WikiDer > Четыре скорости

В физика, в частности в специальная теория относительности и общая теория относительности, а четырехскоростной это четырехвекторный в четырехмерном пространство-время^{[nb 1]} который представляет собой релятивистский аналог скорость, который представляет собой трехмерный вектор в пространстве.

Физический События соответствуют математическим точкам времени и пространства, совокупность всех которых вместе формирует математическую модель физического четырехмерного пространства-времени. История объекта отслеживает кривую в пространстве-времени, называемую его мировая линия. Если у объекта есть масса, так что его скорость обязательно меньше, чем скорость света, мировая линия может быть параметризованный посредством подходящее время объекта. Четыре скорости - это скорость изменения четырехпозиционный относительно собственного времени вдоль кривой. Скорость, напротив, представляет собой скорость изменения положения объекта в (трехмерном) пространстве, как его видит наблюдатель, относительно времени наблюдателя.

Ценность величина четырехскоростного объекта, то есть величины, полученной путем применения метрический тензор грамм к четырехскоростной U, то есть ||U||² = U ⋅ U = грамм_μνU^νU^μ, всегда равно ±c², куда c это скорость света. Применяется ли знак плюс или минус, зависит от выбора метрическая подпись. Для покоящегося объекта его четырехскоростная скорость параллельна направлению временной координаты с U⁰ = c. Таким образом, четырехскоростная скорость - это нормализованный направленный в будущее касательный вектор времениподобного направления к мировой линии и контравариантный вектор. Хотя это вектор, сложение двух четырехскоростей не дает четырехскоростей: пространство четырех скоростей само по себе не является векторное пространство.^{[nb 2]}

Скорость

Путь объекта в трехмерном пространстве (в инерциальной системе отсчета) может быть выражен через три пространственные координатные функции Икс^я(т) времени т, куда я является индекс который принимает значения 1, 2, 3.

Три координаты образуют трехмерную вектор положения, записанный как вектор столбца

${ displaystyle { vec {x}} (t) = { begin {bmatrix} x ^ {1} (t) x ^ {2} (t) x ^ {3} (t) end {bmatrix}} ,.}$

Компоненты скорости ${ displaystyle { vec {u}}}$ (касательная к кривой) в любой точке мировой линии

${ Displaystyle { vec {u}} = { begin {bmatrix} u ^ {1} u ^ {2} u ^ {3} end {bmatrix}} = {d { vec {x }} over dt} = { begin {bmatrix} { tfrac {dx ^ {1}} {dt}} { tfrac {dx ^ {2}} {dt}} { tfrac {dx ^ {3}} {dt}} end {bmatrix}}.}$

Каждый компонент просто написан

${ displaystyle u ^ {i} = {dx ^ {i} over dt}}$

Теория относительности

В теории Эйнштейна теория относительности, путь объекта, движущегося относительно конкретной системы отсчета, определяется четырьмя координатными функциями Икс^μ(τ), где μ - пространственно-временной индекс, который принимает значение 0 для времениподобной компоненты и 1, 2, 3 для пространственноподобных координат. Нулевой компонент определяется как временная координата, умноженная на c,

${ Displaystyle х ^ {0} = CT ,,}$

Каждая функция зависит от одного параметра τ назвал его подходящее время. Как вектор-столбец

${ Displaystyle mathbf {x} = { begin {bmatrix} x ^ {0} ( tau) x ^ {1} ( tau) x ^ {2} ( tau) x ^ {3} ( tau) конец {bmatrix}} ,.}$

Замедление времени

Из замедление времени, то дифференциалы в координировать время т и подходящее время τ связаны

${ Displaystyle дт = гамма (и) д тау}$

где Фактор Лоренца,

${ displaystyle gamma (u) = { frac {1} { sqrt {1 - { frac {u ^ {2}} {c ^ {2}}}}}} ,,}$

является функцией Евклидова норма ты трехмерного вектора скорости ${ displaystyle { vec {u}}}$:

${ displaystyle u = || { vec {u}} || = { sqrt {(u ^ {1}) ^ {2} + (u ^ {2}) ^ {2} + (u ^ {3}) ^ {2}}} ,.}$

Определение четырехскоростной

Четыре скорости - это касательный четырехвектор подобный времени мировая линия.Четырехскоростная ${ displaystyle mathbf {U}}$ в любой точке мировой линии ${ Displaystyle mathbf {X} ( тау)}$ определяется как:

${ displaystyle mathbf {U} = { frac {d mathbf {X}} {d tau}}}$

куда ${ displaystyle mathbf {X}}$ это четырехпозиционный и ${ Displaystyle тау}$ это подходящее время.^[1]

Четыре скорости, определенные здесь с использованием собственного времени объекта, не существуют для мировых линий для безмассовых объектов, таких как фотоны, движущиеся со скоростью света; и не определено для тахионный мировые линии, где касательный вектор космический.

Компоненты четырехскоростной

Отношения между временем т и координатное время Икс⁰ определяется

${ displaystyle x ^ {0} = ct.}$

Взяв производную от этого по собственному времени τ, мы находим U^μ составляющая скорости для μ = 0:

${ displaystyle U ^ {0} = { frac {dx ^ {0}} {d tau}} = { frac {d (ct)} {d tau}} = c { frac {dt} { d tau}} = c gamma (u)}$

а для остальных 3 компонентов в нужное время получаем U^μ составляющая скорости для μ = 1, 2, 3:

${ displaystyle U ^ {i} = { frac {dx ^ {i}} {d tau}} = { frac {dx ^ {i}} {dt}} { frac {dt} {d tau }} = { frac {dx ^ {i}} {dt}} gamma (u) = gamma (u) u ^ {i}}$

где мы использовали Правило цепи и отношения

${ displaystyle u ^ {i} = {dx ^ {i} over dt} ,, quad { frac {dt} {d tau}} = gamma (u)}$

Таким образом, для четырехскоростной ${ displaystyle mathbf {U}}$:

${ displaystyle mathbf {U} = gamma { begin {bmatrix} c { vec {u}} end {bmatrix}}.}$

В стандартных четырехвекторных обозначениях это так:

${ Displaystyle mathbf {U} = gamma (с, { vec {u}}) = ( gamma c, gamma { vec {u}})}$

куда ${ displaystyle gamma c}$ - временная составляющая и ${ displaystyle gamma { vec {u}}}$ - пространственная составляющая.

В терминах синхронизированных часов и линейок, связанных с определенным срезом плоского пространства-времени, три пространственноподобных компонента четырехскорости определяют движение движущегося объекта. собственная скорость ${ displaystyle gamma { vec {u}} = d { vec {x}} / d tau}$ то есть скорость, с которой расстояние преодолевается в кадре справочной карты на единицу подходящее время прошло на часах, путешествующих с объектом.

В отличие от большинства других четырехвекторов, четырехскоростная скорость имеет только 3 независимых компонента. ${ displaystyle u_ {x}, u_ {y}, u_ {z}}$ вместо 4. ${ displaystyle gamma}$ фактор является функцией трехмерной скорости ${ displaystyle { vec {u}}}$.

Когда определенные скаляры Лоренца умножаются на четырехскоростную скорость, получается новый физический четырехвектор, который имеет четыре независимых компонента, например:

Четыре импульса: ${ displaystyle mathbf {P} = m_ {o} mathbf {U} = gamma m_ {o} (c, { vec {u}}) = m (c, { vec {u}}) = (mc, m { vec {u}}) = (mc, { vec {p}}) = left ({ frac {E} {c}}, { vec {p}} right)}$, куда ${ displaystyle m_ {o}}$ это масса

Четыре плотности тока: ${ Displaystyle mathbf {J} = rho _ {o} mathbf {U} = gamma rho _ {o} (c, { vec {u}}) = rho (c, { vec { u}}) = ( rho c, rho { vec {u}}) = ( rho c, { vec {j}})}$, куда ${ displaystyle rho _ {o}}$ плотность заряда

Фактически, ${ displaystyle gamma}$ фактор объединяется со скалярным членом Лоренца, чтобы сделать 4-й независимый компонент

${ Displaystyle м = гамма м_ {о}}$ и ${ displaystyle rho = gamma rho _ {o}}$

Величина

Используя дифференциал четырехпозиционного, можно получить величину четырехступенчатой ​​скорости:

${ Displaystyle | mathbf {U} | ^ {2} = g _ { mu nu} U ^ { mu} U ^ { nu} = g _ { mu nu} { frac {dX ^ { mu}} {d tau}} { frac {dX ^ { nu}} {d tau}} = { frac {g _ { mu nu} dX ^ { mu} dX ^ { ню}} {д тау ^ {2}}} = с ^ {2} ,,}$

Короче говоря, величина четырехскорости для любого объекта всегда является фиксированной константой:

${ Displaystyle | mathbf {U} | ^ {2} = с ^ {2} ,}$

Нормой также является:

${ Displaystyle | mathbf {U} | ^ {2} = { gamma (u)} ^ {2} left (c ^ {2} - { vec {u}} cdot { vec { ты прав),,}$

так что:

${ displaystyle c ^ {2} = { gamma (u)} ^ {2} left (c ^ {2} - { vec {u}} cdot { vec {u}} right) , ,}$

что сводится к определению фактора Лоренца.

Смотрите также

• Четыре ускорения
• Четыре импульса
• Четыре силы
• Четыре градиента
• Алгебра физического пространства
• Конгруэнтность (общая теория относительности)
• Модель гиперболоида
• Быстрота

Замечания

Рекомендации

• Эйнштейн, Альберт (1920). Относительность: специальная и общая теория. Перевод Роберта У. Лоусона. Нью-Йорк: Оригинал: Генри Холт, 1920; Перепечатано: Книги Прометея, 1995.
• Риндлер, Вольфганг (1991). Введение в специальную теорию относительности (2-е). Оксфорд: Издательство Оксфордского университета. ISBN 0-19-853952-5.