изинга.[35][36][37] вне фазы деконфайнмента с Z2 топологический порядок; Теперь критическая теория имеет дробные возбуждения и бесщелевое калибровочное поле. В контексте двумерных антиферромагнетиков с полуцелым спином на элементарную ячейку эффективное описание в терминах калибровочных теорий Изинга требует фонового статического электрического заряда на каждом узле: это нечетная калибровочная теория Изинга. Мы можем записать калибровочную теорию Изинга как предел сильной связи компактной калибровочной теории U (1) в присутствии поля Хиггса с зарядом 2.[52] Наличие фоновых электрических зарядов означает, что монополи поля U (1) несут фазы Берри,[35] и преобразуемся нетривиально по пространственной группе решетки. Поскольку монополи конденсируются в удерживающей фазе, непосредственным следствием этого является то, что ограничивающая фаза должна разрушить пространственную группу за счет развития твердого порядка валентных связей (VBS). Более того, фазы Берри приводят к подавлению монополей в критической точке, так что на квадратной решетке критическая теория имеет калибровочное поле U (1), связанное с критическим заряженным скаляром.[53] Обратите внимание, что критическая теория не выражается в терминах порядка VBS, как того требует парадигма LGW (которая игнорирует Z2 топологический порядок в деконфайндерной фазе). Вместо этого дуальная версия калибровочной теории U (1) записывается в терминах «квадратного корня» из порядка VBS.[35]

Возникновение неколлинеарного антиферромагнетизма: Другой пример деконфайндерной критичности в двумерных антиферромагнетиках проявляется в конденсации частиц с электрическими зарядами ( е частицы или спинона) из деконфайндерной фазы Z2 калибровочная теория. Поскольку спинон также несет квантовые числа глобальных вращений спинов, это приводит к фазе «Хиггса» Z2 калибровочная теория с антиферромагнитным порядком и нарушенной симметрией вращения спина;[54] здесь антиферромагнитный параметр порядка имеет SO (3) -симметрию, как и критическая теория LGW; но деконфайндерная критическая теория спинонов имеет точную SU (2) -симметрию (которая дополнительно расширяется до O (4) после пренебрежения несущественными членами).

Переход Néel-VBS: Более тонкий класс деконфигурированных критических точек имеет ограничивающие фазы с обеих сторон, а дробные возбуждения присутствуют только в критической точке.[53][55][56][57]Наиболее изученными примерами этого класса являются квантовые антиферромагнетики с SU (N) симметрии на квадратной решетке. Они демонстрируют фазовый переход из состояния с коллинеарным антиферромагнитным порядком в твердое тело валентной связи,[29][30] но критическая теория выражается в терминах спинонов, связанных с возникающим калибровочным полем U (1).[53][55][58]Исследование этого перехода включало первое вычисление[59] масштабной размерности монопольного оператора в конформной теории поля в 2 + 1 измерениях; более точные вычисления[60][61] заказать 1 / N хорошо согласуются с численными исследованиями[62] перехода Нееля-ВБС.

SYK-модель неферми-жидкостей и черных дыр

Сачдев и его первый аспирант Цзиньву Е предложили[4] точно решаемая модель неферми жидкость, вариант которого сейчас называется Модель Сачдева-Е-Китаева.Его фермионные корреляторы распадаются по степенному закону[4] который был найден[63] продолжить до конформно-инвариантного вида при ненулевых температурах. Также была найдена модель SYK [64] иметь ненулевую энтропию на узел в пределе нулевой температуры (это не эквивалентно экспоненциально большому вырождению основного состояния: вместо этого оно происходит из-за экспоненциально малого расстояния между уровнями многих тел, которое простирается по всему спектру до самые низкие энергии). Основываясь на этих наблюдениях, Сачдев впервые предложил[9][5] что модель голографически двойственна квантовой гравитации на AdS2, и идентифицировал его низкотемпературную энтропию с помощью метода Бекенштейна-Хокинга. энтропия черной дыры. В отличие от предыдущих моделей квантовой гравитации, кажется, что модель SYK разрешима в режиме, который учитывает тонкие нетепловые корреляции в Радиация Хокинга.

Одномерные квантовые системы с запрещенной зоной

Сачдев и его коллеги разработали формально точную теорию ненулевой динамики температуры и переноса одномерных квантовых систем с запрещенной зоной.[65][66][67] Разбавленность квазичастичных возбуждений при низкой температуре позволила использовать полуклассические методы. Результаты хорошо согласуются с данными ЯМР.[68] и последующее рассеяние нейтронов[69] наблюдения спиновых цепочек S = 1 и с помощью ЯМР[70] на соединении цепи Изинга с поперечным полем CoNb2О6

Квантовые примеси

Традиционный Кондо эффект включает локальную квантовую степень свободы, взаимодействующую с Ферми жидкость или же Жидкость Латтинжера оптом. Сачдев описал случаи, когда объем представляет собой сильно взаимодействующее критическое состояние без квазичастичных возбуждений.[71][72][73] Примесь характеризовалась восприимчивостью Кюри к иррациональному спину и граничной энтропией иррационального числа состояний.

Ультрахолодные атомы

Сачдев предсказал[74] порядок волны плотности и «магнитная» квантовая критичность в наклонных решетках ультрахолодных атомов. Впоследствии это наблюдалось в экспериментах.[75][76] Моделирование наклонных решеток вдохновило на создание более общей модели взаимодействующих бозонов, в которой когерентный внешний источник может создавать и аннигилировать бозоны на каждом узле.[77] Эта модель демонстрирует волны плотности с несколькими периодами, а также бесщелевые несоразмерные фазы и была реализована в экспериментах на захваченных ридберговских атомах.[78]

Металлы с топологическим порядком

Сачдев и соавторы предложили[79][80] новое металлическое состояние, фракционированная ферми-жидкость (FL *): это электроноподобное состояние. квазичастицы вокруг Поверхность Ферми, включая объем, отличный от требуемого Теорема ЛаттинжераБыл дан общий аргумент, что любое такое состояние должно иметь возбуждения на торе с очень низкой энергией, не связанные с квазичастицами с низкой энергией: эти возбуждения обычно связаны с возникающими калибровочными полями связанного со спиновым жидким состоянием. Другими словами, нелаттинджеровский объем поверхности Ферми обязательно требует топологический порядок.[80][81] Фаза FL * должна быть отделена от обычной ферми-жидкости (FL) квантовым фазовым переходом: этот переход не обязательно должен включать какую-либо нарушенную симметрию, и были представлены примеры, включающие переходы ограничения / Хиггса калибровочного поля. Сачдев и его сотрудники также описали родственный металл,[82] алгебраическая зарядовая жидкость (ACL), которая также имеет поверхность Ферми с нелаттингеровским объемом с квазичастицами, несущими заряд, но не со спином. FL * и ACL являются металлами с топологический порядокНакапливаются свидетельства того, что таким состоянием является металл псевдощели дырочно-легированных купратов.[83][84]

Квантовый критический перенос

Сачдев разработал теорию квантового переноса при ненулевых температурах в простейшей модельной системе без квазичастичных возбуждений: конформную теорию поля в 2 + 1 измерениях, реализуемую сверхтекучими переходами ультрахолодных бозонов в оптической решетке через диэлектрики. Полная картина возникла из квантовых уравнений Больцмана:[3] оператор расширения производства,[85] и голографические методы.[86][87][88][89] Последние сопоставили динамику с тем, что находится вблизи горизонта черной дыры. Это были первые предложенные связи между квантовыми критическими системами конденсированного состояния, гидродинамикой и квантовой гравитацией. Эти работы в конечном итоге привели к теории гидродинамического переноса в графене и успешным экспериментальным предсказаниям.[12] описано ниже.

Квантовая материя без квазичастиц

Сачдев разработал теорию магнитотермоэлектрического переноса в «странных» металлах: это состояния квантовой материи с переменной плотностью без квазичастичных возбуждений. Такие металлы обнаруживаются, наиболее часто, вблизи оптимального легирования в дырочно-легированных купратах, но также появляются во многих других коррелятных электронных соединениях. Для странных металлов, в которых импульс приблизительно сохраняется, в 2007 году была предложена система уравнений гидродинамики:[90] описывающая двухкомпонентный транспорт с компонентой увлечения импульса и квантово-критической проводимостью. Эта формулировка была связана с голографией заряженных черных дыр, функциями памяти и новыми теоретико-полевыми подходами.[91] Эти уравнения справедливы, когда время рассеяния электронов на электронах намного короче времени рассеяния электронов на примесях, и они приводят к конкретным предсказаниям зависимости транспортных свойств от плотности, беспорядка, температуры, частоты и магнитного поля. Странное поведение металла, подчиняющееся этим уравнениям гидродинамики, было предсказано в графене,[10][92] в `` квантовом критическом '' режиме слабого беспорядка и умеренных температур вблизи плотности Дирака. Теория количественно описывает измерения теплового и электрического переноса в графене,[12] и указывает на режим вязкого, а не омического потока электронов. Распространение этой теории на металлы Вейля указывало на актуальность аксиально-гравитационной аномалии,[93] и сделали прогнозы для теплового переноса, которые были подтверждены в наблюдениях[94][95] (и выделено в New York Times).

Фазы высокотемпературных сверхпроводников

Высокотемпературная сверхпроводимость возникает при удалении электронной плотности от двумерного антиферромагнетика. Большое внимание было уделено промежуточному режиму между антиферромагнетиком и оптимальным сверхпроводником, где при низких температурах обнаруживаются дополнительные конкурирующие порядки, а в дырочно-легированных купратах появляется «псевдощелевой» металл. Теории Сачдева эволюции конкурирующего порядка с магнитным полем,[96][97] плотность и температура были успешно сопоставлены с экспериментами.[98][99] Сачдев и соавторы предложили[100] беспроблемный метод Монте-Карло для изучения возникновения антиферромагнитного порядка в металлах: он дает фазовую диаграмму с высокотемпературной сверхпроводимостью, аналогичную той, которая встречается во многих материалах, и привела к большому количеству последующих работ, описывающих происхождение высокотемпературной сверхпроводимости в реалистичных модели из различных материалов. предсказан нематический порядок сверхпроводников на основе железа,[101] и новый тип волны зарядовой плотности, a d-форм-фактор волны плотности, был предсказан[102] для дырочно-легированных купратов; оба наблюдались в многочисленных экспериментах.[103][104][105][106][107]Было высказано мнение, что псевдощелевой металл дырочно-допированных купратов.[108] быть металлом с топологическим порядком, как обсуждалось над, частично из-за его естественной связи с d-форм-фактор плотности волны. Вскоре после этого замечательные эксперименты Баду и другие.[109] продемонстрировали доказательства малого состояния поверхности Ферми с топологическим порядком, близким к оптимальному легированию в YBCO, что согласуется с общей теоретической картиной, представленной в работе Сачдева.[83][84][110]

Рекомендации

  1. ^ "Субир Сачдев. Профессор физики Герчела Смита, Гарвардский университет". Официальный веб-сайт.
  2. ^ а б c d е Сачдев, Субир (1999). Квантовые фазовые переходы. Издательство Кембриджского университета. ISBN 0-521-00454-3.
  3. ^ а б Дамле, Кедар; Сачдев, Субир (1997). «Ненулевой перенос температуры вблизи квантовых критических точек». Физический обзор B. 56 (14): 8714–8733. arXiv:cond-mat / 9705206. Bibcode:1997PhRvB..56.8714D. Дои:10.1103 / PhysRevB.56.8714. ISSN 0163-1829. S2CID 16703727.
  4. ^ а б c Сачдев, Субир; Е, Джинву (1993). "Основное состояние спиновой жидкости без зазоров в случайном квантовом магнетике Гейзенберга". Письма с физическими проверками. 70 (21): 3339–3342. arXiv:cond-mat / 9212030. Bibcode:1993ПхРвЛ..70.3339С. Дои:10.1103 / PhysRevLett.70.3339. ISSN 0031-9007. PMID 10053843. S2CID 1103248.
  5. ^ а б Сачдев, Субир (2015). «Энтропия Бекенштейна-Хокинга и странные металлы». Физический обзор X. 5 (4): 041025. arXiv:1506.05111. Bibcode:2015PhRvX ... 5d1025S. Дои:10.1103 / PhysRevX.5.041025. ISSN 2160-3308. S2CID 35748649.
  6. ^ Мальдасена, Хуан; Шенкер, Стивен Х .; Стэнфорд, Дуглас (2016). «Предел хаоса». Журнал физики высоких энергий. 2016 (8): 106. arXiv:1503.01409. Bibcode:2016JHEP ... 08..106M. Дои:10.1007 / JHEP08 (2016) 106. ISSN 1029-8479. S2CID 84832638.
  7. ^ Дрей, Тевиан; 'т Хоофт, Джерард (1985). «Гравитационная ударная волна безмассовой частицы». Ядерная физика B. 253: 173–188. Bibcode:1985НуФБ.253..173Д. Дои:10.1016/0550-3213(85)90525-5. HDL:1874/4758. ISSN 0550-3213.
  8. ^ Шенкер, Стивен Х .; Стэнфорд, Дуглас (2014). «Черные дыры и эффект бабочки». Журнал физики высоких энергий. 2014 (3): 67. arXiv:1306.0622. Bibcode:2014JHEP ... 03..067S. Дои:10.1007 / JHEP03 (2014) 067. ISSN 1029-8479. S2CID 54184366.
  9. ^ а б Сачдев, Субир (2010). «Голографические металлы и фракционированная ферми-жидкость». Письма с физическими проверками. 105 (15): 151602. arXiv:1006.3794. Bibcode:2010PhRvL.105o1602S. Дои:10.1103 / PhysRevLett.105.151602. ISSN 0031-9007. PMID 21230891. S2CID 1773630.
  10. ^ а б Мюллер, Маркус; Сачдев, Субир (2008). «Коллективное циклотронное движение релятивистской плазмы в графене». Физический обзор B. 78 (11): 115419. arXiv:0801.2970. Bibcode:2008PhRvB..78k5419M. Дои:10.1103 / PhysRevB.78.115419. ISSN 1098-0121. S2CID 20437676.
  11. ^ Бандурин, Д. А .; Торре, I .; Kumar, R.K .; Бен Шалом, М .; Tomadin, A .; Principi, A .; Auton, G.H .; Хестанова, Е .; Новоселов, К. С .; Григорьева, И. В .; Пономаренко, Л. А .; Гейм, А.К .; Полини, М. (2016). «Отрицательное местное сопротивление, вызванное вязким обратным потоком электронов в графене». Наука. 351 (6277): 1055–1058. arXiv:1509.04165. Bibcode:2016Научный ... 351.1055B. Дои:10.1126 / science.aad0201. ISSN 0036-8075. PMID 26912363. S2CID 45538235.
  12. ^ а б c Crossno, J .; Shi, J. K .; Wang, K .; Лю, X .; Harzheim, A .; Лукас, А .; Сачдев, С .; Kim, P .; Taniguchi, T .; Watanabe, K .; Ohki, T. A .; Фонг, К. С. (2016). «Наблюдение жидкости Дирака и нарушение закона Видемана-Франца в графене». Наука. 351 (6277): 1058–1061. arXiv:1509.04713. Bibcode:2016Научный ... 351.1058C. Дои:10.1126 / science.aad0343. ISSN 0036-8075. PMID 26912362. S2CID 206641575.
  13. ^ «Субир Сачдев, Институт периметра».
  14. ^ «Стулья для фондов в TIFR».
  15. ^ «Объявлены новые члены Академии на 2019 год».
  16. ^ «Почетные стипендиаты МАС».
  17. ^ «Избраны иностранные стипендиаты INSA».
  18. ^ Медалисты Дирака 2018
  19. ^ «Лауреат премии Ларса Онсагера 2018 года».
  20. ^ «Медаль Дирака присуждена профессору Субиру Сачдеву».
  21. ^ «Субир Сачдев НАН Украины».
  22. ^ «Физик конденсированных сред Субир Сачдев прочтет выдающиеся лекции Салама в 2014 году».
  23. ^ "Стул Лоренца".
  24. ^ «Девять ведущих исследователей присоединятся к Стивену Хокингу в качестве выдающихся председателей научных исследований в PI». Институт теоретической физики Периметр.
  25. ^ «Все стипендиаты - Мемориальный фонд Джона Саймона Гуггенхайма». Мемориальный фонд Джона Саймона Гуггенхайма. Получено 26 января 2010.
  26. ^ «Архив сотрудников APS». APS. Получено 21 сентября 2020.
  27. ^ "Прошлые стипендиаты". sloan.org. Получено 23 октября 2018.
  28. ^ «Лауреат премии Лероя Апкера». Американское физическое общество. Получено 30 июн 2010.
  29. ^ а б Читать, N .; Сачдев, Субир (1989). «Валентно-связные и спин-пайерлсовские основные состояния низкоразмерных квантовых антиферромагнетиков». Письма с физическими проверками. 62 (14): 1694–1697. Bibcode:1989ПхРвЛ..62.1694Р. Дои:10.1103 / PhysRevLett.62.1694. ISSN 0031-9007. PMID 10039740.
  30. ^ а б Читать, N .; Сачдев, Субир (1990). «Спин-Пайерлс, твердое тело с валентной связью и основные состояния Нееля низкоразмерных квантовых антиферромагнетиков». Физический обзор B. 42 (7): 4568–4589. Bibcode:1990ПхРвБ..42.4568Р. Дои:10.1103 / PhysRevB.42.4568. ISSN 0163-1829. PMID 9995989.
  31. ^ а б Читать, N .; Сачдев, Субир (1991). «Большое расширение для фрустрированных квантовых антиферромагнетиков». Письма с физическими проверками. 66 (13): 1773–1776. Bibcode:1991ПхРвЛ..66.1773Р. Дои:10.1103 / PhysRevLett.66.1773. ISSN 0031-9007. PMID 10043303.
  32. ^ а б Сачдев, Субир; Читайте, Н. (1991). «Большое N-расширение для фрустрированных и допированных квантовых антиферромагнетиков». Международный журнал современной физики B. 05 (1n02): 219–249. arXiv:cond-mat / 0402109. Bibcode:1991IJMPB ... 5..219S. Дои:10.1142 / S0217979291000158. ISSN 0217-9792. S2CID 18042838.
  33. ^ а б Сачдев, Субир (1992). "Антиферромагнетики Гейзенберга Кагоме и треугольной решетки: упорядочение от квантовых флуктуаций и квантово-неупорядоченных основных состояний с неограниченными бозонными спинонами". Физический обзор B. 45 (21): 12377–12396. Bibcode:1992PhRvB..4512377S. Дои:10.1103 / PhysRevB.45.12377. ISSN 0163-1829. PMID 10001275.
  34. ^ Вэнь, X. Г. (1991). "Теория среднего поля состояний спиновой жидкости с конечной запрещенной зоной и топологическими порядками". Физический обзор B. 44 (6): 2664–2672. Bibcode:1991PhRvB..44.2664W. Дои:10.1103 / PhysRevB.44.2664. ISSN 0163-1829. PMID 9999836.
  35. ^ а б c d е Jalabert, Rodolfo A .; Сачдев, Субир (1991). «Спонтанное выравнивание фрустрированных связей в анизотропной трехмерной модели Изинга». Физический обзор B. 44 (2): 686–690. Bibcode:1991PhRvB..44..686J. Дои:10.1103 / PhysRevB.44.686. ISSN 0163-1829. PMID 9999168.
  36. ^ а б c Сачдев, Субир, Отображения двойственности для квантовых димеров (PDF)
  37. ^ а б c Сачдев, С .; Войта, М. (1999). «Нарушение трансляционной симметрии в двумерных антиферромагнетиках и сверхпроводниках» (PDF). J. Phys. Soc. JPN. 69, Supp. В: 1. arXiv:cond-mat / 9910231. Bibcode:1999 второй мат. 10231S.
  38. ^ Senthil, T .; Мотрунич О. (2002). «Микроскопические модели фракционированных фаз в сильно коррелированных системах». Физический обзор B. 66 (20): 205104. arXiv:cond-mat / 0201320. Bibcode:2002ПхРвБ..66т5104С. Дои:10.1103 / PhysRevB.66.205104. ISSN 0163-1829. S2CID 44027950.
  39. ^ Мотрунич, О. И .; Сентил, Т. (2002). «Экзотический порядок в простых моделях бозонных систем». Письма с физическими проверками. 89 (27): 277004. arXiv:cond-mat / 0205170. Bibcode:2002ПхРвЛ..89А7004М. Дои:10.1103 / PhysRevLett.89.277004. ISSN 0031-9007. PMID 12513235. S2CID 9496517.
  40. ^ Chung, C.H .; Marston, J. B .; Сачдев, Субир (2001). «Квантовые фазы антиферромагнетика Шастри-Сазерленда: приложение к SrCu.2(BO3)2". Физический обзор B. 64 (13): 134407. arXiv:cond-mat / 0102222. Bibcode:2001ПхРвБ..64м4407С. Дои:10.1103 / PhysRevB.64.134407. ISSN 0163-1829. S2CID 115132482.
  41. ^ Zayed, M.E .; Rüegg, Ch .; Larrea J., J .; Läuchli, A. M .; Panagopoulos, C .; Saxena, S. S .; Ellerby, M .; МакМорроу, Д. Ф .; Strässle, Th .; Klotz, S .; Hamel, G .; Садыков, Р. А .; Помякушин, В .; Boehm, M .; Хименес-Руис, М .; Schneidewind, A .; Помякушина, Э .; Stingaciu, M .; Кондер, К .; Рённов, Х. М. (2017). «4-спиновое синглетное состояние плакета в соединении Шастри – Сазерленда SrCu2 (BO3) 2». Природа Физика. 13 (10): 962–966. arXiv:1603.02039. Bibcode:2017НатФ..13..962Z. Дои:10.1038 / nphys4190. ISSN 1745-2473. S2CID 59402393.
  42. ^ Мэй, Цзя-Вэй; Чен, Цзи-Яо; Он, Хуан; Вэнь, Сяо-Ган (2017). "Спиновая жидкость с промежутками с Z2 топологический порядок для модели Кагоме Гейзенберга ». Физический обзор B. 95 (23): 235107. arXiv:1606.09639. Bibcode:2017PhRvB..95w5107M. Дои:10.1103 / PhysRevB.95.235107. ISSN 2469-9950. S2CID 119215027.
  43. ^ Панк, Матиас; Чоудхури, Дебанджан; Сачдев, Субир (2014). «Топологические возбуждения и динамический структурный фактор спиновых жидкостей на решетке кагоме». Природа Физика. 10 (4): 289–293. arXiv:1308.2222. Bibcode:2014НатФ..10..289П. Дои:10.1038 / nphys2887. ISSN 1745-2473. S2CID 106398490.
  44. ^ Хан, Тянь-Хэн; Helton, Joel S .; Чу, Шаоянь; Nocera, Daniel G .; Родригес-Ривера, Хосе А .; Брохольм, Коллин; Ли, Янг С. (2012). «Фракционированные возбуждения в спин-жидкостном состоянии антиферромагнетика на решетке кагоме». Природа. 492 (7429): 406–410. arXiv:1307.5047. Bibcode:2012Натура.492..406H. Дои:10.1038 / природа11659. ISSN 0028-0836. PMID 23257883. S2CID 4344923.
  45. ^ Fu, M .; Имаи, Т .; Han, T.-H .; Ли, Ю. С. (2015). "Доказательства основного состояния спиновой жидкости с разрывом в антиферромагнетике Кагоме Гейзенберга". Наука. 350 (6261): 655–658. arXiv:1511.02174. Bibcode:2015Научный ... 350..655F. Дои:10.1126 / science.aab2120. ISSN 0036-8075. PMID 26542565. S2CID 22287797.
  46. ^ Фэн, Зили; Ли, Чжэн; Мэн, Синь; Йи, Вэй; Вэй, юань; Чжан, Цзюнь; Ван, Янь-Чэн; Цзян, Вэй; Лю, Чжэн; Ли, Шиян; Лю, Фэн; Ло, Цзяньлинь; Ли, Шилян; Чжэн, Го-цин; Мэн, Цзы Ян; Мэй, Цзя-Вэй; Ши, Юго (2017). "Спинонные возбуждения с пробелами спин-1/2 в новом квантовом спиновом жидком соединении Кагоме Cu3Zn (OH)6FBr ". Письма о китайской физике. 34 (7): 077502. arXiv:1702.01658. Bibcode:2017ЧФЛ..34г7502Ф. Дои:10.1088 / 0256-307X / 34/7/077502. ISSN 0256-307X. S2CID 29531269.
  47. ^ Вэй, юань; Фэн, Зили; Lohstroh, Wiebke; Дела Крус, Кларина; Йи, Вэй; Ding, Z.F .; Zhang, J .; Тан, Ченг; Шу, Лэй; Ван, Ян-Ченг; Ло, Цзяньлинь; Мэй, Цзя-Вэй; Мэн, Цзы Ян; Ши, Юго; Ли, Шилян (2017). "Доказательства для Z2 топологическая упорядоченная квантовая спиновая жидкость в антиферромагнетике на решетке кагоме ». arXiv:1710.02991 [cond-mat.str-el].
  48. ^ Вэнь, Сяо-Ган (2017). "Открытие фракционированного нейтрального возбуждения топологического порядка спином 1/2". Письма о китайской физике. 34 (9): 090101. Bibcode:2017ЧФЛ..34i0101W. Дои:10.1088 / 0256-307X / 34/9/090101. HDL:1721.1/124012.
  49. ^ Bruin, J. A. N .; Sakai, H .; Perry, R. S .; Маккензи, А. П. (2013). «Сходство скоростей рассеяния в металлах, показывающих T-линейное удельное сопротивление». Наука. 339 (6121): 804–807. Bibcode:2013Научный ... 339..804B. Дои:10.1126 / science.1227612. ISSN 0036-8075. PMID 23413351. S2CID 206544038.
  50. ^ Вегнер, Франц Дж. (1971). «Двойственность в обобщенных моделях Изинга и фазовые переходы без параметров локального порядка». Журнал математической физики. 12 (10): 2259–2272. Bibcode:1971JMP .... 12,2259 Вт. Дои:10.1063/1.1665530. ISSN 0022-2488.
  51. ^ Шулер, Майкл; Уитситт, Сет; Генри, Луи-Поль; Сачдев, Субир; Лаухли, Андреас М. (2016). "Универсальные сигнатуры квантовых критических точек из спектров тора конечных размеров: окно в операторное содержание многомерных конформных теорий поля". Письма с физическими проверками. 117 (21): 210401. arXiv:1603.03042. Bibcode:2016PhRvL.117u0401S. Дои:10.1103 / PhysRevLett.117.210401. ISSN 0031-9007. PMID 27911517. S2CID 6860115.
  52. ^ Фрадкин, Эдуардо; Шенкер, Стивен Х. (1979). «Фазовые диаграммы решеточных калибровочных теорий с полями Хиггса». Физический обзор D. 19 (12): 3682–3697. Bibcode:1979ПхРвД..19.3682Ф. Дои:10.1103 / PhysRevD.19.3682. ISSN 0556-2821.
  53. ^ а б c Senthil, T .; Балентс, Леон; Сачдев, Субир; Вишванат, Ашвин; Фишер, Мэтью П. А. (2004). «Квантовая критичность за пределами парадигмы Ландау-Гинзбурга-Вильсона». Физический обзор B. 70 (14): 144407. arXiv:cond-mat / 0312617. Bibcode:2004ПхРвБ..70н4407С. Дои:10.1103 / PhysRevB.70.144407. ISSN 1098-0121. S2CID 13489712.
  54. ^ Чубуков, Андрей В .; Senthil, T .; Сачдев, Субир (1994). «Универсальные магнитные свойства фрустрированных квантовых антиферромагнетиков в двух измерениях». Письма с физическими проверками. 72 (13): 2089–2092. arXiv:cond-mat / 9311045. Bibcode:1994PhRvL..72.2089C. Дои:10.1103 / PhysRevLett.72.2089. ISSN 0031-9007. PMID 10055785. S2CID 18732398.
  55. ^ а б Senthil, T .; Вишванат, Ашвин; Балентс, Леон; Сачдев, Субир; Фишер, Мэтью П. А. (2004). «Деконфигурированные квантовые критические точки». Наука. 303 (5663): 1490–1494. arXiv:cond-mat / 0311326. Bibcode:2004Научный ... 303.1490S. Дои:10.1126 / science.1091806. ISSN 0036-8075. PMID 15001771. S2CID 7023655.
  56. ^ Фрадкин, Эдуардо; Huse, David A .; Moessner, R .; Оганесян, В .; Сонди, С. Л. (2004). «Двудольные точки Рохсара – Кивельсона и деконфайнмент Кантора». Физический обзор B. 69 (22): 224415. arXiv:cond-mat / 0311353. Bibcode:2004PhRvB..69v4415F. Дои:10.1103 / PhysRevB.69.224415. ISSN 1098-0121. S2CID 119328669.
  57. ^ Вишванат, Ашвин; Баленц, Л .; Сентил, Т. (2004). «Квантовая критичность и деконфайнмент в фазовых переходах между твердыми телами с валентной связью». Физический обзор B. 69 (22): 224416. arXiv:cond-mat / 0311085. Bibcode:2004PhRvB..69v4416V. Дои:10.1103 / PhysRevB.69.224416. ISSN 1098-0121. S2CID 118819626.
  58. ^ Чубуков, Андрей В .; Сачдев, Субир; Е, Цзиньву (1994). «Теория двумерных квантовых антиферромагнетиков Гейзенберга с почти критическим основным состоянием». Физический обзор B. 49 (17): 11919–11961. arXiv:cond-mat / 9304046. Bibcode:1994PhRvB..4911919C. Дои:10.1103 / PhysRevB.49.11919. ISSN 0163-1829. PMID 10010065. S2CID 10371761.
  59. ^ Мурти, Ганпатия; Сачдев, Субир (1990). "Действие инстантонов-ежей в неупорядоченной фазе (2 + 1) -мерной КПN − 1 модель". Ядерная физика B. 344 (3): 557–595. Bibcode:1990НуФБ.344..557М. Дои:10.1016/0550-3213(90)90670-9. ISSN 0550-3213.
  60. ^ Дайер, Итан; Мезей, Марк; Pufu, Silviu S .; Сачдев, Субир (2015). «Масштабные размерности монопольных операторов в КП.N-1 теория в 2 + 1 измерениях ». Журнал физики высоких энергий. 2015 (6): 37. arXiv:1504.00368. Bibcode:2015JHEP ... 06..037D. Дои:10.1007 / JHEP06 (2015) 037. ISSN 1029-8479. S2CID 9724456.
  61. ^ Дайер, Итан; Мезей, Марк; Pufu, Silviu S .; Сачдев, Субир (2016). "Исправление к: Масштабирование размерностей монопольных операторов в CPN-1 теория в 2 + 1 измерениях ». Журнал физики высоких энергий. 2016 (3): 111. arXiv:1504.00368. Bibcode:2016JHEP ... 03..111D. Дои:10.1007 / JHEP03 (2016) 111. ISSN 1029-8479. S2CID 195304831.
  62. ^ Блок, Мэтью С .; Мелко, Роджер Г .; Каул, Рибху К. (2013). "Судьба КПN-1 Фиксированные точки с q Монополи ». Письма с физическими проверками. 111 (13): 137202. arXiv:1307.0519. Bibcode:2013ПхРвЛ.111м7202Б. Дои:10.1103 / PhysRevLett.111.137202. ISSN 0031-9007. PMID 24116811. S2CID 23088057.
  63. ^ Парколле, Оливье; Жорж, Антуан (1999). «Неферми-жидкостный режим легированного изолятора Мотта». Физический обзор B. 59 (8): 5341–5360. arXiv:cond-mat / 9806119. Bibcode:1999ПхРвБ..59.5341П. Дои:10.1103 / PhysRevB.59.5341. ISSN 0163-1829. S2CID 16912120.
  64. ^ Жорж, А .; Parcollet, O .; Сачдев, С. (2001). «Квантовые флуктуации почти критического спинового стекла Гейзенберга». Физический обзор B. 63 (13): 134406. arXiv:cond-mat / 0009388. Bibcode:2001ПхРвБ..63м4406Г. Дои:10.1103 / PhysRevB.63.134406. ISSN 0163-1829. S2CID 10445601.
  65. ^ Сачдев, Субир; Янг, А. П. (1997). «Низкотемпературная релаксационная динамика цепи Изинга в поперечном поле». Письма с физическими проверками. 78 (11): 2220–2223. arXiv:cond-mat / 9609185. Bibcode:1997ПхРвЛ..78.2220С. Дои:10.1103 / PhysRevLett.78.2220. ISSN 0031-9007. S2CID 31110608.
  66. ^ Сачдев, Субир; Дамле, Кедар (1997). "Низкотемпературная спиновая диффузия в одномерной квантовой O (3) нелинейной модели". Письма с физическими проверками. 78 (5): 943–946. arXiv:cond-mat / 9610115. Bibcode:1997ПхРвЛ..78..943С. Дои:10.1103 / PhysRevLett.78.943. ISSN 0031-9007. S2CID 51363066.
  67. ^ Дамле, Кедар; Сачдев, Субир (1998). "Спиновая динамика и транспорт в одномерных гейзенберговских антиферромагнетиках с зазором при ненулевых температурах". Физический обзор B. 57 (14): 8307–8339. arXiv:cond-mat / 9711014. Bibcode:1998ПхРвБ..57.8307Д. Дои:10.1103 / PhysRevB.57.8307. ISSN 0163-1829. S2CID 15363782.
  68. ^ Takigawa, M .; Асано, Т .; Ajiro, Y .; Mekata, M .; Уэмура, Ю. Дж. (1996). "Динамика в S = 1 одномерном антиферромагнетике AgVP.2S6 через 31P и 51V ЯМР ». Письма с физическими проверками. 76 (12): 2173–2176. Bibcode:1996ПхРвЛ..76.2173Т. Дои:10.1103 / PhysRevLett.76.2173. ISSN 0031-9007. PMID 10060624.
  69. ^ Xu, G .; Broholm, C .; Soh, Y.-A .; Aeppli, G .; DiTusa, J. F .; Chen, Y .; Kenzelmann, M .; Frost, C.D .; Ито, Т .; Ока, К .; Такаги, Х. (2007). «Мезоскопическая фазовая когерентность в квантовой спиновой жидкости». Наука. 317 (5841): 1049–1052. arXiv:0804.0211. Bibcode:2007Научный ... 317.1049X. Дои:10.1126 / science.1143831. ISSN 0036-8075. PMID 17656685. S2CID 46317974.
  70. ^ Кинросс, А. В .; Fu, M .; Munsie, T. J .; Dabkowska, H.A .; Люк, Г. М .; Сачдев, Субир; Имаи, Т. (2014). "Эволюция квантовых флуктуаций вблизи квантовой критической точки системы цепей Изинга поперечного поля CoNb"2О6". Физический обзор X. 4 (3): 031008. arXiv:1401.6917. Bibcode:2014PhRvX ... 4c1008K. Дои:10.1103 / PhysRevX.4.031008. ISSN 2160-3308. S2CID 53464054.
  71. ^ Сачдев, С .; Buragohain, C .; Войта, М. (1999). «Квантовая примесь в почти критическом двумерном антиферромагнетике». Наука. 286 (5449): 2479–2482. arXiv:cond-mat / 0004156. Дои:10.1126 / science.286.5449.2479. ISSN 0036-8075. PMID 10617456. S2CID 33160119.
  72. ^ Колежук Алексей; Сачдев, Субир; Biswas, Rudro R .; Чен, Пэйцю (2006). «Теория квантовых примесей в спиновых жидкостях». Физический обзор B. 74 (16): 165114. arXiv:cond-mat / 0606385. Bibcode:2006ПхРвБ..74п5114К. Дои:10.1103 / PhysRevB.74.165114. ISSN 1098-0121. S2CID 119375810.
  73. ^ Каул, Рибху К .; Мелко, Роджер Г .; Метлицкий, Макс А .; Сачдев, Субир (2008). «Отображение порядка связи вблизи немагнитных примесей в антиферромагнетиках с квадратной решеткой». Письма с физическими проверками. 101 (18): 187206. arXiv:0808.0495. Bibcode:2008ПхРвЛ.101р7206К. Дои:10.1103 / PhysRevLett.101.187206. ISSN 0031-9007. PMID 18999862. S2CID 13624296.
  74. ^ Сачдев, Субир; Sengupta, K .; Гирвин, С. М. (2002). «Изоляторы Мотта в сильных электрических полях». Физический обзор B. 66 (7): 075128. arXiv:cond-mat / 0205169. Bibcode:2002ПхРвБ..66г5128С. Дои:10.1103 / PhysRevB.66.075128. ISSN 0163-1829. S2CID 119478443.
  75. ^ Саймон, Ионафан; Bakr, Waseem S .; Ма, Жуйчао; Тай, М. Эрик; Preiss, Philipp M .; Грейнер, Маркус (2011). «Квантовое моделирование антиферромагнитных спиновых цепочек в оптической решетке». Природа. 472 (7343): 307–312. arXiv:1103.1372. Bibcode:2011Натура.472..307С. Дои:10.1038 / природа09994. ISSN 0028-0836. PMID 21490600. S2CID 3790620.
  76. ^ Meinert, F .; Марк, М. Дж .; Кирилов, Э .; Lauber, K .; Weinmann, P .; Дейли, А. Дж .; Nägerl, H.-C. (2013). «Квантовое гашение в атомной одномерной цепи Изинга». Письма с физическими проверками. 111 (5): 053003. arXiv:1304.2628. Bibcode:2013ПхРвЛ.111э3003М. Дои:10.1103 / PhysRevLett.111.053003. ISSN 0031-9007. PMID 23952393. S2CID 27242806.
  77. ^ Фендли, Пол; Sengupta, K .; Сачдев, Субир (2004). «Конкурирующие порядки волн плотности в одномерной модели жесткого бозона». Физический обзор B. 69 (7): 075106. arXiv:cond-mat / 0309438. Bibcode:2004ПхРвБ..69г5106Ф. Дои:10.1103 / PhysRevB.69.075106. ISSN 1098-0121. S2CID 51063893.
  78. ^ Берниен, Ханнес; Шварц, Сильвен; Кизлинг, Александр; Левин, Гарри; Омран, Ахмед; Пихлер, Ханнес; Чхве, Сунвон; Зибров, Александр С .; Эндрес, Мануэль; Грейнер, Маркус; Вулетич, Владан; Лукин, Михаил Д. (2017). «Исследование динамики многих тел на 51-атомном квантовом симуляторе». Природа. 551 (7682): 579–584. arXiv:1707.04344. Bibcode:2017Натура.551..579Б. Дои:10.1038 / природа24622. ISSN 0028-0836. PMID 29189778. S2CID 205261845.
  79. ^ Senthil, T .; Сачдев, Субир; Войта, Маттиас (2003). «Фракционированные ферми-жидкости». Письма с физическими проверками. 90 (21): 216403. arXiv:cond-mat / 0209144. Bibcode:2003ПхРвЛ..90у6403С. Дои:10.1103 / PhysRevLett.90.216403. ISSN 0031-9007. PMID 12786577. S2CID 16211890.
  80. ^ а б Senthil, T .; Войта, Матиас; Сачдев, Субир (2004). «Слабый магнетизм и неферми-жидкости вблизи критических точек тяжелых фермионов». Физический обзор B. 69 (3): 035111. arXiv:cond-mat / 0305193. Bibcode:2004PhRvB..69c5111S. Дои:10.1103 / PhysRevB.69.035111. ISSN 1098-0121. S2CID 28588064.
  81. ^ Парамеканти, Арун; Вишванат, Ашвин (2004). "Распространение теоремы Латтинжера на Z2 фракционированные фазы вещества ». Физический обзор B. 70 (24): 245118. arXiv:cond-mat / 0406619. Bibcode:2004ПхРвБ..70х5118П. Дои:10.1103 / PhysRevB.70.245118. ISSN 1098-0121. S2CID 119509835.
  82. ^ Каул, Рибху К .; Ким, Ён Бэк; Сачдев, Субир; Сентил, Т. (2008). «Алгебраические зарядовые жидкости». Природа Физика. 4 (1): 28–31. arXiv:0706.2187. Bibcode:2008НатФ ... 4 ... 28К. Дои:10.1038 / nphys790. ISSN 1745-2473. S2CID 51799403.
  83. ^ а б Сачдев, Субир (2016). «Эмерджентные калибровочные поля и высокотемпературные сверхпроводники». Философские труды Королевского общества A: математические, физические и инженерные науки. 374 (2075): 20150248. arXiv:1512.00465. Bibcode:2016RSPTA.37450248S. Дои:10.1098 / rsta.2015.0248. ISSN 1364-503X. PMID 27458260. S2CID 19630107.
  84. ^ а б Сачдев, Субир; Чоудхури, Дебанджан (2016). «Новые металлические состояния купратов: топологические ферми-жидкости и странные металлы». Успехи теоретической и экспериментальной физики. 2016 (12): 12C102. arXiv:1605.03579. Bibcode:2016PTEP.2016lC102S. Дои:10.1093 / ptep / ptw110. ISSN 2050-3911. S2CID 119275712.
  85. ^ Кац, Эмануэль; Сачдев, Субир; Соренсен, Эрик С .; Витчак-Кремпа, Уильям (2014). «Конформные теории поля при ненулевой температуре: операторные разложения, Монте-Карло и голография». Физический обзор B. 90 (24): 245109. arXiv:1409.3841. Bibcode:2014PhRvB..90x5109K. Дои:10.1103 / PhysRevB.90.245109. ISSN 1098-0121. S2CID 7679342.
  86. ^ Herzog, Christopher P .; Ковтун, Павел; Сачдев, Субир; Сын, Дам Тхань (2007). «Квантовый критический перенос, двойственность и М-теория». Физический обзор D. 75 (8): 085020. arXiv:hep-th / 0701036. Bibcode:2007ПхРвД..75х5020Х. Дои:10.1103 / PhysRevD.75.085020. ISSN 1550-7998. S2CID 51192704.
  87. ^ Майерс, Роберт С .; Сачдев, Субир; Сингх, Аджай (2011). «Голографический квантовый критический перенос без автодуальности». Физический обзор D. 83 (6): 066017. arXiv:1010.0443. Bibcode:2011ПхРвД..83ф6017М. Дои:10.1103 / PhysRevD.83.066017. ISSN 1550-7998. S2CID 8917892.
  88. ^ Витчак-Кремпа, Уильям; Соренсен, Эрик С .; Сачдев, Субир (2014). «Динамика квантовой критичности, обнаруженная квантовым Монте-Карло и голографией» (PDF). Природа Физика. 10 (5): 361–366. arXiv:1309.2941. Bibcode:2014НатФ..10..361Вт. Дои:10.1038 / nphys2913. ISSN 1745-2473. S2CID 53623028.
  89. ^ Витчак-Кремпа, Уильям; Сачдев, Субир (2012). «Квазинормальные режимы квантовой критичности». Физический обзор B. 86 (23): 235115. arXiv:1210.4166. Bibcode:2012PhRvB..86w5115W. Дои:10.1103 / PhysRevB.86.235115. ISSN 1098-0121. S2CID 44049139.
  90. ^ Hartnoll, Sean A .; Ковтун, Павел К .; Мюллер, Маркус; Сачдев, Субир (2007). «Теория эффекта Нернста вблизи квантовых фазовых переходов в конденсированной среде и в дионных черных дырах». Физический обзор B. 76 (14): 144502. arXiv:0706.3215. Bibcode:2007PhRvB..76n4502H. Дои:10.1103 / PhysRevB.76.144502. ISSN 1098-0121. S2CID 50832996.
  91. ^ Лукас, Эндрю; Сачдев, Субир (2015). «Матричная теория памяти магнитотранспорта в странных металлах». Физический обзор B. 91 (19): 195122. arXiv:1502.04704. Bibcode:2015PhRvB..91s5122L. Дои:10.1103 / PhysRevB.91.195122. ISSN 1098-0121. S2CID 58941656.
  92. ^ Мюллер, Маркус; Фриц, Ларс; Сачдев, Субир (2008). «Квантово-критический релятивистский магнитотранспорт в графене». Физический обзор B. 78 (11): 115406. arXiv:0805.1413. Bibcode:2008PhRvB..78k5406M. Дои:10.1103 / PhysRevB.78.115406. ISSN 1098-0121. S2CID 2501609.
  93. ^ Лукас, Эндрю; Дэвисон, Ричард А .; Сачдев, Субир (2016). «Гидродинамическая теория термоэлектрического переноса и отрицательного магнитосопротивления в полуметаллах Вейля». Труды Национальной академии наук. 113 (34): 9463–9468. arXiv:1604.08598. Bibcode:2016ПНАС..113.9463Л. Дои:10.1073 / pnas.1608881113. ISSN 0027-8424. ЧВК 5003291. PMID 27512042.
  94. ^ Гот, Йоханнес; Ниманн, Анна С .; Менг, Тобиас; Грушин, Адольфо Г .; Ландштейнер, Карл; Гоцманн, Бернд; Менгес, Фабиан; Шмидт, Маркус; Шекхар, Чандра; Зюсс, Вики; Хюне, Рубен; Реллингхаус, Бернд; Фельзер, Клаудиа; Ян, Бинхай; Нильш, Корнелиус (2017). «Экспериментальные признаки смешанной аксиально-гравитационной аномалии в полуметалле Вейля NbP». Природа. 547 (7663): 324–327. arXiv:1703.10682. Bibcode:2017Натура.547..324G. Дои:10.1038 / природа23005. ISSN 0028-0836. PMID 28726829. S2CID 205257613.
  95. ^ Болл, Филипп (2017). «Гравитационный эффект Большого взрыва наблюдается в лабораторном кристалле». Природа. Дои:10.1038 / природа.2017.22338. ISSN 1476-4687.
  96. ^ Демлер, Юджин; Сачдев, Субир; Чжан, Ин (2001). «Спиновые квантовые переходы сверхпроводников в магнитном поле». Письма с физическими проверками. 87 (6): 067202. arXiv:cond-mat / 0103192. Bibcode:2001ПхРвЛ..87ф7202Д. Дои:10.1103 / PhysRevLett.87.067202. ISSN 0031-9007. PMID 11497851. S2CID 1423617.
  97. ^ Чжан, Инь; Демлер, Юджин; Сачдев, Субир (2002). «Конкурирующие порядки в магнитном поле: порядок спина и заряда в купратных сверхпроводниках». Физический обзор B. 66 (9): 094501. arXiv:cond-mat / 0112343. Bibcode:2002PhRvB..66i4501Z. Дои:10.1103 / PhysRevB.66.094501. ISSN 0163-1829. S2CID 13856528.
  98. ^ Озеро, Б .; Rønnow, H.M .; Christensen, N.B .; Aeppli, G .; Lefmann, K .; МакМорроу, Д. Ф .; Vorderwisch, P .; Smeibidl, P .; Mangkorntong, N .; Sasagawa, T .; Nohara, M .; Takagi, H .; Мейсон, Т. Э. (2002). «Антиферромагнитный порядок, индуцированный приложенным магнитным полем в высокотемпературном сверхпроводнике». Природа. 415 (6869): 299–302. arXiv:cond-mat / 0201349. Bibcode:2002Натурал.415..299л. Дои:10.1038 / 415299a. ISSN 0028-0836. PMID 11797002. S2CID 4354661.
  99. ^ Хайкович, Б .; Wakimoto, S .; Birgeneau, R.J .; Кастнер, М. А .; Lee, Y. S .; Smeibidl, P .; Vorderwisch, P .; Ямада, К. (2005). "Индуцированный полем переход между магнитно-неупорядоченной и упорядоченной фазами в недодопированных La2-хSrИксCuO4". Физический обзор B. 71 (22): 220508. arXiv:cond-mat / 0411355. Bibcode:2005PhRvB..71v0508K. Дои:10.1103 / PhysRevB.71.220508. ISSN 1098-0121. S2CID 118979811.
  100. ^ Berg, E .; Метлицкий, М. А .; Сачдев, С. (2012). "Беспроблемный квантовый Монте-Карло возникновения антиферромагнетизма в металлах". Наука. 338 (6114): 1606–1609. arXiv:1206.0742. Bibcode:2012Sci ... 338.1606B. Дои:10.1126 / science.1227769. ISSN 0036-8075. PMID 23258893. S2CID 20745901.
  101. ^ Сюй, Ченке; Мюллер, Маркус; Сачдев, Субир (2008). «Изинговый и спиновый порядки в сверхпроводниках на основе железа». Физический обзор B. 78 (2): 020501. arXiv:0804.4293. Bibcode:2008PhRvB..78b0501X. Дои:10.1103 / PhysRevB.78.020501. ISSN 1098-0121. S2CID 6815720.
  102. ^ Сачдев, Субир; Ла Плака, Роландо (2013). «Порядок связи в двумерных металлах с антиферромагнитными обменными взаимодействиями». Письма с физическими проверками. 111 (2): 027202. arXiv:1303.2114. Bibcode:2013ПхРвЛ.111б7202С. Дои:10.1103 / PhysRevLett.111.027202. ISSN 0031-9007. PMID 23889434. S2CID 14248654.
  103. ^ Fujita, K .; Hamidian, M. H .; Эдкинс, С. Д .; Kim, C.K .; Kohsaka, Y .; Azuma, M .; Takano, M .; Takagi, H .; Eisaki, H .; Uchida, S.-i .; Allais, A .; Лоулер, М. Дж .; Kim, E.-A .; Сачдев, С .; Дэвис, Дж. С. С. (2014). "Прямая фазочувствительная идентификация d-форм-фактор волны плотности в недодопированных купратах ». Труды Национальной академии наук. 111 (30): E3026 – E3032. arXiv:1404.0362. Bibcode:2014PNAS..111E3026F. Дои:10.1073 / pnas.1406297111. ISSN 0027-8424. ЧВК 4121838. PMID 24989503.
  104. ^ Комин, Р .; Sutarto, R .; Он, F .; да Силва Нето, E. H .; Chauviere, L .; Fraño, A .; Liang, R .; Харди, W. N .; Бонн, Д. А .; Yoshida, Y .; Eisaki, H .; Achkar, A.J .; Hawthorn, D.G .; Keimer, B .; Савацкий, Г. А .; Дамаскелли, А. (2015). «Симметрия порядка заряда в купратах». Материалы Природы. 14 (8): 796–800. arXiv:1402.5415. Bibcode:2015НатМа..14..796С. Дои:10.1038 / nmat4295. ISSN 1476-1122. PMID 26006005. S2CID 11830487.
  105. ^ Hamidian, M. H .; Эдкинс, С. Д .; Ким, Чунг Ку; Davis, J.C .; Mackenzie, A. P .; Eisaki, H .; Uchida, S .; Лоулер, М. Дж .; Kim, E.-A .; Сачдев, С .; Фудзита, К. (2016). "Электронная структура купрата на атомном уровне d-симметрия формфактора плотности волнового состояния ". Природа Физика. 12 (2): 150–156. arXiv:1507.07865. Bibcode:2016НатФ..12..150Ч. Дои:10.1038 / nphys3519. ISSN 1745-2473. S2CID 117974569.
  106. ^ Forgan, E.M .; Blackburn, E .; Холмс, А. Т .; Briffa, A.K. R .; Chang, J .; Bouchenoire, L .; Brown, S.D .; Лян, Жуйсин; Бонн, Д .; Харди, W. N .; Christensen, N.B .; Циммерманн, М. В .; Hücker, M .; Хайден, С. М. (2015). «Микроскопическая структура волн зарядовой плотности в недодопированном YBa.2Cu3О6.54 выявлено методом рентгеновской дифракции ». Nature Communications. 6: 10064. Bibcode:2015НатКо ... 610064F. Дои:10.1038 / ncomms10064. ISSN 2041-1723. ЧВК 4682044. PMID 26648114.
  107. ^ Chu, J.-H .; Kuo, H.-H .; Analytis, J. G .; Фишер, И. Р. (2012). «Дивергентная нематическая восприимчивость в сверхпроводнике арсенида железа». Наука. 337 (6095): 710–712. arXiv:1203.3239. Bibcode:2012Наука ... 337..710C. Дои:10.1126 / science.1221713. ISSN 0036-8075. PMID 22879513. S2CID 8777939.
  108. ^ Чоудхури, Дебанджан; Сачдев, Субир (2014). «Плотно-волновые неустойчивости фракционированных ферми-жидкостей». Физический обзор B. 90 (24): 245136. arXiv:1409.5430. Bibcode:2014PhRvB..90x5136C. Дои:10.1103 / PhysRevB.90.245136. ISSN 1098-0121. S2CID 44966610.
  109. ^ Badoux, S .; Tabis, W .; Laliberté, F .; Grissonnanche, G .; Vignolle, B .; Vignolles, D .; Béard, J .; Бонн, Д. А .; Харди, W. N .; Liang, R .; Doiron-Leyraud, N .; Тайлефер, Луи; Пруст, Кирилл (2016). «Изменение плотности носителей в критической точке псевдощели купратного сверхпроводника». Природа. 531 (7593): 210–214. arXiv:1511.08162. Bibcode:2016Натура.531..210Б. Дои:10.1038 / природа16983. ISSN 0028-0836. PMID 26901870. S2CID 205247746.
  110. ^ Сачдев, Субир; Метлицкий, Макс А .; Ци, Ян; Сюй, Ченке (2009). «Колеблющиеся волны спиновой плотности в металлах». Физический обзор B. 80 (15): 155129. arXiv:0907.3732. Bibcode:2009PhRvB..80o5129S. Дои:10.1103 / PhysRevB.80.155129. ISSN 1098-0121. S2CID 28060808.

внешняя ссылка