WikiDer > Процесс сжигания кислорода

Oxygen-burning process

В процесс сжигания кислорода это набор термоядерная реакция реакции, которые происходят в массивных звездах, которые израсходовали более легкие элементы в своих ядрах. Сжиганию кислорода предшествует процесс горения неона и ему удалось процесс сжигания кремния. Когда процесс горения неона заканчивается, ядро ​​звезды сжимается и нагревается, пока не достигнет температуры воспламенения для сжигания кислорода. Реакции сжигания кислорода аналогичны реакциям сжигания углерода; однако они должны происходить при более высоких температурах и плотностях из-за большей Кулоновский барьер кислорода. Кислород в активной зоне воспламеняется в интервале температур (1,5–2,6) × 109 K[1] и в диапазоне плотностей (2,6–6,7) × 1012 кг · м−3.[2] Основные реакции приведены ниже.[3][4] где коэффициенты ветвления предполагают, что дейтрон канал открыт (при высоких температурах):[3]

16
8О
 		+ 16
8О
 		→ 28
14Si
 		+ 4
2Он
 		+ 9.593 МэВ (34%)
   → 31
15п
 		+ 1
1ЧАС
 		+ 7.676 МэВ (56%)
   → 31
16S
 		+ 
п
 		+ 1.459 МэВ (5%)
   → 30
14Si
 		+ 2 1
1ЧАС
 		+ 0.381 МэВ
   → 30
15п
 		+ 2
1D
 		− 2.409 МэВ (5%)
Альтернативно:[5][6][7][8][9]
   → 32
16S
 		+ 
γ
+16,539 МэВ
   → 24
12Mg
 		+ 2 4
2Он
−0,393 МэВ

Около 2 × 109 K скорость реакции горения кислорода составляет примерно 2,8 × 10−12(Т9/2)33[требуется разъяснение],[3][5] куда Т9 это температура в миллиардах кельвины. В целом, основными продуктами процесса сжигания кислорода являются: [3] 28Si, 32,33,34S, 35,37Cl, 36,38Ar, 39,41K и 40,42Ca. Из этих, 28Si и 32S составляют 90% конечной композиции.[3] Кислородное топливо в ядре звезды заканчивается через 0,01–5 лет, в зависимости от массы звезды и других параметров.[1][3] В процесс сжигания кремния, которое следует, создает железо, но это железо не может дальше реагировать, чтобы создать энергию для поддержки звезды.

Во время процесса сжигания кислорода, идущего наружу, существует оболочка, сжигающая кислород, за которой следуют неоновая оболочка, углеродная оболочка, гелиевая оболочка и водородная оболочка. Процесс сжигания кислорода - это последняя ядерная реакция в ядре звезды, которая не идет через альфа-процесс.

Предкислородное сжигание

Несмотря на то что 16O легче неона, горение неона происходит раньше, чем кислород, потому что 16O - это вдвойне магический ядро и, следовательно, чрезвычайно стабильное. По сравнению с кислородом неон намного менее стабилен. В результате горение неона происходит при более низких температурах, чем 16O +16О.[9] Во время горения неона кислород и магний накапливаются в ядре звезды. В начале горения кислорода кислорода в ядре звезды много из-за процесса горения гелия (4Он (2α, γ)12С (α, γ)16O), процесс сжигания углерода (12C (12С, а)20Ne, 12С (α, γ)16O) и процесс горения неона (20Ne (γ, α)16О). Реакция 12С (α, γ)16O оказывает значительное влияние на скорость реакции при сжигании кислорода, так как производит большое количество 16О.[3]

Конвективно ограниченное пламя и смещенное от центра воспламенение кислорода

Для звезд с массой более 10,3 массы Солнца кислород воспламеняется в ядре или не воспламеняется совсем. Точно так же для звезд с массой менее 9 масс Солнца (без увеличения дополнительной массы) кислород воспламеняется в ядре или не воспламеняется совсем. Однако в диапазоне масс Солнца 9–10,3 кислород воспламеняется вне центра.

Для звезд в этом диапазоне масс горение неона происходит в конвективный оболочка, а не ядро ​​звезды. В конкретном примере звезды с массой 9,5 солнечной массы процесс горения неона происходит в оболочке примерно на 0,252 солнечной массы (~ 1560 км) от центра. От вспышки зажигания конвективная зона неона простирается до 1,1 солнечных масс с пиком мощность около 1036 W. Всего через месяц мощность снизится примерно до 1035 W и остается на этом уровне около 10 лет. После этой фазы неон в оболочке истощается, что приводит к большему внутреннему давлению на звезду. Это поднимает температуру оболочки до 1,65 миллиарда кельвинов. Это приводит к горящему неоном, конвективно связанному фронту пламени, который движется к ядру. Движение пламени в конечном итоге приводит к сжиганию кислорода. Примерно через 3 года температура пламени достигает примерно 1,83 миллиарда кельвинов, что позволяет начать процесс сжигания кислорода. Это происходит примерно за 9,5 лет до образования железного ядра. Подобно началу горения неона, сжигание кислорода вне центра начинается с другой вспышки. Конвективно горящее пламя возникает в результате горения как неона, так и кислорода по мере продвижения к ядру, в то время как горящая кислород оболочка непрерывно сжимается в массе.[8]

Потери нейтрино

В процессе сжигания кислорода становится актуальной потеря энергии из-за испускания нейтрино. Из-за больших потерь энергии кислород должен гореть при температурах выше миллиарда кельвинов, чтобы поддерживать давление излучения, достаточно сильное, чтобы поддерживать звезду против гравитации. Дальше, две реакции захвата электронов[уточнить] (которые производят нейтрино) становятся значительными, когда плотность вещества достаточно высока (ρ> 2 × 107 г / см3). Из-за этих факторов время сжигания кислорода для тяжелых и плотных звезд намного короче.[7]

Взрывное сжигание кислорода

Процесс сжигания кислорода может происходить как в гидростатических, так и во взрывоопасных условиях. Продукты взрывного горения кислорода аналогичны продуктам гидростатического горения кислорода. Однако стабильное горение кислорода сопровождается множеством захватов электронов, а взрывное горение кислорода сопровождается значительно большим присутствием фотодезинтеграция реакции. В интервале температур (3–4) × 109 K, фотораспад и синтез кислорода происходят с сопоставимой скоростью реакции.[3]

Сверхновые с парной нестабильностью

Основная статья: Сверхновая с парной нестабильностью

Очень массивный (140–260 солнечных масс) население III звезды могут стать нестабильными во время горения кислорода в ядре из-за парное производство. Это приводит к термоядерному взрыву, который полностью разрушает звезду.[2][6]

Рекомендации

  1. ^ а б Эль-Эйд, М.Ф., Б.С. Мейер и Л.-С. Файл. «Эволюция массивных звезд до конца центрального кислородного горения». ApJ The Astrophysical Journal 611.1 (2004): 452–65. Arxiv.org. 21 июля 2004 г. Web. 8 апреля 2016 г.
  2. ^ а б Хирши. «Эволюция и нуклеосинтез очень массивных звезд». arXiv: 1409.7053v1 [astro-ph.SR] 24 сентября 2014 г.
  3. ^ а б c d е ж грамм час Вусли, Хегер и Уивер. «Эволюция массивных звезд». Обзоры современной физики, том 74, октябрь 2002 г.
  4. ^ Клейтон, Дональд. Принципы звездной эволюции и нуклеосинтеза, (1983).
  5. ^ а б Кафлан и Фаулер. «Скорости термоядерных реакций». Atomic Data and Nuclear Data Tables, 40, 283–334 (1988).
  6. ^ а б Касен, Вусли и Хегер. «Сверхновые с парной нестабильностью: кривые блеска, спектры и ударная волна». The Astrophysical Journal 734: 102, 2011 20 июня.
  7. ^ а б Кэрролл, Брэдли В. и Дейл А. Остли. «Введение в современную астрофизику». Сан-Франциско, Пирсон Эддисон-Уэсли, 2007.
  8. ^ а б С. Э. Вусли и Александр Хегер. «Замечательные смерти 9–10 звезд солнечной массы». arXiv: 1505.06712v1. Май 2015.
  9. ^ а б Лонгэр, Малькольм. «Астрофизика высоких энергий», 3-е издание, (2011 г.).

внешняя ссылка