WikiDer > Работа (термодинамика)

Термодинамика
Классический Тепловой двигатель Карно
ветви Классический Статистический Химическая Квантовая термодинамика Равновесие / Неравновесный
Законы Zeroth Первый Второй В третьих
Системы Состояние Уравнение состояния Идеальный газ Настоящий газ Состояние вопроса Равновесие Контрольный объем Инструменты Процессы Изобарический Изохорический Изотермический Адиабатический Изэнтропический Изентальпический Квазистатический Политропный Бесплатное расширение Обратимость Необратимость Необратимость Циклы Тепловые двигатели Тепловые насосы Тепловая эффективность
Свойства системы Примечание: Сопряженные переменные в курсив Диаграммы свойств Интенсивные и обширные свойства Функции процесса Работа Высокая температура Функции государства Температура / Энтропия (вступление) Давление / Объем Химический потенциал / Номер частицы Качество пара Сниженные свойства
Свойства материала Базы данных недвижимости Удельная теплоемкость  ${ displaystyle c =}$ ${ displaystyle T}$ ${ displaystyle partial S}$ ${ displaystyle N}$ ${ displaystyle partial T}$ Сжимаемость  ${ displaystyle beta = -}$ ${ displaystyle 1}$ ${ displaystyle partial V}$ ${ displaystyle V}$ ${ displaystyle partial p}$ Тепловое расширение  ${ Displaystyle альфа =}$ ${ displaystyle 1}$ ${ displaystyle partial V}$ ${ displaystyle V}$ ${ displaystyle partial T}$
Уравнения Теорема Карно Теорема Клаузиуса Фундаментальное отношение Закон идеального газа Максвелл отношения Взаимные отношения Онзагера Уравнения Бриджмена Таблица термодинамических уравнений
Потенциал Свободная энергия Свободная энтропия Внутренняя энергия ${ Displaystyle U (S, V)}$ Энтальпия ${ Displaystyle H (S, p) = U + pV}$ Свободная энергия Гельмгольца ${ Displaystyle А (Т, В) = U-TS}$ Свободная энергия Гиббса ${ Displaystyle G (T, p) = H-TS}$
История Культура История Общий Энтропия Газовые законы Машины "вечный двигатель" Философия Энтропия и время Энтропия и жизнь Броуновская трещотка Демон Максвелла Парадокс тепловой смерти Парадокс лошмидта Синергетика Теории Теория калорийности Теория тепла Vis viva («живая сила») Механический эквивалент тепла Сила мотивации Ключевые публикации "Экспериментальное расследование Относительно ... тепла" "О равновесии Гетерогенные вещества" "Размышления о Движущая сила огня" Сроки Термодинамика Тепловые двигатели Изобразительное искусство Образование Термодинамическая поверхность Максвелла Энтропия как рассеивание энергии
Ученые Бернулли Больцман Карно Клапейрон Клаузиус Каратеодори Duhem Гиббс фон Гельмгольц Джоуль Максвелл фон Майер Онсагер Ренкин Смитон Шталь Томпсон Томсон ван дер Ваальс Waterston
Книга Категория
v т е

В термодинамика, работай выполняется системой энергия переносится системой в свое окружение с помощью механизма, посредством которого система может спонтанно оказывать макроскопический силы на свое окружение. В окрестностях, через подходящие пассивные связи, работай может поднять вес, например. Энергия также может передаваться из окружающей среды в систему; в знаковом соглашении, используемом в физике, такая работа имеет отрицательную величину.

Внешне измеряемые силы и внешние воздействия могут быть электромагнитными,^[1][2][3] гравитационный^[4] или давление / объем или другие макроскопически механические переменные.^[5] Для термодинамической работы эти измеряемые извне величины точно соответствуют значениям или вкладам в изменения макроскопических внутренних величин. переменные состояния системы, которые всегда встречаются в сопряженных парах, например давление и объем^[5] или плотность магнитного потока и намагниченность.^[2]

Внешняя система, которая находится в окружении, не обязательно термодинамическая система, как строго определенная обычными переменными термодинамического состояния, иначе, чем перенос вещества, можно сказать, что работа выполняется над термодинамической системой. Часть такой работы, определяемой окружением, может иметь механизм, такой же, как и для определенной системой термодинамической работы, выполняемой системой, в то время как остальная часть такой определяемой окружающей средой работы представляется термодинамической системе, а не как отрицательный объем термодинамической работы, выполняемой системой. это, а, скорее, как передаваемое ему тепло. Эксперименты Джоуля с лопастным перемешиванием представляют собой пример, иллюстрирующий концепцию изохорный (или постоянный объем) механическая работа, в данном случае иногда называемая шахтная работа. Такая работа не является термодинамической работой, как определено здесь, потому что она действует через трение внутри и на поверхности термодинамической системы, а не за счет макроскопических сил, которые система может спонтанно оказывать на свое окружение, описываемых ее переменными состояния. . Работа, определяемая окружением, также может быть немеханической. Примером является Джоулевое нагревание, потому что это происходит за счет трения, когда электрический ток проходит через термодинамическую систему. Когда это делается изохорически и не переносится материя, такая передача энергии рассматривается как высокая температура передача^{[согласно кому?]} в интересующую систему.

в SI система измерения, работа измеряется в джоули (символ: J). Скорость выполнения работы составляет мощность.

История

1824

Работа, т.е. "вес поднял через высоту », был первоначально определен в 1824 г. Сади Карно в его знаменитой статье Размышления о движущей силе огня, где он использовал термин сила мотивации для работы. В частности, по словам Карно:

Здесь мы используем движущую силу, чтобы выразить полезный эффект, который двигатель способен производить. Этот эффект всегда можно сравнить с подъемом веса на определенную высоту. Как мы знаем, он имеет в качестве меры произведение веса, умноженного на высоту, на которую оно поднято.

1845

Аппарат Джоуля для измерения механический эквивалент тепла

В 1845 г. английский физик Джеймс Джоуль написал статью О механическом эквиваленте тепла для встречи Британской ассоциации в Кембридж.^[6] В этой статье он сообщил о своем самом известном эксперименте, в котором механическая сила высвобождается под действием "веса" падение через высоту »использовался для поворота гребного колеса в изолированной бочке с водой.

В этом эксперименте движение лопастного колеса посредством перемешивания и трение, нагретый водоем, чтобы увеличить его температура. Регистрировались как изменение температуры ∆T воды, так и высота падения ∆h груза mg. Используя эти значения, Джоуль смог определить механический эквивалент тепла. Джоуль оценил механический эквивалент тепла в 819 фут-фунт / британских тепловых единиц (4,41 Дж / кал). Современные определения тепла, работы, температуры и энергия все имеют отношение к этому эксперименту. При такой компоновке устройства никогда не бывает, чтобы процесс протекал в обратном направлении, когда вода приводила в движение лопасти, чтобы поднять вес даже немного. Механическая работа выполнялась аппаратом падающего груза, шкивом и лопастями, которые лежали в воде. Их движение почти не повлияло на объем воды. Работа, не изменяющая объем воды, называется изохорной; это необратимо. Энергия, полученная при падении груза, передавалась в воду в виде тепла.

Обзор

Сохранение энергии

Предполагаемый руководящий принцип термодинамики - сохранение энергии. Полная энергия системы - это сумма ее внутренней энергии, ее потенциальной энергии как целой системы во внешнем силовом поле, таком как гравитация, и ее кинетической энергии как всей движущейся системы. Термодинамика уделяет особое внимание передаче энергии от материального тела, такого как, например, паровой цилиндр, к окружающей среде с помощью механизмов, с помощью которых тело оказывает макроскопические силы на свое окружение, чтобы поднять груз. там; такие механизмы, как говорят, опосредуют термодинамический работай.

Помимо передачи энергии как работы, термодинамика допускает передачу энергии как высокая температура. Для процесса в закрыто (без переноса вещества) термодинамическая система, первый закон термодинамики связывает изменения в внутренняя энергия (или другой кардинальная энергетическая функция(в зависимости от условий передачи) системы на те два режима передачи энергии, как работа и как тепло. Адиабатическая работа совершается без переноса вещества и без теплопередачи. В принципе, в термодинамике для процесса в замкнутой системе количество переданного тепла определяется величиной адиабатической работы, которая потребуется, чтобы вызвать изменение в системе, вызванное теплопередачей. В экспериментальной практике теплопередачу часто оценивают калориметрически путем изменения температура известного количества калориметрический материальная субстанция.

Энергия также может передаваться в систему или из системы посредством передачи материи. Возможность такой передачи определяет систему как открытую, в отличие от закрытой. По определению, такая передача не является ни работой, ни теплом.

Изменения потенциальной энергии тела в целом по отношению к силам в его окружении и кинетической энергии тела, движущегося в целом по отношению к его окружению, по определению исключены из основной энергии тела (примеры: внутренние энергия и энтальпия).

Практически обратимая передача энергии при работе в окружающей среде

В окружении термодинамической системы, внешнем по отношению к ней, все различные механические и немеханические макроскопические формы работы могут быть преобразованы друг в друга без каких-либо принципиальных ограничений из-за законов термодинамики, так что эффективность преобразования энергии в отдельных случаях может приближаться к 100%; такое преобразование должно происходить без трения и, следовательно, адиабатический.^[7] В частности, в принципе, все макроскопические формы работы могут быть преобразованы в механическую работу по поднятию груза, которая была первоначальной формой термодинамической работы, рассмотренной Карно и Джоуль (см. Раздел «История» выше). Некоторые авторы считали эту эквивалентность поднятию тяжести определяющей характеристикой работы.^{[8][9][10][11]} Например, с устройством эксперимента Джоуля, в котором через шкивы груз, опускающийся в окружающей среде, приводит в движение перемешивание термодинамической системы, спуск груза может быть отклонен путем изменения расположения шкивов, так что он поднимает другой вес в окружающей среде, вместо перемешивания термодинамической системы.

Такое преобразование можно идеализировать как почти без трения, хотя оно происходит относительно быстро. Обычно это происходит с помощью устройств, которые не являются простыми термодинамическими системами (простая термодинамическая система представляет собой однородное тело материальных веществ). Например, опускание груза в эксперименте Джоуля с перемешиванием снижает общую энергию груза. Он описывается как потеря гравитационной потенциальной энергии грузом из-за изменения его макроскопического положения в гравитационном поле, в отличие, например, от потери внутренней энергии груза из-за изменений его энтропии, объема и химического состава. . Хотя это происходит относительно быстро, поскольку энергия остается почти полностью доступной для работы в той или иной форме, такое отвлечение от работы в окружающей среде можно идеализировать как почти обратимое или почти совершенно эффективное.

Напротив, преобразование тепла в работу в Тепловой двигатель никогда не может превышать Эффективность Карно, как следствие второй закон термодинамики. Такое преобразование энергии в результате относительно быстрой работы, выполняемой в практическом тепловом двигателе термодинамической системой в его окружении, не может быть идеализировано, даже близко, как обратимое.

Термодинамическая работа, выполняемая термодинамической системой в своем окружении, определяется так, чтобы соответствовать этому принципу. Исторически термодинамика заключалась в том, как термодинамическая система может воздействовать на свое окружение.

Работа, выполненная простой термодинамической системой и над ней

Работа, выполняемая над термодинамической системой, и работа, выполняемая ею, необходимо различать, учитывая их точные механизмы. Работа, выполняемая в термодинамической системе устройствами или системами в окружающей среде, выполняется такими действиями, как сжатиеи включает работу вала, перемешивание и растирание. Такая работа, совершаемая за счет сжатия, является термодинамической работой, как здесь определено. Но работа на валу, перемешивание и трение не являются термодинамическими, как здесь определено, в том смысле, что они не изменяют объем системы по сравнению с сопротивлением давлению. Работа без изменения громкости известна как изохорный работают, например, когда какое-либо агентство в окрестностях системы вызывает фрикционное действие на поверхности или внутри системы.

В процессе передачи энергии от термодинамической системы или к ней изменение внутренней энергии системы теоретически определяется величиной адиабатической работы, которая была бы необходима для достижения конечного результата из начального состояния, такая адиабатическая работа равна можно измерить только с помощью измеряемых извне механических переменных или переменных деформации системы, которые предоставляют полную информацию о силах, которые окружение оказывает на систему во время процесса. В случае некоторых измерений Джоуля процесс был устроен так, что некоторый нагрев, происходивший вне системы (в веществе лопастей) за счет процесса трения, также приводил к передаче тепла от лопастей в систему во время процесса, поэтому что количество работы, проделанной окружающими элементами в системе, можно рассчитать как работу вала, внешнюю механическую переменную.^[12][13]

Количество энергии, передаваемой в виде работы, измеряется величинами, внешне определяемыми для интересующей системы и, следовательно, принадлежащими ее окружению. В важном знаковом соглашении, предпочитаемом в химии, работа, которая добавляет внутренняя энергия системы считается положительным. С другой стороны, по историческим причинам часто встречающееся знаковое соглашение, предпочтительное в физике, состоит в том, чтобы рассматривать работу, выполняемую системой над ее окружением, как положительную.

Процессы, не описываемые макроскопической работой

Один из видов теплопередачи через прямой контакт между замкнутой системой и ее окружением - это микроскопический тепловые движения частиц и связанные с ними межмолекулярные потенциальные энергии.^[14] Микроскопическое описание таких процессов является делом статистической механики, а не макроскопической термодинамики. Другой вид передачи тепла - излучение.^[15][16] Радиационный перенос энергии необратим в том смысле, что он происходит только от более горячей системы к более холодной, и никогда наоборот. Существует несколько форм диссипативного преобразования энергии, которые могут происходить внутри системы на микроскопическом уровне, например: трение включая насыпь и сдвиг вязкость^[17] химическая реакция,^[1] неограниченное расширение, как в Джоулевое расширение И в распространение, и изменение фазы.^[1]

Термодинамическая работа не учитывает передачу энергии между системами, как высокая температура или путем передачи материи.

Открытые системы

Для открытой системы первый закон термодинамики допускает три формы передачи энергии: работу, тепло и энергию, связанную с переносимой материей. Последние нельзя однозначно разделить на тепловую и рабочую составляющие.

В одну сторону конвекция внутренней энергии является формой переноса энергии, но не является, как иногда ошибочно полагают (пережитком теория калорий тепла), перенос энергии в виде тепла, потому что односторонняя конвекция - это перенос вещества; и это не передача энергии как работа. Тем не менее, если стена между системой и ее окружением толстая и содержит жидкость, в присутствии гравитационного поля конвективную циркуляцию внутри стены можно рассматривать как косвенно опосредованную передачу энергии в виде тепла между системой и ее окружением, хотя источник и назначение передаваемой энергии не находятся в прямом контакте.

Фиктивно воображаемые обратимые термодинамические «процессы»

В целях теоретических расчетов термодинамической системы можно представить фиктивные идеализированные термодинамические «процессы», которые происходят так медленно, что не вызывают трения внутри или на поверхности системы; тогда их можно рассматривать как практически обратимые. Эти фиктивные процессы протекают по траекториям на геометрических поверхностях, которые точно описываются характеристическим уравнением термодинамической системы. Эти геометрические поверхности являются локусами возможных состояний термодинамического равновесия для системы. Действительно возможные термодинамические процессы, происходящие с практической скоростью, даже если они происходят только в результате работы, оцениваемой в окружающей среде как адиабатическая, без теплопередачи, всегда вызывают трение внутри системы и поэтому всегда необратимы. Пути таких реально возможных процессов всегда отходят от этих геометрических характерных поверхностей. Даже когда они происходят только в результате работы, которая оценивается в окружающей среде как адиабатическая, без теплопередачи, такие отклонения всегда влекут за собой производство энтропии.

Джоулевое нагревание и растирание

Определение термодинамической работы дано в терминах изменений обширной деформации системы.^[18] (а также химический состав и некоторые другие) переменные состояния, такие как объем, молярный химический состав или электрическая поляризация. Примерами переменных состояния, которые не являются значительными деформациями, или другими подобными переменными являются температура. Т и энтропия S, как, например, в выражении U = U(S, V, {N_j}). Изменения таких переменных фактически невозможно измерить физически с помощью единственного простого адиабатического термодинамического процесса; это процессы, которые не происходят ни за счет термодинамической работы, ни за счет переноса вещества, и поэтому говорят, что они происходят за счет передачи тепла. Количество термодинамической работы определяется как работа, выполняемая системой над ее окружением. Согласно второй закон термодинамики, такая работа необратима. Чтобы получить фактическое и точное физическое измерение количества термодинамической работы, необходимо принять во внимание необратимость, вернув систему к ее начальному состоянию, запустив цикл, например цикл Карно, который включает целевую работу в качестве шаг. Работа, выполняемая системой с окружающей средой, рассчитывается на основе величин, составляющих весь цикл.^[19] Для фактического измерения работы, выполняемой окружением в системе, потребуется другой цикл. Это напоминание о том, что трение о поверхность системы воспринимается трением в окружающей среде как механическая, хотя и не термодинамическая работа, производимая системой, а не как тепло, а воспринимается системой как тепло, передаваемое системе, а не как термодинамическая работа. Выработка тепла при трении необратима;^[20] исторически это было свидетельством отказа от калорийной теории тепла как сохраняемого вещества.^[21] Необратимый процесс, известный как Джоулевое нагревание также происходит через изменение переменной состояния без деформации.

Соответственно, по мнению Лавенды, работа - не такое примитивное понятие, как тепло, которое можно измерить калориметрическим методом.^[22] Это мнение не отменяет сейчас обычное термодинамическое определение тепла с точки зрения адиабатической работы.

Известный как термодинамический режим, инициирующим фактором термодинамического процесса во многих случаях является изменение проницаемости стены между системой и окружающей средой. Трение - это не изменение проницаемости стены. В заявлении Кельвина о втором законе термодинамики используется понятие «неодушевленный материальный фактор»; это понятие иногда считают загадочным.^[23] Запуск процесса трения может происходить только в окружающей среде, но не в термодинамической системе в ее собственном состоянии внутреннего термодинамического равновесия. Такой запуск можно описать как термодинамическую операцию.

Формальное определение

В термодинамике количество работы, выполняемой замкнутой системой в своем окружении, определяется факторами, строго ограниченными границей раздела между окружающей средой и системой, и окружением системы, например, расширенным гравитационным полем, в котором находится система. , то есть вещей, внешних по отношению к системе.

Главная задача термодинамики - это свойства материалов. Термодинамическая работа определяется для целей термодинамических расчетов материальных тел, известных как термодинамические системы. Следовательно, термодинамическая работа определяется в терминах величин, которые описывают состояния материалов, которые появляются как обычные переменные термодинамического состояния, такие как объем, давление, температура, химический состав и электрическая поляризация. Например, чтобы измерить давление внутри системы извне, наблюдателю необходимо, чтобы в системе была стена, которая может перемещаться на измеримую величину в ответ на разницу давления между внутренней частью системы и окружающей средой. В этом смысле частью определения термодинамической системы является природа ограничивающих ее стен.

Особенно важны несколько видов термодинамической работы. Один простой пример - работа давления и объема. Обеспокоенность вызывает давление, оказываемое окружением на поверхность системы, а интересующий объем является отрицательной величиной прироста объема, полученного системой из окружающей среды. Обычно предусматривается, что давление, оказываемое окружающей средой на поверхность системы, четко определено и равно давлению, оказываемому системой на окружающую среду. Это устройство для передачи энергии в виде работы может изменяться особым образом, что зависит от строго механической природы работы давление-объем. Вариант состоит в том, что связь между системой и окружающей средой осуществляется посредством жесткого стержня, который связывает поршни различных областей для системы и окружающей среды. Тогда для заданного количества переданной работы обмен объемами включает различные давления, обратно пропорциональные площадям поршня, для механическое равновесие. Это не может быть сделано для передачи энергии в виде тепла из-за его немеханической природы.^[24]

Другой важный вид работы - это изохорная работа, то есть работа, которая не предполагает в конечном итоге общего изменения объема системы между начальным и конечным состояниями процесса. Примерами являются трение о поверхность системы, как в эксперименте Рамфорда; работа вала, такая как в экспериментах Джоуля; перемешивание системы магнитной лопастью внутри нее, управляемой движущимся магнитным полем из окружающей среды; и вибрационное воздействие на систему, которое оставляет ее конечный объем неизменным, но вызывает трение внутри системы. Изохорическая механическая работа для тела в его собственном состоянии внутреннего термодинамического равновесия выполняется только окружающей средой на теле, а не телом в окружающей среде, так что знак изохорной механической работы с физическим соглашением о знаках всегда отрицательный.

Когда работа, например работа давления и объема, выполняется в окружающей среде замкнутой системой, которая не может передавать тепло внутрь или наружу, потому что она ограничена адиабатической стенкой, эта работа считается адиабатической как для системы, так и для окружающей среды. окружение. Когда механическая работа выполняется в такой адиабатически замкнутой системе окружением, может случиться так, что трение в окружающей среде будет незначительным, например, в эксперименте Джоуля с лопастями, приводящими в движение падающий груз, которые перемешивают систему. Такая работа является адиабатической для окружающей среды, даже если она связана с трением внутри системы. Такая работа может быть или не быть изохорной для системы, в зависимости от системы и ее ограничивающих стенок. Если он оказывается изохорным для системы (и в конечном итоге не изменяет другие переменные состояния системы, такие как намагниченность), это проявляется как передача тепла системе и не кажется адиабатической для системы.

Подписать соглашение

На раннем этапе развития термодинамики было проделано много положительной работы. к система в окружающей среде приводит к потере энергии из системы. Это историческое соглашение о знаках использовалось во многих учебниках физики и используется в данной статье.^[25]

Согласно первому закону термодинамики для замкнутой системы любое чистое изменение внутренней энергии U должны быть полностью учтены с точки зрения тепла Q войти в систему и работать W выполняется системой:^[14]

${ Displaystyle Delta U = QW. ;}$ ^[26]

Альтернативным условным обозначением является учет выполненной работы на система своим окружением считается положительной. Это приводит к изменению знака работы, так что ${ Displaystyle Delta U = Q + W ,}$. Это соглашение исторически использовалось в химии, но было принято в нескольких современных учебниках физики.^{[25][27][28][29]}

Это уравнение отражает тот факт, что переданное тепло и проделанная работа нет свойства состояния системы. Учитывая только начальное и конечное состояние системы, можно только сказать, каково было общее изменение внутренней энергии, а не сколько энергии ушло в виде тепла, а сколько в виде работы. Резюмируя это, можно сказать, что тепло и работа не являются государственные функции системы.^[14] Это контрастирует с классической механикой, где сетевая работа, создаваемая частицей, является функцией состояния.

Давление – объемная работа

Давление – объемная работа (или PV работа) возникает, когда громкость V системных изменений. PV работа часто измеряется в единицах литр-атмосфера, где 1Л · атм = 101.325J. Однако литр-атмосфера не является признанной единицей в системе единиц СИ, которая измеряет P в Паскаль (Па), В в м³, и PV в Джоуль (J), где 1 J = 1 Па · м³. PV работа - важная тема в химическая термодинамика.

Для процесса в закрытая система, происходящий достаточно медленно для точного определения давления на внутренней стороне стенки системы, которое перемещается и передает силу в окружающую среду, описываемую как квазистатический,^[30][31] работа представлена ​​следующим уравнением между дифференциалы:

${ Displaystyle delta W = PdV ,}$

куда

${ displaystyle delta W}$ обозначает бесконечно малое приращение выполненной работы к система, передающая энергию в окружающую среду;

${ displaystyle P}$ обозначает давление внутри системы, которое она оказывает на движущуюся стенку, которая передает силу в окружающую среду.^[32] В соглашении об альтернативных знаках правая часть имеет отрицательный знак.^[29]

${ displaystyle dV}$ обозначает бесконечно малое приращение объема системы.

Более того,

${ Displaystyle W = int _ {V_ {i}} ^ {V_ {f}} P , dV.}$

куда

${ displaystyle W}$ обозначает проделанную работу к систему на протяжении всего обратимого процесса.

Тогда первый закон термодинамики можно выразить как

${ Displaystyle dU = дельта Q-PdV ,.}$^[14]

(В альтернативном соглашении о знаках, где W = работа сделана на система, ${ Displaystyle дельта W = -PdV ,}$. Тем не мение, ${ displaystyle dU = delta Q-PdV ,}$ без изменений.)

Зависимость от пути

PV работа зависимый от пути и, следовательно, является термодинамическим функция процесса. В общем, термин P dV не является точным дифференциалом.^[33] Утверждение, что процесс обратим и адиабатический дает важную информацию о процессе, но не определяет путь однозначно, потому что путь может включать в себя несколько медленных движений вперед и назад по объему до тех пор, пока нет передачи энергии в виде тепла. В первый закон термодинамики состояния ${ displaystyle dU = delta Q- delta W}$. Для адиабатического процесса ${ displaystyle delta Q = 0}$ и, таким образом, общий объем проделанной работы равен минус изменению внутренней энергии. Для обратимого адиабатического процесса интегральный объем работы, выполняемой в процессе, зависит только от начального и конечного состояний процесса и является одним и тем же для каждого промежуточного пути.

Если бы процесс пошел по пути, отличному от адиабатического, работа была бы другой. Это было бы возможно только в том случае, если бы тепло поступало в / из системы. В неадиабатическом процессе существует бесконечно много путей между начальным и конечным состояниями.

В современных математических обозначениях дифференциал ${ displaystyle delta W}$ является неточная разница.^[14]

В других обозначениях δW написано đW (с линией через d). Это обозначение означает, что đW не является точный однотипный. Линия - это просто флаг, предупреждающий нас, что на самом деле функции нет (0-форма) W какой потенциал из đW. Если бы действительно была эта функция W, мы должны просто использовать Теорема Стокса чтобы оценить эту предполагаемую функцию, потенциал đW, на граница пути, то есть начальная и конечная точки, и поэтому работа будет функцией состояния. Эта невозможность согласуется с тем, что нет смысла ссылаться на работа над точкой на фотоэлектрической диаграмме; работа предполагает путь.

Прочие механические виды работ

Есть несколько способов выполнения механической работы, каждый из которых так или иначе связан с силой, действующей на расстоянии.^[34] В базовой механике работа, совершаемая постоянной силой F над телом, смещенным на расстояние s в направлении силы, определяется выражением

${ Displaystyle W = Fs ,}$

Если сила непостоянна, выполненная работа получается путем интегрирования дифференциального количества работы,

${ Displaystyle W = int _ {1} ^ {2} F , ds.}$

Вахтовая работа

Передача энергии вращающимся валом очень распространена в инженерной практике. Часто крутящий момент T, приложенный к валу, является постоянным, что означает, что приложенная сила F постоянна. Для заданного постоянного крутящего момента работа, выполняемая за n оборотов, определяется следующим образом: сила F, действующая через плечо момента r, создает крутящий момент T

${ displaystyle T = Fr ,}$→${ displaystyle F = { frac {T} {r}}}$

Эта сила действует на расстоянии s, которое связано с радиусом r соотношением

${ Displaystyle s = 2 влево (г пи п вправо)}$

Затем работа вала определяется по формуле:

${ Displaystyle W_ {s} = Fs = 2 pi nT}$

Мощность, передаваемая через вал, - это работа вала, совершаемая за единицу времени, которая выражается как

${ displaystyle { dot {W}} _ {s} = 2 pi T { dot {n}}}$

Весенняя работа

Когда к пружине прикладывается усилие, и длина пружины изменяется на разную величину dx, выполняемая работа

${ displaystyle partial w_ {s} = Fdx}$

Для линейных упругих пружин смещение x пропорционально приложенной силе.

${ displaystyle F = Kx}$,

где K - жесткость пружины и измеряется в Н / м. Смещение x измеряется от невозмущенного положения пружины (то есть X = 0, когда F = 0). Подставляя два уравнения

${ displaystyle W_ {s} = { frac {1} {2}} k left (x_ {1} ^ {2} -x_ {2} ^ {2} right)}$,

где х₁ и х₂ - начальное и конечное смещение пружины, соответственно, измеренное от невозмущенного положения пружины.

Работа с упругими прочными стержнями

Твердые тела часто моделируются как линейные пружины, потому что под действием силы они сжимаются или удлиняются, а когда сила снимается, они возвращаются к своей первоначальной длине, как пружина. Это верно до тех пор, пока сила находится в диапазоне упругости, то есть недостаточно велика, чтобы вызвать остаточную или пластическую деформацию. Следовательно, уравнения, приведенные для линейной пружины, можно также использовать для упругих сплошных стержней. В качестве альтернативы, мы можем определить работу, связанную с расширением или сжатием упругого сплошного стержня, заменив давление P его эквивалентом в твердых телах, нормальное напряжение σ = F / A в рабочем расширении

${ Displaystyle W = int _ {1} ^ {2} F , dx.}$

${ Displaystyle W = int _ {1} ^ {2} A sigma , dx.}$

где A - площадь поперечного сечения стержня.

Работа, связанная с растяжкой жидкой пленки

Рассмотрим жидкую пленку, такую ​​как мыльная пленка, подвешенная на проволочном каркасе. Требуется некоторая сила, чтобы растянуть эту пленку подвижной частью проволочного каркаса. Эта сила используется для преодоления микроскопических сил между молекулами на границе раздела жидкость-воздух. Эти микроскопические силы перпендикулярны любой линии на поверхности, и сила, создаваемая этими силами на единицу длины, называется силой поверхностное натяжение σ с единицей измерения Н / м. Поэтому работа, связанная с растяжением пленки, называется работой поверхностного натяжения и определяется из

${ displaystyle W_ {s} = int _ {1} ^ {2} sigma _ {s} , dA.}$

где dA = 2b dx - изменение площади поверхности пленки. Коэффициент 2 связан с тем, что у пленки две поверхности, контактирующие с воздухом. Сила, действующая на подвижный провод в результате эффектов поверхностного натяжения, равна F = 2b σ, где σ - сила поверхностного натяжения на единицу длины.

Свободная энергия и эксергия

Количество полезной работы, которую можно извлечь из термодинамической системы, определяется второй закон термодинамики. Во многих практических ситуациях это может быть представлено термодинамической доступностью или Эксергия, функция. Два важных случая: в термодинамических системах, где температура и объем поддерживаются постоянными, мера достижимой полезной работы - это Свободная энергия Гельмгольца функция; а в системах, где температура и давление поддерживаются постоянными, мерилом достижимой полезной работы является Свободная энергия Гиббса.

Немеханические формы работы

Немеханическая работа в термодинамике - это работа, вызванная внешними силовыми полями, которым подвергается система. Действие таких сил может быть инициировано событиями в окружении системы или термодинамическими операциями на экранирующих стенках системы.

Немеханическая работа силовых полей может иметь как положительный, так и отрицательный знак, работа, совершаемая системой над окружающей средой, или наоборот. Работа, выполняемая силовыми полями, может выполняться бесконечно медленно, чтобы приблизиться к фиктивному обратимому квазистатическому идеалу, в котором энтропия не создается в системе процессом.

В термодинамике немеханическую работу следует противопоставить механической работе, которая выполняется силами в непосредственном контакте между системой и ее окружением. Если предполагаемую «работу» процесса нельзя определить ни как длительную, ни как контактную работу, то иногда термодинамический формализм вообще не может ее описать как работу. Тем не менее, термодинамический формализм позволяет передавать энергию между открытой системой и ее окружением посредством процессов, работа которых не определена. Примером может служить тот случай, когда стена между системой и ее окружением не считается идеализированной и исчезающе тонкой, поэтому внутри стены могут происходить процессы, такие как трение, влияющее на перенос вещества через стену; в этом случае силы передачи не являются ни строго дальнодействующими, ни строго связанными с контактом между системой и ее окружением; тогда перенос энергии можно рассматривать как конвекцию, а в сумме оценивать как передачу внутренней энергии. Это концептуально отличается от передачи энергии в виде тепла через толстую заполненную жидкостью стенку в присутствии гравитационного поля между замкнутой системой и ее окружением; в этом случае внутри стены может происходить конвективная циркуляция, но процесс все же можно рассматривать как передачу энергии в виде тепла между системой и ее окружением; Если вся стена перемещается за счет приложения силы из окружающей среды без изменения объема стены, чтобы изменить объем системы, тогда она одновременно передает энергию как работу. Химическая реакция внутри системы может привести к электрическим силам дальнего действия и к потоку электрического тока, который передает энергию в виде работы между системой и окружающей средой, хотя сами химические реакции системы (за исключением особого предельного случая, когда они проходят через устройства в окружающей среде, так что они возникают по линии термодинамического равновесия) всегда необратимы и не взаимодействуют напрямую с окружающей средой системы.^[35]

Немеханическая работа контрастирует с работой давления и объема. Работа давление – объем - один из двух основных видов механической контактной работы. Сила действует на перегородку между системой и окружающей средой. Сила возникает из-за давления, оказываемого материалом внутри системы на граничную стенку; это давление является внутренней переменной состояния системы, но должным образом измеряется внешними устройствами на стене. Работа связана с изменением объема системы за счет расширения или сжатия системы. В данной статье говорится, что если система расширяется, она оказывает положительное воздействие на окружающую среду. Если система сжимается, в данной статье говорится, что она отрицательно воздействует на окружение. Работа давления и объема - это своего рода контактная работа, потому что она происходит за счет прямого контакта материала с окружающей стенкой или материей на границе системы. Он точно описывается изменениями переменных состояния системы, таких как динамика изменения давления и объема системы во времени. Объем системы классифицируется как «переменная деформации» и должным образом измеряется вне системы, в окружающей среде. Работа давление – объем может иметь как положительный, так и отрицательный знак. Работа давления и объема, выполняемая достаточно медленно, может приблизиться к фиктивному обратимому квазистатическому идеалу.

Немеханическая работа также контрастирует с работой вала. Работа вала - это еще один из двух основных видов механической контактной работы. Он передает энергию путем вращения, но в конечном итоге не меняет форму или объем системы. Поскольку это не изменяет объем системы, это не измеряется как работа давление – объем и называется изохорной работой. Рассматриваемая исключительно с точки зрения возможной разницы между начальной и конечной формами и объемами системы, работа вала не меняется. В процессе работы вала, например вращения лопасти, форма системы циклически изменяется, но это не приводит к окончательному изменению формы или объема системы. Работа вала - это своего рода контактная работа, потому что она происходит за счет прямого контакта материала с окружающим веществом на границе системы. Система, которая изначально находится в состоянии термодинамического равновесия, не может инициировать какое-либо изменение своей внутренней энергии. В частности, он не может инициировать работу вала. Это объясняет любопытное употребление фразы "агентство неодушевленных материалов" Кельвином в одном из его утверждений о втором законе термодинамики. Считается, что термодинамические операции или изменения в окружающей среде способны создавать сложные изменения, такие как неограниченное продолжительное, изменяющееся или прекращенное вращение ведущего вала, в то время как система, которая запускается в состоянии термодинамического равновесия, является неодушевленной и не может делать это спонтанно.^[36] Таким образом, знак работы вала всегда отрицательный, работа над системой выполняется окружением. Работа вала вряд ли может выполняться бесконечно медленно; следовательно, он всегда производит энтропию внутри системы, потому что для ее передачи используется трение или вязкость внутри системы.^[37] Предыдущие комментарии о работе вала применимы только в том случае, если игнорировать то, что система может сохранять угловой момент и связанную с ним энергию.

Примеры немеханических режимов работы включают:

• Работа в электрическом поле - где сила определяется окружающей средой. Напряжение (электрический потенциал), а обобщенное смещение - это изменение пространственного распределения электрический заряд
• Работа с электрической поляризацией - сила определяется окружающей средой. напряженность электрического поля а обобщенное смещение - это изменение поляризация среды (сумма электрические дипольные моменты молекул)
• Магнитная работа - сила определяется окружающей средой. напряженность магнитного поля а обобщенное смещение - это изменение полного магнитный дипольный момент

Гравитационная работа

Гравитационная работа определяется силой, действующей на тело, измеряемой в гравитационное поле. Это может вызвать обобщенное смещение в виде изменения пространственного распределения вещества в системе. Система получает внутреннюю энергию (или другое соответствующее кардинальное количество энергии, например энтальпию) за счет внутреннего трения. С точки зрения окружающей среды такая работа трения выглядит как механическая работа, совершаемая над системой, но с точки зрения системы она проявляется как передача энергии в виде тепла. Когда система находится в собственном состоянии внутреннего термодинамического равновесия, ее температура везде одинакова. Если объем и другие переменные экстенсивного состояния, помимо энтропии, поддерживаются постоянными в течение всего процесса, то переданное тепло должно проявляться как повышенная температура и энтропия; в однородном гравитационном поле давление системы внизу будет больше, чем вверху.

По определению, соответствующая кардинальная функция энергии отличается от гравитационной потенциальной энергии системы в целом; последнее также может измениться в результате гравитационной работы, совершаемой окружением в системе. Гравитационная потенциальная энергия системы является составной частью ее общей энергии, наряду с другими ее компонентами, а именно ее основной термодинамической (например, внутренней) энергией и ее кинетической энергией в целом движущейся системы.

Смотрите также

• Электрохимический компрессор водорода
• Химические реакции
• Микрогосударство (статистическая механика) - включает микроскопическое определение работы

Рекомендации