WikiDer > Квадратура Кленшоу – Кертиса

Квадратура Кленшоу – Кертиса и Квадратура Фейера методы для численное интегрирование, или "квадратура", основанная на расширении интегрировать с точки зрения Полиномы Чебышева. В равной степени они используют замена переменных ${displaystyle x = cos heta}$ и использовать дискретное косинусное преобразование (DCT) приближение для косинусный ряд. Помимо того, что точность быстрого схождения сопоставима с Квадратура Гаусса правил, квадратура Кленшоу – Кертиса естественным образом приводит к вложенные квадратурные правила (где разные порядки точности разделяют баллы), что важно для обоих адаптивная квадратура и многомерная квадратура (кубатура).

Вкратце, функция ${displaystyle f (x)}$ подлежащих интеграции оценивается на ${displaystyle N}$ экстремумов или корней полинома Чебышева, и эти значения используются для построения полиномиального приближения для функции. Затем этот многочлен точно интегрируется. На практике веса интегрирования для значения функции в каждом узле предварительно вычисляются, и это вычисление может быть выполнено в ${displaystyle O (Nlog N)}$ время с помощью быстрое преобразование Фурье-связанные алгоритмы для DCT.^[1][2]

Общий метод

Простой способ понять алгоритм - понять, что квадратура Кленшоу – Кертиса (предложенная этими авторами в 1960 г.)^[3] сводится к интеграции через изменение переменной Икс = cos (θ). Алгоритм обычно выражается для интегрирования функции ж(Икс) на интервале [-1,1] (любой другой интервал может быть получен соответствующим изменением масштаба). Для этого интеграла можно написать:

${displaystyle int _ {- 1} ^ {1} f (x), dx = int _ {0} ^ {pi} f (cos heta) sin (heta), d heta.}$

То есть мы преобразовали задачу из интеграции ${displaystyle f (x)}$ к одной из интеграции ${displaystyle f (cos heta) sin heta}$. Это можно сделать, если мы знаем косинусный ряд за ${displaystyle f (cos heta)}$:

${displaystyle f (cos heta) = {frac {a_ {0}} {2}} + sum _ {k = 1} ^ {infty} a_ {k} cos (k heta)}$

в этом случае интеграл становится:

${displaystyle int _ {0} ^ {pi} f (cos heta) sin (heta), d heta = a_ {0} + sum _ {k = 1} ^ {infty} {frac {2a_ {2k}} {1 - (2k) ^ {2}}}.}$

Конечно, для вычисления коэффициентов косинусного ряда

${displaystyle a_ {k} = {frac {2} {pi}} int _ {0} ^ {pi} f (cos heta) cos (k heta), d heta, quad k = 0,1,2, точки, }$

нужно снова выполнить числовое интегрирование, поэтому сначала может показаться, что это не упростило задачу. Однако, в отличие от вычисления произвольных интегралов, интегрирование ряда Фурье для периодические функции (подобно ${displaystyle f (cos heta)}$, по построению), до Частота Найквиста ${displaystyle k = N}$, точно вычисляются ${displaystyle N + 1}$ точки на равном расстоянии друг от друга и с одинаковым весом ${displaystyle heta _ {n} = npi / N}$ за ${displaystyle n = 0, ldots, N}$ (за исключением того, что конечные точки имеют вес 1/2, чтобы избежать двойного счета, что эквивалентно трапеция или Формула Эйлера – Маклорена).^[4][5] То есть мы аппроксимируем интеграл косинус-ряда величиной типа I дискретное косинусное преобразование (DCT):

${displaystyle a_ {k} приблизительно {frac {2} {N}} left [{frac {f (1)} {2}} + {frac {f (-1)} {2}} (- 1) ^ { k} + sum _ {n = 1} ^ {N-1} f (cos [npi / N]) cos (nkpi / N) ight]}$

за ${displaystyle k = 0, ldots, N}$ а затем используйте приведенную выше формулу для интеграла через эти ${displaystyle a_ {k}}$. Потому что только ${displaystyle a_ {2k}}$ необходимо, формула далее упрощается до DCT типа I порядка N/ 2, полагая N является четное число:

${displaystyle a_ {2k} примерно {frac {2} {N}} влево [{frac {f (1) + f (-1)} {2}} + f (0) (- 1) ^ {k} + sum _ {n = 1} ^ {N / 2-1} left {f (cos [npi / N]) + f (-cos [npi / N]) ight} cos left ({frac {nkpi} {N / 2}} ight) ight]}$

Из этой формулы ясно, что квадратурное правило Кленшоу – Кертиса является симметричным в том смысле, что оно весит ж(Икс) и ж(−Икс) на равных.

Потому что сглаживание, вычисляются только коэффициенты ${displaystyle a_ {2k}}$ вплоть до k=N/ 2, поскольку дискретная выборка функции делает частоту 2k неотличимый от N–2k. Эквивалентно ${displaystyle a_ {2k}}$ - амплитуды уникальных ограниченный диапазон тригонометрический интерполяционный полином проходя через N+1 балл, где ж(потому что θ) вычисляется, и мы приближаем интеграл интегралом от этого интерполяционного полинома. Есть некоторая тонкость в том, как обращаться с ${displaystyle a_ {N}}$ коэффициент в интеграле, однако - чтобы избежать двойного счета с его псевдонимом, он включен с весом 1/2 в окончательный приближенный интеграл (что также можно увидеть, исследуя интерполирующий полином):

${displaystyle int _ {0} ^ {pi} f (cos heta) sin (heta), d heta приблизительно a_ {0} + sum _ {k = 1} ^ {N / 2-1} {frac {2a_ {2k }} {1- (2k) ^ {2}}} + {frac {a_ {N}} {1-N ^ {2}}}.}$

Связь с многочленами Чебышева

Причина, по которой это связано с полиномами Чебышева ${displaystyle T_ {k} (x)}$ по определению ${displaystyle T_ {k} (cos heta) = cos (k heta)}$, поэтому приведенный выше ряд косинусов на самом деле является приближением ${displaystyle f (x)}$ по полиномам Чебышева:

${displaystyle f (x) = {frac {a_ {0}} {2}} T_ {0} (x) + sum _ {k = 1} ^ {infty} a_ {k} T_ {k} (x), }$

и таким образом мы "действительно" интегрируем ${displaystyle f (x)}$ интегрируя его приближенное разложение по многочленам Чебышева. Очки оценки ${displaystyle x_ {n} = cos (npi / N)}$ соответствуют экстремумы полинома Чебышева ${displaystyle T_ {N} (x)}$.

То, что такое Чебышевское приближение просто косинусный ряд при замене переменных отвечает за быструю сходимость приближения по мере увеличения числа членов ${displaystyle T_ {k} (x)}$ включены. Ряд косинусов сходится очень быстро для функций, которые четное, периодический и достаточно гладкий. Это верно здесь, поскольку ${displaystyle f (cos heta)}$ четный и периодический в ${displaystyle heta}$ по конструкции, и является k-кратно дифференцируемые везде, если ${displaystyle f (x)}$ является k-раз дифференцируемые на ${displaystyle [-1,1]}$. (Напротив, прямое применение разложения в ряд косинусов к ${displaystyle f (x)}$ вместо ${displaystyle f (cos heta)}$ обычно будет нет сходятся быстро, потому что наклон четно-периодического расширения, как правило, будет разрывным.)

Квадратура Фейера

Фейер предложил два квадратурных правила, очень похожих на квадратуру Кленшоу – Кертиса, но намного раньше (в 1933 г.).^[6]

Из этих двух "второе" квадратурное правило Фейера почти идентично правилу Кленшоу-Кертиса. Единственная разница в том, что конечные точки ${displaystyle f (-1)}$ и ${displaystyle f (1)}$ установлены на ноль. То есть Фейер использовал только интерьер экстремумов полиномов Чебышева, т.е. истинных стационарных точек.

«Первое» квадратурное правило Фейера оценивает ${displaystyle a_ {k}}$ оценивая ${displaystyle f (cos heta)}$ в другом наборе равноотстоящих точек, на полпути между экстремумами: ${displaystyle heta _ {n} = (n + 0,5) pi / N}$ за ${displaystyle 0leq n$. Эти корни из ${displaystyle T_ {N} (cos heta)}$, и известны как Чебышевские узлы. (Эти равноотстоящие средние точки являются единственным другим выбором квадратурных точек, которые сохраняют как даже симметрия косинусного преобразования и трансляционной симметрии периодического ряда Фурье.) Это приводит к формуле:

${displaystyle a_ {k} приблизительно {frac {2} {N}} sum _ {n = 0} ^ {N-1} f (cos [(n + 0,5) pi /N provided)cos[(n+0,5) kpi / N]}$

что и есть DCT типа II. Однако первое квадратурное правило Фейера не вложено: баллы оценки для 2N не совпадают ни с одним из пунктов оценки для Nв отличие от квадратуры Кленшоу – Кертиса или второго правила Фейера.

Несмотря на то, что Фейер открыл эти техники до Кленшоу и Кертиса, название «квадратура Кленшоу – Кертиса» стало общепринятым.

Сравнение с квадратурой Гаусса

Классический метод Квадратура Гаусса оценивает подынтегральное выражение в ${displaystyle N + 1}$ точек и построен на точно интегрировать многочлены с точностью до степень ${displaystyle 2N + 1}$. Напротив, квадратура Кленшоу – Кертиса, приведенная выше, оценивает подынтегральное выражение при ${displaystyle N + 1}$ точек и точно интегрирует многочлены только до степени ${displaystyle N}$. Таким образом, может показаться, что Кленшоу – Кертис по своей природе хуже, чем гауссова квадратура, но на самом деле это не так.

На практике несколько авторов заметили, что точность Кленшоу – Кертиса может быть сопоставима с точностью квадратуры Гаусса для того же числа точек. Это возможно, потому что большинство числовых интегрантов не являются полиномами (особенно потому, что полиномы можно интегрировать аналитически), а приближение многих функций в терминах полиномов Чебышева быстро сходится (см. Чебышевское приближение). Фактически, недавние теоретические результаты^[7] утверждают, что и квадратуры Гаусса, и Кленшоу – Кертиса имеют ошибку, ограниченную ${displaystyle O ([2N] ^ {- k} / k)}$ для k-кратно дифференцируемое подынтегральное выражение.

Одним из часто упоминаемых преимуществ квадратур Кленшоу – Кертиса является то, что квадратурные веса могут быть вычислены в ${displaystyle O (Nlog N)}$ время по быстрое преобразование Фурье алгоритмы (или их аналоги для DCT), тогда как большинство алгоритмов для квадратурных весов Гаусса требовали ${displaystyle O (N ^ {2})}$ время вычислить. Однако недавние алгоритмы достигли ${displaystyle O (N)}$ сложность для квадратур Гаусса – Лежандра.^[8] На практике численное интегрирование высокого порядка редко выполняется путем простого вычисления квадратурной формулы для очень больших ${displaystyle N}$. Вместо этого обычно используют адаптивная квадратура Схема, которая сначала оценивает интеграл до низкого порядка, а затем последовательно улучшает точность, увеличивая количество точек выборки, возможно, только в областях, где интеграл неточен. Чтобы оценить точность квадратуры, нужно сравнить ответ с ответом квадратурного правила еще более низкого порядка. В идеале это квадратурное правило низшего порядка оценивает подынтегральное выражение при подмножество оригинала N точек, чтобы свести к минимуму оценки подынтегральной функции. Это называется вложенное квадратурное правило, и здесь Кленшоу – Кертис имеет то преимущество, что правило порядка N использует подмножество точек из порядка 2N. Напротив, квадратурные правила Гаусса не являются естественными вложенными, поэтому необходимо использовать Квадратурные формулы Гаусса – Кронрода. или аналогичные методы. Вложенные правила также важны для разреженные сетки в многомерной квадратуре, и квадратура Кленшоу – Кертиса является популярным методом в этом контексте.^[9]

Интеграция с весовыми функциями

В более общем плане можно поставить задачу интегрирования произвольного ${displaystyle f (x)}$ против фиксированного весовая функция ${displaystyle w (x)}$ что известно заранее:

${displaystyle int _ {- 1} ^ {1} f (x) w (x), dx = int _ {0} ^ {pi} f (cos heta) w (cos heta) sin (heta), d heta. }$

Самый частый случай - это ${displaystyle w (x) = 1}$, как указано выше, но в некоторых приложениях желательна другая весовая функция. Основная причина в том, что, поскольку ${displaystyle w (x)}$ можно принять во внимание априори, ошибка интегрирования может зависеть только от точности аппроксимации ${displaystyle f (x)}$, независимо от того, насколько плохо может себя вести весовая функция.

Квадратуру Кленшоу – Кертиса можно обобщить на этот случай следующим образом. Как и прежде, он работает, находя разложение в ряд косинусов ${displaystyle f (cos heta)}$ через DCT, а затем интегрировать каждый член в ряд косинусов. Однако теперь эти интегралы имеют вид

${displaystyle W_ {k} = int _ {0} ^ {pi} w (cos heta) cos (k heta) sin (heta), d heta.}$

Для большинства ${displaystyle w (x)}$, этот интеграл не может быть вычислен аналитически, в отличие от предыдущего. Поскольку одна и та же весовая функция обычно используется для многих подынтегральных выражений ${displaystyle f (x)}$однако можно позволить себе вычислить эти ${displaystyle W_ {k}}$ численно с высокой точностью заранее. Более того, поскольку ${displaystyle w (x)}$ обычно задается аналитически, иногда можно использовать специальные методы для вычисления ${displaystyle W_ {k}}$.

Например, были разработаны специальные методы применения квадратуры Кленшоу – Кертиса к подынтегральным выражениям вида ${displaystyle f (x) w (x)}$ с весовой функцией ${displaystyle w (x)}$ это сильно колеблется, например а синусоида или же Функция Бесселя (см., например, Evans & Webster, 1999^[10]). Это полезно для высокой точности Ряд Фурье и Ряд Фурье – Бесселя вычисление, где просто ${displaystyle w (x) = 1}$ квадратурные методы проблематичны из-за высокой точности, необходимой для определения вклада быстрых колебаний. Здесь быстроосциллирующая часть подынтегрального выражения учтена специальными методами для ${displaystyle W_ {k}}$, а неизвестная функция ${displaystyle f (x)}$ обычно ведет себя лучше.

Другой случай, когда весовые функции особенно полезны, - это когда подынтегральное выражение неизвестно, но имеет известную особенность некоторого вида, например известный разрыв или интегрируемое расхождение (например, 1 /√Икс) в какой-то момент. В этом случае особенность можно стянуть в весовую функцию ${displaystyle w (x)}$ и его аналитические свойства могут быть использованы для вычисления ${displaystyle W_ {k}}$ точно заранее.

Обратите внимание, что Квадратура Гаусса также могут быть адаптированы для различных весовых функций, но техника несколько отличается. В квадратуре Кленшоу – Кертиса подынтегральное выражение всегда вычисляется в одном и том же наборе точек независимо от ${displaystyle w (x)}$, соответствующие экстремумам или корням полинома Чебышева. В квадратуре Гаусса разные весовые функции приводят к разным ортогональные многочлены, и, следовательно, разные корни, в которых вычисляется подынтегральное выражение.

Интегрирование на бесконечных и полубесконечных интервалах

Также можно использовать квадратуру Кленшоу – Кертиса для вычисления интегралов вида ${displaystyle int _ {0} ^ {infty} f (x), dx}$ и ${displaystyle int _ {- infty} ^ {infty} f (x), dx}$, используя технику переназначения координат.^[11] Высокая точность, даже экспоненциальная сходимость для гладких подынтегральных выражений, может сохраняться до тех пор, пока ${displaystyle f (x)}$ распадается достаточно быстро, поскольку |Икс| приближается к бесконечности.

Одна из возможностей - использовать универсальное преобразование координат, такое как Икс=т/(1−т²)

${displaystyle int _ {- infty} ^ {infty} f (x), dx = int _ {- 1} ^ {1} fleft ({frac {t} {1-t ^ {2}}} ight) {frac {1 + t ^ {2}} {(1-t ^ {2}) ^ {2}}}, dt,}$

для преобразования бесконечного или полубесконечного интервала в конечный, как описано в Численное интегрирование. Существуют также дополнительные методы, разработанные специально для квадратур Кленшоу – Кертиса.

Например, можно использовать переназначение координат ${displaystyle x = Lcot ^ {2} (heta / 2)}$, куда L - константа, заданная пользователем (можно просто использовать L= 1; оптимальный выбор L может ускорить сходимость, но зависит от проблемы^[11]), чтобы преобразовать полубесконечный интеграл к виду:

${displaystyle int _ {0} ^ {infty} f (x), dx = 2Lint _ {0} ^ {pi} {frac {f [Lcot ^ {2} (heta / 2)]} {[1-cos ( heta)] ^ {2}}} sin (heta), d heta.}$

Коэффициент, умножающий sin (θ), ж(...)/(...)², затем можно разложить в косинусный ряд (приблизительно, используя дискретное косинусное преобразование) и интегрировать почленно, точно так же, как это было сделано для ж(cos θ) выше. Чтобы устранить сингулярность при θ = 0 в этом подынтегральном выражении, достаточно просто, чтобы ж(Икс) стремятся к нулю достаточно быстро при Икс приближается к бесконечности, и в частности ж(Икс) должен распадаться по крайней мере так быстро, как 1 /Икс^3/2.^[11]

Для вдвойне бесконечного интервала интегрирования можно использовать переотображение координат ${displaystyle x = Lcot (heta)}$ (куда L - указанная пользователем константа, как указано выше), чтобы преобразовать интеграл в:^[11]

${displaystyle int _ {- infty} ^ {infty} f (x), dx = Lint _ {0} ^ {pi} {frac {f [Lcot (heta)]} {sin ^ {2} (heta)}} , d heta приблизительно {frac {Lpi} {N}} sum _ {n = 1} ^ {N-1} {frac {f [Lcot (npi / N)]} {sin ^ {2} (npi / N) }}.}$

В этом случае мы использовали тот факт, что подынтегральное выражение ж(L cotθ) / грех²(θ) уже является периодическим, поэтому его можно напрямую интегрировать с высокой (даже экспоненциальной) точностью, используя правило трапеций (при условии, что ж достаточно гладкий и быстро затухающий); нет необходимости вычислять ряд косинусов в качестве промежуточного шага. Обратите внимание, что квадратурное правило не включает конечные точки, где мы предположили, что подынтегральная функция стремится к нулю. Формула выше требует, чтобы ж(Икс) распадаются быстрее, чем 1 /Икс² в качестве Икс переходит в ± ∞. (Если ж распадается точно как 1 /Икс², то подынтегральное выражение переходит к конечному значению в конечных точках, и эти пределы должны быть включены как члены конечной точки в правило трапеций.^[11]). Однако если ж затухает только полиномиально быстро, тогда может потребоваться использовать следующий шаг квадратур Кленшоу-Кертиса, чтобы получить экспоненциальную точность переназначенного интеграла вместо правила трапеции, в зависимости от более подробной информации о предельных свойствах ж: проблема в том, что хотя ж(L cotθ) / грех²(θ) действительно периодичен с периодом π, он не обязательно будет гладким на концах, если все производные там не обращаются в нуль [например, функция ж(Икс) = tanh (Икс³)/Икс³ распадается как 1 /Икс³ но имеет скачкообразный скачок в наклоне переотображенной функции при θ = 0 и π].

Другой подход к переотображению координат был предложен для интегралов вида ${displaystyle int _ {0} ^ {infty} e ^ {- x} g (x), dx}$, в этом случае можно использовать преобразование ${displaystyle x = -ln [(1 + cos heta) / 2]}$ преобразовать интеграл к виду ${displaystyle int _ {0} ^ {pi} f (cos heta) sin heta, d heta}$ куда ${displaystyle f (u) = g (-ln [(1 + u) / 2]) / 2}$, после чего можно аналогично перейти к квадратуре Кленшоу – Кертиса для ж как указано выше.^[12] Однако из-за особенностей конечных точек в этом преобразовании координат используется первое квадратурное правило Фейера [которое не оценивает ж(−1)] если грамм(∞) конечно.

Предварительное вычисление квадратурных весов

На практике выполнять DCT значений выборочной функции неудобно. ж(cosθ) для каждого нового подынтегрального выражения. Вместо этого обычно предварительно вычисляют квадратурные веса ${displaystyle w_ {n}}$ (за п от 0 до N/ 2, полагая N четное) так что

${displaystyle int _ {- 1} ^ {1} f (x), dxapprox sum _ {n = 0} ^ {N / 2} w_ {n} left {f (cos [npi / N]) + f (- cos [npi / N]) ight}.}$

Эти веса ${displaystyle w_ {n}}$ также вычисляются с помощью DCT, что легко увидеть, выразив вычисление в терминах матрица алгебра. В частности, мы вычислили коэффициенты косинусного ряда ${displaystyle a_ {2k}}$ через выражение формы:

${displaystyle c = {egin {pmatrix} a_ {0} a_ {2} a_ {4} vdots a_ {N} end {pmatrix}} = D {egin {pmatrix} y_ {0} y_ {1 } y_ {2} vdots y_ {N / 2} end {pmatrix}} = Dy,}$

куда D - матричная форма функции (N/ 2 + 1) -точка DCT типа I сверху, с записями (для с нуля индексы):

${displaystyle D_ {kn} = {frac {2} {N}} cos left ({frac {nkpi} {N / 2}} ight) imes {egin {cases} 1/2 & n = 0, N / 2 1 & mathrm { в противном случае} конец {случаи}}}$

и ${displaystyle y_ {n}}$ является

${displaystyle y_ {n} = f (cos [npi / N]) + f (-cos [npi / N]).!}$

Как обсуждалось выше, из-за сглаживание, нет смысла вычислять коэффициенты за пределами ${displaystyle a_ {N}}$, так D является ${displaystyle (N / 2 + 1) imes (N / 2 + 1)}$ матрица. По этим коэффициентам c, интеграл приблизительно равен:

${displaystyle int _ {- 1} ^ {1} f (x), dxapprox a_ {0} + sum _ {k = 1} ^ {N / 2-1} {frac {2a_ {2k}} {1- ( 2k) ^ {2}}} + {frac {a_ {N}} {1-N ^ {2}}} = d ^ {T} c,}$

сверху, где c - вектор коэффициентов ${displaystyle a_ {2k}}$ выше и d - вектор интегралов для каждого коэффициента Фурье:

${displaystyle d = {egin {pmatrix} 1 2 / (1-4) 2 / (1-16) vdots 2 / (1- [N-2] ^ {2}) 1 / (1- N ^ {2}) end {pmatrix}}.}$

(Обратите внимание, однако, что эти весовые коэффициенты изменяются при изменении матрицы DCT D использовать другое соглашение о нормализации. Например, DCT типа I обычно определяют с дополнительными коэффициентами 2 или √2 факторов в первой и последней строках или столбцах, что приводит к соответствующим изменениям в d записи.) ${displaystyle d ^ {T} c}$ суммирование может быть преобразовано в:

${displaystyle int _ {- 1} ^ {1} f (x), dxapprox d ^ {T} c = d ^ {T} Dy = (D ^ {T} d) ^ {T} y = w ^ {T } y}$

куда ш вектор желаемых весов ${displaystyle w_ {n}}$ выше, с:

${displaystyle w = D ^ {T} d.!}$

Поскольку транспонированный матрица ${displaystyle D ^ {T}}$ также является DCT (например, транспонирование DCT типа I является DCT типа I, возможно, с немного другой нормализацией в зависимости от используемых соглашений), квадратурные веса ш можно предварительно вычислить в О(N бревноN) время для данного N с использованием быстрых алгоритмов DCT.

Веса ${displaystyle w_ {n}}$ положительны и их сумма равна единице.^[13]

Смотрите также

• Формула Эйлера – Маклорена
• Квадратурная формула Гаусса – Кронрода

Рекомендации