WikiDer > Магнитное число Рейнольдса

В магнитное число Рейнольдса (р_м) является магнитным аналогом Число Рейнольдса, фундаментальный безразмерная группа это происходит в магнитогидродинамика. Это дает оценку относительного воздействия адвекция или же индукция магнитного поля движением проводящей среды, часто жидкости, к магнитному распространение. Обычно это определяется:

${ displaystyle mathrm {R} _ { mathrm {m}} = { frac {UL} { eta}} ~~ sim { frac { mathrm {индукция}} { mathrm {диффузия}}} }$

куда

• ${ displaystyle U}$ - типичный масштаб скорости потока
• ${ displaystyle L}$ - типичный масштаб длины потока
• ${ displaystyle eta}$ это коэффициент магнитной диффузии

Механизм, с помощью которого движение проводящей жидкости создает магнитное поле, является предметом изучения. теория динамо. Однако, когда магнитное число Рейнольдса очень велико, диффузия и динамо не вызывают беспокойства, и в этом случае фокус вместо этого часто основан на влиянии магнитного поля на поток.

Вывод

${ Displaystyle mathrm {R} _ { mathrm {m}}}$ широко используется в физике плазмы, где распространены два типа единиц СИ (гауссовские сгс и СИ-мкс), потому что гауссовские сгс-единицы часто позволяют более чистые выводы, из которых физическое обоснование более ясно, поэтому стоит записать вывод в обоих наборах единиц. В теории магнитогидродинамика, уравнение переноса для магнитного поля, ${ displaystyle mathbf {B}}$, является

${ displaystyle { frac { partial mathbf {B}} { partial t}} = nabla times ( mathbf {u} times mathbf {B}) + { frac { rho _ {e }} { mu _ {o}}} nabla ^ {2} mathbf {B}}$

в единицах СИ мкс и

${ displaystyle { frac { partial mathbf {B}} { partial t}} = nabla times ( mathbf {u} times mathbf {B}) + { frac { rho _ {e } c ^ {2}} {4 pi}} nabla ^ {2} mathbf {B}}$

в гауссовых единицах cgs, для проницаемости свободного пространства ${ displaystyle mu _ {o}}$, скорость света ${ displaystyle c}$, скорость жидкости ${ displaystyle mathbf {u}}$, и удельное сопротивление ${ displaystyle rho _ {e}}$. Единицы ${ displaystyle rho _ {e}}$ - Ом-м в СИ-мкс и секунды в гауссовых единицах измерения. Последний член в каждом из этих уравнений представляет собой диффузионный член с кинематическим коэффициентом диффузии, ${ displaystyle eta}$ имеющий единицы расстояния в квадрате в единицу времени, являющийся фактором, умножающим ${ displaystyle nabla ^ {2} mathbf {B}}$. Таким образом, независимая от единиц форма этих двух уравнений имеет вид

${ displaystyle { frac { partial mathbf {B}} { partial t}} = nabla times ( mathbf {u} times mathbf {B}) + eta nabla ^ {2} mathbf {B}.}$

${ Displaystyle mathrm {R} _ { mathrm {m}}}$ - это отношение двух членов в правой части при условии, что они имеют общую длину шкалы ${ displaystyle L}$ такой, что ${ Displaystyle набла сим 1 / L}$ в обоих терминах, и что масштаб ${ displaystyle mathbf {u}}$ является ${ displaystyle U}$. Таким образом, можно найти

${ displaystyle mathrm {R} _ { mathrm {m}} = { frac {UL} { eta}} = { frac {UL mu _ {o}} { rho _ {e}}} }$

в единицах СИ мкс и

${ displaystyle mathrm {R} _ { mathrm {m}} = { frac {UL} { eta}} = { frac {4 pi UL} { rho _ {e} c ^ {2} }}}$

в гауссовых единицах cgs.

Некоторая путаница часто возникает из-за того, что ${ displaystyle eta}$ обычно используется как для коэффициента магнитопроводности, так и для удельного сопротивления плазмы, причем соотношение в единицах СИ (мкс) ${ displaystyle eta = rho _ {e} / mu _ {o}}$.

Общие характеристики для больших и малых R_м

За ${ Displaystyle mathrm {R} _ { mathrm {m}} ll 1}$адвекция относительно не важна, и поэтому магнитное поле будет иметь тенденцию релаксировать к чисто диффузионному состоянию, определяемому скорее граничными условиями, чем потоком.

За ${ Displaystyle mathrm {R} _ { mathrm {m}} gg 1}$, диффузия относительно не важна в масштабе длины L. Затем силовые линии магнитного поля адвектируются с потоком жидкости до тех пор, пока градиенты не концентрируются в областях с достаточно коротким масштабом длины, чтобы диффузия могла уравновесить адвекцию.

Диапазон значений

Солнце огромное и имеет большой ${ Displaystyle mathrm {R} _ { mathrm {m}}}$, порядка 10⁶. Диссипативные эффекты обычно невелики, и нетрудно поддерживать магнитное поле против диффузии.

Для Земли, ${ Displaystyle mathrm {R} _ { mathrm {m}}}$ оценивается порядка 10³.^[1]Рассеяние более значимо, но магнитное поле поддерживается движением во внешнем сердечнике из жидкого железа. В Солнечной системе есть и другие тела с работающими динамо, например Юпитер, Сатурн и Меркурий, а также другие, которые этого не делают, например Марс, Венера и Луна.

Человеческий масштаб длины очень мал, поэтому обычно ${ Displaystyle mathrm {R} _ { mathrm {m}} ll 1}$. Генерация магнитного поля за счет движения проводящей жидкости была достигнута лишь в нескольких крупных экспериментах с использованием ртути или жидкого натрия.^[2][3][4]

Границы

В ситуациях, когда постоянное намагничивание невозможно, например, выше Температура Кюри, чтобы поддерживать магнитное поле ${ Displaystyle mathrm {R} _ { mathrm {m}}}$ должен быть достаточно большим, чтобы индукция перевешивала диффузию. Для индукции важна не абсолютная величина скорости, а скорее относительные различия и сдвиги в потоке, которые растягивают и складывают силовые линии магнитного поля.^[5] Следовательно, более подходящей формой для магнитного числа Рейнольдса в этом случае является

${ displaystyle mathrm { hat {R}} _ { mathrm {m}} = { frac {L ^ {2} S} { eta}}}$

где S - мера деформации. Один из наиболее известных результатов принадлежит Бэкусу. ^[6]который гласит, что минимум ${ Displaystyle mathrm {R} _ { mathrm {m}}}$ для создания магнитного поля потоком в сфере такова, что

${ Displaystyle mathrm { hat {R}} _ { mathrm {m}} geq pi ^ {2}}$

куда ${ Displaystyle L = а}$ - радиус сферы и ${ displaystyle S = e_ {max}}$ - максимальная скорость деформации, которая с тех пор была улучшена Проктором примерно на 25%.^[7]

Во многих исследованиях генерации магнитного поля потоком рассматривается удобный в вычислительном отношении периодический куб. В этом случае минимум оказывается^[8]

${ displaystyle mathrm { hat {R}} _ { mathrm {m}} = 2,48}$

куда ${ displaystyle S}$ - среднеквадратичная деформация в масштабированной области со сторонами длины ${ displaystyle 2 pi}$. Если исключить срез на мелкие чешуйки в кубе, то ${ displaystyle mathrm {R} _ { mathrm {m}} = 1,73}$ - минимум, где ${ displaystyle U}$ - среднеквадратичное значение.

Связь с числом Рейнольдса и числом Пекле

Магнитное число Рейнольдса имеет аналогичный вид как для Число Пекле и Число Рейнольдса. Все три могут рассматриваться как дающие отношение адвективных к диффузионным эффектам для конкретного физического поля и имеют аналогичную форму скорости, умноженной на длину, деленную на коэффициент диффузии. Магнитное число Рейнольдса связано с магнитным полем в МГД-потоке, в то время как число Рейнольдса связано с самой скоростью жидкости, а число Пекле связано с теплотой. Безразмерные группы возникают при обезразмеривании соответствующих определяющих уравнений: уравнение индукции, то уравнение импульса, а уравнение теплопроводности.

Связь с вихретоковым торможением

Безразмерное магнитное число Рейнольдса, ${ displaystyle R_ {m}}$, также используется в случаях, когда физическая жидкость не задействована.

${ Displaystyle R_ {m} = mu sigma}$ × (характерная длина) × (характерная скорость)

куда

${ displaystyle mu}$ магнитная проницаемость

${ displaystyle sigma}$ - электропроводность.

За ${ displaystyle R_ {m} <1}$ то скин эффект незначительна, а вихретоковое торможение крутящий момент соответствует теоретической кривой асинхронного двигателя.

За ${ displaystyle R_ {m}> 30}$ преобладает скин-эффект, и тормозной момент уменьшается с увеличением скорости намного медленнее, чем предсказывается моделью асинхронного двигателя.^[9]

Смотрите также

• Число Лундквиста
• Магнитогидродинамика
• Число Рейнольдса
• Число Пекле

Рекомендации

дальнейшее чтение

• Моффатт, Х. Кейт, 2000 г. "Размышления о магнитогидродинамике". В: Перспективы гидродинамики (ISBN 0-521-53169-1) (Под ред. Г. К. Бэтчелора, Г. К. Моффатта и М. Г. Уорстера) Издательство Кембриджского университетаС. 347–391.
• П. А. Дэвидсон, 2001 г., Введение в магнитогидродинамику (ISBN 0-521-79487-0), Издательство Кембриджского университета.