WikiDer > Порядок интегрирования (исчисления)

В исчисление, обмен порядок интеграции это методология, которая преобразует повторные интегралы (или же кратные интегралы за счет использования Теорема Фубини) функций в другие, будем надеяться, более простые интегралы, изменив порядок выполнения интегрирования. В некоторых случаях порядок интеграции может быть действительно изменен; в других - нет.

Постановка задачи

Задача для исследования - вычисление интеграла формы

${displaystyle iint _ {D} f (x, y) dx, dy,}$

куда D некоторая двумерная область в ху-самолет. Для некоторых функций ж прямое интегрирование возможно, но там, где это не так, интеграл иногда можно привести к более простой форме, изменив порядок интегрирования. Сложность с этим обменом заключается в определении изменения описания домена D.

Метод также применим к другим кратные интегралы.^[1][2]

Иногда, даже если полная оценка затруднена или, возможно, требует численного интегрирования, двойной интеграл может быть сведен к единственному интегрированию, как показано ниже. Сведение к единой интеграции делает числовая оценка намного проще и эффективнее.

Отношение к интеграции по частям

Рисунок 1: Интегрирование по треугольной области может быть выполнено с использованием вертикальных или горизонтальных полос в качестве первого шага. Это вид сверху вниз по оси z на плоскость x-y. Наклонная линия - это кривая у = х.

Рассмотрим повторный интеграл

${displaystyle int _ {a} ^ {z}, int _ {a} ^ {x}, h (y), dy, dx}$,

который мы напишем, используя обычно используемую в физике префиксную нотацию:

${displaystyle int _ {a} ^ {z} dx, int _ {a} ^ {x}, h (y), dy}$.

В этом выражении второй интеграл сначала вычисляется по y, а x остается постоянным - полоса шириной dx сначала интегрирован в у-направление (полоса шириной dx в направлении x интегрируется относительно переменной y поперек направления y), складывая бесконечное количество прямоугольников шириной dy по оси ординат. Это формирует трехмерный срез dx вдоль оси x, от y = a до y = x вдоль оси y и в направлении z z = f (x, y). Обратите внимание, что если толщина dx бесконечно мала, x изменяется только бесконечно мало на срезе. Мы можем считать, что x постоянный.^[3] Эта интеграция показана на левой панели рисунка 1, но она неудобна, особенно когда функция ч (у) нелегко интегрировать. Интеграл можно свести к единственному интегрированию, изменив порядок интегрирования, как показано на правой панели рисунка. Для этого обмена переменными полоса шириной dy сначала интегрируется из линии х = у до предела х = г, а затем результат интегрируется из у = а к у = г, в результате чего:

${displaystyle int _ {a} ^ {z} dx int _ {a} ^ {x} h (y) dy = int _ {a} ^ {z} h (y) dy int _ {y} ^ {z} dx = int _ {a} ^ {z} left (z-yight) h (y), dy.}$

Этот результат можно рассматривать как пример формулы для интеграция по частям, как указано ниже:^[4]

${displaystyle int _ {a} ^ {z} f (x) g '(x), dx = left [f (x) g (x) ight] _ {a} ^ {z} -int _ {a} ^ {z} f '(x) g (x), dx!}$

Заменять:

${displaystyle f (x) = int _ {a} ^ {x} h (y), dy {ext {and}} g '(x) = 1.}$

Что дает результат.

Интегралы главного значения

Для применения в интегралы в главном значениисм. Уиттакер и Ватсон,^[5] Гахов,^[6] Лу,^[7] или Цвиллинджер.^[8] См. Также обсуждение преобразования Пуанкаре-Бертрана в Оболашвили.^[9] Пример, когда порядок интеграции не может быть изменен, дал Канвал:^[10]

${displaystyle {frac {1} {(2pi i) ^ {2}}} int _ {L} ^ {*} {frac {d {au} _ {1}} {{au} _ {1} -t} } int _ {L} ^ {*} g (au) {frac {d au} {au - au _ {1}}} = {frac {1} {4}} g (t),}$

пока:

${displaystyle {frac {1} {(2pi i) ^ {2}}} int _ {L} ^ {*} g (au) d au left (int _ {L} ^ {*} {frac {d au _ {1}} {left (au _ ​​{1} -tight) left (au - au _ {1} ight)}} ight) = 0.}$

Вторая форма оценивается с использованием частичная дробь расширение и оценка с использованием Формула Сохоцкого – Племеля:^[11]

${displaystyle int _ {L} ^ {*} {frac {d au _ {1}} {au _ {1} -t}} = int _ {L} ^ {*} {frac {d au _ {1} } {au _ {1} -t}} = pi i.}$

Обозначение ${displaystyle int _ {L} ^ {*}}$ указывает на Главное значение Коши. См. Канвал.^[10]

Основные теоремы

Обсуждение основ для изменения порядка интеграции можно найти в книге. Фурье-анализ автор: T.W. Кёрнер.^[12] Он вводит свое обсуждение с примером, в котором перестановка интегрирования приводит к двум различным ответам, поскольку условия теоремы II ниже не выполняются. Вот пример:

${displaystyle int _ {1} ^ {infty} {frac {x ^ {2} -y ^ {2}} {left (x ^ {2} + y ^ {2} ight) ^ {2}}} dy = left [{frac {y} {x ^ {2} + y ^ {2}}} ight] _ {1} ^ {infty} = - {frac {1} {1 + x ^ {2}}} left [ xgeq 1ight].}$

${displaystyle int _ {1} ^ {infty} left (int _ {1} ^ {infty} {frac {x ^ {2} -y ^ {2}} {left (x ^ {2} + y ^ {2) } ight) ^ {2}}} dyight) dx = - {frac {pi} {4}}.}$

${displaystyle int _ {1} ^ {infty} left (int _ {1} ^ {infty} {frac {x ^ {2} -y ^ {2}} {left (x ^ {2} + y ^ {2) } ight) ^ {2}}} dxight) dy = {frac {pi} {4}}.}$

Две основные теоремы, определяющие допустимость обмена, цитируются ниже Чаудри и Зубайра:^[13]

Теорема I. — Позволять ж(Икс, у) - непрерывная функция постоянного знака, определенная для а ≤ х <∞, с ≤ у <∞, и пусть интегралы

${displaystyle J (y): = int _ {a} ^ {infty} f (x, y) dx}$           и           ${displaystyle J ^ {*} (x) = int _ {c} ^ {infty} f (x, y) dy}$

как функции соответствующего параметра, соответственно непрерывны при с ≤ у <∞, а ≤ х <∞. Тогда, если хотя бы один из повторных интегралов

${displaystyle int _ {c} ^ {infty} left (int _ {a} ^ {infty} f (x, y) dxight) dy}$           и           ${displaystyle int _ {a} ^ {infty} left (int _ {c} ^ {infty} f (x, y) dyight) dx}$

сходится, другой интеграл также сходится и их значения совпадают.

Теорема II. — Позволять ж(Икс, у) быть непрерывным для а ≤ х <∞, с ≤ у <∞, и пусть интегралы

${displaystyle J (y): = int _ {a} ^ {infty} f (x, y) dx}$           и           ${displaystyle J ^ {*} (x) = int _ {c} ^ {infty} f (x, y) dy}$

соответственно сходятся равномерно на каждом конечном интервале с ≤ у <С и на каждом конечном интервале а ≤ х <А. Тогда, если хотя бы один из повторных интегралов

${displaystyle int _ {c} ^ {infty} left (int _ {a} ^ {infty} | f (x, y) | dxight) dy}$           и           ${displaystyle int _ {a} ^ {infty} left (int _ {c} ^ {infty} | f (x, y) | dyight) dx}$

сходится, повторные интегралы

${displaystyle int _ {c} ^ {infty} left (int _ {a} ^ {infty} f (x, y) dxight) dy}$           и           ${displaystyle int _ {a} ^ {infty} left (int _ {c} ^ {infty} f (x, y) dyight) dx}$

также сходятся и их значения равны.

Наиболее важная теорема для приложений цитируется Проттером и Морри:^[14]

Теорема — Предполагать F это регион, заданный ${displaystyle F = left {(x, y): aleq xleq b, p (x) leq yleq q (x) ight},}$ куда п и q непрерывны и п(Икс) ≤ q(Икс) за а ≤ х ≤ б. Предположим, что ж(Икс, у) непрерывна на F. потом

${displaystyle iint _ {F} f (x, y) dA = int _ {a} ^ {b} int _ {p (x)} ^ {q (x)} f (x, y), dy dx.}$

Соответствующий результат верен, если замкнутая область F имеет представление ${displaystyle F = left {(x, y): cleq yleq d, r (y) leq xleq s (y) ight}}$ куда р(у) ≤ s(у) за c ≤ y ≤ d. В таком случае,

${displaystyle iint _ {F} f (x, y) dA = int _ {c} ^ {d} int _ {r (y)} ^ {s (y)} f (x, y), dx dy.}$

Другими словами, оба повторных интеграла, если их можно вычислить, равны двойному интегралу и, следовательно, равны друг другу.

Смотрите также

• Теорема Фубини

Ссылки и примечания

внешняя ссылка

• Онлайн-математические заметки Павла: Исчисление III
• Хорошие трехмерные изображения, показывающие вычисление «двойных интегралов» с использованием повторных интегралов., факультет математики Университета штата Орегон.
• Расчеты Рона Мича в UCLA Более сложные примеры изменения порядка интеграции (см. Задачи 33, 35, 37, 39, 41 и 43)
• Веб-сайт Миннесотского университета Дуэйна Никампа