WikiDer > Уравнение Гамильтона – Якоби – Эйнштейна.

Часть цикла статей о
Общая теория относительности
${ displaystyle G _ { mu nu} + Lambda g _ { mu nu} = { frac {8 pi G} {c ^ {4}}} T _ { mu nu}}$
Вступление История Математическая формулировка Тесты
Основные концепции Принцип относительности Теория относительности Точка зрения Инерциальная система отсчета Рама отдыха Рамка центра импульса Световой конус Принцип эквивалентности Эквивалентность массы и энергии Специальная теория относительности Двойная специальная теория относительности инвариант де Ситтера специальная теория относительности Масштаб относительности Мировая линия Подходящее время Риманова геометрия Энергетическое состояние
Явления Гравитоэлектромагнетизм Проблема Кеплера Сила тяжести Гравитационное поле Гравитационный колодец Гравитационное линзирование Гравитационные волны Гравитационное красное смещение Красное смещение Синее смещение Замедление времени Гравитационное замедление времени Задержка Шапиро Гравитационный потенциал Гравитационное сжатие Гравитационный коллапс Перетаскивание рамки Геодезический эффект Видимый горизонт Горизонт событий Гравитационная сингулярность Обнаженная особенность Черная дыра Белая дыра Пространство-время Космос Время Диаграммы пространства-времени Пространство-время Минковского Замкнутая времениподобная кривая (СТС) Червоточина Червоточина Эллиса
Уравнения Формализмы Уравнения Линеаризованная гравитация Уравнения поля Эйнштейна Фридман Геодезические Матиссон – Папапетру – Диксон Гамильтон – Якоби – Эйнштейн Инвариант кривизны (общая теория относительности) Лоренцево многообразие Формализмы ADM БССН Ньюман – Пенроуз Постньютоновский Продвинутая теория Теория Калуцы – Клейна Квантовая гравитация Супергравитация
Решения Шварцшильд (интерьер) Рейсснер-Нордстрём Гёдель Керр Керр – Ньюман Kasner Лемэтр – Толман Тауб-ОРЕХ Milne Робертсон – Уокер pp-волна van Stockum пыль Вейль – Льюис – Папапетру Вакуумный раствор
Теоремы Теорема Биркгофа Теорема Героха о расщеплении Теорема Гольдберга – Сакса. Теорема Лавлока Теорема об отсутствии волос Теоремы Пенроуза – Хокинга об особенностях Теорема положительной энергии
Ученые Эйнштейн Лоренц Гильберта Пуанкаре Шварцшильд де Ситтер Рейсснер Nordström Weyl Эддингтон Фридман Milne Цвикки Лемэтр Гёдель Уиллер Робертсон Бардин Уокер Керр Чандрасекхар Элерс Пенроуз Хокинг Райчаудхури Тейлор Hulse van Stockum Тауб Новичок Яу Торн другие
v т е

В общая теория относительности, то Уравнение Гамильтона – Якоби – Эйнштейна. (HJEE) или же Уравнение Эйнштейна – Гамильтона – Якоби. (EHJE) является уравнением в Гамильтонова формулировка из геометродинамика в суперпространство, отлитый в "эпоху геометродинамики" примерно в 1960-х годах Ашер Перес в 1962 г. и др.^[1] Это попытка переформулировать общую теорию относительности таким образом, чтобы она напоминала квантовую теорию в пределах полуклассический приближение, очень похоже на соответствие между квантовая механика и классическая механика.

Он назван в честь Альберт Эйнштейн, Карл Густав Джейкоб Якоби, и Уильям Роуэн Гамильтон. EHJE содержит столько же информации, сколько все десять Уравнения поля Эйнштейна (EFE).^[2] Это модификация Уравнение Гамильтона – Якоби (HJE) из классическая механика, и может быть получен из Действие Эйнштейна – Гильберта с использованием принцип наименьшего действия в Формализм ADM.

Предпосылки и мотивация

Соответствие классической и квантовой физики

В классическом аналитическая механика, динамика системы резюмируется действие S. В квантовой теории, а именно нерелятивистской квантовая механика (QM), релятивистская квантовая механика (RQM), а также квантовая теория поля (QFT), с различными интерпретациями и математическими формализмами в этих теориях, поведение системы полностью содержится в сложный-значен амплитуда вероятности Ψ (более формально как квантовое состояние кет | Ψ⟩ - элемент Гильбертово пространство). Используя полярную форму волновой функции, сделав преобразование Маделунга:

${ displaystyle Psi = { sqrt { rho}} e ^ {iS / hbar}}$

в фаза из Ψ интерпретируется как действие, а модуль √ρ = √Ψ * Ψ = | Ψ | интерпретируется в соответствии с Копенгагенская интерпретация как функция плотности вероятности. В приведенная постоянная Планка час это квант углового момента. Подстановка этого в квантовый общий Уравнение Шредингера (SE):

${ Displaystyle я hbar { гидроразрыва { partial Psi} { partial t}} = { hat {H}} Psi ,,}$

и принимая предел час → 0 дает классический HJE:

${ displaystyle - { frac { partial S} { partial t}} = H ,,}$

что является одним из аспектов принцип соответствия.

Недостатки четырехмерного пространства-времени

С другой стороны, переход от квантовой теории к Общее Теория относительности (ОТО) сделать сложно; Одна из причин - трактовка в этих теориях пространства и времени. В нерелятивистской КМ пространство и время не равны; время - это параметр, а позиция - оператор. В RQM и QFT положение возвращается к обычному пространственные координаты наряду с координатой времени, хотя эти теории согласуются только с СТО в четырехмерном плоский Пространство Минковского, и нет искривленное пространство ни гр. Можно сформулировать квантовая теория поля в искривленном пространстве-времени, но даже это все еще не может включать ОТО, потому что гравитация не перенормируемый в QFT.^[3] Кроме того, в ОТО частицы движутся через искривленное пространство-время с детерминированно известными положением и импульсом в каждый момент, тогда как в квантовой теории положение и импульс частицы не могут быть точно известны одновременно; Космос Икс и импульс п, и энергия E и время т, попарно подчиняются принципы неопределенности

${ displaystyle Delta x Delta p geq { frac { hbar} {2}}, quad Delta E Delta t geq { frac { hbar} {2}} ,,}$

из которых следует, что небольшие интервалы в пространстве и времени означают, что возможны большие флуктуации энергии и импульса. Поскольку в GR масса – энергия и импульс – энергия источник искривление пространства-времени, большие флуктуации энергии и импульса означают, что пространственно-временная «ткань» потенциально может стать настолько искаженной, что распадется на достаточно малых масштабах.^[4] Существуют теоретические и экспериментальные доказательства того, что вакуум обладает энергией, поскольку движение электронов в атомах колеблется, это связано с Баранина сдвиг.^[5] По этим и другим причинам во все более малых масштабах пространство и время считаются динамичными вплоть до Планковская длина и Планковское время напольные весы.^[4]

В любом случае четырехмерный искривленное пространство-время континуум - четко определенная и центральная черта общей теории относительности, но не в квантовой механике.

Уравнение

Одна попытка найти уравнение, управляющее динамикой системы, максимально приближенное к QM и GR, состоит в том, чтобы переформулировать HJE в виде трехмерный искривленное пространство понимается как "динамический" (меняется со временем), и нет четырехмерный пространственно-временная динамика во всех четырех измерениях, как и EFE. Пространство имеет метрика (видеть метрическое пространство подробнее).

В метрический тензор в общей теории относительности существенный объект, так как подходящее время, длина дуги, геодезическое движение в искривленное пространство-время, и многое другое, все зависит от метрики. Приведенный выше HJE модифицирован для включения метрики, хотя это только функция трехмерных пространственных координат. р, (Например р = (Икс, у, z) в Декартовы координаты) без координировать время т:

${ Displaystyle g_ {ij} = g_ {ij} ( mathbf {r}) ,.}$

В контексте грамм_ij называется «метрическим полем» или просто «полем».

Общее уравнение (свободное искривленное пространство)

Для свободной частицы в изогнутом "пустое место"или" свободное место ", т.е. при отсутствии иметь значение кроме самой частицы, уравнение можно записать:^[6][7][8]

куда грамм это детерминант метрического тензора и р в Скалярная кривизна Риччи трехмерной геометрии (без учета времени) и "δ" вместо "d"обозначает вариационная производная а не обыкновенная производная. Эти производные соответствуют импульсам поля, «сопряженным с полем метрики»:

${ displaystyle pi ^ {ij} ( mathbf {r}) = pi ^ {ij} = { frac { delta S} { delta g_ {ij}}} ,,}$

скорость изменения действия относительно координат поля грамм_ij(р). В грамм и π вот аналог q и п = ∂S/∂qсоответственно в классических Гамильтонова механика. Видеть канонические координаты для получения дополнительной информации.

Уравнение описывает, как волновые фронты постоянного действия распространяются в суперпространстве - как динамика волны материи свободной частицы разворачивается в искривленном пространстве. Дополнительные источники необходимы для учета наличия дополнительных влияний на частицу, которые включают присутствие других частиц или распределения материи (которые вносят вклад в искривление пространства), а также источники электромагнитных полей, влияющих на частицы с электрический заряд или же вращение. Как и уравнения поля Эйнштейна, это нелинейный в метрике из-за произведений метрических компонентов, и, как HJE, он нелинейен в действии из-за произведения вариационных производных в действии.

Квантово-механическую концепцию, согласно которой действие является фазой волновой функции, можно интерпретировать из этого уравнения следующим образом. Фаза должна удовлетворять принципу наименьшего действия; Это должно быть стационарный за небольшое изменение конфигурации системы, другими словами за небольшое изменение положения частицы, что соответствует небольшому изменению метрических составляющих;

${ displaystyle g_ {ij} rightarrow g_ {ij} + delta g_ {ij} ,,}$

небольшое изменение фазы равно нулю:

${ displaystyle delta S = int { frac { delta S} { delta g_ {ij} ( mathbf {r})}} delta g_ {ij} ( mathbf {r}) mathrm {d } ^ {3} mathbf {r} = 0 ,,}$

(куда d³р это элемент объема из объемный интеграл). Так что конструктивная интерференция волн материи максимальна. Это может быть выражено принцип суперпозиции; применяется ко многим нелокализованным волновым функциям, распространяющимся по искривленному пространству, чтобы сформировать локализованную волновую функцию:

${ Displaystyle Psi = sum _ {n} c_ {n} psi _ {n} ,,}$

для некоторых коэффициентов c_п, а дополнительно действие (фаза) S_п для каждого ψ_п должен удовлетворять:

${ Displaystyle дельта S = S_ {n + 1} -S_ {n} = 0 ,,}$

для всех п, или эквивалентно,

${ Displaystyle S_ {1} = S_ {2} = cdots = S_ {n} = cdots ,.}$

Регионы, где Ψ является максимальным или минимальным, возникают в точках, где есть вероятность найти там частицу и где изменение действия (фазы) равно нулю. Итак, в приведенном выше EHJE каждый волновой фронт постоянного действия находится там, где частица мог быть найденным.

Это уравнение до сих пор не «объединяет» квантовую механику и общую теорию относительности, потому что квазиклассическое приближение Эйконала в контексте квантовой теории и общей теории относительности было применено, чтобы обеспечить переход между этими теориями.

Приложения

Уравнение принимает различные сложные формы:

• Квантовая гравитация
• Квантовая космология

Смотрите также

• Слоение
• Квантовая геометрия
• Квантовое пространство-время
• Вариационное исчисление
• Уравнение также связано с Уравнение Уиллера – ДеВитта.
• Метрика Переса

Рекомендации

Примечания

дальнейшее чтение

Книги

• Дж. Л. Лопес (1977). Квантовая механика, полвека спустя: доклады коллоквиума о пятидесяти годах квантовой механики. Страсбург, Франция: Springer, Kluwer Academic Publishers. ISBN 978-90-277-0784-0.
• К. Ровелли (2004). Квантовая гравитация. Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-0-521-83733-0.
• К. Кифер (2012). Квантовая гравитация (3-е изд.). Oxford University Press. ISBN 978-0-19-958520-5.
• J.K. Гликман (1999). К квантовой гравитации: Материалы XXXV Международной зимней школы по теоретической физике. Поляница, Польша: Springer. п. 224. ISBN 978-3-540-66910-4.
• L.Z. Клык; Р. Руффини (1987). Квантовая космология. Продвинутая серия по астрофизике и космологии. 3. Всемирный научный. ISBN 978-9971-5-0312-3.

Избранные статьи

• Т. Бэнкс (1984). «TCP, квантовая гравитация, космологическая постоянная и все такое ...» (PDF). Стэнфорд, США. (Уравнение A.3 в приложении).
• Б. К. Дарьян (1997). «Решение уравнения Гамильтона-Якоби для гравитационно взаимодействующих электромагнитных и скалярных полей». Канада, США. arXiv:gr-qc / 9707046v2. Bibcode:1998CQGra..15..143D. Дои:10.1088/0264-9381/15/1/010.
• Дж. Р. Бонд; Д. С. Салопек (1990). «Нелинейная эволюция длинноволновых флуктуаций метрики в инфляционных моделях». Phys. Ред. D. Канада (США), Иллинойс (США).
• Санг Пё Ким (1996). «Классическое пространство-время из квантовой гравитации». Phys. Ред. D. Кунсан, Корея: IoP. arXiv:gr-qc / 9601049. Bibcode:1996CQGra..13.1377K. Дои:10.1088/0264-9381/13/6/011.
• S.R. Бербена; СРЕДНИЙ. Беррокаль; Дж. Сокорро; L.O. Пиментель (2006). «Уравнение Эйнштейна-Гамильтона-Якоби: поиск классического решения для баротропной FRW». Гуанахуато и Автонома Метрополитана (Мексика). arXiv:gr-qc / 0607123. Bibcode:2007RMxFS..53b.115B.