WikiDer > Уменьшение длины

Length contraction

Колеса, которые движутся со скоростью 9/10 скорости света. Скорость верхней части колеса составляет 0,994 c, а скорость нижней части всегда равна нулю. Вот почему верх сужен относительно низа.

Уменьшение длины это явление, когда длина движущегося объекта измеряется короче, чем его подходящая длина, которая представляет собой длину, измеренную в собственном рама отдыха.^[1] Он также известен как Лоренцево сокращение или же Сжатие Лоренца – Фитцджеральда (после Хендрик Лоренц и Джордж Фрэнсис Фицджеральд) и обычно заметна только на значительной части скорость света. Сокращение длины происходит только в том направлении, в котором движется тело. Для стандартных объектов этот эффект незначителен при повседневных скоростях и может игнорироваться для всех обычных целей, становясь значимым только тогда, когда объект приближается к скорости света относительно наблюдателя.

История

Сокращение длины было постулировано Джордж Фицджеральд (1889) и Хендрик Антун Лоренц (1892), чтобы объяснить отрицательный результат Эксперимент Майкельсона-Морли и спасти гипотезу неподвижного эфира (Гипотеза сжатия Лоренца – Фитцджеральда).^[2]^[3]Хотя и Фитцджеральд, и Лоренц ссылались на тот факт, что электростатические поля в движении были деформированы («Эллипсоид Хевисайда» после Оливер Хевисайд, который вывел эту деформацию из теории электромагнетизма в 1888 г.), она считалась специальная гипотеза, потому что в то время не было достаточных оснований предполагать, что межмолекулярные силы ведут себя так же, как электромагнитные. В 1897 г. Джозеф Лармор разработал модель, в которой считается, что все силы имеют электромагнитное происхождение, и сокращение длины оказалось прямым следствием этой модели. Но это было показано Анри Пуанкаре (1905), что одни только электромагнитные силы не могут объяснить стабильность электрона. Поэтому ему пришлось выдвинуть еще одну специальную гипотезу: неэлектрические связывающие силы (Пуанкаре подчеркивает), которые обеспечивают стабильность электрона, дают динамическое объяснение сокращению длины и, таким образом, скрывают движение неподвижного эфира.^[4]

В итоге, Альберт Эйнштейн (1905 г.) был первым^[4] чтобы полностью исключить случайный характер из гипотезы сжатия, продемонстрировав, что это сокращение не требует движения через предполагаемый эфир, но может быть объяснено с помощью специальная теория относительности, который изменил наши представления о пространстве, времени и одновременности.^[5] Точка зрения Эйнштейна была развита далее Герман Минковски, который продемонстрировал геометрическую интерпретацию всех релятивистских эффектов, представив свою концепцию четырехмерного пространство-время.^[6]

Основа теории относительности

В специальной теории относительности наблюдатель измеряет события по бесконечной решетке синхронизированных часов.

В первую очередь необходимо внимательно изучить методы измерения длины покоящихся и движущихся объектов.^[7] Здесь «объект» просто означает расстояние с конечными точками, которые всегда находятся в состоянии покоя, т.е., покоящиеся в одном инерциальная система отсчета. Если относительная скорость между наблюдателем (или его измерительными приборами) и наблюдаемым объектом равна нулю, то подходящая длина ${ displaystyle L_ {0}}$ объекта может быть просто определено путем прямого наложения измерительной рейки. Однако если относительная скорость> 0, то можно поступить следующим образом:

Уменьшение длины: Три синих стержня покоятся в S и три красных стержня в S '. В тот момент, когда левые концы A и D достигают одинакового положения на оси x, длины стержней сравнивают. В S одновременные положения левой стороны A и правой стороны C более отдалены, чем положения D и F. В то время как в S 'одновременные положения левой стороны D и правой стороны F более отдалены, чем те из A и C.

Наблюдатель устанавливает ряд часов, которые синхронизируются: а) путем обмена световыми сигналами в соответствии с Синхронизация Пуанкаре – Эйнштейна, или б) "медленным переносом часов", то есть, одни часы транспортируются вдоль ряда часов в пределах исчезающий скорость переноса. Теперь, когда процесс синхронизации завершен, объект перемещается по строке часов, и каждые часы сохраняют точное время, когда проходит левый или правый конец объекта. После этого наблюдателю нужно только посмотреть на положение часов A, которые хранят время, когда левый конец объекта проходил мимо, и часы B, на которых правый конец объекта проходил мимо. в то же время. Понятно, что расстояние AB равно длине ${ displaystyle L}$ движущегося объекта.^[7] Используя этот метод, определение одновременность имеет решающее значение для измерения длины движущихся объектов.

Другой метод - использовать часы, показывающие подходящее время ${ displaystyle T_ {0}}$ , который перемещается от одного конца стержня к другому во времени ${ displaystyle T}$ как измерено часами в системе покоя стержня. Длину стержня можно вычислить, умножив время его прохождения на скорость, таким образом ${ Displaystyle L_ {0} = Т cdot v}$ в системе покоя стержня или ${ Displaystyle L = T_ {0} cdot v}$ в рамке покоя часов.^[8]

В механике Ньютона одновременность и продолжительность времени абсолютны, и поэтому оба метода приводят к равенству ${ displaystyle L}$ и ${ displaystyle L_ {0}}$ . Однако в теории относительности постоянство скорости света во всех инерциальных системах отсчета в связи с относительность одновременности и замедление времени разрушает это равенство. В первом методе наблюдатель в одном кадре утверждает, что измерил конечные точки объекта одновременно, но наблюдатели во всех других инерциальных кадрах будут утверждать, что конечные точки объекта были нет измеряется одновременно. Во втором методе раз ${ displaystyle T}$ и ${ displaystyle T_ {0}}$ не равны из-за замедления времени, что также приводит к разной длине.

Отклонение между измерениями во всех инерциальных системах отсчета дается формулами для Преобразование Лоренца и замедление времени (см. Вывод). Оказывается, что правильная длина остается неизменной и всегда обозначает наибольшую длину объекта, а длина того же объекта, измеренная в другой инерциальной системе отсчета, короче, чем правильная длина. Это сжатие происходит только вдоль линии движения и может быть представлено соотношением

{ Displaystyle L = L_ {0} / gamma (v)}

куда

L

длина, наблюдаемая наблюдателем, движущимся относительно объекта

L 0

является надлежащей длиной (длиной объекта в системе покоя)

γ (v)

это Фактор Лоренца, определяется как

{ Displaystyle гамма (v) экв { гидроразрыва {1} { sqrt {1-v ^ {2} / c ^ {2}}}} }

куда

v

относительная скорость между наблюдателем и движущимся объектом

c

это скорость света

Замена фактора Лоренца в исходной формуле приводит к соотношению

{ displaystyle L = L_ {0} { sqrt {1-v ^ {2} / c ^ {2}}}}

В этом уравнении L и L₀ измеряются параллельно линии движения объекта. Для наблюдателя, находящегося в относительном движении, длина объекта измеряется путем вычитания одновременно измеренных расстояний до обоих концов объекта. Для более общих преобразований см. Преобразования Лоренца. Наблюдатель в состоянии покоя, наблюдающий за объектом, движущимся очень близко к скорости света, заметил бы, что длина объекта в направлении движения очень близка к нулю.

Затем на скорости 13 400 000 м / с (30 миллионов миль / ч, 0,0447 $c$ ) сокращенная длина составляет 99,9% длины покоя; на скорости 42 300 000 м / с (95 миллионов миль / ч, 0,141 $c$ ) длина по-прежнему составляет 99%. По мере того, как величина скорости приближается к скорости света, эффект становится заметным.

Симметрия

Принцип относительности (согласно которому законы природы инвариантны во всех инерциальных системах отсчета) требует, чтобы сокращение длины было симметричным: если стержень лежит в инерциальной системе отсчета S, его правильная длина равна S, а его длина сокращается в S ' . Однако, если стержень лежит в S ', он имеет правильную длину в S', а его длина сокращается в S. Это можно наглядно проиллюстрировать, используя симметричный Диаграммы Минковского, поскольку преобразование Лоренца геометрически соответствует повороту в четырехмерном пространстве. пространство-время.^[9]^[10]

Магнитные силы

Магнитные силы вызываются релятивистским сжатием, когда электроны движутся относительно ядер атомов. Магнитная сила, действующая на движущийся заряд рядом с проводом с током, является результатом релятивистского движения между электронами и протонами.^[11]^[12]

В 1820 г. Андре-Мари Ампер показал, что параллельные провода, имеющие токи в одном направлении, притягиваются друг к другу. Для электронов проволока слегка сжимается, в результате чего протоны противоположной проволоки оказываются локально плотнее. Поскольку электроны в противоположном проводе также движутся, они не сжимаются (так сильно). Это приводит к очевидному локальному дисбалансу между электронами и протонами; движущиеся электроны в одном проводе притягиваются к дополнительным протонам в другом. Можно также рассмотреть обратное. В системе отсчета статического протона электроны движутся и сжимаются, что приводит к тому же дисбалансу. Электрон скорость дрейфа происходит относительно очень медленно, порядка метра в час, но сила между электроном и протоном настолько огромна, что даже на этой очень низкой скорости релятивистское сжатие вызывает значительные эффекты.

Этот эффект также применим к магнитным частицам без тока, при этом ток заменяется спином электрона.^{[нужна цитата]}

Экспериментальные проверки

Любой наблюдатель, движущийся вместе с наблюдаемым объектом, не может измерить сжатие объекта, потому что он может судить о себе и объекте как о покоящихся в одной и той же инерциальной системе отсчета в соответствии с принципом относительности (как это было продемонстрировано исследованием Эксперимент Траутона – Ренкина). Таким образом, сокращение длины нельзя измерить в кадре покоя объекта, а только в кадре, в котором наблюдаемый объект находится в движении. Кроме того, даже в такой несамоходной раме непосредственный экспериментального подтверждения сокращения длины добиться трудно, потому что при нынешнем состоянии техники объекты значительной протяженности не могут быть ускорены до релятивистских скоростей. И единственные объекты, движущиеся с необходимой скоростью, - это атомные частицы, но их пространственные размеры слишком малы, чтобы можно было напрямую измерить сжатие.

Однако есть косвенный подтверждения этого эффекта в несопровождающейся системе отсчета:

Это был отрицательный результат известного эксперимента, потребовавшего введения сокращения длины: Эксперимент Майкельсона-Морли (а позже и Кеннеди-Торндайк эксперимент). В специальной теории относительности это объясняется следующим образом: в системе покоя интерферометр можно рассматривать как покоящийся в соответствии с принципом относительности, поэтому время распространения света одинаково во всех направлениях. Хотя в кадре, в котором интерферометр находится в движении, поперечный луч должен пройти более длинный диагональный путь по отношению к неподвижному кадру, таким образом увеличивая время его прохождения, фактор, на который продольный луч будет задерживаться, принимая время L / (cv) и L / (c + v) для прямого и обратного хода соответственно даже длиннее. Следовательно, в продольном направлении интерферометр должен быть сжат, чтобы восстановить равенство обоих времен пробега в соответствии с отрицательным результатом (ами) эксперимента. Таким образом, двусторонняя скорость света остается постоянной, а время прохождения туда и обратно вдоль перпендикулярных плеч интерферометра не зависит от его движения и ориентации.
Учитывая толщину атмосферы, измеренную в системе отсчета Земли, мюоны«Чрезвычайно короткая продолжительность жизни не должна позволить им совершить путешествие на поверхность даже со скоростью света, но тем не менее они это делают. Однако в земной системе отсчета это стало возможным только благодаря замедлению времени мюона на замедление времени. Однако в системе отсчета мюона эффект объясняется сжатием атмосферы, сокращающим время путешествия.^[13]
Тяжелый ионы сферические в состоянии покоя должны принимать форму «блинов» или плоских дисков при движении почти со скоростью света. Фактически, результаты, полученные при столкновении частиц, могут быть объяснены только с учетом увеличения плотности нуклонов из-за сокращения длины.^[14]^[15]^[16]
В ионизация способность электрически заряженных частиц с большими относительными скоростями выше ожидаемой. В дорелятивистской физике способность должна уменьшаться при высоких скоростях, потому что время, в течение которого движущиеся ионизирующие частицы могут взаимодействовать с электронами других атомов или молекул, уменьшается. Хотя в теории относительности более высокая, чем ожидалось, ионизирующая способность может быть объяснена сокращением длины Кулоновское поле в кадрах, в которых ионизирующие частицы движутся, что увеличивает напряженность их электрического поля по нормали к линии движения.^[13]^[17]
В синхротроны и лазеры на свободных электронах, релятивистские электроны инжектировались в ондулятор, так что синхротронное излучение генерируется. В правильной системе отсчета электронов ондулятор сжимается, что приводит к увеличению частоты излучения. Кроме того, чтобы узнать частоту, измеренную в лабораторной раме, необходимо применить релятивистский эффект Доплера. Итак, только с помощью сокращения длины и релятивистского эффекта Доплера можно объяснить чрезвычайно малую длину волны ондуляторного излучения.^[18]^[19]

Реальность сокращения длины

Диаграмма Минковского Эйнштейна 1911 года мысленный эксперимент по сокращению длины. Два стержня длиной покоя

{ displaystyle A'B '= A''B' '= L_ {0}}

движутся с 0,6c в противоположных направлениях, в результате

{ displaystyle A ^ { ast} B ^ { ast}

.

В 1911 г. Владимир Варичак утверждал, что, согласно Лоренцу, сокращение длины воспринимается объективно, в то время как, согласно Эйнштейну, это «всего лишь кажущееся субъективное явление, вызванное способом нашего регулирования часов и измерения длины».^[20]^[21] Эйнштейн опубликовал опровержение:

Автор необоснованно констатировал отличие взглядов Лоренца от моих. относительно физических фактов. Вопрос о том, может ли сокращение длины В самом деле существует или нет, вводит в заблуждение. Его «на самом деле» не существует, поскольку он не существует для сопутствующего наблюдателя; хотя он "действительно" существует, т.е. таким образом, чтобы в принципе это могло быть продемонстрировано физическими средствами сторонним наблюдателем.^[22]
— Альберт Эйнштейн, 1911 г.

Эйнштейн также утверждал в этой статье, что сокращение длины - это не просто продукт произвольный определения, касающиеся способа измерения часов и длины. Он представил следующий мысленный эксперимент: Пусть A'B 'и A "B" будут концами двух стержней одинаковой длины L.₀, как измерено по x 'и x "соответственно. Пусть они движутся в противоположных направлениях вдоль оси x *, рассматриваемой в состоянии покоя, с одной и той же скоростью относительно нее. Конечные точки A'A" затем встречаются в точке A *, а B «B» пересекаются в точке B *. Эйнштейн указал, что длина A * B * короче, чем A'B 'или A «B», что также можно продемонстрировать, приведя один из стержней в состояние покоя относительно этой оси.^[22]

Парадоксы

Из-за поверхностного применения формулы сокращения могут возникнуть парадоксы. Примерами являются лестница парадокс и Парадокс космического корабля Белла. Однако эти парадоксы могут быть разрешены правильным применением теории относительности одновременности. Другой известный парадокс - это Парадокс Эренфеста, что доказывает, что концепция твердые тела несовместима с теорией относительности, что снижает применимость Родилась жесткость, и показывает, что для наблюдателя, вращающегося в одном направлении, геометрия на самом деле неевклидов.

Визуальный эффект

Формула на стене в Лейдене

Сокращение длины относится к измерениям положения, выполненным одновременно в соответствии с системой координат. Это могло означать, что если бы можно было сфотографировать быстро движущийся объект, то изображение показало бы объект, сжатый в направлении движения. Однако такие визуальные эффекты представляют собой совершенно разные измерения, поскольку такая фотография делается на расстоянии, в то время как сокращение длины можно измерить непосредственно только в точном местоположении конечных точек объекта. Это было показано несколькими авторами, такими как Роджер Пенроуз и Джеймс Террелл, что движущиеся объекты на фотографии обычно не кажутся сжатыми по длине.^[23] Этот результат популяризировал Виктор Вайскопф в статье Physics Today.^[24] Например, при небольшом угловом диаметре движущаяся сфера остается круглой и вращается.^[25] Такой эффект визуального вращения называется вращением Пенроуза-Террелла.^[26]

Вывод

Сокращение длины можно получить несколькими способами:

Известная длина перемещения

В инерциальной системе отсчета S, ${ displaystyle x_ {1}}$ и ${ displaystyle x_ {2}}$ обозначают конечные точки объекта, движущегося в этом кадре. Там его длина ${ displaystyle L}$ был измерен в соответствии с указанным выше соглашением путем определения одновременных положений его конечных точек в ${ Displaystyle т_ {1} = т_ {2} ,}$ . Теперь правильная длина этого объекта в S 'должна быть вычислена с использованием преобразования Лоренца. Преобразование временных координат из S в S 'приводит к разному времени, но это не проблема, поскольку объект находится в состоянии покоя в S', где не имеет значения, когда измеряются конечные точки. Следовательно, достаточно преобразования пространственных координат, что дает:^[7]

{ displaystyle x '_ {1} = gamma left (x_ {1} -vt_ {1} right) quad mathrm {and} quad x' _ {2} = gamma left (x_ { 2} -vt_ {2} right)}

С ${ Displaystyle т_ {1} = т_ {2} ,}$ , и установив ${ Displaystyle L = x_ {2} -x_ {1} ,}$ и ${ displaystyle L_ {0} ^ {'} = x_ {2} ^ {'} - x_ {1} ^ {'}}$ , собственная длина в S 'определяется выражением

{ Displaystyle L_ {0} ^ {'} = L cdot gamma. qquad qquad { text {(1)}}}

относительно которого измеренная длина в S сокращается на

{ Displaystyle L = L_ {0} ^ {'} / gamma. qquad qquad { text {(2)}}}

Согласно принципу относительности, объекты, покоящиеся в S, также должны сжиматься в S '. Симметрично меняя местами указанные выше знаки и штрихи, получаем:

{ Displaystyle L_ {0} = L ' cdot gamma. qquad qquad { text {(3)}}}

Таким образом, сокращенная длина, измеренная в S ', определяется как:

{ Displaystyle L '= L_ {0} / gamma. qquad qquad { text {(4)}}}

Известная правильная длина

И наоборот, если объект покоится в S и его собственная длина известна, одновременность измерений в конечных точках объекта должна учитываться в другом кадре S ', поскольку объект постоянно меняет свое положение там. Следовательно, необходимо преобразовать как пространственные, так и временные координаты:^[27]

{ displaystyle { begin {align} x_ {1} ^ {'} & = gamma left (x_ {1} -vt_ {1} right) & quad mathrm {and} quad && x_ {2} ^ {'} & = gamma left (x_ {2} -vt_ {2} right) t_ {1} ^ {'} & = gamma left (t_ {1} -vx_ {1} / c ^ {2} right) & quad mathrm {and} quad && t_ {2} ^ {'} & = gamma left (t_ {2} -vx_ {2} / c ^ {2} right ) конец {выровнено}}}

Вычисление интервала длины ${ displaystyle Delta x '= x_ {2} ^ { prime} -x_ {1} ^ { prime}}$ а также при условии одновременного измерения времени ${ displaystyle Delta t '= t_ {2} ^ { prime} -t_ {1} ^ { prime} = 0}$ , и вставив нужную длину ${ displaystyle L_ {0} = x_ {2} -x_ {1}}$ , следует:

{ displaystyle { begin {align} Delta x '& = gamma left (L_ {0} -v Delta t right) & (1) Delta t' & = gamma left ( Дельта t - { frac {vL_ {0}} {c ^ {2}}} right) = 0 & (2) end {align}}}

Уравнение (2) дает

{ displaystyle Delta t = { frac {vL_ {0}} {c ^ {2}}}}

который при включении в (1) демонстрирует, что ${ displaystyle Delta x '}$ становится сокращенной длиной ${ displaystyle L '}$ :

{ Displaystyle L '= L_ {0} / gamma}

.

Точно так же тот же метод дает симметричный результат для объекта, покоящегося в S ':

{ Displaystyle L = L_ {0} ^ {'} / gamma}

.

Использование замедления времени

Уменьшение длины также может быть получено из замедление времени,^[28] согласно которому скорость одиночных «движущихся» часов (с указанием их подходящее время ${ displaystyle T_ {0}}$ ) ниже по сравнению с двумя синхронизированными часами "покоя" (указывающими ${ displaystyle T}$ ). Замедление времени было экспериментально подтверждено несколько раз и представлено соотношением:

{ Displaystyle Т = Т_ {0} cdot gamma}

Предположим стержень подходящей длины ${ displaystyle L_ {0}}$ в покое в ${ displaystyle S}$ и часы в состоянии покоя в ${ displaystyle S '}$ движутся друг по другу со скоростью ${ displaystyle v}$ . Поскольку, согласно принципу относительности, величина относительной скорости одинакова в любой системе отсчета, соответствующие времена пробега часов между концами стержня определяются выражением ${ displaystyle T = L_ {0} / v}$ в ${ displaystyle S}$ и ${ displaystyle T '_ {0} = L' / v}$ в ${ displaystyle S '}$ , таким образом ${ displaystyle L_ {0} = ТВ}$ и ${ displaystyle L '= T' _ {0} v}$ . Если вставить формулу замедления времени, соотношение между этими длинами будет:

{ displaystyle { frac {L '} {L_ {0}}} = { frac {T' _ {0} v} {Tv}} = 1 / gamma}

.

Следовательно, длина, измеренная в ${ displaystyle S '}$ дан кем-то

{ Displaystyle L '= L_ {0} / gamma}

Таким образом, поскольку время прохождения часов по стержню больше в ${ displaystyle S}$ чем в ${ displaystyle S '}$ (замедление времени в ${ displaystyle S}$ ) длина стержня также больше в ${ displaystyle S}$ чем в ${ displaystyle S '}$ (сокращение длины в ${ displaystyle S '}$ ). Аналогично, если бы часы были в состоянии покоя в ${ displaystyle S}$ и стержень в ${ displaystyle S '}$ , описанная выше процедура даст

{ Displaystyle L = L '_ {0} / gamma}

Геометрические соображения

Кубоиды в пространстве-времени Евклида и Минковского

Дополнительные геометрические соображения показывают, что сокращение длины можно рассматривать как тригонометрический явление, по аналогии с параллельными срезами через кубовид до и после вращение в E³ (см. левую половину рисунка справа). Это евклидов аналог повышение кубоид в E^1,2. Однако в последнем случае мы можем интерпретировать усиленный кубоид как мировая плита движущейся пластины.

Изображение: Слева: a повернутый кубоид в трехмерном евклидовом пространстве E³. Поперечное сечение дольше в направлении вращения, чем было до вращения. Справа: мировая плита движущейся тонкой пластины в пространстве-времени Минковского (с подавленным одним пространственным измерением) E^1,2, который является усиленный кубоид. Поперечное сечение тоньше в сторону повышения, чем было до повышения. В обоих случаях поперечные направления остаются неизменными, и три плоскости, встречающиеся в каждом углу кубоидов, остаются неизменными. взаимно ортогональные (в смысле E^1,2 справа и в смысле E³ слева).

В специальной теории относительности Преобразования Пуанкаре являются классом аффинные преобразования которые можно охарактеризовать как преобразования между альтернативными Карты в декартовых координатах на Пространство-время Минковского соответствующие альтернативным состояниям инерционное движение (и разные варианты источник). Преобразования Лоренца - это преобразования Пуанкаре, которые линейные преобразования (сохранить происхождение). Преобразования Лоренца играют ту же роль в геометрии Минковского ( Группа Лоренца формирует группа изотропии самоизометрий пространства-времени), которые играют вращения в евклидовой геометрии. Действительно, специальная теория относительности в значительной степени сводится к изучению своего рода неевклидовых тригонометрия в пространстве-времени Минковского, как показано в следующей таблице:

**Тригонометрия на трех плоскостях**
Тригонометрия	Круговой	Параболический	Гиперболический
Клейнианская геометрия	Евклидова плоскость	Галилейский самолет	Самолет Минковского
Символ	E²	E^0,1	E^1,1
Квадратичная форма	положительно определенный	выродиться	невырожденный, но неопределенный
Группа изометрии	E(2)	E(0,1)	E(1,1)
Группа изотропии	ТАК(2)	ТАК(0,1)	ТАК(1,1)
тип изотропии	вращения	ножницы	повышает
Алгебра над R	сложные числа	двойные числа	разделенные комплексные числа
ε²	-1	0	1
Интерпретация пространства-времени	никто	Ньютоновское пространство-время	Пространство-время Минковского
склон	загар φ = m	tanp φ = u	tanh φ = v
"косинус"	cos φ = (1 + m²)^−1/2	cosp φ = 1	cosh φ = (1-v²)^−1/2
"синус"	sin φ = m (1 + m²)^−1/2	sinp φ = u	sh φ = v (1-v²)^−1/2
"секущий"	сек φ = (1 + m²)^1/2	сек φ = 1	sech φ = (1-v²)^1/2
"косеканс"	csc φ = m⁻¹ (1 + м²)^1/2	cscp φ = u⁻¹	csch φ = v⁻¹ (1-в²)^1/2

внешняя ссылка

FAQ по физике: Вы видите сокращение Лоренца – Фицджеральда? Или: Вращение Пенроуза-Террелла; Сарай и поляк

[Dalarsson-1] Даларссон, Мирьяна; Даларссон, Нильс (2015). Тензоры, теория относительности и космология (2-е изд.). Академическая пресса. п. 106–108. ISBN 978-0-12-803401-9. Отрывок страницы 106

[2] Фитцджеральд, Джордж Фрэнсис (1889 г.), «Эфир и атмосфера Земли», Наука, 13 (328): 390, Bibcode:1889Научный .... 13..390F, Дои:10.1126 / science.ns-13.328.390, PMID 17819387, S2CID 43610293

[3] Лоренц, Хендрик Антон (1892), «Относительное движение Земли и эфира», Zittingsverlag Akad. В. Мокрый., 1: 74–79

[pais-4] а ^б Паис, Авраам (1982), Тонкость - это Господь: наука и жизнь Альберта Эйнштейна, Нью-Йорк: Издательство Оксфордского университета, ISBN 0-19-520438-7

[5] Эйнштейн, Альберт (1905a), "Zur Elektrodynamik bewegter Körper" (PDF), Annalen der Physik, 322 (10): 891–921, Bibcode:1905АнП ... 322..891Е, Дои:10.1002 / andp.19053221004. Смотрите также: английский перевод.

[6] Минковский, Герман (1909), "Raum und Zeit", Physikalische Zeitschrift, 10: 75–88
Различные переводы на английский язык в Википедии: Пространство и время

[7] Различные переводы на английский язык в Википедии: Пространство и время

[born-7] а ^б ^c Родился, Макс (1964), Теория относительности Эйнштейна, Dover Publications, ISBN 0-486-60769-0

[8] Эдвин Ф. Тейлор; Джон Арчибальд Уиллер (1992). Физика пространства-времени: введение в специальную теорию относительности. Нью-Йорк: У. Х. Фриман. ISBN 0-7167-2327-1.

[9] Альберт Шэдоуитц (1988). Специальная теория относительности (Перепечатка изд. 1968 г.). Courier Dover Publications. стр.20–22. ISBN 0-486-65743-4.

[sartori-10] Лео Сартори (1996). Понимание теории относительности: упрощенный подход к теориям Эйнштейна. Калифорнийский университет Press. стр. 151ff. ISBN 0-520-20029-2.

[11] Фейнман, Ричард П .; Лейтон, Роберт Б .; Пески, Мэтью (01.01.2013). лекции Фейнмана по физике, настольное издание, том II: издание нового тысячелетия (иллюстрированный ред.). Основные книги. п. 13–6. ISBN 978-0-465-07998-8. Выдержка страницы 13-6

[Landau-12] Э. М. Лифшиц, Л. Д. Ландау (1980). Классическая теория полей. Курс теоретической физики. Vol. 2 (Четвертое изд.). Оксфорд, Великобритания: Баттерворт-Хайнеманн. ISBN 0-7506-2768-9.

[sexl-13] а ^б Сексл, Роман; Шмидт, Герберт К. (1979), Raum-Zeit-Relativität, Брауншвейг: Vieweg, Bibcode:1979raum.book ..... S, ISBN 3-528-17236-3

[14] Брукхейвенская национальная лаборатория. "Физика RHIC". Получено 2013-01-01.

[15] Мануэль Кальдерон де ла Барка Санчес. «Релятивистские столкновения тяжелых ионов». Получено 2013-01-01.

[16] Руки, Саймон (2001). «Фазовая диаграмма КХД». Современная физика. 42 (4): 209–225. arXiv:физика / 0105022. Bibcode:2001ConPh..42..209H. Дои:10.1080/00107510110063843. S2CID 16835076.

[17] Уильямс, Э. Дж. (1931), "Потеря энергии β-частицами и ее распределение между различными видами столкновений", Труды Лондонского королевского общества. Серия А, 130 (813): 328–346, Bibcode:1931RSPSA.130..328W, Дои:10.1098 / RSPA.1931.0008

[18] DESY фотонная наука. «Что такое SR, как он генерируется и каковы его свойства?». Архивировано из оригинал на 2016-06-03. Получено 2013-01-01.

[19] DESY фотонная наука. "FLASH Лазер на свободных электронах в Гамбурге (PDF 7,8 MB)" (PDF). Получено 2013-01-01.

[20] [1]

[21] Миллер, А. (1981), «Варичак и Эйнштейн», Специальная теория относительности Альберта Эйнштейна. Возникновение (1905 г.) и ранняя интерпретация (1905–1911 гг.), Reading: Addison – Wesley, pp.249–253, ISBN 0-201-04679-2

[einst1911-22] а ^б Эйнштейн, Альберт (1911). "Zum Ehrenfestschen Paradoxon. Eine Bemerkung zu V. Variĉaks Aufsatz". Physikalische Zeitschrift. 12: 509–510.; Оригинал: Der Verfasser hat mit Unrecht einen Unterschied der ЛоренцSchen Auffassung von der Meinigen mit Bezug auf die Physikalischen Tatsachen statuiert. Die Frage, ob die Лоренц-Verkürzung Wirklich besteht oder nicht, ist irführend. Sie besteht nämlich nicht "wirklich", insofern sie für einen mitbewegten Beobachter nicht existiert; sie besteht aber "wirklich", d. час in solcher Weise, daß sie prinzipiell durch Physikalische Mittel nachgewiesen werden könnte, für einen nicht mitbewegten Beobachter.

[23] Краус, У. (2000). «Яркость и цвет быстро движущихся объектов: новый взгляд на внешний вид большой сферы» (PDF). Американский журнал физики. 68 (1): 56–60. Bibcode:2000AmJPh..68 ... 56K. Дои:10.1119/1.19373.

[24] Вайскопф, Виктор Ф. (1960). «Внешний вид быстро движущихся объектов». Физика сегодня. 13 (9): 24–27. Bibcode:1960ФТ .... 13и..24Вт. Дои:10.1063/1.3057105. S2CID 36707809.

[25] Пенроуз, Роджер (2005). Дорога к реальности. Лондон: Винтажные книги. С. 430–431. ISBN 978-0-09-944068-0.

[26] Вы видите сокращение Лоренца-Фитцджеральда? Или: Вращение Пенроуза-Террелла

[27] Уолтер Грейнер (2006). Классическая механика: точечные частицы и теория относительности. Springer. ISBN 9780387218519.; Уравнения 31.4 - 31.6

[28] Дэвид Холлидей, Роберт Резник, Джерл Уокер (2010), Основы физики, главы 33-37, John Wiley & Son, стр. 1032f, ISBN 978-0470547946CS1 maint: несколько имен: список авторов (связь)

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[18]

[19]

[20]

[21]

[22]

[23]

[24]

[25]

[26]

[27]

[28]

Navigation