WikiDer > Нелинейная акустика

Эта статья поднимает множество проблем. Пожалуйста помоги Улучши это или обсудите эти вопросы на страница обсуждения. (Узнайте, как и когда удалить эти сообщения-шаблоны) Эта статья требует внимания специалиста по акустике. Пожалуйста, добавьте причина или разговаривать в этот шаблон, чтобы объяснить проблему со статьей. ВикиПроект Акустика может помочь нанять эксперта. (Ноябрь 2008 г.) Эта статья нужны дополнительные цитаты для проверка. Пожалуйста помоги улучшить эту статью к добавление цитат в надежные источники. Материал, не полученный от источника, может быть оспорен и удален. Найдите источники: «Нелинейная акустика» – Новости · газеты · книги · ученый · JSTOR (Январь 2007 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

Нелинейность в ультразвуковой распространение волн через ткань с большей амплитудой

Нелинейная акустика (NLA) является филиалом физика и акустика иметь дело с звуковые волны достаточно больших амплитуд. Большие амплитуды требуют использования полной системы управляющих уравнений динамика жидкостей (для звуковых волн в жидкостях и газах) и эластичность (для звуковых волн в твердых телах). Эти уравнения обычно нелинейный, и их традиционные линеаризация больше невозможно. Решения этих уравнений показывают, что из-за эффектов нелинейность, звуковые волны искажаются при движении.

Вступление

Звук волна распространяется через материал как локализованный давление изменять. Повышение давления газа или жидкости увеличивает его локальную температуру. Местный скорость звука в сжимаемом материале увеличивается с температурой; в результате волна распространяется быстрее во время фазы высокого давления колебаний, чем во время фазы низкого давления. Это влияет на частотную структуру волны; например, в изначально простой синусоидальный волны одной частоты, пики волны распространяются быстрее, чем впадины, и импульс в совокупности становится более похожим на пилообразная волна. Другими словами, волна самоискаживается. При этом другие частота вводятся компоненты, которые можно описать рядами Фурье. Это явление характерно для нелинейная система, поскольку линейная акустическая система реагирует только на частоту возбуждения. Это всегда происходит, но эффекты геометрического расширения и поглощения обычно преодолевают самоискажение, поэтому обычно преобладает линейное поведение, а нелинейное акустическое распространение происходит только для очень больших амплитуд и только вблизи источника.

Кроме того, волны разной амплитуды будут создавать разные градиенты давления, способствуя нелинейному эффекту.

Физический анализ

Изменения давления в среде вызывают передачу энергии волны высшим гармоникам. С затухание обычно увеличивается с частотой, существует противодействующий эффект, который изменяет характер нелинейного эффекта на расстоянии. Для описания уровня нелинейности материалам можно задать параметр нелинейности: ${displaystyle B / A}$. Ценности ${displaystyle A}$ и ${displaystyle B}$ - коэффициенты при членах первого и второго порядка Серия Тейлор расширение уравнения, связывающего давление материала с его плотностью. В ряду Тейлора больше членов и, следовательно, больше коэффициентов (C, D,…), но они используются редко. Типичные значения параметра нелинейности в биологических средах показаны в следующей таблице.^[1]

Материал	${displaystyle B / A}$
Кровь	6.1
Мозг	6.6
Толстый	10
Печень	6.8
Мышцы	7.4
Вода	5.2
Одноатомный газ	0.67

В жидкости обычно используется модифицированный коэффициент, известный как ${displaystyle eta = 1 + {frac {B} {2A}}}$.

Математическая модель

Управляющие уравнения для вывода уравнения Вестервельта

Преемственность:

${displaystyle {frac {partial ho} {partial t}} + abla cdot (ho {extbf {u}}) = 0}$

Сохранение импульса:

${displaystyle ho left ({frac {partial {extbf {u}}} {partial t}} + {extbf {u}} cdot abla {extbf {u}} ight) + abla p = (lambda + 2mu) abla (abla cdot {extbf {u}})}$

с Тейлор расширение возмущения по плотности:

${displaystyle ho = sum _ {0} ^ {infty} varepsilon ^ {i} ho _ {i}}$

где ε - малый параметр, т.е. параметр возмущения, уравнение состояния принимает следующий вид:

${displaystyle p = varepsilon ho _ {1} c_ {0} ^ {2} left (1 + varepsilon {frac {B} {2! A}} {frac {ho _ {1}} {ho _ {0}}) } + O (varepsilon ^ {2}) ight)}$

Если опустить второй член в разложении давления Тейлора, можно вывести уравнение вязкой волны. Если его сохранить, нелинейный член давления появится в уравнении Вестервельта.

Уравнение Вестервельта

Общее волновое уравнение, учитывающее нелинейность до второго порядка, дается уравнением Вестервельта^[2]

${displaystyle, abla ^ {2} p- {frac {1} {c_ {0} ^ {2}}} {frac {partial ^ {2} p} {partial t ^ {2}}} + {frac {delta } {c_ {0} ^ {4}}} {frac {partial ^ {3} p} {partial t ^ {3}}} = - {frac {eta} {ho _ {0} c_ {0} ^ { 4}}} {frac {partial ^ {2} p ^ {2}} {partial t ^ {2}}}}$

куда ${displaystyle p}$ это звуковое давление, ${displaystyle c_ {0}}$ скорость звука слабого сигнала, ${displaystyle delta}$ коэффициент распространения звука, ${displaystyle eta}$ - коэффициент нелинейности, а ${displaystyle ho _ {0}}$ это окружающая плотность.

Коэффициент диффузии звука определяется выражением

${displaystyle, delta = {frac {1} {ho _ {0}}} left ({frac {4} {3}} mu + mu _ {B} ight) + {frac {k} {ho _ {0} }} left ({frac {1} {c_ {v}}} - {frac {1} {c_ {p}}} ight)}$

куда ${displaystyle mu}$ вязкость сдвига, ${displaystyle mu _ {B}}$ объемная вязкость, ${displaystyle k}$ теплопроводность, ${displaystyle c_ {v}}$ и ${displaystyle c_ {p}}$ удельная теплоемкость при постоянном объеме и давлении соответственно.

Уравнение Бюргерса

Уравнение Вестервельта можно упростить, чтобы принять одномерную форму с допущением о волнах, распространяющихся строго вперед, и с использованием преобразования координат для запаздывающих временных рамок:^[3]

${displaystyle {frac {partial p} {partial z}} - {frac {eta} {ho _ {0} c_ {0} ^ {3}}} p {frac {partial p} {partial au}} = {frac {delta} {2c_ {0} ^ {3}}} {frac {partial ^ {2} p} {partial au ^ {2}}}}$

куда ${displaystyle au = t-z / c_ {0}}$ является замедленное время. Это соответствует вязкому уравнению Бюргерса:

${displaystyle {frac {partial y} {partial t '}} + y {frac {partial y} {partial x}} = d {frac {partial ^ {2} y} {partial x ^ {2}}}}$

в поле давления (y = p) с математической «временной переменной»:

${displaystyle t '= {гидроразрыв {z} {c_ {0}}}}$

и с "пробелом":

${displaystyle x = - {frac {ho _ {0} c_ {0} ^ {2}} {eta}} au}$

и отрицательный коэффициент диффузии:

${displaystyle d = - {frac {ho _ {0} c_ {0}} {2 eta ^ {2}}} delta}$.

Уравнение Бюргерса - это простейшее уравнение, описывающее комбинированное влияние нелинейности и потерь на распространение прогрессивных волн.

Уравнение КЗК

Дополнение к уравнению Бюргерса, которое учитывает комбинированные эффекты нелинейности, дифракции и поглощения в направленных звуковых пучках, описывается уравнением Хохлова – Заболоцкой – Кузнецова (КЗК), названного в честь Рем Хохлов, Евгения Заболоцкая, Кузнецов В.П.^[4] Решения этого уравнения обычно используются для моделирования нелинейной акустики.

Если ${displaystyle z}$ ось расположена в направлении пути звукового луча, а ${displaystyle (x, y)}$ плоскость перпендикулярна ей, уравнение КЗК можно записать^[5]

${displaystyle, {frac {partial ^ {2} p} {partial zpartial au}} = {frac {c_ {0}} {2}} abla _ {perp} ^ {2} p + {frac {delta} {2c_ { 0} ^ {3}}} {frac {partial ^ {3} p} {partial au ^ {3}}} + {frac {eta} {2ho _ {0} c_ {0} ^ {3}}} { frac {partial ^ {2} p ^ {2}} {partial au ^ {2}}}}$

Уравнение может быть решено для конкретной системы с помощью конечная разница схема. Такие решения показывают, как искажается звуковой луч, проходя через нелинейную среду.

Общие случаи

ударная волна

Нелинейное поведение атмосферы приводит к изменению формы волны в ударная волна. Как правило, это делает гик более «резким» или внезапным, поскольку пик с большой амплитудой перемещается к фронту волны.

Акустическая левитация

Практика акустическая левитация было бы невозможно без понимания нелинейных акустических явлений.^[6] Нелинейные эффекты особенно очевидны из-за задействованных мощных акустических волн.

Ультразвуковые волны

Из-за их относительно высокого амплитуда к длина волны соотношение, ультразвуковые волны обычно демонстрируют нелинейное поведение распространения. Например, нелинейная акустика представляет интерес для медицинское УЗИ потому что его можно использовать для получения лучшего качества изображения.

Музыкальная акустика

Физическое поведение музыкальная акустика в основном нелинейный. Делается много попыток смоделировать их генерацию звука из физическое моделирование имитации их звука на основе измерений их нелинейности.^[7]

Параметрические массивы

А параметрический массив представляет собой механизм нелинейного преобразования, который генерирует узкие, почти лишенные боковых лепестков пучки низкочастотного звука путем смешивания и взаимодействия высокочастотных звуковых волн. Приложения, например, в подводной акустике и аудио.

Смотрите также

• Кавитация

Рекомендации