WikiDer > Гексатическая фаза - Википедия

Hexatic phase - Wikipedia

В гексатическая фаза это состояние дела то есть между твердой и изотропной жидкой фазами в двумерных системах частиц. Он характеризуется двумя параметрами порядка: ближним позиционным и квазидальнодействующим ориентационным (шестикратным) порядком. В более общем плане гексатический - любая фаза, содержащая шестикратный ориентационный порядок, по аналогии с нематический фаза (с двойным ориентационным порядком).

Это жидкая фаза, поскольку модуль сдвига и Модуль для младших исчезнуть из-за диссоциации вывихи. Это анизотропная фаза, поскольку существует поле директора с симметрией шестого порядка. Наличие поля директора подразумевает, что модуль упругости при сверлении или кручение существует внутри равнины, которую обычно называют постоянной Франка после Фредерик К. Франк по аналогии с жидкие кристаллы. Ансамбль становится изотропной жидкостью (и постоянная Франка обращается в ноль) после диссоциации дисклинации при более высокой температуре (или меньшей плотности). Следовательно, гексатическая фаза содержит дислокации, но не содержит дисклинаций.

Теория двухступенчатого плавления путем i) разрушения позиционного порядка и ii) разрушения ориентационного порядка была развита Джон Майкл Костерлиц, Дэвид Дж. Таулесс, Бертран Гальперин, Дэвид Роберт Нельсон и А. П. Янг в теоретических исследованиях топологического дефекта, разрывающего два измерения. Он назван KTHNY теория по начальным буквам фамилий авторов. В 2016 г. М. Костерлиц и Д. Таулесс были награждены орденом Нобелевская премия по физике (вместе с Дункан Холдейн) за идею, что плавление в 2D опосредовано топологическими дефектами. Гексатическая фаза была предсказана Д. Нельсоном и Б. Гальпериным, она не имеет строгого аналога в трех измерениях.

Параметр заказа

Гексатическую фазу можно описать двумя параметр порядка, где переводной заказ короткодействующий (экспоненциальный спад) и ориентировочный порядок квазидлинный (алгебраический распад).

фазапереводной заказориентационный порядокдефекты
кристаллическийквазидальний диапазон: большая дальность: без дефектов
гексатик (анизотропная жидкость)на короткие расстояния: квазидальний диапазон: вывихи
изотропная жидкостьна короткие расстояния: на короткие расстояния: вывихи и дисклинации

Переводной заказ

Дислокации разрушают поступательный порядок (сдвиг по красным стрелкам), но ориентационный порядок все еще виден, обозначенный черными линиями в одном направлении (верхняя часть). Дисклинации дополнительно разрушают ориентационный порядок (нижняя часть).

Если положение атомов или частиц известно, то порядок трансляции можно определить с помощью трансляционного корреляционная функция как функция расстояния между сайт решетки на месте и место , основанный на двумерной функции плотности в взаимное пространство:

В вектор указывает на узел решетки внутри кристалл, где атому позволено колебаться с амплитудой тепловым движением. является обратным вектором в Пространство Фурье. Скобки обозначают статистическое среднее значение для всех пар атомов с расстоянием R an.

Трансляционная корреляционная функция быстро убывает, т.е. е. экспоненциальная, в гексатической фазе. В 2D кристалле трансляционный порядок квазидальний, а корреляционная функция затухает довольно медленно, т.е. е. алгебраический; Это не идеальная дальняя дистанция, как в трех измерениях, поскольку смещения логарифмически расходятся с размером системы при температурах выше T = 0 из-за Теорема Мермина-Вагнера.

Недостаток трансляционной корреляционной функции состоит в том, что она строго определена только внутри кристалла. Самое позднее в изотропной жидкости присутствуют дисклинации, и вектор обратной решетки больше не определяется.

Ориентационный порядок

Ближайшие j соседей i-й частицы определяют шестикратное поле директора.

Ориентационный порядок может определяться локальным полем директора частицы в месте , если углы взяты, переданы облигацией ближайшие соседи в шестеричном пространстве, нормированные на количество ближайших соседей:

это комплексное число величины а ориентация шестиступенчатого директора задается фазой. В гексагональном кристалле это не что иное, как оси кристалла. Локальное поле директора исчезает для частицы с пятью или семью ближайшими соседями, что определяется дислокациями и дисклинациями. , за исключением небольшого вклада из-за теплового движения. Ориентационная корреляционная функция между двумя частицами i и k на расстоянии теперь определяется с использованием поля локального директора:

Опять же, скобки обозначают среднее статистическое значение по всем парам частиц с расстоянием . Все три термодинамические фазы могут быть идентифицированы с помощью этой ориентационной корреляционной функции: она не распадается в 2D-кристалле, но принимает постоянное значение (показано синим на рисунке). Жесткость против локального кручения произвольно велика, постоянная Франкса равна бесконечности. В гексатической фазе корреляция затухает по степенному (алгебраическому) закону. Это дает прямые линии на графике логарифма, показанном зеленым на рисунке. В изотропной фазе корреляции затухают экспоненциально быстро, это красные кривые линии на графике log-log (на графике lin-log это будут прямые линии). Дискретная структура атомов или частиц накладывает корреляционную функцию, заданную минимумом на половинных целых расстояниях . Частицы, которые плохо коррелируют по положению, также плохо коррелируют по своему директору.

Ориентационная корреляция локального поля директора как функции расстояния, нанесенная синим цветом для кристалла, зеленым цветом для гексатической фазы и красным цветом для изотропной жидкости.

Смотрите также

внешняя ссылка

Рекомендации

  • Kosterlitz, JM; Таулесс, Д. Дж. (12 июня 1972 г.). «Дальний порядок и метастабильность в двумерных твердых телах и сверхтекучих жидкостях. (Применение теории дислокаций)». Журнал физики C: Физика твердого тела. 5 (11): L124 – L126. Bibcode:1972JPhC .... 5L.124K. Дои:10.1088/0022-3719/5/11/002. ISSN 0022-3719.
  • Kosterlitz, JM; Таулесс, Д. Дж. (12 апреля 1973 г.). «Упорядочение, метастабильность и фазовые переходы в двумерных системах». Журнал физики C: Физика твердого тела. 6 (7): 1181–1203. Bibcode:1973JPhC .... 6,1181K. Дои:10.1088/0022-3719/6/7/010. ISSN 0022-3719.
  • Костерлиц, Дж. М. (21 марта 1974 г.). «Критические свойства двумерной xy-модели». Журнал физики C: Физика твердого тела. 7 (6): 1046–1060. Bibcode:1974JPhC .... 7,1046K. Дои:10.1088/0022-3719/7/6/005. ISSN 0022-3719.
  • Нельсон, Дэвид Р .; Костерлиц, Дж. М. (7 ноября 1977 г.). «Универсальный скачок сверхтекучей плотности двумерных сверхтекучих жидкостей». Письма с физическими проверками. 39 (19): 1201–1205. Bibcode:1977ПхРвЛ..39.1201Н. Дои:10.1103 / Physrevlett.39.1201. ISSN 0031-9007.
  • Гальперин, Б. И .; Нельсон, Дэвид Р. (10 июля 1978 г.). «Теория двумерного плавления». Письма с физическими проверками. 41 (2): 121–124. Bibcode:1978PhRvL..41..121H. Дои:10.1103 / Physrevlett.41.121. ISSN 0031-9007.
  • Нельсон, Дэвид Р .; Гальперин Б. И. (1 февраля 1979 г.). «Дислокационное плавление в двух измерениях». Физический обзор B. 19 (5): 2457–2484. Bibcode:1979ПхРвБ..19.2457Н. Дои:10.1103 / Physrevb.19.2457. ISSN 0163-1829.
  • Янг, А. П. (15 февраля 1979 г.). «Плавление и векторный кулоновский газ в двух измерениях». Физический обзор B. 19 (4): 1855–1866. Bibcode:1979PhRvB..19.1855Y. Дои:10.1103 / Physrevb.19.1855. ISSN 0163-1829.
  • Джастер, А. (2004). «Гексатическая фаза двумерной системы жесткого диска». Письма о физике A. 330 (1–2): 120–125. arXiv:cond-mat / 0305239. Bibcode:2004ФЛА..330..120ДЖ. Дои:10.1016 / j.physleta.2004.07.055. ISSN 0375-9601. S2CID 119522893.
  • Keim, P .; Maret, G .; Грюнберг, H.H.v. (2007). «Константа Франка в гексатической фазе». Физический обзор E. 75 (3): 031402. arXiv:cond-mat / 0610332. Bibcode:2007PhRvE..75c1402K. Дои:10.1103 / PhysRevE.75.031402. PMID 17500696. S2CID 5886990.
  • Gasser, U .; Eisenmann, C .; Maret, G .; Кейм, П. (2010). «Плавление кристаллов в двух измерениях». ХимФисХим. 11 (5): 963–970. Дои:10.1002 / cphc.200900755. PMID 20099292.
  • Костерлиц, М. (2016). «Комментарий к упорядочению, метастабильности и фазовым переходам в двумерных системах». Журнал физики C. 28 (48): 481001. Дои:10.1088/0953-8984/28/48/481001. PMID 27665689.