WikiDer > Температура Кюри

Было высказано предположение, что Температура Нееля быть слился в эту статью. (Обсудить) Предлагается с апреля 2020 года.

Рисунок 1. Ниже температуры Кюри соседние магнитные спины выстраиваются параллельно друг другу в ферромагнетике в отсутствие приложенного магнитное поле

Фигура 2. Выше температуры Кюри магнитные спины в парамагнетике выстраиваются случайным образом, если не применяется магнитное поле.

В физика и материаловедение, то Температура Кюри (Т_C), или Точка Кюри, это температура, выше которой некоторые материалы теряют свою постоянный магнит свойства, которые можно (в большинстве случаев) заменить на индуцированный магнетизм. Температура Кюри названа в честь Пьер Кюри, который показал, что магнетизм теряется при критической температуре.^[1]

Сила магнетизма определяется магнитный момент, а дипольный момент внутри атома, происходящего из угловой момент и вращение электронов. Материалы имеют различную структуру собственных магнитных моментов, которые зависят от температуры; Температура Кюри - это критическая точка, в которой собственные магнитные моменты материала меняют направление.

Постоянный магнетизм вызывается выравниванием магнитных моментов, а индуцированный магнетизм создается, когда неупорядоченные магнитные моменты вынуждены выравниваться в приложенном магнитном поле. Например, упорядоченные магнитные моменты (ферромагнитный, Рисунок 1) изменяются и становятся неупорядоченными (парамагнитный, Рис.2) при температуре Кюри. Более высокие температуры делают магниты слабее, так как спонтанный магнетизм возникает только ниже температуры Кюри. Магнитная восприимчивость выше температуры Кюри можно рассчитать из Закон Кюри – Вейсса, который получен из Закон Кюри.

По аналогии с ферромагнитными и парамагнитными материалами, температура Кюри также может использоваться для описания фазового перехода между сегнетоэлектричество и параэлектричество. В этом контексте параметр порядка это электрический поляризация которая переходит от конечного значения к нулю, когда температура повышается выше температуры Кюри.

Магнитные моменты

Магнитные моменты постоянны дипольные моменты внутри атома, которые включают в себя угловой момент и спин электрона^[5] соотношением μ_л = эл / 2м_е, где m_е - масса электрона, μ_л - магнитный момент, l - угловой момент; это соотношение называется гиромагнитное отношение.

Электроны в атоме вносят свой собственный магнитный момент. угловой момент и от их орбитального момента вокруг ядра. Магнитные моменты от ядра незначительны в отличие от магнитных моментов от электронов.^[6] Тепловые вклады приводят к тому, что электроны с более высокой энергией нарушают порядок и выравнивание между диполями.

Ферромагнетик, парамагнитный, ферримагнитный и антиферромагнитный материалы имеют различную структуру собственного магнитного момента. При определенной температуре Кюри материала (Т_C) эти свойства меняются. Переход от антиферромагнетика к парамагнетику (или наоборот) происходит при Температура Нееля (Т_N), что аналогично температуре Кюри.

• Ориентации магнитных моментов в материалах
• 

  Ферромагнетизм: Магнитные моменты в ферромагнитном материале. Моменты упорядочены и имеют одинаковую величину в отсутствие приложенного магнитного поля.

• 

  Парамагнетизм: Магнитные моменты в парамагнитном материале. Моменты разупорядочены в отсутствие приложенного магнитного поля и упорядочены в присутствии приложенного магнитного поля.

• 

  Ферримагнетизм: Магнитные моменты в ферримагнетике. Моменты выровнены противоположно и имеют разные величины из-за того, что они состоят из двух разных ионов. Это в отсутствие приложенного магнитного поля.

• 

  Антиферромагнетизм: Магнитные моменты в антиферромагнитном материале. Моменты расположены противоположно и имеют одинаковые величины. Это в отсутствие приложенного магнитного поля.

Материалы с магнитными моментами, изменяющими свойства при температуре Кюри

Ферромагнитные, парамагнитные, ферримагнитные и антиферромагнитные структуры состоят из собственных магнитных моментов. Если все электроны в структуре спарены, эти моменты компенсируются из-за их противоположных спинов и угловых моментов. Таким образом, даже с приложенным магнитным полем эти материалы имеют разные свойства и не имеют температуры Кюри.^[7][8]

Парамагнитный

Материал парамагнитен только выше его температуры Кюри. Парамагнитные материалы немагнитны, когда магнитное поле отсутствует и магнитный при приложении магнитного поля. Когда магнитное поле отсутствует, материал имеет неупорядоченные магнитные моменты; то есть магнитные моменты асимметричны и не выровнены. Когда присутствует магнитное поле, магнитные моменты временно выравниваются параллельно приложенному полю;^[9][10] магнитные моменты симметричны и выровнены.^[11] Магнитные моменты, выровненные в одном направлении, вызывают индуцированное магнитное поле.^[11][12]

Для парамагнетизма этот отклик на приложенное магнитное поле является положительным и известен как магнитная восприимчивость.^[7] Магнитная восприимчивость применима только выше температуры Кюри для неупорядоченных состояний.^[13]

Источники парамагнетизма (материалы с температурой Кюри) включают:^[14]

• Все атомы, у которых есть неспаренные электроны;
• Атомы, у которых есть внутренние оболочки, не заполненные электронами;
• Свободные радикалы;
• Металлы.

Выше температуры Кюри атомы возбуждаются, и ориентация спинов становится случайной.^[8] но может быть выровнен приложенным полем, т.е. материал становится парамагнитным. Ниже температуры Кюри собственная структура претерпела фаза перехода,^[15] атомы упорядочены, а материал ферромагнитен.^[11] Магнитные поля, индуцированные парамагнитными материалами, очень слабы по сравнению с магнитными полями ферромагнитных материалов.^[15]

Ферромагнетик

Материалы являются ферромагнитными только ниже соответствующих им температур Кюри. Ферромагнетики обладают магнитными свойствами в отсутствие приложенного магнитного поля.

В отсутствие магнитного поля материал имеет спонтанное намагничивание что является результатом упорядоченных магнитных моментов; то есть для ферромагнетизма атомы симметричны и выровнены в одном направлении, создавая постоянное магнитное поле.

Магнитные взаимодействия удерживаются вместе обменные взаимодействия; в противном случае тепловой беспорядок преодолел бы слабые взаимодействия магнитных моментов. Обменное взаимодействие имеет нулевую вероятность того, что параллельные электроны займут один и тот же момент времени, что подразумевает предпочтительное параллельное расположение в материале.^[16] Фактор Больцмана вносит большой вклад, поскольку он предпочитает, чтобы взаимодействующие частицы были ориентированы в одном направлении.^[17] Это вызывает ферромагнетики иметь сильные магнитные поля и высокие температуры Кюри около 1000 К (730 ° C).^[18]

Ниже температуры Кюри атомы выровнены и параллельны, вызывая спонтанный магнетизм; материал ферромагнитный. Выше температуры Кюри материал является парамагнитным, поскольку атомы теряют свои упорядоченные магнитные моменты, когда материал претерпевает фазовый переход.^[15]

Ферримагнитный

Материалы являются ферримагнитными только при температуре ниже соответствующей им температуры Кюри. Ферримагнетики являются магнитными в отсутствие приложенного магнитного поля и состоят из двух разных ионы.^[19]

Когда магнитное поле отсутствует, материал обладает спонтанным магнетизмом, который является результатом упорядоченных магнитных моментов; то есть для ферримагнетизма магнитные моменты одного иона ориентированы в одном направлении с определенной величиной, а магнитные моменты другого иона ориентированы в противоположном направлении с другой величиной. Поскольку магнитные моменты имеют разные величины в противоположных направлениях, все еще существует спонтанный магнетизм и магнитное поле.^[19]

Подобно ферромагнитным материалам, магнитные взаимодействия удерживаются вместе за счет обменных взаимодействий. Однако ориентации моментов антипараллельны, что приводит к чистому импульсу за счет вычитания их импульса друг из друга.^[19]

Ниже температуры Кюри атомы каждого иона выровнены антипараллельно с разными импульсами, вызывая спонтанный магнетизм; материал ферримагнитный. Выше температуры Кюри материал является парамагнитным, поскольку атомы теряют свои упорядоченные магнитные моменты, когда материал претерпевает фазовый переход.^[19]

Антиферромагнетик и температура Нееля

Материалы обладают антиферромагетическими свойствами только ниже их соответствующих Температура Нееля. Это похоже на температуру Кюри, поскольку выше температуры Нееля материал подвергается воздействию фаза перехода и становится парамагнитным.

Материал имеет равные магнитные моменты, выровненные в противоположных направлениях, что приводит к нулевому магнитному моменту и нулевому чистому магнетизму при всех температурах ниже температуры Нееля. Антиферромагнитные материалы обладают слабым магнитным полем в отсутствие или в присутствии приложенного магнитного поля.

Подобно ферромагнетикам, магнитные взаимодействия удерживаются вместе за счет обменных взаимодействий, не позволяющих тепловому беспорядку преодолевать слабые взаимодействия магнитных моментов.^[16][20] Когда возникает беспорядок, это происходит при температуре Нееля.^[20]

Закон Кюри – Вейсса

Закон Кюри – Вейсса представляет собой адаптированную версию Закон Кюри.

Закон Кюри – Вейсса - это простая модель, полученная из среднее поле приближение, это означает, что он хорошо работает для температуры материалов, Т, намного больше, чем соответствующая температура Кюри, Т_C, т.е. Т ≫ Т_C; однако не может описать магнитная восприимчивость, χ, в непосредственной близости от точки Кюри из-за локальных флуктуаций между атомами.^[21]

Ни закон Кюри, ни закон Кюри – Вейсса не верны для Т < Т_C.

Закон Кюри для парамагнитного материала:^[22]

${ displaystyle chi = { frac {M} {H}} = { frac {M mu _ {0}} {B}} = { frac {C} {T}}}$

${ displaystyle C = { frac { mu _ {0} mu _ { mathrm {B}} ^ {2}} {3k _ { mathrm {B}}}} N_ {A} g ^ {2} J (J + 1)}$^[23]

${ displaystyle N_ {A}}$	Число Авогадро
µ0	то проницаемость свободного пространства. Примечание: в CGS единиц принимается равным единице.[24]
г	то Landé г-фактор
J(J + 1)	собственное значение для собственного состояния J2 для стационарных состояний внутри неполных оболочек атомов (неспаренные электроны)
µB	то Бора Магнетон
kB	Постоянная Больцмана
полный магнетизм	является N количество магнитных моментов на единицу объема

Тогда закон Кюри-Вейсс выводится из закона Кюри следующим образом:

${ displaystyle chi = { гидроразрыва {C} {T-T _ { mathrm {C}}}}}$

где:

${ displaystyle T _ { mathrm {C}} = { frac {C lambda} { mu _ {0}}}}$

λ - постоянная молекулярного поля Вейсса.^[23][25]

Полный вывод см. Закон Кюри – Вейсса.

Физика

Приближение к температуре Кюри сверху

Поскольку закон Кюри – Вейсса является приближением, более точная модель необходима, когда температура Т, приближается к температуре Кюри материала, Т_C.

Магнитная восприимчивость возникает выше температуры Кюри.

Точная модель критического поведения магнитной восприимчивости с критический показатель γ:

${ Displaystyle чи сим { гидроразрыва {1} {(Т-Т _ { mathrm {C}}) ^ { gamma}}}}$

Критический показатель различается в зависимости от материала и для среднее поле модель принята как γ = 1.^[26]

Поскольку температура обратно пропорциональна магнитной восприимчивости, когда Т подходы Т_C знаменатель стремится к нулю, а магнитная восприимчивость приближается к бесконечность позволяя проявиться магнетизму. Это спонтанный магнетизм, присущий ферромагнетикам и ферримагнетикам.^[27][28]

Приближение к температуре Кюри снизу

Магнетизм зависит от температуры, а спонтанный магнетизм возникает ниже температуры Кюри. Точная модель критического поведения спонтанного магнетизма с критическим показателем β:

${ Displaystyle M sim (T _ { mathrm {C}} -T) ^ { beta}}$

Критический показатель различается в зависимости от материала и для модели среднего поля, принятой как β = 1/2 где Т ≪ Т_C.^[26]

Спонтанный магнетизм приближается к нулю при повышении температуры по направлению к температуре Кюри материалов.

Приближение к абсолютному нулю (0 кельвинов)

Спонтанный магнетизм, возникающий в ферромагнитных, ферримагнитных и антиферромагнитных материалах, приближается к нулю по мере того, как температура увеличивается в сторону температуры Кюри материала. Спонтанный магнетизм максимален, когда температура приближается к 0 К.^[29] То есть магнитные моменты полностью выровнены и имеют максимальную величину магнетизма из-за отсутствия тепловых возмущений.

В парамагнитных материалах тепловой энергии достаточно для преодоления упорядоченного выравнивания. По мере приближения температуры 0 К, то энтропия уменьшается до нуля, т. е. уменьшается беспорядок и материал становится упорядоченным. Это происходит без наличия приложенного магнитного поля и подчиняется третий закон термодинамики.^[16]

И закон Кюри, и закон Кюри – Вейсса не работают, когда температура приближается к 0 К. Это связано с тем, что они зависят от магнитной восприимчивости, которая применяется только в том случае, если состояние неупорядочено.^[30]

Сульфат гадолиния продолжает удовлетворять закону Кюри при 1 К. Между 0 и 1 К закон не выполняется, и при температуре Кюри происходит внезапное изменение внутренней структуры.^[31]

Модель Изинга фазовых переходов

В Модель Изинга математически обоснован и может анализировать критические точки фазовые переходы в ферромагнитном порядке за счет спинов электронов, имеющих величину ±1/2. Спины взаимодействуют с соседними диполь электроны в структуре и здесь модель Изинга может предсказывать их поведение друг с другом.^[32][33]

Эта модель важна для решения и понимания концепций фазовых переходов и, следовательно, решения температуры Кюри. В результате можно проанализировать множество различных зависимостей, влияющих на температуру Кюри.

Например, свойства поверхности и объема зависят от выравнивания и величины спинов, и модель Изинга может определять эффекты магнетизма в этой системе.

Домены Вейсса, поверхностные и объемные температуры Кюри

Рисунок 3. Домены Вейсса в ферромагнитном материале; магнитные моменты выровнены по доменам.

Структуры материалов состоят из собственных магнитных моментов, которые разделены на области, называемые Домены Weiss.^[34] Это может привести к тому, что ферромагнитные материалы не будут иметь спонтанного магнетизма, поскольку домены потенциально могут уравновесить друг друга.^[34] Следовательно, положение частиц может иметь другую ориентацию вокруг поверхности, чем у основной части (объема) материала. Это свойство напрямую влияет на температуру Кюри, так как может быть объемная температура Кюри. Т_B и другую температуру Кюри поверхности Т_S для материала.^[35]

Это позволяет поверхностной температуре Кюри быть ферромагнитной выше объемной температуры Кюри, когда основное состояние неупорядочено, т.е.упорядоченные и неупорядоченные состояния возникают одновременно.^[32]

Поверхностные и объемные свойства могут быть предсказаны с помощью модели Изинга, а спектроскопия электронного захвата может использоваться для обнаружения электронных спинов и, следовательно, магнитные моменты на поверхности материала. Для расчета температуры Кюри из материала берется средний общий магнетизм, исходя из температуры тела и поверхности, при этом следует учитывать, что объем вносит больший вклад.^[32][36]

В угловой момент электрона либо +час/2 или -час/2 из-за того, что у него есть вращение 1/2, который придает электрону определенную величину магнитного момента; то Магнетон Бора.^[37] Электроны, вращающиеся вокруг ядра в токовой петле, создают магнитное поле, которое зависит от магнетона Бора и магнитное квантовое число.^[37] Следовательно, магнитные моменты связаны между угловым и орбитальным моментом и влияют друг на друга. Угловой момент дает вдвое больший вклад в магнитные моменты, чем орбитальный.^[38]

За тербий который является редкоземельный металл и имеет высокий орбитальный угловой момент, магнитный момент достаточно силен, чтобы влиять на порядок выше его объемных температур. Говорят, что у него высокий анизотропия на поверхности, то есть сильно направлен в одну ориентацию. Он остается ферромагнитным на своей поверхности при температуре выше своей температуры Кюри (219 К), в то время как его объем становится антиферромагнитным, а затем при более высоких температурах его поверхность остается антиферромагнитной выше его основной температуры Нееля (230 К), прежде чем стать полностью неупорядоченным и парамагнитным с повышением температуры. Анизотропия в объеме отличается от ее поверхностной анизотропии непосредственно над этими фазовыми изменениями, поскольку магнитные моменты будут упорядочены по-другому или упорядочены в парамагнитных материалах.^[35][39]

Изменение температуры Кюри материала

Композитные материалы

Композитные материалы, то есть материалы, состоящие из других материалов с другими свойствами, могут изменять температуру Кюри. Например, композит, имеющий Серебряный в нем могут образовываться пространства для связывания молекул кислорода, что снижает температуру Кюри^[40] поскольку кристаллическая решетка будет не такой компактной.

Совмещение магнитных моментов в композитном материале влияет на температуру Кюри. Если моменты материалов параллельны друг другу, температура Кюри увеличится, а если перпендикулярно, то температура Кюри уменьшится.^[40] так как для разрушения трасс потребуется больше или меньше тепловой энергии.

Подготовка композитных материалов при различных температурах может привести к получению разных конечных композиций, которые будут иметь разные температуры Кюри.^[41] Допинг материал также может влиять на температуру Кюри.^[41]

Плотность нанокомпозитных материалов изменяет температуру Кюри. Нанокомпозиты компактные структуры в наномасштабе. Структура построена на высоких и низких объемных температурах Кюри, однако будет иметь только одну среднеполевую температуру Кюри. Более высокая плотность при более низких объемных температурах приводит к более низкой температуре Кюри среднего поля, а более высокая плотность при более высокой объемной температуре значительно увеличивает среднеполевую температуру Кюри. Более чем в одном измерении температура Кюри начинает увеличиваться, поскольку магнитным моментам потребуется больше тепловой энергии для преодоления упорядоченной структуры.^[36]

Размер частицы

Размер частиц в кристаллической решетке материала изменяет температуру Кюри. Из-за небольшого размера частиц (наночастиц) флуктуации электронных спинов становятся более заметными, что приводит к резкому снижению температуры Кюри при уменьшении размера частиц, поскольку флуктуации вызывают беспорядок. Размер частицы также влияет на анизотропия приводя к тому, что выравнивание становится менее стабильным и, следовательно, приводит к беспорядку в магнитных моментах.^[32][42]

Крайность этого суперпарамагнетизм которое встречается только в небольших ферромагнитных частицах. В этом явлении очень сильны колебания, заставляющие магнитные моменты беспорядочно менять направление и тем самым создавать беспорядок.

На температуру Кюри наночастиц также влияет кристаллическая решетка структура: объемно-центрированный кубический (скрытая копия), гранецентрированная кубическая (fcc) и шестиугольник структуры (ГПУ) имеют разные температуры Кюри из-за магнитных моментов, реагирующих на их соседние электронные спины. ГЦК и ГПУ имеют более плотную структуру и, как результат, имеют более высокие температуры Кюри, чем ОЦК, поскольку магнитные моменты имеют более сильное влияние, когда они ближе друг к другу.^[32] Это известно как координационный номер количество ближайших соседних частиц в структуре. Это указывает на более низкое координационное число на поверхности материала, чем в объеме, что приводит к тому, что поверхность становится менее значительной, когда температура приближается к температуре Кюри. В меньших системах координационное число для поверхности более важно, и магнитные моменты оказывают более сильное влияние на систему.^[32]

Хотя флуктуации частиц могут быть незначительными, они сильно зависят от структуры кристаллических решеток, поскольку они реагируют с ближайшими соседними частицами. На колебания также влияет обменное взаимодействие^[42] поскольку предпочтительны параллельные магнитные моменты и, следовательно, меньше возмущений и беспорядка, поэтому более плотная структура влияет на более сильный магнетизм и, следовательно, на более высокую температуру Кюри.

Давление

Давление изменяет температуру Кюри материала. Увеличение давление на кристаллическая решетка уменьшает объем системы. Давление напрямую влияет на кинетическая энергия в частицах по мере увеличения движения, вызывая колебания, нарушающие порядок магнитных моментов. Это похоже на температуру, поскольку также увеличивает кинетическую энергию частиц и разрушает порядок магнитных моментов и магнетизма.^[43]

Давление также влияет на плотность состояний (DOS).^[43] Здесь DOS уменьшается, вызывая уменьшение количества электронов, доступных системе. Это приводит к уменьшению количества магнитных моментов, поскольку они зависят от электронных спинов. Из-за этого следовало ожидать, что температура Кюри понизится; однако он увеличивается. Это результат обменное взаимодействие. Обменное взаимодействие способствует выровненным параллельным магнитным моментам из-за того, что электроны не могут занимать одно и то же пространство во времени.^[16] и поскольку это увеличивается из-за уменьшения объема, температура Кюри увеличивается с давлением. Температура Кюри складывается из комбинации зависимостей от кинетической энергии и DOS.^[43]

Концентрация частиц также влияет на температуру Кюри при приложении давления и может привести к снижению температуры Кюри, когда концентрация превышает определенный процент.^[43]

Орбитальный заказ

Орбитальный заказ изменяет температуру Кюри материала. Орбитальный заказ можно контролировать с помощью прикладных напряжения.^[44] Это функция, которая определяет волну одиночного электрона или парных электронов внутри материала. Имея контроль над вероятность того, где будет электрон, позволяет изменять температуру Кюри. Например, делокализованный электроны могут быть перемещены на тот же самолет приложенными деформациями внутри кристаллической решетки.^[44]

Видно, что температура Кюри сильно увеличивается из-за того, что электроны упаковываются вместе в одной плоскости, они вынуждены выстраиваться из-за обменное взаимодействие и, таким образом, увеличивает силу магнитных моментов, что предотвращает тепловой беспорядок при более низких температурах.

Температура Кюри в сегнетоэлектрических материалах

По аналогии с ферромагнитными и парамагнитными материалами, термин температура Кюри (Т_C) также применяется к температуре, при которой сегнетоэлектрик материальные переходы к бытию параэлектрический. Следовательно, Т_C это температура, при которой сегнетоэлектрические материалы теряют свою спонтанную поляризацию, когда происходит фазовый переход первого или второго порядка. В случае перехода второго рода температура Кюри-Вейсса Т₀ определяющая максимум диэлектрической проницаемости, равной температуре Кюри. Однако температура Кюри может быть на 10 К выше, чем Т₀ в случае перехода первого рода.^[45]

Рисунок 4. (Ниже Т₀) Сегнетоэлектрическая поляризация п в приложенном электрическом поле E

Рисунок 5. (Над Т₀) Диэлектрическая поляризация п в приложенном электрическом поле E

Сегнетоэлектрик и диэлектрик

Материалы являются сегнетоэлектрическими только при температуре ниже соответствующей температуры перехода. Т₀.^[47] Сегнетоэлектрические материалы - это все пироэлектрический и, следовательно, имеют спонтанную электрическую поляризацию, поскольку структуры несимметричны.

Поляризация сегнетоэлектрических материалов подвержена влиянию гистерезис (Рисунок 4); то есть они зависят как от своего прошлого, так и от текущего состояния. При приложении электрического поля диполи вынуждены выравниваться, и создается поляризация, когда электрическое поле удаляется, поляризация остается. Петля гистерезиса зависит от температуры, и в результате, когда температура увеличивается и достигает Т₀ две кривые становятся одной кривой, как показано на диэлектрической поляризации (рис. 5).^[48]

Относительная диэлектрическая проницаемость

Модифицированная версия закона Кюри – Вейсса применяется к диэлектрической проницаемости, также известной как относительная диэлектрическая проницаемость:^[45][49]

${ displaystyle epsilon = epsilon _ {0} + { frac {C} {T-T _ { mathrm {0}}}}.}.$

Приложения

Тепловой ферромагнитно-парамагнитный переход используется в магнитооптический носители данных, для стирания и записи новых данных. Известные примеры включают Sony Минидиск формат, а также устаревший CD-MO формат. Электромагниты с точкой Кюри были предложены и испытаны для исполнительных механизмов в системах пассивной безопасности. быстрые реакторы-размножители, где стержни управления попадают в активную зону реактора, если исполнительный механизм нагревается выше точки Кюри материала.^[50] Другое использование включает контроль температуры в паяльники,^[51] и стабилизация магнитного поля тахометр генераторы от колебаний температуры.^[52]

Смотрите также

• Сегнетоэлектрический эффект
• Закон Кюри
• Эффект Хопкинсона

Заметки

использованная литература

внешние ссылки

• Ферромагнитная точка Кюри. Видео от Уолтер Левин, M.I.T.