WikiDer > Харди космос

В комплексный анализ, то Пространства Харди (или же Харди классы) ЧАС^п уверены пробелы из голоморфные функции на единичный диск или же верхняя полуплоскость. Их представил Фриджес Рис (Рис 1923), который назвал их в честь Г. Х. Харди, из-за бумаги (Харди 1915). В реальный анализ Пространства Харди определенные пространства распределения на вещественной прямой, являющиеся (в смысле распределений) граничными значениями голоморфных функций сложный Пространства Харди и относятся к L^п пробелы из функциональный анализ. Для 1 ≤п ≤ ∞ эти вещественные пространства Харди ЧАС^п уверены подмножества из L^п, а для п <1 L^п у пространств есть некоторые нежелательные свойства, и пространства Харди ведут себя намного лучше.

Существуют также многомерные обобщения, состоящие из некоторых голоморфных функций на трубчатые домены в комплексном случае, или некоторые пространства распределений на р^п в реальном случае.

Пространства Харди находят множество применений в математический анализ сам, а также в теория управления (Такие как ЧАС^∞ методы) И в теория рассеяния.

Пространства Hardy для блочного диска

Для пространств голоморфные функции на открытом воздухе единичный диск, пространство Харди ЧАС² состоит из функций ж чей среднеквадратичное значение на круге радиуса р остается ограниченным как р → 1 снизу.

В более общем плане пространство Харди ЧАС^п для 0 < п <∞ - класс голоморфных функций ж на открытом единичном диске, удовлетворяющем

${ displaystyle sup _ {0 leqslant r <1} left ({ frac {1} {2 pi}} int _ {0} ^ {2 pi} left | f left (re ^ {i theta} right) right | ^ {p} ; mathrm {d} theta right) ^ { frac {1} {p}} < infty.}$

Этот класс ЧАС^п - векторное пространство. Число в левой части неравенства выше - это пространство Харди п-норма для ж, обозначаемый ${ displaystyle | f | _ {H ^ {p}}.}$ Это норма, когда п ≥ 1, но не при 0 < п < 1.

Космос ЧАС^∞ определяется как векторное пространство ограниченных голоморфных функций на круге с нормой

${ Displaystyle | е | _ {H ^ { infty}} = sup _ {| z | <1} left | f (z) right |.}$

При 0

ЧАС^q это подмножество из ЧАС^п, а ЧАС^п-норма увеличивается с п (это следствие Неравенство Гёльдера что L^п-норма увеличивается для вероятностные меры, т.е. меры общей массой 1).

Пространства Харди на единичном круге

Пространства Харди, определенные в предыдущем разделе, также можно рассматривать как некоторые замкнутые векторные подпространства комплекса L^п пробелы на единичном круге. Эта связь обеспечивается следующей теоремой (Кацнельсон 1976, Thm 3.8): Дано ж ∈ ЧАС^п, с п ≥ 0,^{[требуется разъяснение]} радиальный предел

${ Displaystyle { тильда {е}} влево (е ^ {я тета} вправо) = лим _ {г к 1} е влево (ре ^ {я тета} вправо)}$

существует почти для любого θ. Функция ${ displaystyle { tilde {f}}}$ принадлежит к L^п пространство для единичного круга,^{[требуется разъяснение]} и у одного есть это

${ displaystyle | { тильда {f}} | _ {L ^ {p}} = | f | _ {H ^ {p}}.}$

Обозначая единичный круг Т, и по ЧАС^п(Т) векторное подпространство L^п(Т) состоящий из всех предельных функций ${ displaystyle { tilde {f}}}$, когда ж варьируется в ЧАС^п, тогда это для п ≥ 1,(Кацнельсон 1976)

${ displaystyle g in H ^ {p} left ( mathbf {T} right) { text {тогда и только тогда, когда}} g in L ^ {p} left ( mathbf {T} right ) { text {и}} { hat {g}} (n) = 0 { text {для всех}} n <0,}$

где грамм(п) являются Коэффициенты Фурье функции грамм интегрируемые на единичной окружности,

${ displaystyle forall n in mathbf {Z}, { hat {g}} (n) = { frac {1} {2 pi}} int _ {0} ^ {2 pi} g left (e ^ {i phi} right) e ^ {- in phi} , mathrm {d} phi.}$

Космос ЧАС^п(Т) - замкнутое подпространство в L^п(Т). С L^п(Т) это Банахово пространство (для 1 ≤ п ≤ ∞), так и ЧАС^п(Т).

Вышесказанное можно изменить. Учитывая функцию ${ displaystyle { tilde {f}}}$ ∈ L^п(Т), с п ≥ 1 можно восстановить a (гармонический) функция ж на единичном диске с помощью Ядро Пуассона п_р:

${ displaystyle f left (re ^ {i theta} right) = { frac {1} {2 pi}} int _ {0} ^ {2 pi} P_ {r} ( theta - phi) { tilde {f}} left (e ^ {i phi} right) , mathrm {d} phi, quad r <1,}$

и ж принадлежит ЧАС^п именно когда ${ displaystyle { tilde {f}}}$ в ЧАС^п(Т). Предполагая, что ${ displaystyle { tilde {f}}}$ в ЧАС^п(Т), т.е. который ${ displaystyle { tilde {f}}}$ имеет коэффициенты Фурье (а_п)_п∈Z с а_п = 0 для каждого п <0, то элемент ж пространства Харди ЧАС^п связано с ${ displaystyle { tilde {f}}}$ - голоморфная функция

${ displaystyle f (z) = sum _ {n = 0} ^ { infty} a_ {n} z ^ {n}, | z | <1.}$

В приложениях функции с исчезающими отрицательными коэффициентами Фурье обычно интерпретируются как причинный решения.^{[требуется разъяснение]} Таким образом, пространство ЧАС² видно, как естественно сидеть внутри L² пространство, и представлен бесконечные последовательности проиндексировано N; в то время как L² состоит из би-бесконечные последовательности проиндексировано Z.

Связь с настоящими пространствами Харди на круге

Когда 1 ≤ п <∞, настоящие пространства Харди ЧАС^п обсуждается ниже^{[требуется разъяснение]} в этой статье легко описать в данном контексте. Настоящая функция ж на единичной окружности принадлежит реальному пространству Харди ЧАС^п(Т), если это действительная часть функции в ЧАС^п(Т), а комплексная функция ж принадлежит реальному пространству Харди тогда и только тогда, когда Re (ж) и я(ж) принадлежат пространству (см. раздел о вещественных пространствах Харди ниже). Таким образом, для 1 ≤ п <∞, реальное пространство Харди содержит пространство Харди, но оно намного больше, так как между действительной и мнимой частью функции не налагается никакого отношения.

Для 0 < п <1, такие инструменты, как коэффициенты Фурье, интеграл Пуассона, сопряженная функция, больше не действуют. Например, рассмотрим функцию

${ displaystyle F (z) = { frac {1 + z} {1-z}}, quad | z | <1.}$

потом F в ЧАС^п для каждого 0 < п <1, а радиальный предел

${ Displaystyle F (е ^ {я theta}): = lim _ {r to 1} F (re ^ {i theta}) = я , cot ({ tfrac { theta} {2 }}).}$

существует для п.в. θ и находится в ЧАС^п(Т), но Re (ж) почти везде равен 0, поэтому восстановить уже невозможно F из Re (ж). Как следствие этого примера видно, что при 0 < п <1, нельзя охарактеризовать реальнуюЧАС^п(Т) (определенный ниже) простым способом, указанным выше,^{[требуется разъяснение]} но необходимо использовать фактическое определение с использованием максимальных функций, которое приведено где-то ниже.

Для той же функции F, позволять ж_р(е^iθ) = F(повторно^iθ). Предел, когда р → 1 из Re (ж_р), в смысле распределения на круге, является ненулевым кратным Распределение Дирака в z = 1. Распределение Дирака в точке единичной окружности принадлежит вещественнымЧАС^п(Т) для каждого п <1 (см. Ниже).

Факторизация на внутренние и внешние функции (Берлинг)

Для 0 <п ≤ ∞, любая ненулевая функция ж в ЧАС^п можно записать как продукт ж = Gh куда грамм является внешняя функция и час является внутренняя функция, как определено ниже (Рудин 1987, Thm 17.17). Этот "Beurling факторизация »позволяет полностью охарактеризовать пространство Харди пространствами внутренних и внешних функций.^[1][2]

Один говорит, что грамм(z)^{[требуется разъяснение]} является внешняя (внешняя) функция если это примет форму

${ displaystyle G (z) = c , exp left ({ frac {1} {2 pi}} int _ {- pi} ^ { pi} { frac {e ^ {i theta} + z} {e ^ {i theta} -z}} log ! left ( varphi ! left (e ^ {i theta} right) right) , mathrm {d } theta right)}$

для некоторого комплексного числа c с |c| = 1, и некоторая положительная измеримая функция ${ displaystyle varphi}$ на единичной окружности такие, что ${ Displaystyle журнал ( varphi)}$ интегрируемо на окружности. В частности, когда ${ displaystyle varphi}$ интегрируема на окружности, грамм в ЧАС¹ потому что приведенное выше принимает форму Ядро Пуассона (Рудин 1987, Thm 17.16). Отсюда следует, что

${ displaystyle lim _ {r to 1 ^ {-}} left | G left (re ^ {i theta} right) right | = varphi left (e ^ {i theta} верно)}$

почти для каждого θ.

Один говорит, что час является внутренняя (внутренняя) функция тогда и только тогда, когда |час| ≤ 1 на единичном диске и предел

${ Displaystyle lim _ {г к 1 ^ {-}} ч (ре ^ {я тета})}$

существует для почти все θ и его модуль равно 1 п.в. Особенно, час в ЧАС^∞.^{[требуется разъяснение]} Внутренняя функция может быть дополнительно преобразована в форму, включающую Продукт Blaschke.

Функция ж, разлагается как ж = Gh,^{[требуется разъяснение]} в ЧАС^п тогда и только тогда, когда φ принадлежит L^п(Т), где φ - положительная функция в представлении внешней функции грамм.

Позволять грамм - внешняя функция, представленная, как указано выше, функцией φ на окружности. Заменив φ на φ^α, α> 0, семейство (грамм_α) внешних функций со свойствами:

грамм₁ = грамм, грамм_{α + β} = грамм_α грамм_β и |грамм_α| = |грамм|^α почти везде по кругу.

Отсюда следует, что всякий раз, когда 0 < п, q, р <∞ и 1 /р = 1/п + 1/q, каждая функция ж в ЧАС^р может быть выражено как произведение функции в ЧАС^п и функция в ЧАС^q. Например: каждая функция в ЧАС¹ это произведение двух функций в ЧАС²; каждая функция в ЧАС^п, п <1, может быть выражено как произведение нескольких функций в некоторых ЧАС^q, q > 1.

Техника действительных переменных на единичном круге

Методы вещественных переменных, в основном связанные с изучением настоящие пространства Харди определено на р^п (см. ниже), также используются в более простом каркасе круга. Это обычная практика - разрешать сложные функции (или распределения) в этих «реальных» пространствах. В нижеследующем определении не делается различия между реальным и сложным случаем.

Позволять п_р обозначим ядро ​​Пуассона на единичной окружности Т. Для распространения ж на единичном круге установите

${ Displaystyle (Mf) (е ^ {я тета}) = sup _ {0 <р <1} влево | (е * P_ {г}) влево (е ^ {я тета} вправо) right |,}$

где звезда указывает свертку между распределением ж а функция e^iθ → п_р(θ) на окружности. А именно (ж ∗ п_р) (е^iθ) является результатом действия ж на C^∞-функция, определяемая на единичной окружности

${ displaystyle e ^ {я varphi} rightarrow P_ {r} ( theta - varphi).}$

Для 0 < п <∞, настоящее пространство Харди ЧАС^п(Т) состоит из дистрибутивов ж такой, что M f в L^п(Т).

Функция F определяется на единичном диске F(повторно^iθ) = (ж ∗ п_р) (е^iθ) является гармоническим, а M f это радиальная максимальная функция из F. Когда M f принадлежит L^п(Т) и п ≥ 1, распределение ж  "является"функция в L^п(Т), а именно граничное значение F. За п ≥ 1, настоящее пространство Харди ЧАС^п(Т) является подмножеством L^п(Т).

Сопряженная функция

Каждому действительному тригонометрическому полиному ты на единичном круге ассоциируется реальная сопряженный многочлен v такой, что ты + яv продолжается до голоморфной функции в единичном круге,

${ displaystyle u (е ^ {я theta}) = { frac {a_ {0}} {2}} + sum _ {k geqslant 1} a_ {k} cos (k theta) + b_ {k} sin (k theta) longrightarrow v (e ^ {i theta}) = sum _ {k geqslant 1} a_ {k} sin (k theta) -b_ {k} cos (к тета).}$

Это отображение ты → v продолжается до ограниченного линейного оператора ЧАС на L^п(Т), когда 1 < п <∞ (с точностью до скалярного кратного, это Преобразование Гильберта на единичной окружности), и ЧАС также карты L¹(Т) к слабый-L¹(Т). Когда 1 ≤ п <∞, для a реальная ценность интегрируемая функция ж на единичном круге:

• функция ж это реальная часть некоторой функции грамм ∈ ЧАС^п(Т)
• функция ж и его сопряженный H (f) принадлежать L^п(Т)
• радиальная максимальная функция M f принадлежит L^п(Т).

Когда 1 < п < ∞, H (f) принадлежит L^п(Т) когда ж ∈ L^п(Т), следовательно, реальное пространство Харди ЧАС^п(Т) совпадает с L^п(Т) в этом случае. За п = 1, реальное пространство Харди ЧАС¹(Т) является собственным подпространством в L¹(Т).

Случай п = ∞ был исключен из определения вещественных пространств Харди, поскольку максимальная функция M f из L^∞ функция всегда ограничена, и поскольку нежелательно, чтобыЧАС^∞ быть равным L^∞. Однако два следующих свойства эквивалентны для вещественнозначной функции ж

• функция ж это реальная часть некоторой функции грамм ∈ ЧАС^∞(Т)
• функция ж и его сопряженный H (f) принадлежать L^∞(Т).

Реальные пространства Харди для 0 < п < 1

Когда 0 < п <1 функция F в ЧАС^п не может быть восстановлен по действительной части его граничного предела функция на окружности из-за отсутствия выпуклости L^п в этом случае. Выпуклость не удается, но своего рода "сложная выпуклость"остается, а именно тот факт, что z → |z|^q является субгармоника для каждого q > 0. Как следствие, если

${ Displaystyle F (z) = sum _ {n = 0} ^ {+ infty} c_ {n} z ^ {n}, quad | z | <1}$

в ЧАС^п, можно показать, что c_п = O (п^1/п–1). Отсюда следует, что ряд Фурье

${ displaystyle sum _ {n = 0} ^ {+ infty} c_ {n} e ^ {in theta}}$

сходится в смысле распределений к распределению ж на единичном круге и F(повторно^iθ) =(ж ∗ п_р) (θ). Функция F ∈ ЧАС^п можно восстановить из реального распределения Re (ж) на окружности, поскольку коэффициенты Тейлора c_п из F можно вычислить из коэффициентов Фурье Re (ж).

Распределения по кругу достаточно общие для работы с пространствами Харди, когда п <1. Распределения, не являющиеся функциями, встречаются^[куда?], как видно с функциями F(z) = (1−z)^−N (для |z| <1), принадлежащие ЧАС^п когда 0 < N п <1 (и N целое число ≥ 1).

Реальное распределение по кругу принадлежит реальным-ЧАС^п(Т) тогда и только тогда, когда это граничное значение действительной части некоторого F ∈ ЧАС^п. Распределение Дирака δ_Икс, в любой момент Икс единичной окружности, принадлежит реальнойЧАС^п(Т) для каждого п <1; производные δ ′_Икс принадлежать, когда п <1/2, вторые производные δ ′ ′_Икс когда п <1/3 и так далее.

Пространства Харди для верхней полуплоскости

Можно определить пространства Харди в других областях, кроме диска, и во многих приложениях используются пространства Харди на комплексной полуплоскости (обычно правой полуплоскости или верхней полуплоскости).

Пространство Харди ЧАС^п(ЧАС) на верхняя полуплоскость ЧАС определяется как пространство голоморфных функций ж на ЧАС с ограниченной (квази-) нормой, которая определяется как

${ Displaystyle | е | _ {H ^ {p}} = sup _ {y> 0} left ( int | f (x + iy) | ^ {p} , mathrm {d} x right) ^ { frac {1} {p}}.}$

Соответствующие ЧАС^∞(ЧАС) определяется как функции ограниченной нормы, причем норма

${ Displaystyle | е | _ {H ^ { infty}} = sup _ {z in mathbf {H}} | f (z) |.}$

Хотя единичный диск D и верхняя полуплоскость ЧАС могут быть сопоставлены друг с другом с помощью Преобразования Мебиуса, они не взаимозаменяемы^{[требуется разъяснение]} как области для пространств Харди. Этому различию способствует тот факт, что единичная окружность имеет конечные (одномерные) Мера Лебега в то время как настоящая линия - нет. Однако для ЧАС², справедлива следующая теорема: если м : D → ЧАС обозначает преобразование Мёбиуса

${ Displaystyle m (z) = я cdot { frac {1 + z} {1-z}}.}$

Тогда линейный оператор M : ЧАС²(ЧАС) → ЧАС²(D) определяется

${ displaystyle (Mf) (z): = { frac { sqrt { pi}} {1-z}} f (m (z)).}$

является изометрический изоморфизм гильбертовых пространств.

Настоящие пространства Харди для р^п

При анализе в реальном векторном пространстве р^п, пространство Харди^{[требуется разъяснение]} ЧАС^п (для 0 <п ≤ ∞) состоит из умеренные распределения^{[требуется разъяснение]} ж такой, что для некоторых Функция Шварца Φ с ∫Φ = 1, максимальная функция

${ Displaystyle (M _ { Phi} f) (x) = sup _ {t> 0} | (f * Phi _ {t}) (x) |}$

в L^п(р^п),^{[требуется разъяснение]} где ∗ - свертка, а Φ_т(Икс) = т^−пΦ (Икс / т). В ЧАС^п-квазинорма ||ж ||_Л.с. распределения ж из ЧАС^п определяется как L^п норма M_Φж (это зависит от выбора Φ, но различные варианты выбора функций Шварца Φ дают эквивалентные нормы). В ЧАС^п-квазинорм - это норма, когда п ≥ 1, но не когда п < 1.

Если 1 < п <∞ пространство Харди ЧАС^п это то же векторное пространство, что и L^п, с эквивалентной нормой. Когда п = 1, пространство Харди ЧАС¹ является собственным подпространством в L¹. Последовательности можно найти в ЧАС¹ которые ограничены L¹ но неограничен в ЧАС¹, например на линии

${ displaystyle f_ {k} (x) = mathbf {1} _ {[0,1]} (xk) - mathbf {1} _ {[0,1]} (x + k), k> 0.}$

В L¹ и ЧАС¹ нормы не эквивалентны ЧАС¹, и ЧАС¹ не закрыт в L¹. Двойной ЧАС¹ это пространство BMO функций ограниченное среднее колебание. Космос BMO содержит неограниченные функции (еще раз доказывая, что ЧАС¹ не закрыт в L¹).

Если п <1, то пространство Харди ЧАС^п имеет элементы, не являющиеся функциями, и двойственное^{[требуется разъяснение]} однородное липшицево пространство порядка п(1/п - 1). Когда п <1, ЧАС^п-квазинорм не является нормой, так как он не является субаддитивом. В п-я мощность ||ж ||_Л.с.^п является субаддитивом для п <1 и таким образом определяет метрику на пространстве Харди ЧАС^п, который определяет топологию и делает ЧАС^п в полное метрическое пространство.

Атомное разложение

Когда 0 < п ≤ 1 ограниченная измеримая функция ж компактной опоры находится в пространстве Харди ЧАС^п если и только если все его моменты

${ displaystyle int _ { mathbf {R} ^ {n}} f (x) x_ {1} ^ {i_ {1}} ldots x_ {n} ^ {i_ {n}} , mathrm { d} x,}$

чей порядок я₁+ ... +я_п самое большее п(1/п - 1), исчезают. Например, интеграл от ж должен исчезнуть, чтобы ж ∈ ЧАС^п, 0 < п ≤ 1, и пока п > п / (п+1) этого тоже достаточно.

Если вдобавок ж имеет поддержку в каком-то шаре B и ограничен |B|^−1/п тогда ж называется ЧАС^п-атом (здесь |B| обозначает евклидов объем B в р^п). В ЧАС^п-квазинорма произвольной ЧАС^п-атом ограничен константой, зависящей только от п и от функции Шварца Φ.

Когда 0 < п ≤ 1, любой элемент ж из ЧАС^п имеет атомное разложение как сходящаяся бесконечная комбинация ЧАС^п-атомы,

${ Displaystyle е = сумма c_ {j} a_ {j}, sum | c_ {j} | ^ {p} < infty}$

где а_j находятся ЧАС^п-атомы и c_j скаляры.

На линии, например, разница распределений Дирака ж = δ₁−δ₀ можно представить как серию Функции Хаара, сходящаяся в ЧАС^п-квазинорм при 1/2 < п <1 (на круге соответствующее представление верно при 0 < п <1, но на прямой функции Хаара не принадлежат ЧАС^п когда п ≤ 1/2, потому что их максимальная функция эквивалентна на бесконечности а Икс⁻² для некоторых а ≠ 0).

Мартингейл ЧАС^п

Позволять (M_п)_п≥0 быть мартингейл на некотором вероятностном пространстве (Ω, Σ,п) относительно возрастающей последовательности σ-полей (Σ_п)_п≥0. Предположим для простоты, что Σ равно σ-полю, порожденному последовательностью (Σ_п)_п≥0. В максимальная функция мартингейла определяется

${ Displaystyle M ^ {*} = sup _ {n geq 0} , | M_ {n} |.}$

Пусть 1 ≤ п <∞. Мартингейл (M_п)_п≥0 принадлежит мартингейл-ЧАС^п когда М * ∈ L^п.

Если М * ∈ L^п, мартингейл (M_п)_п≥0 ограничен в L^п; следовательно, он почти наверняка сходится к некоторой функции ж посредством теорема сходимости мартингалов. Более того, M_п сходится к ж в L^п-норма теорема о доминируемой сходимости; следовательно M_п можно выразить как условное ожидание ж на Σ_п. Таким образом, можно идентифицировать мартингейл-ЧАС^п с подпространством L^п(Ω, Σ,п) состоящий из тех ж так что мартингейл

${ displaystyle M_ {n} = operatorname {E} { bigl (} f | Sigma _ {n} { bigr)}}$

принадлежит мартингейл-ЧАС^п.

Максимальное неравенство Дуба подразумевает, что мартингейл-ЧАС^п совпадает с L^п(Ω, Σ,п) когда 1 < п <∞. Интересное пространство - мартингейл-ЧАС¹, дуал которого мартингал-BMO (Гарсия 1973).

Неравенства Буркхолдера – Ганди (когда п > 1) и неравенство Берджесса Дэвиса (когда п = 1) связывают L^п-норма максимальной функции к норме квадратная функция мартингейла

${ displaystyle S (f) = left (| M_ {0} | ^ {2} + sum _ {n = 0} ^ { infty} | M_ {n + 1} -M_ {n} | ^ { 2} right) ^ { frac {1} {2}}.}$

Мартингейл-ЧАС^п можно определить, сказав, что S(ж)∈ L^п (Гарсия 1973).

Также можно рассматривать мартингалы с параметром непрерывного времени. Прямая связь с классической теорией достигается через комплекс Броуновское движение (B_т) в комплексной плоскости, начиная с точки z = 0 в момент времени т = 0. Пусть τ обозначает время попадания в единичную окружность. Для каждой голоморфной функции F в единичном диске,

${ Displaystyle М_ {т} = F (В_ {т клин тау})}$

мартингейл, принадлежащий мартингейлу-ЧАС^п если только F ∈ ЧАС^п (Буркхолдер, Ганди и Сильверстайн 1971).

Пример: диадический мартингал-ЧАС¹

В этом примере Ω = [0, 1] и Σ_п конечное поле, порожденное диадическим разбиением [0, 1] на 2^п интервалы длиной 2^−п, для каждого п ≥ 0. Если функция ж на [0, 1] представлена ​​его разложением на Система Хаара (час_k)

${ displaystyle f = sum c_ {k} h_ {k},}$

затем мартингал-ЧАС¹ норма ж можно определить L¹ норма функции квадрата

${ displaystyle int _ {0} ^ {1} { Bigl (} sum | c_ {k} h_ {k} (x) | ^ {2} { Bigr)} ^ { frac {1} { 2}} , mathrm {d} x.}$

Это пространство, иногда обозначаемое как ЧАС¹(δ), изоморфна классическому вещественному ЧАС¹ пробел по кругу (Мюллер 2005). Система Хаара - это безусловная основа за ЧАС¹(δ).

Примечания

Рекомендации

• Burkholder, Donald L .; Ганди, Ричард Ф .; Сильверштейн, Мартин Л. (1971), "Максимальная функциональная характеристика класса ЧАС^п", Труды Американского математического общества, 157: 137–153, Дои:10.2307/1995838, JSTOR 1995838, МИСТЕР 0274767, S2CID 53996980.
• Cima, Joseph A .; Росс, Уильям Т. (2000), Обратный сдвиг в пространстве Харди, Американское математическое общество, ISBN 978-0-8218-2083-4
• Колвелл, Питер (1985), Произведения Бляшке - ограниченные аналитические функции, Анн-Арбор: Пресса Мичиганского университета, ISBN 978-0-472-10065-1
• Дюрен, П. (1970), Теория H^п-Пространства, Академическая пресса
• Фефферман, Чарльз; Штейн, Элиас М. (1972), "ЧАС^п пространства нескольких переменных », Acta Mathematica, 129 (3–4): 137–193, Дои:10.1007 / BF02392215, МИСТЕР 0447953.
• Фолланд, Г. (2001) [1994], «Пространства Харди», Энциклопедия математики, EMS Press
• Гарсия, Адриано М. (1973), Мартингейл неравенства: семинарские заметки о недавнем прогрессе, Серия конспектов лекций по математике, В. А. Бенджамин МИСТЕР0448538
• Харди, Г. Х. (1915), «О среднем значении модуля аналитической функции», Труды Лондонского математического общества, 14: 269–277, Дои:10.1112 / plms / s2_14.1.269, JFM 45.1331.03
• Хоффман, Кеннет (1988), Банаховы пространства аналитических функций., Dover Publications, ISBN 978-0-486-65785-1
• Кацнельсон, Ицхак (1976), Введение в гармонический анализ, Dover Publications, ISBN 978-0-486-63331-2
• Косис, П. (1998), Введение в ЧАС_п Пространства (Второе изд.), Издательство Кембриджского университета
• Машреги, Дж. (2009), Теоремы о представлении в пространствах Харди, Издательство Кембриджского университета, ISBN 9780521517683
• Мюллер, Пауль Ф. X. (2005), Изоморфизмы между ЧАС¹ пробелы, Институт математики Польской академии наук. Математические монографии (новая серия), Базель: Биркхойзер, ISBN 978-3-7643-2431-5, МИСТЕР 2157745
• Рисса, Ф. (1923 г.), «Убер ди Рандверте эйнер аналитишен Функцион», Mathematische Zeitschrift, 18: 87–95, Дои:10.1007 / BF01192397, S2CID 121306447
• Рудин, Вальтер (1987), Реальный и комплексный анализ, Макгроу-Хилл, ISBN 978-0-07-100276-9
• Шведенко, С.В. (2001) [1994], «Выносливые классы», Энциклопедия математики, EMS Press