WikiDer > Матрица жесткости

О тензоре жесткости в механике твердого тела см. Закон Гука # Матричное представление (тензор жесткости).

в метод конечных элементов для численного решения эллиптических уравнения в частных производных, то матрица жесткости представляет собой систему линейных уравнений, которую необходимо решить, чтобы найти приближенное решение дифференциального уравнения.

Матрица жесткости для задачи Пуассона

Для простоты сначала рассмотрим Проблема Пуассона

${displaystyle -abla ^ {2} u = f}$

на некоторой области Ω с граничным условием ты = 0 на границе области Ω. Для дискретизации этого уравнения методом конечных элементов выбирается набор базисные функции {φ₁, ..., φ_п} определенные на Ω, которые также обращаются в нуль на границе. Затем приблизительно

${displaystyle uapprox u ^ {h} = u_ {1} varphi _ {1} + cdots + u_ {n} varphi _ {n}.}$

Коэффициенты ты₁, ..., ты_п определяются так, чтобы ошибка аппроксимации ортогональна каждой базисной функции φ_я:

${displaystyle int _ {Omega} varphi _ {i} cdot f, dx = -int _ {Omega} varphi _ {i} abla ^ {2} u ^ {h}, dx = -sum _ {j} left (int _ {Omega} varphi _ {i} abla ^ {2} varphi _ {j}, dxight), u_ {j} = sum _ {j} left (int _ {Omega} abla varphi _ {i} cdot abla varphi _ {j}, dxight) u_ {j}.}$

В матрица жесткости квадратная матрица A из n элементов, определяемая формулой

${displaystyle A_ {ij} = int _ {Omega} abla varphi _ {i} cdot abla varphi _ {j}, dx.}$

Определив вектор F с компонентами F_я = ${displaystyle int _ {Omega} varphi _ {i} f, dx}$, коэффициенты ты_я определяются линейной системой Австралия = F. Матрица жесткости симметрична, т.е. А_ij = А_джи, поэтому все его собственные значения действительны. Более того, это строго положительно определенная матрица, так что система Австралия = F всегда есть уникальное решение. (Для других задач эти прекрасные свойства будут потеряны.)

Обратите внимание, что матрица жесткости будет отличаться в зависимости от расчетной сетки, используемой для области, и того, какой тип конечного элемента используется. Например, матрица жесткости при использовании кусочно-квадратичных конечных элементов будет иметь больше степеней свободы, чем кусочно-линейные элементы.

Матрица жесткости для других задач

Определение матрицы жесткости для других УЧП следует по существу той же процедуре, но она может быть осложнена выбором граничных условий. В качестве более сложного примера рассмотрим эллиптическое уравнение

${displaystyle -sum _ {k, l} {frac {partial} {partial x_ {k}}} left (a ^ {kl} {frac {partial u} {partial x_ {l}}} ight) {frac {partial } {частичный x_ {l}}} = f}$

куда А(Икс) = а^kl(Икс) - положительно определенная матрица, определенная для каждой точки Икс в домене. Мы навязываем Граничное условие Робина

${displaystyle -sum _ {k, l} u _ {k} a ^ {kl} {frac {partial u} {partial x_ {l}}} = c (u-g),}$

куда ν_k компонент единичного вектора внешней нормали ν в k-ое направление. Решаемая система

${displaystyle sum _ {j} left (sum _ {k, l} int _ {Omega} a ^ {kl} {frac {partial varphi _ {i}} {partial x_ {k}}}} {frac {partial varphi _ {j}} {partial x_ {l}}} dx + int _ {partial Omega} cvarphi _ {i} varphi _ {j}, dsight) u_ {j} = int _ {Omega} varphi _ {i} f, dx + int _ {частичная Omega} cvarphi _ {i} g, ds,}$

как можно показать, используя аналог идентичности Грина. Коэффициенты ты_я все еще находятся путем решения системы линейных уравнений, но матрица, представляющая систему, заметно отличается от матрицы для обычной задачи Пуассона.

В общем, каждому скалярному эллиптическому оператору L порядка 2k, возникает билинейная форма B на Соболевское пространство ЧАС^k, таким образом слабая формулировка уравнения Лу = ж является

${displaystyle B [u, v] = (f, v)}$

для всех функций v в ЧАС^k. Тогда матрица жесткости для этой задачи есть

${displaystyle A_ {ij} = B [varphi _ {j}, varphi _ {i}].}$

Практическая сборка матрицы жесткости

Чтобы реализовать метод конечных элементов на компьютере, необходимо сначала выбрать набор базисных функций, а затем вычислить интегралы, определяющие матрицу жесткости. Обычно область Ω дискретизируется некоторой формой создание сетки, при этом он разделен на неперекрывающиеся треугольники или четырехугольники, которые обычно называют элементами. Затем базисные функции выбираются так, чтобы они были полиномами определенного порядка внутри каждого элемента и непрерывными по границам элементов. Простейший выбор - кусочно-линейный для треугольных элементов и кусочно-билинейный для прямоугольных элементов.

В матрица жесткости элементов А^[k] для элемента Т_k матрица

${displaystyle A_ {ij} ^ {[k]} = int _ {T_ {k}} abla varphi _ {i} cdot abla varphi _ {j}, dx.}$

Матрица жесткости элементов равна нулю для большинства значений i и j, для которых соответствующие базисные функции равны нулю в пределах Т_k. Полная матрица жесткости А - сумма матриц жесткости элементов. В частности, для базисных функций, которые поддерживаются только локально, матрица жесткости имеет вид редкий.

Для многих стандартных вариантов базисных функций, то есть кусочно-линейных базисных функций на треугольниках, существуют простые формулы для матриц жесткости элементов. Например, для кусочно-линейных элементов рассмотрим треугольник с вершинами (Икс₁, у₁), (Икс₂, у₂), (Икс₃, у₃), и определим матрицу 2 × 3

${displaystyle D = left [{egin {matrix} x_ {3} -x_ {2} & x_ {1} -x_ {3} & x_ {2} -x_ {1} y_ {3} -y_ {2} & y_ {2} & y_ { 1} -y_ {3} & y_ {2} -y_ {1} end {matrix}} ight].}$

Тогда матрица жесткости элементов имеет вид

${displaystyle A ^ {[k]} = {frac {D ^ {mathsf {T}} D} {4operatorname {area} (T)}}.}$

Когда дифференциальное уравнение более сложное, например, имея неоднородный коэффициент диффузии, интеграл, определяющий матрицу жесткости элемента, может быть вычислен как Квадратура Гаусса.

В номер условия матрицы жесткости сильно зависит от качества числовой сетки. В частности, треугольники с малыми углами в сетке конечных элементов вызывают большие собственные значения матрицы жесткости, что ухудшает качество решения.

Рекомендации

• Эрн, А .; Гермонд, Ж.-Л. (2004), Теория и практика конечных элементов, Нью-Йорк, Нью-Йорк: Springer-Verlag, ISBN 0387205748
• Гоккенбах, М. (2006), Понимание и реализация метода конечных элементов, Филадельфия, Пенсильвания: SIAM, ISBN 0898716144
• Grossmann, C .; Roos, H.-G .; Стайнс, М. (2007), Численное рассмотрение дифференциальных уравнений в частных производных, Берлин, Германия: Springer-Verlag, ISBN 978-3-540-71584-9
• Джонсон, К. (2009), Численное решение уравнений с частными производными методом конечных элементов., Дувр, ISBN 978-0486469003
• Зенкевич, О.; Taylor, R.L .; Чжу, Дж. З. (2005), Метод конечных элементов: его основы и основы (6-е изд.), Оксфорд, Великобритания: Elsevier Butterworth-Heinemann, ISBN 978-0750663205