WikiDer > Восьмеричный путь (физика)

В мезон октет. Частицы на одной горизонтальной линии имеют одинаковые странность, s, в то время как те, кто находится на одной левой диагонали, имеют одинаковые обвинять, q (дано как кратное элементарный заряд).

В физика, то восьмикратный путь представляет собой организационную схему для класса субатомных частиц, известных как адроны что привело к развитию кварковая модель. Американский физик Мюррей Гелл-Манн и израильский физик Юваль Нееман оба предложили эту идею в 1961 году.^{[1][2][примечания 1]} Название взято из статьи Гелл-Манна 1961 года и является намеком на Благородный восьмеричный путь из буддизм.^[3]

Фон

К 1947 году физики считали, что хорошо понимают, что такое мельчайшие частицы материи. Существовал электроны, протоны, нейтроны, и фотоны (компоненты, составляющие значительную часть повседневного опыта, такие как атомы и свет) вместе с горсткой нестабильных (т.е. радиоактивный распад) экзотические частицы, необходимые для объяснения космические лучи наблюдения, такие как пионы, мюоны и предположил нейтрино. Кроме того, открытие позитрон предположил, что для каждого из них могут быть античастицы. Было известно "сильное взаимодействие"должен существовать, чтобы преодолеть электростатическое отталкивание в атомных ядрах. Не все частицы подвержены влиянию этой сильной силы, но те, что есть, называются «адронами», которые теперь классифицируются как мезоны (средняя масса) и барионы (тяжелый вес).

Но открытие (нейтрального) Каон в конце 1947 г. и последующее открытие положительно заряженного каона в 1949 г. неожиданным образом расширили семейство мезонов, и в 1950 г. лямбда-частица сделал то же самое с семейством барионов. Эти частицы распадаются намного медленнее, чем возникают, что указывает на то, что в них участвуют два разных физических процесса, как предполагает Авраам Паис в 1952 г. Затем в 1953 г. М. Гелл Манн и японская пара, Тадао Накано и Кадзухико Нисидзима, независимо предложил новое сохраняемое значение, теперь известное как "странность"во время их попыток понять растущий набор известных частиц.^{[4][5][примечания 2]} Тенденция к открытию новых мезонов и барионов будет продолжаться до 1950-х годов по мере роста числа известных «элементарных» частиц. Физиков интересовало понимание адрон-адронных взаимодействий через сильное взаимодействие. Концепция чего-либо изоспин, представленный в 1932 г. Вернер Гейзенберг вскоре после открытия нейтрона, он был использован для группировки некоторых адронов в «мультиплеты», но ни одна успешная научная теория пока не охватывала адроны в целом. Это было началом хаотического периода в физике элементарных частиц, который стал известен как "зоопарк частиц"эра. Восьмеричный путь стал важным шагом на пути к решению кварковой модели.

Организация

Теория представлений групп является математической основой восьмеричного пути, но эта техническая математика не нужна, чтобы понять, как она помогает организовывать частицы. Частицы сортируются по группам как мезоны или барионы. Внутри каждой группы они дополнительно разделены по вращение угловой момент. Симметричные узоры появляются, когда эти группы частиц имеют свои странность заговор против их электрический заряд. (Это наиболее распространенный способ построения графиков сегодня, но изначально физики использовали эквивалентную пару свойств, называемых сверхзаряд и изотопный спин, последний из которых теперь известен как изоспин.) Симметрия этих паттернов - намек на симметрию, лежащую в основе сильное взаимодействие между самими частицами. На графиках ниже точки, представляющие частицы, расположенные вдоль одной и той же горизонтальной линии, имеют одинаковую странность, s, в то время как те, кто находится на одной левой диагонали, имеют одинаковый электрический заряд, q (дано как кратное элементарный заряд).

Мезоны

Первоначальным восьмикратным способом мезоны были организованы в октеты и синглеты. Это одна из тонких черт различий между восьмеричным путем и кварковой моделью, которую он вдохновил, которая предполагает, что мезоны должны быть сгруппированы в нонеты (группы по девять).

Мезонный октет

Псевдоскалярный мезон октет.

Восьмеричный способ организует восемь самых низких вращение-0 мезоны в октет.^[6][7] Они есть:

• 
  K⁰
  ,
  K⁺
  ,
  K⁻
  и
  K⁰
  каоны
• 
  π⁺
  ,
  π⁰
  , и
  π⁻
  пионы
• 
  η
  

Диаметрально противоположные частицы на диаграмме - это античастицы друг друга, а частицы в центре - свои собственные античастицы.

Синглетный мезон

Беззарядный, не имеющий странностей простой eta-мезон изначально был классифицирован как синглет:

• 
  η ′
  

В рамках развитой позже кварковой модели его лучше рассматривать как часть мезонного нонета, как упоминалось ранее.

Барионы

Барионный октет

Барионный октет

Восьмеричный способ организует вращение-1/2 барионы в октет. Они состоят из

• нейтрон (n) и протон (п)
• 
  Σ⁻
  ,
  Σ⁰
  , и
  Σ⁺
  сигма барионы
• 
  Λ⁰
  , то странный лямбда-барион
• 
  Ξ⁻
  и
  Ξ⁰
  xi барионы

Барионный декуплет

Барионный декуплет

В организационные принципы восьмеричного пути также относятся к спин-3/2 барионы, образующие декуплет.

• 
  Δ⁻
  ,
  Δ⁰
  ,
  Δ⁺
  , и
  Δ⁺⁺
  дельта-барионы
• 
  Σ^∗−
  ,
  Σ^∗0
  , и
  Σ^∗+
  сигма барионы
• 
  Ξ^∗−
  и
  Ξ^∗0
  xi барионы
• 
  Ω⁻
  омега-барион

Однако одна из частиц этого декуплета никогда ранее не наблюдалась, когда был предложен восьмеричный путь. Гелл-Манн назвал эту частицу
Ω⁻
и предсказал в 1962 году, что у него будет странность −3, электрический заряд −1 и масса около 1680 МэВ /c². В 1964 году была обнаружена частица, которая полностью соответствовала этим предсказаниям.^[8] по ускоритель частиц группа в Brookhaven. Гелл-Манн получил 1969 г. Нобелевская премия по физике за работу по теории элементарные частицы.

Историческое развитие

Разработка

Исторически кварки были мотивированы пониманием симметрии ароматов. Во-первых, было замечено (1961 г.), что группы частиц связаны друг с другом таким образом, чтобы соответствовать теория представлений SU (3). Из этого был сделан вывод, что существует приблизительная симметрия Вселенной, которая параметризуется группой SU (3). Наконец (1964 г.) это привело к открытию трех легких кварков (верхнего, нижнего и странного), переставленных этими SU (3) преобразованиями.

Современная интерпретация

Восьмеричный путь можно понять в современных терминах как следствие вкус симметрии между различными видами кварки. Поскольку сильная ядерная сила влияет на кварки одинаково, независимо от их аромата, замена одного аромата кварка другим в адроне не должна сильно изменять его массу, при условии, что соответствующие массы кварков меньше, чем масштаб сильного взаимодействия, что справедливо для трех легких кварков. Математически эту замену можно описать элементами Группа SU (3). Октеты и другие конфигурации адронов представления этой группы.

Симметрия вкуса

SU (3)

Есть абстрактное трехмерное векторное пространство:

${ displaystyle { text {up quark}} rightarrow { begin {pmatrix} 1 0 0 end {pmatrix}}, qquad { text {down quark}} rightarrow { begin {pmatrix } 0 1 0 end {pmatrix}}, qquad { text {странный кварк}} rightarrow { begin {pmatrix} 0 0 1 end {pmatrix}}}$

и законы физики примерно инвариантен относительно применения определителя-1 унитарное преобразование в это пространство (иногда называемое чередование ароматов):

${ displaystyle { begin {pmatrix} x y z end {pmatrix}} mapsto A { begin {pmatrix} x y z end {pmatrix}}, quad { text {где}} A { text {находится в}} SU (3)}$

Здесь, SU (3) относится к Группа Ли из 3 × 3 унитарные матрицы с определителем 1 (особая унитарная группа). Например, ротация ароматов

${ displaystyle A = { begin {pmatrix} 0 & 1 & 0 - 1 & 0 & 0 0 & 0 & 1 end {pmatrix}}}$

представляет собой преобразование, которое одновременно превращает все верхние кварки во Вселенной в нижние кварки и наоборот. В частности, эти вращения ароматов являются точной симметрией, если Только сильная сила Рассматриваются взаимодействия, но они не являются истинно точной симметрией Вселенной, потому что три кварка имеют разные массы и разные электрослабые взаимодействия.

Эта приблизительная симметрия называется симметрия аромата, или более конкретно аромат SU (3) симметрия.

Связь с теорией представлений

Мюррей Гелл-Манн (1929–2019) артикулятор и пионер групповой симметрии в КТП

Предположим, у нас есть некоторая частица, например протон, в квантовом состоянии. ${ displaystyle | psi rangle}$. Если применить одну из чередований ароматов А для нашей частицы, она переходит в новое квантовое состояние, которое мы можем назвать ${ displaystyle A | psi rangle}$. В зависимости от А, это новое состояние может быть протоном или нейтроном, или суперпозицией протона и нейтрона, или различными другими возможностями. Набор всех возможных квантовых состояний охватывает векторное пространство.

Теория представлений математическая теория, описывающая ситуацию, когда элементы группы (в данном случае вращение ароматов А в группе SU (3)) являются автоморфизмы векторного пространства (здесь набор всех возможных квантовых состояний, которые вы получаете при вращении аромата протона). Следовательно, изучая теорию представлений SU (3), мы можем узнать возможности того, что такое векторное пространство и как на него влияет симметрия аромата.

Поскольку ароматические ротации А являются приблизительными, а не точными симметриями, каждое ортогональное состояние в векторном пространстве соответствует разным видам частиц. В приведенном выше примере, когда протон трансформируется посредством всевозможного вращения аромата А, оказывается, что он движется в 8-мерном векторном пространстве. Эти 8 измерений соответствуют 8 частицам в так называемом «барионном октете» (протон, нейтрон,
Σ⁺
,
Σ⁰
,
Σ⁻
,
Ξ⁻
,
Ξ⁰
,
Λ
). Это соответствует 8-мерному («октетному») представлению группы SU (3). С А является приблизительной симметрией, все частицы в этом октете имеют одинаковую массу.^[9]

Каждый Группа Ли имеет соответствующий Алгебра Ли, и каждый групповое представительство группы Ли можно отобразить в соответствующий Представление алгебры Ли в том же векторном пространстве. Алгебра Ли ${ Displaystyle { mathfrak {су}}}$(3) можно записать как набор 3 × 3 бесследных Эрмитовы матрицы. Физики обычно обсуждают теорию представлений алгебры Ли. ${ Displaystyle { mathfrak {су}}}$(3) вместо группы Ли SU (3), поскольку первая проще и обе в конечном итоге эквивалентны.

Примечания

Рекомендации

дальнейшее чтение

• М. Гелл-Манн; Ю. Нееман, ред. (1964). Восьмеричный путь. В. А. Бенджамин. LCCN 65013009. (содержит большинство исторических работ по восьмичастному пути и смежным темам, включая Формула массы Гелл-Манна – Окубо.)