WikiDer > Теорема Букингема π

В инженерии, прикладной математике и физике Buckingham π теорема это ключ теорема в размерный анализ. Это формализация Метод Рэлея размерного анализа. В общих чертах теорема утверждает, что если существует физически значимое уравнение, включающее определенное число п физических переменных, то исходное уравнение можно переписать в терминах набора п = п − k безразмерные параметры π₁, π₂, ..., π_п построенный из исходных переменных. (Здесь k - количество задействованных физических измерений; это получается как классифицировать конкретного матрица.)

Теорема предоставляет метод вычисления наборов безразмерных параметров по заданным переменным, или обезразмеривание, даже если вид уравнения еще неизвестен.

Букингем π Теорема указывает на то, что выполнение законов физики не зависит от конкретной системы единиц. Утверждение этой теоремы состоит в том, что любой физический закон может быть выражен как личность включающие только безразмерные комбинации (отношения или произведения) переменных, связанных законом (например, давление и объем связаны соотношением Закон Бойля - они обратно пропорциональны). Если бы значения безразмерных комбинаций менялись вместе с системами единиц, то уравнение не было бы тождественным, и теорема Бэкингема не выполнялась.

История

Хотя назван в честь Эдгар Бэкингем, то π Теорема была впервые доказана французским математиком Джозеф Бертран^[1] в 1878 г. Бертран рассматривал только частные случаи задач электродинамики и теплопроводности, но его статья содержит, в различных терминах, все основные идеи современного доказательства теоремы и ясно указывает на полезность теоремы для моделирования физических явлений. Техника использования теоремы («метод размерностей») получила широкую известность благодаря работам А. Рэлей. Первое применение π теорема в общем случае^[2] зависимость падения давления в трубе от управляющих параметров, вероятно, восходит к 1892 году,^[3] эвристическое доказательство с использованием разложения в ряд до 1894 г.^[4]

Формальное обобщение π Теорема для случая произвольного числа величин была впервые дана А. Ващи в 1892 г.^[5] затем в 1911 г. - по-видимому независимо - А. Федерман^[6] и Д. Рябушинский,^[7] и снова в 1914 году Бэкингемом.^[8] Именно в статье Бэкингема было введено использование символа "π_я"для безразмерных переменных (или параметров), и это источник названия теоремы.

Заявление

Более формально количество безразмерных членов, которые могут быть образованы, п, равно ничтожность из размерная матрица, и k это классифицировать. В экспериментальных целях разные системы, которые имеют одинаковое описание в терминах этих безразмерные числа эквивалентны.

С математической точки зрения, если у нас есть физически значимое уравнение, такое как

${ displaystyle f (q_ {1}, q_ {2}, ldots, q_ {n}) = 0,}$

где q_я являются п независимых физических переменных, и они выражаются через k независимых физических единиц, то приведенное выше уравнение можно переформулировать как

${ Displaystyle F ( pi _ {1}, pi _ {2}, ldots, pi _ {p}) = 0,}$

где π_я - безразмерные параметры, построенные из q_я к п = п − k безразмерные уравнения - так называемые Пи группы - формы

${ displaystyle pi _ {i} = q_ {1} ^ {a_ {1}} , q_ {2} ^ {a_ {2}} cdots q_ {n} ^ {a_ {n}},}$

где показатели а_я являются рациональными числами (их всегда можно принять за целые числа, переопределив π_я как возведенная в степень, очищающую все знаменатели).

Значимость

Букингем π Теорема предоставляет метод для вычисления наборов безразмерных параметров из заданных переменных, даже если форма уравнения остается неизвестной. Однако выбор безразмерных параметров не уникален; Теорема Бэкингема предоставляет только способ создания наборов безразмерных параметров и не указывает наиболее «физически значимые».

Две системы, у которых эти параметры совпадают, называются похожий (как с похожие треугольники, они отличаются только масштабом); они эквивалентны для целей уравнения, и экспериментатор, желающий определить форму уравнения, может выбрать наиболее удобный. Самое главное, теорема Бэкингема описывает связь между числом переменных и фундаментальными измерениями.

Доказательство

Контур

Предполагается, что пространство основных и производных физических единиц образует векторное пространство над рациональное число, с фундаментальными единицами в качестве базисных векторов и с умножением физических единиц в качестве операции «сложения векторов» и возведением в степень в качестве операции «скалярного умножения»: представляют размерную переменную как набор показателей, необходимых для основных единиц ( со степенью нуля, если конкретная основная единица отсутствует). Например, стандартная сила тяжести грамм имеет единицы ${ Displaystyle D / T ^ {2} = D ^ {1} T ^ {- 2}}$ (расстояние во времени в квадрате), поэтому он представлен как вектор ${ displaystyle (1, -2)}$ относительно основы фундаментальных единиц (расстояние, время).

Согласование физических единиц в наборах физических уравнений затем можно рассматривать как наложение линейных ограничений в векторном пространстве физических единиц.

Формальное доказательство

Учитывая систему п размерные переменные (с физическими размерами) в k основные (базовые) размеры, запишите размерная матрица M, строки которого являются основными измерениями, а столбцы - измерениями переменных: (я, j) -я запись - это мощность я-го фундаментального измерения в j-я переменная. Матрицу можно интерпретировать как комбинацию размеров переменных величин и выдачу размеров этого продукта в основных измерениях. Так

${ Displaystyle M { begin {bmatrix} a_ {1} vdots a_ {n} end {bmatrix}}}$

это единицы

${ displaystyle q_ {1} ^ {a_ {1}} , q_ {2} ^ {a_ {2}} cdots q_ {n} ^ {a_ {n}}.}$

Безразмерная переменная - это величина с фундаментальными измерениями, возведенными в нулевую степень (нулевой вектор векторного пространства по фундаментальным измерениям), что эквивалентно ядро этой матрицы.

Посредством теорема ранга-недействительности, система п векторы (столбцы матрицы) в k линейно независимые измерения (ранг матрицы - это количество фундаментальных измерений) оставляет нулевое значение p, удовлетворяющее (п = п − k), где недействительность - это количество посторонних измерений, которые могут быть выбраны безразмерными.

В качестве безразмерных переменных всегда можно принять целочисленные комбинации размерных переменных ( расчетные знаменатели). Математически не существует естественного выбора безразмерных переменных; некоторые варианты безразмерных переменных более физически значимы, и именно они используются в идеале.

В Международная система единиц определяет k = 7 базовых единиц, которые являются ампер, кельвин, второй, метр, килограмм, кандела и крот. Иногда полезно вводить дополнительные базовые единицы и методы для уточнения техники анализа размеров (см. ориентационный анализ и ссылка ^[9])

Примеры

Скорость

Этот пример прост, но служит для демонстрации процедуры.

Предположим, автомобиль движется со скоростью 100 км / ч; сколько времени нужно, чтобы проехать 200 км?

В этом вопросе рассматриваются три размерные переменные: расстояние d, время т, а скорость v, и мы ищем некий закон вида т = Продолжительность(v, d) . Эти переменные допускают основу из двух измерений: измерение времени. Т и расстояние D. Таким образом получается 3 - 2 = 1 безразмерная величина.

Размерная матрица

${ displaystyle M = { begin {bmatrix} 1 & 0 & ; ; ; 1 0 & 1 & -1 end {bmatrix}}.}$

в котором строки соответствуют базовым размерам D и Т, а столбцы к рассматриваемым размерам D, Т, и V, где последний означает размерность скорости. Элементы матрицы соответствуют степеням, до которых должны быть увеличены соответствующие размеры. Например, в третьем столбце (1, −1) указано, что V = D⁰Т⁰V¹, представленный вектором-столбцом ${ Displaystyle mathbf {v} = [0,0,1]}$, выражается через базовые размеры как ${ Displaystyle V = D ^ {1} T ^ {- 1} = D / T}$, поскольку ${ Displaystyle М mathbf {v} = [1, -1]}$.

Для безразмерной постоянной ${ displaystyle pi = D ^ {a_ {1}} T ^ {a_ {2}} V ^ {a_ {3}}}$, ищем векторы ${ Displaystyle mathbf {а} = [а_ {1}, а_ {2}, а_ {3}]}$ такое, что произведение матрицы на вектор Mа равен нулевому вектору [0,0]. В линейной алгебре набор векторов с этим свойством известен как ядро (или пустое пространство) из ( линейная карта представлен) размерной матрицей. В этом частном случае его ядро ​​одномерно. Размерная матрица, как написано выше, находится в сокращенная форма эшелона строки, поэтому можно считать ненулевой вектор ядра с точностью до мультипликативной константы:

${ displaystyle mathbf {a} = { begin {bmatrix} -1 ; ; ; 1 ; ; ; 1 end {bmatrix}}.}$

Если бы размерная матрица еще не была уменьшена, можно было бы выполнить Исключение Гаусса – Жордана на размерной матрице, чтобы упростить определение ядра. Отсюда следует, что безразмерную константу, заменяя размеры соответствующими размерными переменными, можно записать:

${ displaystyle pi = d ^ {- 1} t ^ {1} v ^ {1} = tv / d.}$

Поскольку ядро ​​определяется только с точностью до мультипликативной константы, указанная выше безразмерная константа, возведенная в любую произвольную степень, дает другую (эквивалентную) безразмерную константу.

Таким образом, размерный анализ дал общее уравнение, связывающее три физические переменные:

${ Displaystyle е ( пи) = 0,}$

или, позволяя ${ displaystyle C}$ обозначить нуль функции ${ displaystyle f}$,

${ displaystyle pi = C,}$

который можно записать как

${ displaystyle t = C { frac {d} {v}},}$

Фактическая взаимосвязь между тремя переменными просто ${ displaystyle d = vt}$. Другими словами, в этом случае ${ displaystyle f}$ имеет один физически значимый корень, и это единство. Тот факт, что только одно значение C будет делать и то, что он равен 1, методом размерного анализа не выявляется.

Простой маятник

Мы хотим определить период Т малых колебаний в простом маятнике. Предполагается, что это функция длины L, масса M, и ускорение свободного падения на поверхности Земли грамм, который имеет размерность длины, деленную на квадрат времени. Модель имеет вид

${ displaystyle f (T, M, L, g) = 0.}$

(Обратите внимание, что это записано как отношение, а не как функция: Т здесь не написано как функция M, L, и грамм.)

В этом уравнении есть 3 фундаментальных физических измерения: время ${ displaystyle t}$, масса ${ displaystyle m}$, и длина ${ displaystyle ell}$, и четырехмерные переменные, Т, M, L, и грамм. Таким образом, нам нужно только 4 - 3 = 1 безразмерный параметр, обозначенный π, и модель может быть переформулирована как

${ Displaystyle е ( пи) = 0,}$

где π задается формулой

${ displaystyle pi = T ^ {a_ {1}} M ^ {a_ {2}} L ^ {a_ {3}} g ^ {a_ {4}}}$

для некоторых значений а₁, ..., а₄.

Размеры размерных величин:

${ displaystyle T = t, M = m, L = ell, g = ell / t ^ {2}.}$

Размерная матрица:

${ displaystyle M = { begin {bmatrix} 1 & 0 & 0 & -2 0 & 1 & 0 & 0 0 & 0 & 1 & 1 end {bmatrix}}.}$

(Строки соответствуют размерам ${ displaystyle t, m}$, и ${ displaystyle ell}$, а столбцы - к размерным переменным Т, M, L и грамм. Например, в 4-м столбце (−2, 0, 1) указано, что грамм переменная имеет размеры ${ displaystyle t ^ {- 2} м ^ {0} ell ^ {1}}$.)

Ищем вектор ядра а = [а₁, а₂, а₃, а₄] такое, что матричное произведение M на а дает нулевой вектор [0,0,0]. Размерная матрица, как написано выше, представлена ​​в виде сокращенного эшелона строк, поэтому можно считать вектор ядра в пределах мультипликативной константы:

${ displaystyle a = { begin {bmatrix} 2 0 - 1 1 end {bmatrix}}.}$

Если бы он еще не уменьшился, можно было бы выполнить Исключение Гаусса – Жордана на размерной матрице, чтобы упростить определение ядра. Отсюда следует, что безразмерную постоянную можно записать:

${ displaystyle { begin {align} pi & = T ^ {2} M ^ {0} L ^ {- 1} g ^ {1} & = gT ^ {2} / L end {align} }.}$

В фундаментальном плане:

${ displaystyle pi = (t) ^ {2} (m) ^ {0} ( ell) ^ {- 1} ( ell / t ^ {2}) ^ {1} = 1,}$

который безразмерен. Поскольку ядро ​​определяется только с точностью до мультипликативной константы, если вышеупомянутая безразмерная константа возводится в любую произвольную степень, это даст другую эквивалентную безразмерную константу.

Этот пример прост, потому что три размерные величины являются фундаментальными единицами, поэтому последняя (грамм) представляет собой комбинацию предыдущего. Обратите внимание, что если а₂ были ненулевые, не было бы возможности отменить M ценить; следовательно а₂ должен быть нулевым. Анализ размеров позволил нам сделать вывод, что период маятника не является функцией его массы. (В трехмерном пространстве степеней массы, времени и расстояния мы можем сказать, что вектор массы линейно не зависит от векторов трех других переменных. С точностью до коэффициента масштабирования ${ displaystyle { vec {g}} + 2 { vec {T}} - { vec {L}}}$ - единственный нетривиальный способ построить вектор безразмерного параметра.)

Теперь модель можно выразить как:

${ displaystyle f (gT ^ {2} / L) = 0.}$

Принимая нули ж дискретны, можно сказать gT²/L = C_п, куда C_п это пй ноль функции ж. Если есть только один ноль, то gT²/L = C. Требуется больше физического понимания или эксперимента, чтобы показать, что на самом деле существует только один ноль и что константа на самом деле дается формулой C = 4π².

При больших колебаниях маятника анализ осложняется дополнительным безразмерным параметром - максимальным углом поворота. Приведенный выше анализ является хорошим приближением, поскольку угол приближается к нулю.

Охлаждение напитка кубиками льда

Напитки, охлажденные небольшими кубиками льда, остывают быстрее, чем напитки, охлажденные той же массой более крупных кубиков льда. Общее объяснение этого явления состоит в том, что кубики меньшего размера имеют большую площадь поверхности, и эта большая площадь вызывает большую теплопроводность и, следовательно, более быстрое охлаждение. Для данного объема льда общая площадь поверхности льда пропорциональна ${ displaystyle L ^ {2}}$ (площадь поверхности одного куба) умножить на ${ Displaystyle V / L ^ {3}}$ (количество кубиков), где ${ displaystyle L}$ - длина ребер куба, а ${ displaystyle V}$ объем льда. Если бы общее объяснение было правильным, то это означало бы, что для фиксированного объема льда скорость охлаждения должна быть пропорциональна ${ displaystyle 1 / L}$, и поэтому время остывания напитка должно быть пропорционально ${ displaystyle L}$. Фактически, размерный анализ показывает, что это обычное объяснение неверно, и дает удивительный результат: время охлаждения напитка пропорционально ${ displaystyle L ^ {2}}$.

Важными размерными величинами являются размер кубов. ${ displaystyle L}$ (измерение ${ displaystyle ell}$), время ${ displaystyle T}$ (измерение ${ displaystyle t}$), температура ${ displaystyle Theta}$ (измерение ${ displaystyle theta}$) теплопроводность ${ displaystyle kappa}$ (размеры ${ Displaystyle ell ^ {1} т ^ {- 3} theta ^ {- 1} м ^ {1}}$), а объемная теплоемкость ${ displaystyle s}$ (размеры ${ Displaystyle ell ^ {- 1} т ^ {- 2} theta ^ {- 1} м ^ {1}}$). Размерная матрица:

Нулевое пространство матрицы M одномерно, а ядро ​​натянуто на вектор и поэтому ${ displaystyle pi = L ^ {2} T ^ {- 1} kappa ^ {- 1} s ^ {1}}$. (Обратите внимание, что температура ${ displaystyle Theta}$ не входит в безразмерную группу.) Следовательно, время охлаждения напитка решается неявной функциейто есть, когда аргумент функции ${ Displaystyle L ^ {2} T ^ {- 1} kappa ^ {- 1} s ^ {1}}$ - некоторая константа c. Следовательно, время охлаждения напитка равно ${ Displaystyle Т = cL ^ {2} каппа ^ {- 1} s ^ {1}}$, так что время охлаждения пропорционально масштабу длины кубика льда в квадрате, а не только масштаб длины.

Другие примеры

Простой пример анализа размеров можно найти для случая механики тонкого, твердого и параллельного вращающегося диска. Здесь задействованы пять переменных, которые сводятся к двум безразмерным группам. Связь между ними может быть определена численным экспериментом с использованием, например, метода конечных элементов.^[10]

Теорема также использовалась не только в физике, но и в других областях, например, в спорте.^[11]

Смотрите также

• Взрывная волна
• Безразмерная величина
• Натуральные единицы
• Подобие (модель)
• Число Рейнольдса

Рекомендации

Примечания

Экспозиция

• Ханче-Ольсен, Харальд (2004). "Пи-теорема Бэкингема" (PDF). NTNU. Получено 9 апреля, 2007.
• Харт, Джордж У. (1 марта 1995 г.). Многомерный анализ: алгебры и системы для науки и техники. Springer-Verlag. ISBN 978-0-387-94417-3.
• Клайн, Стивен Дж. (1986). Теория подобия и приближения. Спрингер-Верлаг, Нью-Йорк. ISBN 978-0-387-16518-9.
• Хартке, Ян-Давид (2019). «О-теореме Бекингема». arXiv:1912.08744.
• Ван, Фредерик Ю. (1989). Математические модели и их анализ. Издательство Harper & Row Publishers, Нью-Йорк. ISBN 978-0-06-046902-3.
• Винно, Г.А. (1991). «Анализ размерностей в моделировании данных» (PDF). Веллингтонский университет Виктории. Получено 15 декабря, 2005.
• Майк Шеппард, 2007 Систематический поиск выражений безразмерных констант с использованием базы данных физических констант NIST
• Гиббингс, Дж. К. (2011). Размерный анализ. Springer. ISBN 978-1-84996-316-9.

Первоисточники

• Ващий, А. (1892). "Sur les lois de similitude en Physique". Annales Télégraphiques. 19: 25–28.
• Бэкингем, Э. (1914). «О физически подобных системах; иллюстрации использования размерных уравнений». Физический обзор. 4 (4): 345–376. Bibcode:1914ПхРв .... 4..345Б. Дои:10.1103 / PhysRev.4.345. HDL:10338.dmlcz / 101743.
• Бэкингем, Э. (1915). «Принцип подобия». Природа. 96 (2406): 396–397. Bibcode:1915Натура..96..396Б. Дои:10.1038 / 096396d0. S2CID 3956628.
• Бэкингем, Э. (1915). «Модельные эксперименты и формы эмпирических уравнений». Труды Американского общества инженеров-механиков. 37: 263–296.
• Тейлор, сэр Г. (1950). «Формирование взрывной волны при очень сильном взрыве. I. Теоретическое обсуждение». Труды Королевского общества А. 201 (1065): 159–174. Bibcode:1950RSPSA.201..159T. Дои:10.1098 / RSPA.1950.0049. S2CID 54070514.
• Тейлор, сэр Г. (1950). «Образование взрывной волны в результате очень сильного взрыва. II. Атомный взрыв 1945 года». Труды Королевского общества А. 201 (1065): 175–186. Bibcode:1950RSPSA.201..175T. Дои:10.1098 / RSPA.1950.0050.

внешняя ссылка

• Некоторые обзоры и первоисточники по истории теорем Пи и теории подобия (на русском языке)