WikiDer > Автономная система (математика)

В математика, автономная система или же автономное дифференциальное уравнение это система из обыкновенные дифференциальные уравнения который не зависит явно от независимая переменная. Когда переменная - время, их также называют инвариантные во времени системы.

Многие законы в физика, где обычно предполагается, что независимая переменная равна время, выражаются как автономные системы, поскольку предполагается, что законы природы которые действуют сейчас, идентичны таковым для любой точки в прошлом или будущем.

Автономные системы тесно связаны с динамические системы. Любую автономную систему можно превратить в динамическую.^{[нужна цитата]} и, используя очень слабые предположения^{[нужна цитата]}, динамическая система может быть преобразована в автономную систему^{[нужна цитата]}.

Определение

An автономная система это система обыкновенных дифференциальных уравнений формы

${ Displaystyle { гидроразрыва {d} {dt}} х (т) = е (х (т))}$

куда Икс принимает значения в п-размерный Евклидово пространство; т часто интерпретируется как время.

Он отличается от систем дифференциальных уравнений вида

${ Displaystyle { гидроразрыва {d} {dt}} х (т) = г (х (т), т)}$

в котором закон эволюции системы нет зависят не только от текущего состояния системы, но и от параметра т, также часто интерпретируется как время; такие системы по определению не являются автономными.

Характеристики

Позволять ${ Displaystyle x_ {1} (т)}$ быть уникальным решением проблема начального значения для автономной системы

${ displaystyle { frac {d} {dt}} x (t) = f (x (t)) , mathrm {,} quad x (0) = x_ {0}}$.

потом ${ Displaystyle х_ {2} (т) = х_ {1} (т-т_ {0})}$ решает

${ displaystyle { frac {d} {dt}} x (t) = f (x (t)) , mathrm {,} quad x (t_ {0}) = x_ {0}}$.

Действительно, обозначая ${ displaystyle s = t-t_ {0}}$ у нас есть ${ displaystyle x_ {1} (s) = x_ {2} (t)}$ и ${ displaystyle ds = dt}$, таким образом

${ displaystyle { frac {d} {dt}} x_ {2} (t) = { frac {d} {dt}} x_ {1} (t-t_ {0}) = { frac {d} {ds}} x_ {1} (s) = f (x_ {1} (s)) = f (x_ {2} (t))}$.

Для начального условия проверка тривиальна,

${ displaystyle x_ {2} (t_ {0}) = x_ {1} (t_ {0} -t_ {0}) = x_ {1} (0) = x_ {0}}$.

Пример

Уравнение ${ displaystyle y '= (2-y) y}$ автономна, так как независимая переменная, назовем ее ${ displaystyle x}$, не появляется в уравнении явно. Чтобы построить поле склонов и изоклина для этого уравнения можно использовать следующий код в GNU Octave/MATLAB

Ffun = @(Икс, Y)(2 - Y) .* Y; % функция f (x, y) = (2-y) y[Икс, Y] = сетка(0:.2:6, - 1:.2:3); % выберите размеры участкаDY = Ffun(Икс, Y); DX = те(размер(DY)); % генерировать значения графикаколчан(Икс, Y, DX, DY, 'k'); % отобразить поле направления черным цветомдержать на;контур(Икс, Y, DY, [0 1 2], 'грамм'); % добавить изоклины (0 1 2) зеленым цветомзаглавие('Поле наклона и изоклины для f (x, y) = (2-y) y')

Из графика видно, что функция ${ displaystyle (2-y) y}$ является ${ displaystyle x}$-инвариантна, как и форма решения, т.е. ${ Displaystyle у (х) = у (х-х_ {0})}$ за любую смену ${ displaystyle x_ {0}}$.

Решая уравнение символически в MATLAB, запустив

у = dsolve('Dy = (2-y) * y', 'Икс'); % решить уравнение символически

получаем два равновесие решения, ${ displaystyle y = 0}$ и ${ displaystyle y = 2}$, и третье решение с неизвестной константой ${ displaystyle C_ {3}}$,

у(3) = - 2 / (exp(C3 - 2 * Икс) - 1)

Подбирая некоторые конкретные значения для начальное состояние, мы можем добавить график нескольких решений

y1 = dsolve('Dy = (2-y) * y', 'у (1) = 1', 'Икс'); % решить задачу начального значения символическиy2 = dsolve('Dy = (2-y) * y', 'у (2) = 1', 'Икс'); % для разных начальных условийy3 = dsolve('Dy = (2-y) * y', 'у (3) = 1', 'Икс'); y4 = dsolve('Dy = (2-y) * y', 'у (1) = 3', 'Икс');y5 = dsolve('Dy = (2-y) * y', 'у (2) = 3', 'Икс'); y6 = dsolve('Dy = (2-y) * y', 'у (3) = 3', 'Икс');ezplot(y1, [0 6]); ezplot(y2, [0 6]); % построить решенияezplot(y3, [0 6]); ezplot(y4, [0 6]); ezplot(y5, [0 6]); ezplot(y6, [0 6]);заглавие('Поле наклона, изоклины и решения для f (x, y) = (2-y) y')легенда('Поле уклона', 'Изоклины', 'Решения y_ {1..6}');текст([1 2 3], [1 1 1], strcat(' leftarrow', {'y_1', 'y_2', 'y_3'}));текст([1 2 3], [3 3 3], strcat(' leftarrow', {'y_4', 'y_5', 'y_6'}));сетка на;

Поле откосов с изоклинами и решениями

Качественный анализ

Автономные системы можно качественно проанализировать с помощью фазовое пространство; в случае одной переменной это фазовая линия.

Методы решения

Следующие методы применимы к одномерным автономным дифференциальным уравнениям. Любое одномерное уравнение порядка ${ displaystyle n}$ эквивалентен ${ displaystyle n}$-мерная система первого порядка (как описано в Обыкновенное дифференциальное уравнение # Сведение к системе первого порядка), но не обязательно наоборот.

Первый заказ

Автономное уравнение первого порядка

${ displaystyle { frac {dx} {dt}} = f (x)}$

является отделяемый, поэтому ее легко решить, перейдя в интегральную форму

${ displaystyle t + C = int { frac {dx} {f (x)}}}$

Второго порядка

Автономное уравнение второго порядка

${ displaystyle { frac {d ^ {2} x} {dt ^ {2}}} = f (x, x ')}$

сложнее, но это решаемо^[1] введя новую переменную

${ displaystyle v = { frac {dx} {dt}}}$

и выражая вторая производная из ${ displaystyle x}$ (через Правило цепи) в качестве

${ displaystyle { frac {d ^ {2} x} {dt ^ {2}}} = { frac {dv} {dt}} = { frac {dx} {dt}} { frac {dv} {dx}} = v { frac {dv} {dx}}}$

так что исходное уравнение становится

${ displaystyle v { frac {dv} {dx}} = f (x, v)}$

которое является уравнением первого порядка, не содержащим ссылки на независимую переменную ${ displaystyle t}$ и если решено обеспечивает ${ displaystyle v}$ как функция ${ displaystyle x}$. Затем, вспоминая определение ${ displaystyle v}$:

${ Displaystyle { frac {dx} {dt}} = v (x) quad Rightarrow quad t + C = int { frac {dx} {v (x)}}}$

что является неявным решением.

Особый случай: Икс'' = ж(Икс)

Частный случай, когда ${ displaystyle f}$ не зависит от ${ displaystyle x '}$

${ displaystyle { frac {d ^ {2} x} {dt ^ {2}}} = f (x)}$

пользу от раздельного лечения.^[2] Эти типы уравнений очень распространены в классическая механика потому что они всегда Гамильтоновы системы.

Идея состоит в том, чтобы использовать личность (за исключением деление на ноль вопросы)

${ displaystyle { frac {dx} {dt}} = left ({ frac {dt} {dx}} right) ^ {- 1}}$

что следует из Правило цепи. Отметим в стороне, что, инвертируя обе стороны автономной системы первого порядка, можно немедленно интегрировать относительно ${ displaystyle x}$:

${ displaystyle { frac {dx} {dt}} = f (x) quad Rightarrow quad { frac {dt} {dx}} = { frac {1} {f (x)}} quad Rightarrow quad t + C = int { frac {dx} {f (x)}}}$

Это еще один способ взглянуть на технику разделения переменных. Тогда возникает естественный вопрос: можем ли мы сделать что-то подобное с уравнениями более высокого порядка? Ответ положительный для уравнений второго порядка, но есть над чем поработать. Вторая производная должна быть выражена как производная по отношению к ${ displaystyle x}$ вместо ${ displaystyle t}$:

${ displaystyle { begin {align} { frac {d ^ {2} x} {dt ^ {2}}} & = { frac {d} {dt}} left ({ frac {dx} { dt}} right) = { frac {d} {dx}} left ({ frac {dx} {dt}} right) { frac {dx} {dt}} = { frac {d} {dx}} left ( left ({ frac {dt} {dx}} right) ^ {- 1} right) left ({ frac {dt} {dx}} right) ^ {- 1} = & = - left ({ frac {dt} {dx}} right) ^ {- 2} { frac {d ^ {2} t} {dx ^ {2}}} left ({ frac {dt} {dx}} right) ^ {- 1} = - left ({ frac {dt} {dx}} right) ^ {- 3} { frac {d ^ {2 } t} {dx ^ {2}}} = & = { frac {d} {dx}} left ({ frac {1} {2}} left ({ frac {dt} {dx }} right) ^ {- 2} right) end {выравнивается}}}$

Еще раз подчеркнем: было достигнуто то, что вторая производная в ${ displaystyle t}$ был выражен как производная от ${ displaystyle x}$. Затем исходное уравнение второго порядка может быть окончательно интегрировано:

${ displaystyle { frac {d ^ {2} x} {dt ^ {2}}} = f (x)}$

${ displaystyle { frac {d} {dx}} left ({ frac {1} {2}} left ({ frac {dt} {dx}} right) ^ {- 2} right) = f (x)}$

${ displaystyle left ({ frac {dt} {dx}} right) ^ {- 2} = 2 int f (x) dx + C_ {1}}$

${ displaystyle { frac {dt} {dx}} = pm { frac {1} { sqrt {2 int f (x) dx + C_ {1}}}}}$

${ displaystyle t + C_ {2} = pm int { frac {dx} { sqrt {2 int f (x) dx + C_ {1}}}}}$

Это неявное решение, и помимо этого самая большая потенциальная проблема заключается в невозможности упростить интегралы, что подразумевает трудность или невозможность вычисления постоянных интегрирования.

Особый случай: Икс'' = Икс'^п ж(Икс)

Используя вышеупомянутый менталитет, мы можем расширить эту технику до более общего уравнения

${ displaystyle { frac {d ^ {2} x} {dt ^ {2}}} = left ({ frac {dx} {dt}} right) ^ {n} f (x)}$

куда ${ displaystyle n}$ - некоторый параметр, не равный двум. Это будет работать, поскольку вторая производная может быть записана в форме, включающей степень ${ displaystyle x '}$. Переписываем вторую производную, переставляем и выражаем левую часть как производную:

${ displaystyle - left ({ frac {dt} {dx}} right) ^ {- 3} { frac {d ^ {2} t} {dx ^ {2}}} = left ({ frac {dt} {dx}} right) ^ {- n} f (x)}$

${ displaystyle - left ({ frac {dt} {dx}} right) ^ {n-3} { frac {d ^ {2} t} {dx ^ {2}}} = f (x) }$

${ displaystyle { frac {d} {dx}} left ({ frac {1} {2-n}} left ({ frac {dt} {dx}} right) ^ {n-2} right) = f (x)}$

${ displaystyle left ({ frac {dt} {dx}} right) ^ {n-2} = (2-n) int f (x) dx + C_ {1}}$

${ displaystyle t + C_ {2} = int left ((2-n) int f (x) dx + C_ {1} right) ^ { frac {1} {n-2}} dx}$

Право будет нести +/-, если ${ displaystyle n}$ даже. Лечение должно быть другим, если ${ displaystyle n = 2}$:

${ displaystyle - left ({ frac {dt} {dx}} right) ^ {- 1} { frac {d ^ {2} t} {dx ^ {2}}} = f (x)}$

${ displaystyle - { frac {d} {dx}} left ( ln left ({ frac {dt} {dx}} right) right) = f (x)}$

${ displaystyle { frac {dt} {dx}} = C_ {1} e ^ {- int f (x) dx}}$

${ Displaystyle т + C_ {2} = C_ {1} int e ^ {- int f (x) dx} dx}$

Высшие порядки

Аналогичного метода решения автономных уравнений третьего и более высокого порядка не существует. Такие уравнения могут быть решены точно, только если они обладают каким-либо другим упрощающим свойством, например линейность или зависимость правой части уравнения только от зависимой переменной^[3][4] (т.е. не его производные). Это не должно вызывать удивления, учитывая, что нелинейные автономные системы в трех измерениях могут действительно создавать хаотичный поведение, такое как Аттрактор Лоренца и Аттрактор Рёсслера.

При таком менталитете также неудивительно, что общие неавтономные уравнения второго порядка не могут быть решены явно, поскольку они также могут быть хаотическими (примером этого является периодически принудительный маятник^[5]).

Смотрите также

• Инвариантная во времени система
• Неавтономная система (математика)

Рекомендации