WikiDer > Термохимический цикл

Термохимические циклы объединить только источники тепла (термо) с химический реакции на раскол воды в его водород и кислород составные части.^[1] Период, термин цикл используется, потому что, помимо воды, водорода и кислорода, химические соединения, используемые в этих процессах, непрерывно рециркулируют.

Если работай частично используется как ввод, в результате термохимический цикл определяется как гибридный.

История

Эта концепция была впервые постулирована Функом и Рейнстромом (1966) как максимально эффективный способ производства топливо (например. водород, аммиак) от стабильных и многочисленных видов (например, воды, азот) и источники тепла.^[2] Хотя наличие топлива почти не рассматривалось до нефтяной кризис эффективное производство топлива было важным вопросом нишевые рынки. Например, в военная логистика поле, обеспечение топливом для техники на удаленных полях сражений является ключевой задачей. Следовательно, мобильная производственная система на основе переносного источника тепла ( ядерный реактор был рассмотрен) исследуется с большим интересом. После нефтяного кризиса было создано несколько программ (Европа, Япония, США) для разработки, тестирования и квалификации таких процессов для таких целей, как энергетическая независимость. Высокотемпературные (1000K) ядерные реакторы по-прежнему считались вероятными источниками тепла. Однако оптимистические ожидания, основанные на первоначальных термодинамических исследованиях, были быстро смягчены прагматическим анализом, сравнивающим стандартные технологии (термодинамические циклы для производства электроэнергии, в сочетании с электролиз воды) и многочисленными практическими проблемами (недостаточные температуры даже ядерных реакторов, низкая реактивность, коррозия реактора, значительные потери промежуточных соединений со временем ...).^[3] Следовательно, интерес к этой технологии в течение следующих десятилетий угас.^[4] или, по крайней мере, рассматривались некоторые компромиссы (гибридные версии) с использованием электричества в качестве дробного ввода энергии, а не только тепла для реакций (например, Гибридный цикл серы). Возрождение в 2000 году можно объяснить как новым энергетическим кризисом, спросом на электроэнергию, так и быстрыми темпами развития концентрированная солнечная энергия технологии, потенциально очень высокие температуры которых идеально подходят для термохимических процессов,^[5] в то время как экологически чистый сторона термохимических циклов привлекла финансирование в период, связанный с потенциальным пик добычи нефти исход.

Принципы

Расщепление воды за одну реакцию

Рассмотрим систему, состоящую из химических веществ (например, расщепляющих воду) в термодинамическое равновесие при постоянном давлении и термодинамическая температура Т:

ЧАС₂O (л) ${ displaystyle rightleftharpoons}$ ЧАС₂(грамм) + 1/2 O₂(грамм)    (1)

Равновесие смещается вправо, только если энергия (энтальпия изменение ΔH для разделения воды) обеспечивается системе при строгих условиях, налагаемых термодинамика:

• одна дробь должна быть представлена ​​как работай, а именно Свободная энергия Гиббса изменение ΔG реакции: она состоит из «благородной» энергии, то есть в организованном состоянии, в котором можно контролировать материю, например, электричество в случае электролиз воды. Действительно, генерируемый поток электронов может восстанавливать протоны (H⁺) на катоде и окисляют анионы (O²⁻) на аноде (ионы существуют из-за химическая полярность воды), давая желаемый вид.
• другой должен быть поставлен как высокая температура, т.е. за счет увеличения теплового перемешивания частиц, и равно по определению энтропия до абсолютной температуры T, умноженной на изменение энтропии ΔS реакции.

${ Displaystyle Delta H = Delta G + T Delta S}$    (2)

Следовательно, при температуре окружающей среды Т ° 298К (кельвин) и давление 1 атм (атмосфера (единица)) (ΔG ° и ΔS ° соответственно равны 237 кДж / моль и 163 Дж / моль / К по отношению к начальному количеству воды) более 80% требуемой энергии ΔH должно быть предоставлено в качестве работы, чтобы для воды -для продолжения.

Если фазовые переходы для простоты пренебрегают (например, электролиз воды под давлением для удержания воды в жидком состоянии), можно предположить, что ΔH et ΔS существенно не изменяются при заданном изменении температуры. Таким образом, эти параметры принимаются равными их стандартным значениям ΔH ° и ΔS ° при температуре T °. Следовательно, работа, необходимая при температуре T, равна

${ displaystyle Delta G = Delta G ^ {0} - (T-T ^ {0}) Delta S ^ {0}}$    (3)

Поскольку ΔS ° положительно, повышение температуры приводит к уменьшению требуемой работы. Это основа высокотемпературный электролиз. Это также можно интуитивно объяснить графически. Химические вещества могут иметь различные уровни возбуждения в зависимости от абсолютной температуры T, которая является мерой теплового перемешивания. Последний вызывает сотрясения между атомами или молекулами внутри замкнутой системы, так что распределение энергии между уровнями возбуждения увеличивается со временем и останавливается (равновесие) только тогда, когда большинство видов имеют одинаковые уровни возбуждения (молекула на высоковозбужденном уровне быстро возвращается в более низкое энергетическое состояние за счет столкновений) (Энтропия (статистическая термодинамика)).

Относительно шкалы абсолютных температур уровни возбуждения видов собираются на основе стандартное изменение энтальпии образования соображения; то есть их стабильность. Поскольку это значение равно нулю для воды, но строго положительно для кислорода и водорода, большинство уровней возбуждения этих последних видов выше, чем у воды. Затем плотность уровней возбуждения для данного диапазона температур монотонно возрастает с энтропией частиц. Положительное изменение энтропии для расщепления воды означает гораздо больше уровней возбуждения в продуктах. Как следствие,

• Низкая температура (T °) и тепловое перемешивание позволяют возбуждать в основном молекулы воды, так как уровни водорода и кислорода требуют более высокого теплового перемешивания для значительного увеличения (на произвольной диаграмме 3 уровня могут быть заполнены для воды по сравнению с 1 для кислорода / водородная подсистема),
• При высокой температуре (T) теплового перемешивания достаточно для возбуждения уровней возбуждения подсистемы кислород / водород (на произвольной диаграмме 4 уровня могут быть заселены для воды по сравнению с 8 для подсистемы кислород / водород). Согласно предыдущим утверждениям, система, таким образом, будет развиваться в направлении состава, в котором большинство уровней ее возбуждения одинаковы, то есть большинство разновидностей кислорода и водорода.

Можно представить, что если бы T было достаточно большим в уравнении (3), ΔG можно было бы обнулить, что означает, что расщепление воды произойдет даже без работы (термолиз воды). Хотя это возможно, это потребует чрезвычайно высоких температур: рассмотрение той же самой системы естественным образом с паром вместо жидкой воды (ΔH ° = 242 кДж / моль; ΔS ° = 44 Дж / моль / K), следовательно, даст требуемые температуры выше 3000K, что делает конструкция и эксплуатация реактора чрезвычайно сложны.^[6]

Следовательно, единственная реакция предлагает только одну степень свободы (T) для производства водорода и кислорода только из тепла (хотя с использованием Принцип Ле Шателье также позволит немного снизить температуру термолиза, в этом случае необходимо предусмотреть работу по извлечению газовых продуктов из системы)

Расщепление воды с множественными реакциями

Напротив, как показали Функ и Рейнстром, множественные реакции (например, k ступеней) предоставляют дополнительные средства, позволяющие без труда спонтанно расщеплять воду благодаря различным изменениям энтропии ΔS °_я для каждой реакции i. Дополнительным преимуществом по сравнению с термолизом воды является то, что кислород и водород производятся отдельно, что позволяет избежать сложного разделения при высоких температурах.^[7]

Первые предварительные условия (уравнения (4) и (5)) для того, чтобы множественные реакции i были эквивалентны расщеплению воды, тривиальны (см. Закон Гесса):

• ${ displaystyle sum _ {я} ^ {} { Delta H_ {i} ^ {0}} = Delta H ^ {0}}$    (4)

• ${ Displaystyle сумма _ {я} ^ {} { Delta S_ {i} ^ {0}} = Delta S ^ {0}}$    (5)

Точно так же работа ΔG, требуемая для процесса, является суммой каждой работы реакции ΔG_я:

${ displaystyle Delta G = sum _ {i} ^ {} { Delta G_ {i}}}$    (6)

Как формула (3) - общий закон, его можно использовать заново для построения каждого ΔG_я срок. Если реакции с положительным (показатель p) и отрицательным (показатель n) изменением энтропии выражаются в виде отдельных сумм, это дает

${ displaystyle Delta G = sum _ {p} ^ {} {( Delta G_ {i} ^ {0} - (T_ {i} -T ^ {0}) Delta S_ {i} ^ {0 })} + sum _ {n} ^ {} {( Delta G_ {i} ^ {0} - (T_ {i} -T ^ {0}) Delta S_ {i} ^ {0})} }$    (7)

Используя уравнение. (6) для стандартных условий позволяет факторизовать ΔG °_я сроки, уступая,

${ displaystyle Delta G = Delta G ^ {0} + sum _ {p} ^ {} {(T_ {i} -T ^ {0}) (- Delta S_ {i} ^ {0}) } + sum _ {n} ^ {} {(T_ {i} -T ^ {0}) (- Delta S_ {i} ^ {0})}}$    (8)

Теперь рассмотрим вклад каждого суммирования в уравнение. (8): чтобы минимизировать ΔG, они должны быть как можно более отрицательными:

• ${ displaystyle sum _ {p} ^ {} {(T_ {i} -T ^ {0}) (- Delta S_ {i} ^ {0})}}$: -ΔS °_я отрицательны, поэтому (T-T °) должно быть как можно больше: следовательно, можно выбрать работу при максимальной температуре процесса T_ЧАС
• ${ displaystyle sum _ {n} ^ {} {(T_ {i} -T ^ {0}) (- Delta S_ {i} ^ {0})}}$: -ΔS °_я положительны, (T-T °) в идеале должно быть отрицательным, чтобы уменьшить ΔG. На практике можно установить T равным T ° только в качестве минимальной температуры процесса, чтобы избавиться от этого неприятного термина (процесс, требующий для производства энергии температуры ниже стандартной, является физическим абсурдом, поскольку для него требуются холодильники и, следовательно, более высокая температура). вход работы, чем выход). Следовательно, уравнение (8) принимает вид

${ displaystyle Delta G = Delta G ^ {0} - (T_ {H} -T ^ {0}) sum _ {p} ^ {} { Delta S_ {i} ^ {0}}}$    (9)

Наконец, из этого последнего уравнения можно вывести соотношение, необходимое для нулевого рабочего требования (ΔG ≤ 0)

${ displaystyle sum _ {p} ^ {} { Delta S_ {i} ^ {0}} geq { frac { Delta G ^ {0}} {(T_ {H} -T ^ {0} )}}}$    (10)

Следовательно, термохимический цикл с i этапами можно определить как последовательность из i реакций, эквивалентных расщеплению воды и удовлетворяющих уравнениям (4), (5) и (10).. В этом случае важно помнить, что рабочая температура T_ЧАС теоретически может быть выбрана произвольно (1000K в качестве эталона в большинстве прошлых исследований для высокотемпературных ядерных реакторов), что намного ниже температуры термолиза воды.

Это уравнение может быть альтернативно (и естественно) получено через Теорема Карно, которые должны соблюдаться системой, состоящей из термохимического процесса, соединенного с производственной единицей (химические соединения, таким образом, находятся в замкнутом контуре):

• для циклической работы требуется как минимум два источника тепла с разными температурами, в противном случае вечное движение было бы возможно. В случае термолиза это тривиально, так как топливо расходуется по обратной реакции. Следовательно, если существует только одна температура (термолизная), максимальное восстановление работы в топливном элементе равно противоположности свободной энергии Гиббса реакции расщепления воды при той же температуре, то есть нулевой по определению термолиза. Или, иначе говоря, топливо определяется его нестабильностью, поэтому, если система вода / водород / кислород существует только в виде водорода и кислорода (состояние равновесия), сгорание (двигатель) или использование в топливная ячейка было бы невозможно.
• эндотермические реакции выбираются с положительными изменениями энтропии, чтобы иметь преимущество при повышении температуры, и наоборот - для экзотермических реакций.
• максимальная эффективность теплоотдачи является одним из Тепловой двигатель Карно при тех же условиях процесса, т.е. горячий источник тепла при T_ЧАС и холодный при T °,

${ displaystyle { frac {W} {Q}} leq { frac {T_ {H} -T ^ {0}} {T_ {H}}}}$    (11)

• рабочая мощность W - это «благородная» энергия, запасенная в продуктах водорода и кислорода (например, высвобождаемая в виде электричества во время потребления топлива в топливная ячейка). Таким образом, оно соответствует изменению свободной энергии Гиббса при расщеплении воды ΔG и является максимальным согласно уравнению (3) при самой низкой температуре процесса (T °), где оно равно ΔG °.
• Подвод тепла Q - это тепло, выделяемое горячим источником при температуре T_ЧАС к я эндотермический реакции термохимического цикла (подсистема расхода топлива экзотермический):

${ Displaystyle Q = сумма _ {я} ^ {} {q_ {я}}}$    (12)

Следовательно, каждая потребность в тепле при температуре T_ЧАС является,

${ displaystyle q_ {i} = T_ {H} Delta S_ {i}}$    (13)

Замена уравнения (13) в уравнение (12) дает:

${ displaystyle Q = T_ {H} sum _ {p} ^ {} { Delta S_ {i}}}$    (14)

Следовательно, замена W (ΔG °) и Q (уравнение (14)) в уравнении (11) дает после реорганизации уравнение (10) (предполагая, что ΔS_я существенно не изменяются с температурой, т.е. равны ΔS °_я)

Уравнение (10) имеет практическое значение относительно минимального количества реакций для такого процесса в соответствии с максимальной температурой процесса T_ЧАС.^[8] Действительно, численное приложение (ΔG ° равно 229 кДж / К для воды, рассматриваемой как пар) в случае первоначально выбранных условий (высокотемпературный ядерный реактор с T_ЧАС и T ° соответственно равны 1000K и 298K) дает минимальное значение около 330 Дж / моль / К для суммирования положительных изменений энтропии ΔS °_я реакции процесса.

Это последнее значение очень велико, так как большинство реакций имеют значения изменения энтропии ниже 50 Дж / моль / К, и даже повышенное значение (например, разделение воды из жидкой воды: 163 Дж / моль / К) вдвое ниже. Следовательно, термохимические циклы, состоящие менее чем из трех этапов, практически невозможны с изначально запланированными источниками тепла (ниже 1000K) или требуют «гибридных» версий.

Гибридные термохимические циклы

В этом случае дополнительная степень свободы добавляется за счет относительно небольшой работы W_{Добавить} (максимальное потребление работы, уравнение (9) при ΔG ≤ W_{Добавить}), и уравнение (10) принимает вид

${ displaystyle sum _ {p} ^ {} { Delta S_ {i} ^ {0}} geq { frac { Delta G ^ {0} -W_ {add}} {(T_ {H} - Т ^ {0})}}}$    (15)

Если W_{Добавить} выражается в виде дроби ж технологического тепла Q (уравнение (14)), уравнение (15) после реорганизации принимает вид

${ displaystyle sum _ {p} ^ {} { Delta S_ {i} ^ {0}} geq { frac { Delta G ^ {0}} {((1 + f) T_ {H} - Т ^ {0})}}}$    (16)

Использование подводимой работы, равной доле f от подводимой теплоты, эквивалентно выбору реакций для проведения чисто аналогичного термохимического цикла, но с горячим источником с температурой, увеличенной на ту же пропорцию f.

Естественно, это снижает эффективность тепловыделения в той же пропорции. ж. Следовательно, если нужен процесс, аналогичный термохимическому циклу, работающему с источником тепла 2000K (вместо 1000K), максимальная эффективность тепла к работе будет вдвое ниже. Поскольку реальная эффективность часто значительно ниже идеальной, такой процесс, таким образом, сильно ограничен.

Практически использование работы ограничивается ключевыми этапами, такими как разделение продуктов, где методы, основанные на работе (например, электролиз), могут иногда иметь меньше проблем, чем методы, использующие только тепло (например, дистилляции)

Частный случай: двухступенчатые термохимические циклы

Согласно уравнению (10) минимально необходимое изменение энтропии (правый член) для суммирования положительных изменений энтропии уменьшается, когда T_ЧАС увеличивается. Например, выполнение того же числового приложения, но с T_ЧАС = 2000K даст вдвое меньшее значение (около 140 кДж / моль), что позволяет проводить термохимические циклы только с двумя реакциями. Такие процессы можно реально связать с концентрированная солнечная энергия такие технологии как Башня солнечного обновления. Например, в Европе это цель Гидрозоль-2 проект (Греция, Германия (Немецкий аэрокосмический центр), Испания, Дания, Англия) ^[9] и исследований солнечного отдела ETH Цюрих и Институт Пауля Шеррера (Швейцария).^[10]

Примеры реакций, удовлетворяющих высоким изменениям энтропии: оксид металла диссоциации, поскольку продукты имеют больше уровней возбуждения из-за их газообразного состояния (пары металлов и кислород), чем реагент (твердое тело с кристаллической структурой, поэтому симметрия резко снижает количество различных уровней возбуждения). Следовательно, эти изменения энтропии часто могут быть больше, чем изменения при расщеплении воды, и, таким образом, в термохимическом процессе требуется реакция с отрицательным изменением энтропии, чтобы удовлетворялось уравнение (5). Кроме того, предполагая одинаковую стабильность реагента (ΔH °) как для термолиза, так и для диссоциации оксида, большее изменение энтропии во втором случае снова объясняет более низкую температуру реакции (уравнение (3)).

Предположим две реакции, с положительной (1 нижний индекс, при T_ЧАС) и отрицательный (2 индекс, при T °) энтропия изменяется. Дополнительное свойство может быть получено для того, чтобы T_ЧАС строго ниже температуры термолиза: Стандартные термодинамические значения должны быть неравномерно распределены между реакциями. .^[11]

Действительно, согласно общим уравнениям (2) (спонтанная реакция), (4) и (5), необходимо удовлетворять

${ displaystyle { frac { Delta H_ {1} ^ {0}} { Delta S_ {1} ^ {0}}} <{ frac { Delta H_ {1} ^ {0} + Delta H_ {2} ^ {0}} { Delta S_ {1} ^ {0} + Delta S_ {2} ^ {0}}}}$    (17)

Следовательно, если ΔH °₁ пропорциональна ΔH °₂ на заданный коэффициент, и если ΔS °₁ и ΔS °₂ следуют аналогичному закону (тот же коэффициент пропорциональности), неравенство (17) нарушается (вместо этого равенство, поэтому T_ЧАС равна температуре термолиза воды).

Примеры

Были предложены и исследованы сотни таких циклов. Эта задача была облегчена наличием компьютеров, позволяющих систематически проверять последовательности химических реакций на основе термодинамических баз данных.^[12] В этой статье будут описаны только основные «семейства».^[13]

циклы с более чем 3-мя ступенями или гибридные

Циклы на основе химии серы

Преимущество сера химический элемент это высокий ковалентность. Действительно, может образоваться до 6 химические связи с другими элементами, такими как кислород (например, сульфаты), то есть широкий спектр состояния окисления. Следовательно, существует несколько редокс реакции с участием таких соединений. Эта свобода допускает многочисленные химические стадии с различными изменениями энтропии и, таким образом, дает больше шансов соответствовать критериям, необходимым для термохимического цикла (см. Принципы). Большинство первых исследований было выполнено в США, например, в Университете Кентукки для циклов сульфидных оснований.^[14] Сульфатные циклы изучались в той же лаборатории. ^[15] а также на Лос-Аламосская национальная лаборатория ^[16] и в General Atomics. Значительные исследования на основе сульфатов (например, FeSO₄ и CuSO₄) также исполнялись в Германии ^[17] и в Японии.^[18][19] Однако цикл, породивший наивысшие интересы, вероятно, является (Серно-йодный цикл) один (аббревиатура: S-I), открытый компанией General Atomics.^[20]

Циклы, основанные на обратном процессе Дьякона

Выше 973К реакция Дикона обратная, давая хлористый водород и кислород из воды и хлор:

ЧАС₂O + Cl₂ → 2 HCl + 1/2 O₂

Смотрите также

• Цикл оксида железа
• Цикл оксид церия (IV) - оксид церия (III)
• Медно-хлорный цикл
• Гибридный цикл серы
• Гидрозоль-2
• Серно-йодный цикл
• Цинк цинк-оксидный цикл
• Цикл УТ-3

Рекомендации